散射板干涉仪的原理

阐明散射板干涉仪的干涉机制，推出条纹的轨迹方程，讨论条纹的性质及其依存条件。     

也谈散射板干涉仪的原理

从傅里叶光学与统计光学原理出发阐明散射干涉仪机制,推出干涉条纹的分布与被检验物镜的波像关之间的关系,讨论条纹对比度及其依存条件。     

散射板干涉仪的统计光学原理

用近代光学方法,对散射板干涉仪的基本光路进行了严格分析.用傅里叶光学证明先散射后透射与先透射后散射两条光路传播光的等价性,给出存在波偈差时这两条光路的变化.而后用统计光学方法讨论了干涉条纹产生的机理以及干涉条纹对比度与两块散板透过率相关性之间的关系,建立了散射板干涉仪的干涉条纹公式.分析结果与实验现象相符合,并可以解释以往理论不能解释的现象.     

用散射板干涉仪模拟杨氏干涉实验

本文介绍了用散射扳干涉仪模拟杨氏干涉实验的方法，分析了此方法与传统方法的优缺点，并给出了实验结果的图片。     

横向剪切可变的双焦距波带板干涉仪

本文提出了一种应用双焦距波带板做为横向剪切元件的干涉仪,适用于检测会聚波面像差。它结构简单,不仅具有Ronchi光栅检测的优点,而且条纹对比度好,可根据需要改变剪切量,不需要更换波带板。这种干涉仪可由在波带板平面内移动波带板,获得待测波面任意方向的剪切干涉图。双焦距波带板可用全息方法很容易制作。文中给出了实验结果。     

自组建激光干涉仪测量平行板楔角

在光学实验平台上组建激光干涉仪,给出了测量微小楔角的原理和测量方法,导出了测量公式并进行了实际测量.     

准弹性激光光散射在血细胞检测中的应用

本文利用准弹性激光散射法和细胞电泳法对不同哺乳动物的红细胞,淋巴细胞、粒细胞进行检测,结果表明在一定条件下,不同类型的血细胞平均电泳速度有明显差别。这一结果为光散射法应用于血细胞检测提供了可能性。     

用干涉仪恢复漫散射光中的几何影像

如果物体藏在强散射介质后，我们不能用几何光学方法对其成像．本文提供一种恢复散射光中几何像的干涉方法．     

全光纤Mach-Zehnder干涉仪及其在光纤自发布里渊散射测量中的应用

从理论上分析了全光纤Mach-Zehnder干涉仪的分光原理,并将所研制的全光纤单通Mach-Zehnder干涉仪和双通Mach-Zehnder干涉仪应用于自发布里渊散射光谱的测量,实现了色散位移光纤中自发布里渊散射与瑞利散射的有效分离.     

(p,2p)准弹性敲出反应的多重散射展开

为了能更精确地描述(p,2p)这一类准弹性敲出反应,本文发展了一种多重散射展开方法.基于时间无关的多重散射理论.T矩阵元被展开成多重散射级数的形式.T_fi=M(1)M+T(2)M+....已经证明,第一项T(1)M的作用几乎等于前三级Bron展开的总和,因而,只取多重散射级数的头一项,就有相当高的精确度,而T(1)M的计算比较简单.将现在这种方法应用于纯库仑力的情况(例如氢原子的(e,2e)以及⁶Li(p,2p)⁵He,得到相当令人满意的结果.     

准周期加隔板有限长圆柱壳声散射

研究准周期加隔板有限长圆柱壳在水中的声散射特性,隔板位置存在小的随机偏差.首先给出理论推导,通过计算周期加隔板情况验证理论公式的正确性.然后以角度-频率谱形式给出准周期加隔板圆柱壳声散射计算结果.计算表明隔板的准周期性导致Bloch-Floquet弯曲波和散射声场背景出现扩散和增强现象,而近乎平行于横轴的由隔板共振引起的亮条纹被散射声场背景所掩盖.最后讨论了随机因子、隔板个数以及隔板间距对Bragg散射的影响.计算表明随机因子越大Bragg散射条纹的频率范围越宽扩散越明显,隔板个数越多Bragg散射条纹的频率范围越窄能量越集中,隔板间距变大时Bragg散射条纹增多而且越高阶次的Bragg散射条纹扩散越严重.根据Bragg散射的几何特征导出的近似估算公式可以较准确预报Bragg散射在频谱图上的位置,也可以大致预报隔板准周期排列时Bragg散射的扩散现象.     

