中能区反质子与核的非弹性散射

运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区¹²C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.     

中能区反质子与核非弹性散射的自旋效应

运用多次散射理论获得中能区的反质子光学势.这一光学势扩大到包含自旋轨道耦合项,并用它求得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论中能区反质子与原子核非弹性散射的微分截面和极化度.计算反质子能量从180-508MeV间12C12C的2+,3-态的和Pf(θ).在低能端理论结果 能够很好的符合 实验.同时预言了更高能量下可能出现的 和Pf(θ)的理论结果.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

反质子与核弹性散射的自旋观察量

用含有自旋轨道耦合的反质子光学势,分析反质子与原子核弹性散射时的微分截面,极化度和自旋转动函数.得到能够描述这些实验值更为完整的反质子光学势.     

反质子与原子核的非弹性碰撞

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论了A(p,p)A非弹性碰撞.并具体地计算了能量为46.8MeV和179.7MeV的¹²C(p,p)¹²C的 2⁺,3^－态微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.计算表明,反质子非弹性过程用DWIA是一个好的近似.同时,讨论了束缚态行为的重要性.由于反质子受核的强吸收原因,要求具有准确的核外束缚态波函数.     

反质子与核的电荷交换反应和非弹性散射

在扭曲波冲量近似下,讨论了反质子与核的电荷交换反应A(p,n)B和非弹性散射A(p,p′)*A.并具体地计算能量为E_p=179.7MeV和46.8MeV下¹²C(p,n)¹²B,¹⁸O(p,n)¹⁸N和¹⁸O(p,p′)¹⁸O的微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.非弹性散射的微分截面能符合实验.同时预示了在这些能量下,反质子与核发生电荷交换反应可能出现的微分截面理论结果.     

反质子与原子核弹性散射的分析

用反质子与核的光学势分析了反质子入射能量为50MeV和180MeV时¹²C,^16,18O,⁴⁰Ca和²⁰⁸Pb核的弹性散射微分截面.讨论了反质子光学势是强吸收型的特点.从寻找最佳符合实验的光学势分析中发现:弥散参数a的可变性很小,且它随核的增大而增大.光学势的实部是一个浅位.光学势在核中的吸收系数趋于零,因此弹性散射主要发生在核的表面.     

低能反质子的核散射与Glauber理论

运用Glauber多次散射理论,分析低能量反质子与⁴He核的弹性散射微分截面的实验结果.看到反质子能量低到19.6MeV时,多次碰撞的特征仍然是主要的.用光学模型的计算和比较,也得到相同的结论.     

高能α粒子与4He的弹性散射

应用Glauber核-核散射理论,在“刚体炮弹近似”下计算了高α粒子在⁴He靶核上的弹性散射.结果显示,理论对于中等动量转移以下的实验结果给出令人满意的描述.     

中能电子-核准弹性散射响应函数

本文概述了中能电子-核准弹性散射响应函数的实验和理论研究近况.     

中能质子与4He原子核弹性散射中N-N振幅的相改变

在KMT多重散射理论框架下，应用动量空间一级光学势，基于Franco和Yin关于核子-核子散射振幅的相随动量转移而改变的建议，研究了入射能量为1GeV时的质子-4He弹性散射. 发现这个相改变使得KMT类型的理论计算的微分散射截面和极化本领与实验符合得更好.     

