迈克尔逊干涉仪中实现等倾等厚干涉的条件

用面光源照明迈克尔逊干涉似,可以获得等倾和等厚的干涉条纹。其实现的条件为1.等(?)干涉要求反射镜M_1与反射镜M_2的虚象M’_2,平行(见图1),实验中能达到的平行度是多少?调出等倾条纹时,左、右(或上、下)移动眼晴,圆条纹随眼作平移,条纹半径基本不变。如半径略有变化,中心由暗变亮。则表明M’_1、M’_2不完全平行。     

如何迅速调出白光干涉条纹

学生用迈克尔逊干涉仪做实验,用氦氖激光器作光源,较容易调出定域或非定域干涉条纹,然而要调出白光干涉条纹,往往花费很长时间还难以调出.由于白光的相干长度很小,因此要求调到 M_1反射镜的像 M′_1和 M_2反射镜完全重合,即 d=0时才有白光干涉条纹出现的可能.1.采取氦氖激光器作光源,先调出干涉条纹.一般采取对光点法和成像法,调节两反射镜背面的微调螺钉,使入射到光屏上     

非对称迈克耳孙仪中的干涉条纹

一、相互“不协和”的实验现象图1是迈克耳孙干涉仪的等效光路图。1.对称光路(未加入玻片)对于非定域圆条纹和等倾条纹,条纹吞吐的交界在 M_1,M′_2重合处(即 x_0处);M_1由远而近,1,2两束光的光程差 L(=2dcosi,i为投射到 M_1,M_2上光线的入射角)减小,条纹吞,过 x_0后,条纹吐;干涉条纹的级别以圆心为最高。等厚直条纹     

迈克耳孙干涉仪实验中等倾与等厚干涉条纹的判别

仔细研究了迈克耳孙干涉仪实验中产生等倾干涉和等厚干涉的实验条件和它们所产生的条纹的区别．提出了判别迈克耳孙干涉实验中等倾与等厚干涉条纹的依据．从而帮助学生加深对这两种干涉条纹的理解和判别．特别是在反射镜M1与M2不严格垂直时，同样可以观察到类似于等倾干涉的准圆环状条纹．我们对这一现象进行了分析和解释，并首次推导出等厚干涉直条纹任意一点上的微商(aδ/ad=2)为常数的结论，这一结果可以作为对迈克耳孙干涉仪现象的一个补充。     

迈克尔逊干涉仪测光波长的比较法

在迈克尔逊干涉仪上利用等倾干涉纹测得的光波长值偏大是大学物理光学实验(见参考文献)中一个普遍存在的问题,其原因不难分析,关键在于测量中尽管调得M_1∥M_′2,但M_1的移动方向与M_1镜子法线方向并不保证一致(见下图),     

迈克耳孙干涉仪白光等倾干涉的实现、条纹特征及形成机理

使用在迈克耳孙干涉仪的反射镜前插入附加玻璃板的方法实现了白光的等倾干涉,观察到干涉条纹在出现范围、衬比度、颜色等方面的基本特征;通过建立以色散为基础的理论模型,得到了条纹衬比度函数的简洁数值计算方法和近似解析表达式,并对这种白光等倾干涉的条纹特征和形成机理进行了全面解释.     

玻片厚度对迈克耳孙干涉仪干涉条纹的影响

探讨了在迈克耳孙干涉仪反射镜M2前加入不同厚度的玻片,对干涉条纹级数变化的影响. 实验表明,对于不同的反射镜M2到透镜的距离,改变反射镜M2前玻片的厚度,存在干涉条纹的疏密变化从不断陷入变为不断冒出的临界位置. 通过实验得出了临界位置与两反射镜间距的关系.     

信息光学实验装置的调整

4f′光学滤波系统是信息光学实验中最常用的光学系统。它要求正变换透镜L_1的后焦面与付里叶逆变换透镜L_2的前焦面重合,并要求确定L_1的前焦面、谱面、L_2的后焦面。本文介绍一种快速准确定位的莫尔条纹法。     

洛埃镜干涉中的一个值得注意的问题

洛埃镜干涉实验装置由平面反射镜MM’、线光源S1、接收屏幕F和挡光板P组成，如图1所示．当入射角很大时，直接入射到接收屏幕的光和由反射镜反射到接收屏上的光相遇，在屏幕上形成明暗相间的干涉条纹，并且当屏幕水平移到紧贴反射镜的边缘M’时，屏上过M’处是一条平行于线光源的暗纹．由此我们认为当光掠入射时，     

迈克耳孙干涉仪测波长实验的改进

一、实验简述用迈克耳孙干涉仪测波长时,光路如图(1)所示。图中S为He—Ne激光器,M_1M_2为互相垂直的两个反射镜,P_1为分光板,P_2为补偿板,L为凸透镜,E为观察屏,M_2＇为M_2在M_1中的虚像。     

多个等倾干涉条纹同时形成的理论与实验研究

通常情况下在迈克耳逊干涉仪上只能观察到一个等倾干涉条纹，但是实验中只要调节得当，可以同时观察到4个等倾干涉条纹，而且变化规律相同．本文根据迈克耳逊干涉仪构造原理、等倾干涉条件和菲涅尔公式，对迈克耳逊干涉仪同时形成多个等倾干涉条纹的实验现象进行理论和实验研究．     