分段自相关动态光散射法测量亚微米粒度

介绍了动态光散射法测量微粒尺度的原理，通过对相关函数相对的分析，提出了分段自相关的方法，该方法解决了高速，大数据量采集的困难，又不显著影响相关函数的精度，给出了实验装置及实验结果，测量结果与标准样品的标称值相符。     

准—维反铁磁体CsMnCl3.2D2O的拉曼散射谱

在室温下研究了CsMnCl_3·2D_2O(CMC)的拉曼散射谱。在忽略结晶水的内振动情况下,群论分析得出9A_g+10B_(1g)+11B_(2g)+12B_(3g),共有42支拉曼振动模,观测到这些振动模在实验中的低频部分。在高频部分观测到CMC中结晶重水的内振动模,发现结晶重水与纯D_2O有相似的振动行为,并确定了CMC中结晶重水分子的空间取向。     

散射板的制作方法及散射板干涉仪调节技巧

一、前言散射板干涉仪是一种共光路形式的干涉仪,它具有结构简单、抗干扰能力强、对辅助光学系统要求较低、干涉条纹判读方便等优点。自1953年问世以来,在理论和实验上都得到了较快的发展,但迄今为止,在散射板制作和仪器调整方面仍存在着一定的困难,本文即针对这一问题设计了新的散射板制作光路,并介绍一种简单、精确的散射板干涉仪调节方法。二、散射板的制作方法图1为散射板干涉仪的原理图。投影物     

数显精密自准比角仪

介绍了新开发的面向21世纪系列教学仪器之一的便携型精密数显比角仪，精度达1．0”．     

水泥老化过程中水动态的准弹性中子散射(QENS)谱分析

准弹性中子散射(quasi-elastic neutron scattering, QENS)实验是研究水泥老化过程中水动态的一种新颖的实验方法.本文利用老化时间分别为7, 14和30 d水泥样品的QENS谱实验数据, 通过应用四个高斯项的和的能量分辨函数R(Q, E)代替一个高斯项的能量分辨函数来改进经验扩散模型(empirical diffusion model, EDM), 再进行非线性最小二乘拟合.由此导出水泥样品中水动态的相关物理参数: 不动水数密度A, 自由水指数FWI=B₁/(A+B₁+B₂), 洛伦兹函数的半高宽Γ, 移动水跳跃之间的平均停留时间τ ₀及自扩散系数D_t, 而且可得出更为精准的QENS谱拟合曲线.拟合得到的物理参数可定量描述水泥老化过程中水动态过程, 从而为QENS实验在水泥老化过程中水动态研究的应用提供一种合理实用的谱分析方法.     

基于Fizeau干涉仪的激光雷达测温方法研究

气温是描述大气状态的基本参数之一,温度的准确测量对天气预报、气候预测及其他气象参数的反演都至关重要。激光雷达作为一种遥感仪器,已经用于气象要素的探测中（风、温度、气溶胶的光学厚度等）。目前,测温激光雷达主要有拉曼激光雷达（振动和转动）、共振荧光激光雷达和Rayleigh散射激光雷达等,拉曼激光雷达需要大功率的激光器和复杂的背景滤波器;共振荧光激光雷达无法探测平流层内的温度;基于Rayleigh散射的测温激光雷达多应用于温度的相对测量,反演温度时需要建立响应函数和校准程序;基于固体腔扫描F-P干涉仪测量大气Rayleigh散射光谱来反演温度的方法,时间分辨率较低,并且该方法在测量过程中需要运动部件,所以不利于星载。在大气低层,分子的Rayleigh散射光谱会受到Brillouin散射的影响,两种散射信号叠加形成的Rayleigh-Brillouin散射光谱不再服从Gaussian分布,直接通过测量散射光谱的半高全宽来反演温度,会产生误差。基于回波能量的方法会受到气溶胶Mie散射信号的影响,所以在对流层中该方法并不适用。为了实现对流层内温度的高精度和高时间分辨率的测量,提出利用Fizeau干涉仪和PMT阵列对对流层内分子的Rayleigh-Brillouin散射光谱进行测量,并通过插值的方法来对回波信号中气溶胶Mie散射信号进行抑制,从而使Mie散射信号对温度反演的影响较小,最后将测量光谱和理论光谱进行全光谱匹配来实现温度的反演。除此之外,还对Fizeau干涉仪的自由光谱区、固体腔几何长度、腔体反射率、扫描间隔等参数进行了优化设计。为了验证本文提出方法的可行性,利用Matlab软件建立了一套仿真模型,通过模拟表明,在不考虑云、风和水汽含量的影响时,利用该方法测量对流层内的大气温度时,测量误差小于1 K。该测温方法可以对对流层内的大气温度廓线实现高精度、高时间分辨率的测量, 在测量过程中不需要使用运动部件,有较高的使用价值,并对同类高光谱激光雷达分光系统的研究具有借鉴意义, 为我国高光谱激光雷达陆基及星载应用提供了一套可行的技术方案和温度反演方法。     

反射法和自准法测三棱镜顶角的比较

通过对反射法和自准法测量三棱镜顶角的比较,从测量的准确程度以及实验过程中操作容易程度来看,自准法更适合测量三棱镜顶角。