椭圆型方程ΣakΔkφ=0的解及其在力学上的应用

本文利用复数域内分离变量的方法,详细地讨论了变形体力学中经常遇到的一类椭圆型方程的求解方法,给出了解的一般表示,这种表示可用来逼近具体问题的边界条件.为说明所得结果的运用,文中举出了二个具体力学实例.     

论二个自变量常系数线性偏微分方程sum from i j≤n a_(ij)p~iq~jφ=0的解的构造

本文是文[1]的继续.对更广泛的一类二个自变量常系数线性偏微分方程的求解方法作了详细地研究,给出了解的一般表示,这种表示可用来逼近具体问题的定解条件.为说明所得结果的运用.文中举出了具体的力学应用实例.     

Airy函数——二阶微分方程f″-zf=0的特解

本文讨论了一个用含变量的积分表示的函数 ,即 Airy函数 .证明了 Airy函数是整函数 ,并且是二阶微分方程 f″-zf=0的一个特解 ,进一步给出了 Airy函数的麦克劳林展开式 .     

再探究方程x0x+y0y=r2表示的轨迹

文[1]探讨了方程x0x+y0y=r2表示的轨迹,如果圆心不在原点时,它的切线、切点弦所在直线的方程是什么?改为椭圆和有心二次曲线结论又如何?笔者就此作了进一步探究.     

矩阵方程∑rk=0AkXBk=F的解

讨论矩阵方程∑rk=0AkXBk=F存在惟一解的充要条件,并给出了两种迭代求解法.     

矩阵方程X+A~*X~(-q)A=I(q>0)的Hermite正定解

1.引言 本文研究矩阵方程 X+A*X-qA=I (1)的Hermite正定解,其中I是一个n×n阶单位矩阵, A是一个n×n阶复矩阵, q是实数且q>0.q=1,q=2时的方程是从动态规划,随机过滤,控制理论和统计学中推导出来的,最近已有许多人对此进行了研究(见参考文献[1,2,4]),本文我们将研究方程(1)的解的存在性和解的性质,并讨论迭代求解及迭代解的收敛性. 对于Hermite矩阵X和Y,文中X≥Y表示X-Y是半正定的,X>y表示X-Y是正定的;对于方阵M,M*表示M的共轭转置,ρ(M)表示M的谱半径,λi(M)     

谈“a-a=0”和“a/a=1(a≠0)”

<正>代数中的"a-a=0"和"a/a=1(a≠0)"具有统一、简单、对称等数学美,也蕴含着十分重要的数学思想.它的正用有"消元"(加减消元和约分消元)之功能;它的逆用有"构造"(裂项和添项)之功能;这两大功能在数学运用中有着十分重要的作用.所以,这看似简单的两个算式,不仅向人们展示了其数学的思想美和方法美,而且还能拓展我们的逻辑思维能力和创造思维能力.下面举例说明,供大家鉴赏,期望对读者能有启发和帮助.     

▽2Ric=0的Riemann流形的刚性定理

本文用Ｒｉｃ表示里奇曲率张量，研究了▽²Ｒｉｃ＝０的黎曼流形什么时候成为爱因斯坦流形或空间形式     

x~0=1是有条件的

文[1]的例6及其"正解"如下:题目函数y=(m-1)xm-1+(m-3)x+1,当m为何值时,它是一次函数.解当m-1=0且m-3≠0时,为一次函数.解得m=1;当m-1=0且m-3≠0时,为一次函数.解得m=±1;当m-1=1且(m-1)+(m-3)≠0时,为一次函数.解得m=-2.所以当m=±1或m=-2时,它是一次函数.评论这个"正解"不对!当m=1时,y=(1-1)x1-1+(1-3)x+1,即y=0x0-2x+1,即y=-2x+1(x≠0).它不是一次函数!它的图像不是一条直     

~2Ric=0的Riemann流形的刚性定理(英文)

本文用Ｒｉｃ表示里奇曲率张量，研究了２Ｒｉｃ＝０的黎曼流形什么时候成为爱因斯坦流形或空间形式     

算子方程AX=P和XA=Q解的唯一性

<正>1引言设H是Hilbert空间,B(H)是H上有界线性算子全体生成的Banach代数.设A ∈B(H),用A^*,R(A)和N(A)分别表示A的自伴算子,A的值域和A的核空间.用L(H)={P∈B(H):P=P²}表示H上所有幂等算子组成的集合.当P²=P=P^*时,称幂等算子P为正交投影.设M是Hilbert空间H的闭子空间,用P_M表示值域为M的正交投影.满足算子方程(Ⅰ)ASA=A的算子S称为算子A的内逆A-,满足(Ⅱ)SAS=S的S称为A的外逆.     

