过程pp/pp→hbb+X的超对称QCD残留效应

当一个轻黑格斯玻色子除外的所有超对称粒子的质量谱都超重而不可能在目前的强子对撞机上产生时, 就需要寻求其他的途径来探索超对称信号的存在证据. 黑格斯玻色子产生相关过程的超对称粒子虚修正效应提供了可能性. 研究了强子对撞机上轻黑格斯玻色子和一个bottom夸克对末态产生过程的超对称QCD修正效应. 结果发现, 如果过程相关的超对称粒子胶微子和标夸克太重(大于TeV标度)而不能直接产生, 但是它们对此过程依然有显著的虚修正效应. 尤其是对于大的tanβ值, 这种残留效应可以为截面带来超过40%的修正.显然这样大的修正结果在将来的强子对撞机上是可观的.     

过程pp/p(-p)→hb(-b)+X的超对称QCD残留效应

当一个轻黑格斯玻色子除外的所有超对称粒子的质量谱都超重而不可能在目前的强子对撞机上产生时,就需要寻求其他的途径来探索超对称信号的存在证据.黑格斯玻色子产生相关过程的超对称粒子虚修正效应提供了可能性.研究了强子对撞机上轻黑格斯玻色子和一个bottom夸克对末态产生过程的超对称QCD修正效应.结果发现,如果过程相关的超对称粒子胶微子和标夸克太重(大于TeV标度)而不能直接产生,但是它们对此过程依然有显著的虚修正效应.尤其是对于大的tanβ值,这种残留效应可以为截面带来超过40%的修正.显然这样大的修正结果在将来的强子对撞机上是可观的.     

gb→tH-的超对称QCD单圈修正和非退耦效应

在最小超对称标准模型的框架内计算了gb→tH-过程产生截面的单圈超对称QCD修正. 结果发现:若胶子质量和超对称软破缺参数μ或At,Ab同量级且趋于很大,就会出现超对称QCD的非退耦效应. 大的tanβ值可以提高非退耦的贡献,因此大tanβ情况下,较大的修正结果可能在Tevatron和LHC上观测到. 非退耦行为的根本原因在于圈图中的某些耦合顶角正比于超对称质量参数.     

gb→tH－的超对称QCD单圈修正和非退耦效应

在最小超对称标准模型的框架内计算了gb→tH^－过程产生截面的单圈超对称QCD修正.结果发现:若胶子质量和超对称软破缺参数μ或A_t,A_b同量级且趋于很大,就会出现超对称QCD的非退耦效应.大的tanβ值可以提高非退耦的贡献,因此大tanβ情况下,较大的修正结果可能在Tevatron和LHC上观测到.非退耦行为的根本原因在于圈图中的某些耦合顶角正比于超对称质量参数.     

含QCD修正的p-A碰撞Drell-Yan过程的核效应

在微扰QCD α_s级近似下,采用双重Q²重标度模型,计算了p-A碰撞Drell-Yan截面与p-N碰撞Drell-Yan截面之比,即核效应函数R_QCD(x_A,Q²).计算结果与没有QCD修正的R(x_A,Q²)值比较,在0.03≤x_A≤0.3之间都有不同程度的压低,与实验符合的情况有所改善.说明对核Drell-Yan过程核效应的研究,QCD修正是有一定意义的,并且在计入这种修正后,双重Q²重标度模型仍然是有效的.     

在Z→bb衰变中Gluino和Squark的质量效应

本文在最小的超对称模型(N=1)中,讨论了Z→bb衰变的单圈修正与Gluino质量和Squark质量的依赖关系,以及左手和右手Squark混合所产生的影响.计算结果表明,在某些质量范围内,Gluino对Z→bb衰变宽度相对于所有强子的分支比的修正可达3%.     

顶超对称夸克与重夸克的束缚态质谱

基于实验尚未完全排除最轻的超对称夸克伴子--标量顶夸克1(1)的寿命可相当长,以至在它产生后衰变之前有机会与通常夸克或胶子形成‘强子'的可能性的这一事实,建立了这一标量顶夸克1(1)和另一重夸克Q()组成的颜色单态束缚态(c1)和(b1)(以及它们反粒子相应的束缚态)的贝特-沙皮特方程,并借助瞬时近似求出了相应束缚态的质谱.     

3维N=1超引力理论和超Higgs效应

本文利用超Poincare张量运算,构造了一个3维N=1超引力理论,给出了一般的拉氏密度,详细讨论了超对称自发破缺机制及超Higgs效应.     