高Q2电子原子核单举准弹性散射截面的计算方法

电子与原子核碰撞实验是通过中高能探针探测原子核结构的方法。本文提供了一个高Q2单举准弹性电子原子核散射截面的计算方法,此方法是基于核子-核子短程关联的经验公式与弱束缚近似下的氘核散射截面模型。在弱束缚近似下,氘核可以看成是由近似自由质子与中子组成,质子与中子的短程关联可以忽略,氘核结构函数可以写成质子与中子结构函数线性组合,从而可以得到氘核的散射截面。根据氘核散射截面以及短程关联的经验公式,可以得到考虑短程关联的原子核A > 2的散射截面。我们将计算得到的散射截面与已有的实验和及Bosted拟合方法的结果比较,发现本文的方法在大x和Q2 > 2 GeV2区域得到的结果与实验结果符合得较好并且对于一些重原子核,尤其是4He核,明显优于Bosted方法的结果。The electron nucleus collision experiments are approaches measuring the structure of nuclei by using intermediate and high energy probe. This paper shows a calculation method of inclusive electron nucleus quasielastic scattering cross section at high Q2 which based on a empirical formula of Nucleon-Nucleon Short Range Correlation (NN-SRC) and a model of electron deuteron quasi-elastic cross section in Weak-Binding Approximation (WBA). In WBA, the deuteron can be regarded as the combination of quasi-free proton and neutron and the short range correlation between them can be ignored. Therefore the structure function of deuteron can be written as the linear combination of that of proton and neutron, then one can get the cross section of deuteron. According to the cross section of deuteron and the empirical formula, one can obtain the cross section of nuclei A > 2 which considers NN-SRC effect. We compare our calculation results with existing experiments and the results calculated by Bosted' fit method, then find that our results match the experiments at high x and Q2 > 2 GeV2 and better significantly than the Bosted's results for some heavier nucleus, especially 4He.     

E≤50MeV能区核反应机制的研究

本文以5－50MeV中子对⁵⁶Fe的反应为例,分析了E≤50MeV能区的核反应机制.计算结果表明:非弹性散射能谱的高能段分立能级部份主要是由直接反应贡献的,当能量大于30MeV时,整个非弹性散射截面也变成主要是由直接反应贡献的;对于由统计理论计算的单粒子发射截面,当入射粒子能量小于10MeV时主要由平衡发射贡献,但是当入射粒子能量等于20MeV时,则变成90%以上来自预平衡发射,当入射粒子能量小于20MeV时,第二个粒子的预平衡发射可以忽略,当入射粒子能量小于50MeV时,第三个粒子的预平衡发射可以忽略.     

较低能区质子与核弹性散射相对论性的研究

在能量低于300MeV的能区中讨论了含有罗仑兹不变性的相对论性光学势.并用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的Dirac方程.对质子在300—65MeV能区中与⁴⁰Ca核作计算并与弹性散射微分截面dσ/dΩ,分析本领A_y(θ)和自旋转动函数Q(θ)的实验结果比较.看到改进了的相对论性光学势与这些实验值符合甚好.     

中能区质子与4He原子核散射的唯象全振幅

对整个中能区现有的质子与⁴He原子核散射的实验数据(微分截面和极化能力)进行了系统的振幅分析,给出了一组参数化的唯象振幅.这些振幅对于利用中能质子研究原子核的α粒子结构问题是必要的输入量.     

46.8MeV的(-p)+12C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种NN湮没势,计算了46.8MeV的反质子在12C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.     

46.8MeV的 ~(12)C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种N-N湮没势,计算了46·8MeV的反质子在~(12)C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.     

—~（12）C弹性散射和一种周边湮灭势的研究

使用一种唯象的ＮＮ周边模型湮灭势，对１８０Ｍｅｖ的Ｐ－１２Ｃ弹性散射微分截面、极化角分布和自旋旋转参数进行了计算。结果表明，这种势模型与实验符合得较好。     

中能原子核多重碎裂中的方位角关联

在发射源静止系碎片各向同性发射的假设条件下，考虑到碎片之间的电磁作用，研究了中能原子核多重碎裂中碎片间的方位角关联，计算结果与５００─９８０ＡＭｅＶ能区的实验数据一致．     

中能原子核多重碎裂中的方位角关联

在发射源静止系碎片各向同性发射的假设条件下,考虑到碎片之间的电磁作用,研究了中能原子核多重碎裂中碎片间的方位角关联,计算结果与500─980AMeV能区的实验数据一致.