再探究方程xox＋y0y=r2表示的轨迹

文[1]探讨了方程xox＋y0y=r2表示的轨迹,如果圆心不在原点时,它的切线、切点弦所在直线的方程是什么？改为椭圆和有心二次曲线结论又如何？笔者就此作了进一步探究．     

妙用“0·x=0”解题

我们知道:不论x取何实数时,都有0·x=0恒成立,所以要使ax=b(x为变量,a,b为常数)对于任意实数x恒成立,必须有a=0,且b=0.在一些定值、定点、轨迹和求值等问题     

半量子群u~(≥0)

设u~(≥0)表示一个固定单李代数的半量子群,给出了u~(≥0)的性质和表示.证明了Hopf代数u~(≥0)不是拟余交换的,因此左u~(≥0)-模范畴不是辫子monoidal范畴.在权模范畴W中,给出了所有单对象和投射对象.最后描述了所有单的Yetter-Drinfel'd u~(≥0)-权模.     

算子方程AX+X~*B=C的解

利用算子的广义逆及相关投影,研究了一类算子方程的可解性,得到了方程可解的若干条件,并给出了解的一般表示.最后利用算子的矩阵表示,得到了此类算子方程可解的又一充要条件,进而丰富了这方面的研究.     

用渐近法解方程∈xn x-1=0

1.前言解方程εxn x -1 =0 (n∈ N)是我们可能会遇到的一个问题。但是 ,在解此方程的时候 ,存在着一些困难 ,例如 :当ε→ 0时 ,方程的求根公式要计算ε- 1→∞ ,这时计算无法进行下去。有一种方法叫做渐近分析 ,它为求解提供了有利的工具。渐近分析方法最早是天体力学和流体力学中的有力工具。渐近分析在系统的数学描述中出现一个小参数 (例如ε→ 0 )时 ,十分有用。2 .渐近分析法本文把渐近方法用于求解一元 n次方程当ε→ 0时根的表达式。本节中用 n =2 ,3,4,5为例 ,说明渐近分析的使用方法 ,并求出这些方程的根的渐近表达式。2 .1　…     

第三类Painlevé方程(δ=0或γ=0)解的渐近性态

对带有一般实参数第三类Painlevé方程,已有γ<0,δ>0时,解的有界性以及振荡渐近解的表达形式的结论.在本文中,我们给出当δ=0或γ=0时其振荡渐近解的表达形式.     

第三类解的Painlevé方程(δ=0或γ=0)渐近性态

对带有一般实参数第三类Painlevé方程,已有γ＜0,δ＞0时,解的有界性以及振荡渐近解的表达形式的结论.在本文中,我们给出当δ=0或γ=0时其振荡渐近解的表达形式.     

运用“ab=0 a=0或b=0”时应注意之点

同学们常运用“ab=0a=0或b=0”原理解题,如解方程2x~2-5x 2=0(2x-1)(x-2)=02x-1=0或x-2=0方程的解为{1/2,2},即是两个“选择方程”解的并集。在这里,分别解两个“选择方程”时,似乎彼此不管,总是这样吗?试看下例: 解方程:①(2x~2-5x 2)(x-2)~0=0; ②(tgx 1)(arcsinx-π/3)=0, 解①由原方程得2x~2-5x 2=0或(x-2)~0=0。由第一个方程得x=1/2、2,第二个方程     

0-1广义网络及网络设计问题

一、引言及模型网络和有向图相同的是,由节点和连结节点的弧的集合;此外,网络中每一条弧具有一个或多个权,以表示经过弧的流量的上、下界、费用等等.运输、供水、供电以及通讯网络都是这种网络的具体例子.网络设计中的一类重要问题,是对已有的网络系统加以扩充、更新、改造以使新的网络满足特定的要求,同时使新系统的运行费用加上更新改造投资总费用最小.由于投资费用是一次性的固定投入,因而这类问题是更广泛的固定支出问题的一种.Dantzig 等人在50年代初就建立了这样的模型,然而,正式发表是在1968年(见[8]).用数学规划的语言,具有固定支出的网络设计问题,可以表示成以下0-1混合整数规划