顶超对称夸克“非汉字符号”与重夸克的束缚态质谱

基于实验尚未完全排除最轻的超对称夸克伴子———标量顶夸克 t1( t1)的寿命可相当长 ,以至在它产生后衰变之前有机会与通常夸克或胶子形成‘强子’的可能性的这一事实 ,建立了这一标量顶夸克 t1( t1)和另一重夸克Q( Q)组成的颜色单态束缚态 (c t1)和 (b t1) (以及它们反粒子相应的束缚态 )的贝特 -沙皮特方程 ,并借助瞬时近似求出了相应束缚态的质谱     

过程J/ψ→+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法 ,讨论了J ψ衰变过程J ψ→p+X ,X→Δ +π ,其中p和Δ分别是反质子和自旋 -宇称为 (3 2 ) + 的Δ重子 ,给出了相应于自旋 -宇称为 (1 2 ) ± ,(3 2 ) ± 和 (5 2 ) ± 的重子共振态 (包括混杂重子态 )X的角分布和矩表达式 .它们可以用来确定重子共振态X的自旋     

用超对称幺正变换解双光子过程的Jaynes-Cummings模型

本文发现了描写双光子过程的Jaynes-Cummings哈密顿量的超对称结构.根据超对称量子力学理论,引入了超对称幺正变换使其哈密顿量对角化.从而,得到了它的本征值、本征态,同时也计算了态的演化和跃迁几率.     

超对称Sinh-Gordon模型的边界反射因子

利用微扰论研究了带有一个可积边界条件的sinh-Gordon模型,检验了精确反射因子的一圈修正, 并构造了玻色子和费米子传播子.     

超对称电动力学系统的Faddeev-Senjanovic量子化

用Faddeev-Senjanovic量子化方法对超对称电动力学系统在一般情况下进行了量子化, 得到了格林函数的生成泛函. 通过对一些约束作线性组合获得了另一个第一类约束, 构造出了该体系的规范生成元, 导出了该系统的规范不变的对称变. 由一个规范条件的自恰性导出了另一个规范条件, 发现超对称电动力学系统的次级第一类约束对应物理电荷守恒律, 从而使过去要算很多次级约束才能截断的约束自然截断, 因而使超对称电动力学系统在一般情况下的Faddeev-Senjanovic量子化被简化.     

谐振子薛定谔方程的超对称解法

通过构造哈密顿量与谐振子系统哈密顿量对易的超对称系统,量子谐振子的性质就可以通过对超对称系统的研究来得到.利用超对称系统的性质,在没有用到厄米多项式的情况下,给出了谐振子本征函数中展开系数间的递推关系,由递推关系可以直接得到本征函数.此方法下得到的归一化本征函数与用厄米多项式表达的本征函数完全相同,并且本征函数的宇称可以明显的显示出来.     

超对称系统的边界条件与可积性

通过研究反射方程的解,构造了一类具有不同边界条件的超对称系统,同时证明了在一维情况下,这类系统是完全可积的.     

微扰QCD对Drell-Yan过程能量损失效应的修正

利用Glauber模型以及DGLAP方程下的核内核子的部分子分布函数, 在次领头阶QCD下计算了Drell-Yan过程中的能量损失效应, 计算表明QCD修正并不能改善理论结果与试验结果的符合, 尤其是p-W与p-Be以x₁为变量的微分截面比. 原因是所用的核内核子部分子的分布函数是以领头阶近似为基础并通过演化方程得到的. 于是利用在次领头阶微扰QCD下得到的核遮蔽效应核内核子的部分子分布函数重新计算了次领头阶QCD修正对Drell-Yan过程能量损失的贡献. 计算结果表明康普顿散射过程与湮没过程中应该有更多的能量损失.     

基于OPERA/QUENCH的MRI超导对称与非对称磁体失超特性对比(英文)

在MRI磁体的设计过程中,失超现象的研究对于超导磁体的安全运行具有重要的意义.本文采用三维有限元软件OPERA分别对1T对称磁体和非对称磁体的失超特性进行了仿真分析.详细介绍了仿真的建模过程和求解算法.NbTi超导材料的临界电流密度通过软件预设的查表变量实现设置.通过仿真分析,得到了两种磁体结构在失超过程中重要的物理量如超导线圈的电流、电阻的变化规律.三维仿真图形更有利于观察失超在不同方向的传播速度.通过比较得出结论,虽然对非称磁体的DSV比对称磁体要大,但在失超过程中,非对称磁体受到的破坏也比对称磁体要严重.     

顶色辅助的多标度人工色理论对稀有过程e~ e~-→s的单圈效应

讨论了顶色辅助的多标度人工色理论预言的赝标哥尔斯通玻色子（ｔｅｃｈ－ ｎｉｐｉｏｎｓ,ｔｏｐ－ｐｉｏｕｓ）对稀有过程ｅ＋ｅ－→ｂｓ的单圈效应,计算了该过程在ＬＥＰⅡ上 的产生截面,得到较标准模型预言值要大一个数量级的数值结果．并进一步讨 论了在Ｂ介子工厂上探测此稀有过程的可能性．     

pp和p碰撞中J/ψ的光生过程（英文）

计算了pp和p碰撞中J/ψ的领头阶光生过程的产额。运用非相对论量子色动力学回顾了重夸克偶素产生的色单态机制与色八重态机制,并将它们分别用于处理直接光子过程和分解光子过程。通过与J/ψ产生的领头阶结果的对比可以看出,光生过程对J/ψ产额的修正在大横动量区域变得明显。