原子核集体运动中的动力学对称性

本文回顾了核物理中动力学对称性的概念,我们把二种主要学派,即IBM学派和Elliott学派作了比较。这两种学派的主要差别在于IBM的多链动力学对称性可由实验探测而Elliott的单链SU(3)对称性只不过是作为选译转动集体态的Hilbert空间的一种手段。本文,我们通过相干态也详细讨论了IBM的几何化问题。最后我们指出,由IBM所揭示的多链动力学对称性的深刻概念是近来发展起来的费米子动力学对称性模型(FDSM)的关键组成部分,这个模型对高自旋和低自旋现象作了统一的解释,综合了两大学派的优点。     

原子核集体运动中的动力学对称性

本文回顾了核物理中动力学对称性的概念,我们把二种主要学派,即IBM学派和Elliott学派作了比较。这两种学派的主要差别在于IBM的多链动力学对称性可由实验探测而Elliott的单链SU(3)对称性只不过是作为选译转动集体态的Hilbert空间的一种手段。本文,我们通过相干态也详细讨论了IBM的几何化问题。最后我们指出,由IBM所揭示的多链动力学对称性的深刻概念是近来发展起来的费米子动力学对称性模型(FDSM)的关键组成部分,这个模型对高自旋和低自旋现象作了统一的解释,综合了两大学派的优点。     

Elliott SU(3)模型连续变量表示的求解问题

本文给出了Elliott SU(3)模型的一种新的连续变量表示.基于这种连续变量表示,提出了一套求解SU(3)的连续变量表示的不可约基矢的微分方程途径——极态的本征方程途径,求得了正则群链下SU(3)的连续变量的所有不可约基矢.运用已求得的内禀极态和投影算子方法,建立起Elliott的SU(3)不可约基矢的表达式.讨论了这种连续变量表示的物理几何意义.     

含G对费米子动力学对称SP(10)模型的Dyson玻色子实现

将费米子动力学对称模型包含G费米子对能够构造出SP(10)或SO(12)动力学对称群.本文用GeneralizedDyson玻色子映射方法求出SP(10)对称群精确的玻色子映像,其子群SU(5)生成元的玻色子映像与sdg相互作用玻色子模型(IBM)SU(5)生成元相同,唯象sdgIBMSU(5)极限能谱公式可由费米子动力学对称模型的微观参数描述.     

重偶偶核的α结团现象与集体激发的统一描述

本文建立了统一描述重偶偶核的四极集体运动、α结团和八极振动的代数模型U(6)×U(11), 给出了该模型的三种动力学对称性: SU(5)、SU(3)和SO(6). 计算了SU(5)极限下的能谱, 并与²¹⁸Ra核的实验数据进行了比较.     

正则形式的SU(N)规范理论的约束关联动力学(I)关联Green函数的运动方程

在关联动力学思想框架内,运用生成泛函技术,在时性规范和正则量子化形式下,建立起SU(N)规范理论的约束关联动力学的完整体系,得到了关联Green函数的运动方程组系列.     

大统一对手征前子模型的限制

本文由WNW条件^[1]出发,分析了大统一对禁闭弱作用手征前子模型的限制.我们发现超色群不能是SU(N)群及SO(M)群,而半单群SU(N)×SO(M)及SU(N)×SU(M)作为超色群是可行的.通过重整化群计算,得到在合理的能标10^{14GeV≤Λ_u≤1019GeV及300GeV≤Λ_MC≤1TeV下,可能的候选者是:G_MC=SU(3)×SO(5)及G_U≥SU(11);G_MC=SU(3)×SU(2)及G_U≥SU(12).}     

光偏振态的群论描述:转动矩阵的生成元

应用偏振光描述中的变换矩阵与群论的对应关系[1]和相应的计算理论,讨论了与偏振光学系统中的Jones矩阵、Mueller矩阵相对应的SU(2)群、SO(3)群和Lorentz群的生成元问题,给出了用单位矩阵、Pauli自旋矩阵和稀疏矩阵分别作为无耗偏振光学系统中SU(2)群元(Jones矩阵)和SO(3)群元(Mueller矩阵)生成元以及部分损耗偏振光学系统中的幺模群(Jones矩阵)和Lorentz群(Mueller矩阵)生成元的具体形式;矩阵计算理论说明这些群元的生成元表示可以简化偏振光学系统的计算。     

SU(1,1)群的非齐次逆微分实现

利用玻色振子的逆算符构造了SU(1,1)群的生成元和不可约表示的相干态,导出了SU(1,1)群的非齐次逆微分实现.     

