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1982年, 作者在悉尼大学对能量为6×1014~5×1016eV的高能宇宙线的能谱进行了实验研究. 实验采用了快速、高效率的电子仪器, 并用电子计算机进行控制, 实现了高度自动化. 研究结果表明, 初级宇宙线的积分能谱可表示为I=K.(E/E0)-γ, 式中γ的数值在能量E为3×1015eV附近由1.15±0.04改变为1.19±0.08. 相似文献
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1954年以来,宇宙线中发现过若干例没有得到解释的多光子事例.他们的共同特点是:总能量高((?)5×10~(10)—10~(11)eV).光子数多(十余个)、光子动量所张的角度小(≤10~(-3)—10~(-4)弧度),并且在其周围邻近没有发现任何带电粒子.显然,这些事件不可能由多重π~o产生所引起;再考虑到在乳胶的第一辐射长度内光子数分布和能量分布的特点,它们也无法用单光子的电磁簇射来解释. 相似文献
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假设能量低于3×10l8eV的宇宙线主要起源于银河系超新星爆发,用各向同性弥散传播模型详细研究了铁核的非定态空间密度分布,考虑到原初宇宙线的成份和河外宇宙线的影响,以及银河系超新星在空间和时间上的一个合理分布,该统计模型能很好解释1012—1020eV宇宙线的观测谱. 相似文献
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在1.5~300K温度范围内,研究了非品态Y_5Ni_(95),溅射合金膜的霍尔效应。观察到该材料的正常霍尔系数R_o不随温度改变,R_o=—1.46×10~(-12)Ω·cm/G;反常霍尔系数R_s值随温度增高而增大,其值从1.5K的—2.2×10~(-10)变化至300K的—3.3×10~(-10)Ω·cm/G。利用斜散射和边跳跃机制对此进行了讨论。 相似文献
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本文对α-Al_2O_3单晶体中Fe~(3+)离子在室温下,X波段进行了电子顺磁共振研究,发现Fe~(3+)离子实际上占据四种磁性不等价晶位。在同一氧离子层间的两种晶位上的Fe~(3+)离子具有相同的自旋哈密顿参量,而不同氧离子层间的晶位上的Fe~(3+)离子具有不同的自旋哈密顿参量,两种自旋哈密顿参量为:(1)g=2.001,g=2.003,D=1679×10~(-4)cm~(-1),|α|=237×10~(-4)cm~(-1),α—F=317×10~(-4)cm~(-1);(2)g=2.001,g=2.006,D=1660×10~(-4)cm~(-1),|α|=243×10~(-4)cm~(-1),α—F=338×10~(-4)cm~(-1)。 相似文献
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足球烯分子三阶非线性光学性质的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
报道了有关足球烯分子甲苯溶液中简并四波混频实验.测量出足球烯C_(70)分子和C_(60)分子的三阶超极化率张量y_(1111)分量分别为1.2×10~(-30)esu和4.0×10~(-31)esu.对应于固体样品的三阶非线性光学系数X_(1111)分量分别是2.5×10~(-8)esu和8.5×10~(-9)esu.此结果表明了足球烯分子是现有的非线性光学材料中具有较大三阶非共振电子极化率材料之一.文中还利用自由电子模型解释了非线性光学极化率的起源. 相似文献
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本文利用受激Raman抽运,选择性地制备了C_2H_2分子电子基态的红外非激活振动能级的单一转动态(X~1∑~+,v″=1,J″=9,11,13),并从紫外激光诱导的A~1Au(v′=1)←X~1∑~+(v″=1)荧光谱,直接测定上述三个转动态的C_2H_2—C_2H_2碰撞的消激活速率常数,它们分别为(7.96±1.04)×10~(-10),(8.79±0.97)×10~(-10),(8.76±0.88)×10~(-10)cm~3~(-1),以及由这些初始转动态向其它不同转动态(v′=1,J′=1,3,5,7,9,11,13,15)多量子跃迁转移的激活速率常数。 相似文献