自准直法测凸透镜焦距易发生的错误

自准直法测凸透镜焦距是一种常用的比较简单的实验方法,但往往由于观测的不是凸透镜焦平面上形成的象而造成错误,本文就此问题作如下分析。自准直法测凸透镜焦距原理:如图1,当物体尸处在凸透镜的焦平面上时,由P发出的光线通过透镜L折射后成平行光,如果在透镜后面放一个与透镜光轴垂直的平面反射镜M,此平行光经M反射后再次通过透镜,仍会聚于透镜光轴的对称位置上。也就是说,象相对于物为大小相等的倒立实象,物距、象距均等于该透镜的焦距。     

基于多光束干涉的长程轮廓仪

为提高长程轮廓仪(LTP)面型检测的精度,提出一种使用波面型等光程多光束分束器的LTP。该分束结构可将入射光束分成若干束等光强等光程的相干光。在理论上分析计算了傅里叶变换(FT)透镜焦平面上干涉条纹的位置和强度分布,探究了零级干涉主极大条纹宽度、振幅和±1级干涉主极大条纹振幅与多光束分束器各结构参数之间的关系。通过选取合适的参数设计了基于多光束干涉原理的新型分束器,并与传统分束器进行了仿真实验比较,设计了测量系统中的准直镜和FT透镜,在Zemax软件中建立了完整的光学系统模型,并对该模型进行了实验验证。结果表明多光束干涉长程轮廓仪可以实现对被测表面斜率的测量,其在探测面上的干涉条纹宽度比传统双光束干涉窄,光强也更加集中,可以提高LTP的测量精度。     

用马赫—曾德干涉仪获得分波前干涉的圆形条纹

1引言两相于点光源（或点光源与平行光）在垂直于其连线方向的屏幕上所形成的干涉条纹为圆形条纹.由分振幅干涉装置如迈克尔孙干涉仪、牛顿环仪等可以很容易地产生圆形条纹.但对于分波前干涉装置如杨氏双缝、双棱镜、双面镜、洛埃镜、比累对切透镜等，要产生圆形条纹却非常困难，甚至不可能，即使对于比较特殊的梅斯林透镜也只能产生半圆形的干涉条纹.本文提出了一种实验方法，即对分振幅干涉装置马赫一曾德干涉仪进行适当的改进，使其产生分波前干涉并产生出圆形干涉条纹.对其条纹特点，本文进行了分析.所得到的实验结果与理论分析是一致的…     

高斯光束照射下的等倾双光束干涉

根据等倾干涉原理,对高斯光束经薄膜反射后的光强、可见度、条纹分布进行了理论分析,讨论了入射角对光强、可见度分布的影响,相位角对条纹可见度的影响.数值模拟计算表明：沿着垂直于光传播方向的平面,反射光束叠加区域为一圆斑,随着入射角的增大,可见度逐渐减小,光强分布偏离了高斯分布,光斑变大,峰值减小.干涉条纹在空间的分布类似于平面波的薄膜等倾干涉,主要由入射角及薄膜厚度决定.     

薄膜等倾干涉仪器的制作

通过选择合适的材料,经过合理的设计、组合,使由光源发出的光线经过反射、折射在薄膜上面相遇,产生等倾干涉条纹,制作薄膜的等倾干涉仪器。     

镜面特性检验

镜面特性检验介绍一种检验和描述非球面反射镜光学表面质量的光学力牌和检验装置。用光学方法测出球面镜和非圆形对称镜的表面疵病。叙述—一种交叉栅格型位相光栅的应用。用反射镜反射的光从后面照射光栅，可产生象栅格那样的干涉图。条纹干涉图与光栅有关，观察到干涉图...     

掠入射法测量液体折射率实验现象分析

掠入射法是基于全反射定律,采用几何光学原理来测量液体折射率的一种方法.文中对掠入射法测量透明液体折射率实验中出现的干涉条纹进行了定量分析,认为在分光计望远镜中观察到的干涉条纹是光线进入辅助透镜和直角棱镜间被测薄液膜干涉形成的,通过定义干涉条纹疏密度,对于薄膜引起的光程差与干涉明纹(或暗纹)间距两者间的关系进行讨论,其讨论的结果与实验结果一致.     

迈氏干涉仪测光波长偏大的改善

在迈氏干涉仪上利用点光源产生的非定域干涉同心圆纹测光波长实验中,细心观察就可发现所测光波长值时常偏大,这种现象在所观察的干涉同心圆纹中相邻圆纹间距越大,即镜面M_1和镜面M_2的像M′_2间越小时越为明显。弄清该现象的缘由并给出有     

用激光全息干涉法测量精密扭转

<正> 很久以来,对于测量很小的尺寸变化,光学干涉法被认为是一种极为有效的方法。本文对利用双曝光干涉条纹密度测量法测量物体小角度转动的可能性进行了讨论。试验方法所用的光路如图1所示。物体(详见图2)是一个精密的反射镜转动装置,一个已知宽度