三粒子系统的物理基

本文利用SO(6)和SU(4)局部同构性质以及SU(3)群的正则子群链与物理子群链之间的变换系数, 构造出了三个全同粒子系统内部的物理基, 并指出这个基与Aguila的超球函数基是一致的.     

SU(2)群的非齐次逆微分实现

利用玻色振子的逆算符构造了SU(2)群的生成元和不可约表示的相干态,进而导出了SU(2)群的非齐次逆微分实现.     

禁闭弱作用亚夸克大统一理论

本文讨论了禁闭弱作用亚夸克大统一模型. 在合理的统一能标和禁闭标度条件下, 利用重整化群方法得到超色规范群SU(n)满足n≤3, 大统一规范群是SU(7). SU(8)和SO(14).     

生成坐标方法与原子核集体运动Ⅷ集体自由度的选定及其表示

本文具体地从一个理想模型讨论了集体运动自由度的选定及其表示问题. 从它的动力学群出发, 指出虽然可以有不同的连续变量或玻色子表示, 但是, 独立集体自由度的数目是唯一地确定了的. 如果涉及超过这个数目的集体自由度, 则必有伴随的条件.     

含时调制的Jaynes-Cummings模型的Pancharatnam相位

基于含时调制的Jaynes-Cummings模型的SU(2)群结构,求得它的Pancharatnam相位,并分析 了该模型从绝热开启直到关闭原子与场的相互作用的整个过程的相位变化.讨论了该模型在 半经典近似条件下的情况. 关键词： 含时调制的Jaynes-Cummings模型 Pancharatnam相位 SU(2)群     

走向统一的自然力强力、弱力和电磁力的大统一(Ⅵ)

 标准模型,准确地讲,应是粒子物理标准模型。粒子物理是研究亚原子粒子的性质、结构及其在很高能量下相互转化的物理学分支学科。夸克模型的提出使人们认识到物质结构的基本组分是夸克和轻子,作用在它们之间的强力和弱电力可以分别用SU(3)规范场和SU(2)×U(1)规范场--相应的动力学分别是量子色动力学和弱电统一理论(或称量子味动力学)--来描述,分别通过胶子、中间玻色子(W^±和Z⁰)和光子来传递,于是SU(3)和SU(2)×U(1)规范场理论便构成了粒子物理标准模型。     

动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)L×SU(2)R×U(1)σ模型

将SU(2)_L×SU(2)_R手征对称的σ模型推广到带电磁场情况下的手征σ模型,采用研究自恰性方程的方法研究了同时具有动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)σ模型,得到了考虑动力学自发破缺、真空自发破缺和电磁相互作用后,σ、π介子和核子都出现了不同的质量修正,并得到此模型中σ,π和核子以不同方式依赖于动力学破缺的具体表示.     

两类复合模型中夸克和轻子的家族问题

为了解决夸克和轻子的家族问题, 本文提出两类SU(3)_sc×SU(N)复合模型(模型A和B). 基本组元preon是两种无质量自旋1/2的费米子. 应用费米原理于三个preon超色单态复合体系, 得到了符合模型要求(同一个来自SU(N)的相同表示并按水平规范群的相同表示变换)的各种SU_sc×SU(N)模型包含的夸克和轻子家族数. 其中, 模型A的SU(3)_sc×SU(6)和SU(3)_sc×SU(5)分别预言了三代和五代轻的夸克和轻子家族.     

质子-中子相互作用玻色子模型SU(3)算法与简单应用

质子-中子相互作用玻色子模型(简称IBM-2)具有很好的壳模型微观基础,是描述中重质量偶偶核结构的标准模型之一.对比早期建立在弱耦合U(5)基底的NPBOS算法,本文介绍基于弱耦合SU(3)基底求解IBM-2模型哈密顿量的新算法结构,通过举例典型相互作用项在SU(3)基底下矩阵元说明如何利用SU(3)群代数技术求解IB...     

二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型β函数的研究

用蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型的β函数行为,得出它的行为与四维SU(3)规范理论模型的β函数相似,但强、弱耦合区的过渡更为平滑,不存在尖锐的小峰,标度区从β=5.8开始.     

同时具有动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)_LSU(2)_Rσ-模型

本文研究了真空同时具有动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)_LSU(2)_R σ-模型,得到了有质量的π介子,并对π介子获得质量的机制做了讨论.