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声表面波振荡器具有基频高、相位噪声低,重量轻、体积小,结构简单、可靠性好、抗冲击震动等优点,是一种性能比较好,具有实际应用价值的射频源。我们研制了500MHz单端对SAW沟槽谐振器,无载Q_u≥20,000,动态电阻R_j=20—30Ω,用它作稳频元件组成振荡器。经测量获得短期频率稳定度为:0.001s是4.2×10~(-10),0.01s是2.8×10~(-10),0.1s是2.5×10~(-10),1s是5.5×10~(-10)。在偏离中心频率1kHz处的单边带相位噪声是-108dBC/Hz。振荡器的频率随温度变化特性,在不用恒温槽的情况下,环境温度从—30℃—+60℃时,振荡器总的相对频率变化是1.1×10~(-4),平均值是1.2×10~(-6)/℃;在自由室温下,日平均频率波动为2.7×10~(-6)/d。 相似文献
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怀柔EAS阵列对初级宇宙线“膝”区能谱的测定 总被引:5,自引:2,他引:5
仔细分析了近年来怀柔广延大气簇射阵列记录的65万个大气簇射事例,得到了簇射Size(即荷电总粒子数)谱和1015—5×1016eV能段的初级宇宙线微分能谱.此谱呈明显的、平滑过渡的“膝”样结构,拐点在3×1015eV附近.除了“膝”较平滑不象明野谱那样尖锐拐折而外,怀柔谱在绝对流强和“膝”的位置上都与日本明野组吻合得很好.在银河磁场刚度截止模型框架下,怀柔实验Size谱界定的宇宙线质子谱拐折能量Ec的取值范围在160到240TeV之间. 相似文献
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据《Optical Spectra》1981年第七期报导,美国ITT公司电光产品分部研制了一种新系列的高增益近贴聚焦象增强器,其有效直径为:18、25和40mm。它们使用了两个MCP组件,可获得亮度增益高达100万(即10~6)倍。能探测和增强到的输入照度达10~(-7)英尺烛光(即=10~(-6)勒克司)或更小。这种管子的电选通时间小于1微秒,并配有输入窗和光电阴极。众所周知,夜间满月星光下的光照度(2×10~(-2)英尺烛光或2×10~(-1)勒克斯)仅为白天全日光的光照度(1×10~3英尺烛光或10~4勒克斯)的十万分之一。换句话说,最理想的夜视仪器是把夜间的光增强十万倍,就能把黑暗变成白昼。过去报导的微夜视仪仅能增强五万 相似文献
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HL—1装置放电坪区小破裂现象分析 总被引:1,自引:1,他引:0
HL-1装置上观测到大量放电破裂现象,其中一类出现在电流坪段的小破裂现象,在文献上讨论很少,其产生时的安全因子是2.5≤q_a≤4.5,密度为1×10~(13)cm~(-3)≤n<3×10~(13)cm~(-3)或n≥4×10~(13)cm~(-3), 在环压及软X射线上观测到几百毫秒的驰豫振荡。本文详细分析了这类现象的性质及特征,并讨论了其产生的原因。 相似文献
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HL—1装置的真空壁条件 总被引:1,自引:1,他引:0
本文总结了HL=1装置在1984—1987年度运行期间的真空壁条件,等离子体环电压与杂质百分浓度的关系;并估算了GH39金属孔栏,G3石墨孔栏和蒸钛条件下等离子体中的碳、氧杂质的平均密度。真空室的主要杂质气体的总压强从1984年的5.3×10~(-5)Pa降到1987年的1.1×10~(-5)Pa。仅当本底真空p_o≤1.3×10~(-5)Pa,H_2O组份的百分浓度PH_2O/PH_2≤5%时,才能满足正常托卡马克放由要求的壁初开始条件。 相似文献
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北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES)至1990年8月份已获取3×10~6J/φ事例并作了初步分析,预计1991年将可得到1—2×10~7J/φ事例。本文评述了J/φ衰变中可能出现的新强子态,以及用推广的矩分析讨论了如何确定这些新强子态的自旋-宇称。 相似文献
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本文介绍了进一步寻找磁单极子的实验进展。目前没有新的磁单极子候选者被观测到。慢磁单极子的实验流强上限:速度在(10~(-4)-10~(-2))c范围内的观测,低于3.0×10~(-12)cm~(-2)sr~(-1)s~(-1);在(10~(-3)-10~(-2))c范围的观测,低于4.1×10~(-13)cm~(-2)sr~(-1)s~(-1)。 相似文献