新常数μ,θ和新公式π=(1/2)e~θ的含义与应用

作者在文献[1]和[2]中提出了新常数μ,θ和新公式π=1/2 e~θ.在此说明它的深层含义:新常数μ是隐藏在欧拉常数γ后面的常数;新常数θ是μ和γ的完美组合.新公式给出了π和e之间的实数关系,它不同于欧拉公式e~(πi)=-1的虚数关系.新公式的典型应用是π和e之间的转换,以及μ和γ之间的转换.本文利用μ的计算公式,进行计算机求解,通过新公式,能很快求出欧拉常数γ.本文对概率统计中很多常用公式,用e~(θ/2)号代替(2π)~(1/2),极大简化了这些公式.     

关于Yang Bicheng不等式的另一个最佳常数

对Yang Bicheng不等式进行了再加强,获得了如下不等式:e 1-2n+(4-1 e)/(e-2)1+n1n相似文献   

关于若干重要数列的收敛速度及其渐近性

对极限值为重要常数e、π及欧拉常数γ的数列的收敛速度及渐近性进行讨论,我们很惊奇地发现它们当中的大部分数列具有完全相同的收敛速度及其渐近性.     

有心二次曲线五个常数之间的关系及应用

高中解析几何第二章圆锥曲线中讲了椭圆和双曲线的四个常数a、b、c、e,在第四章圆锥曲线的统一极坐标方程中又讲了常数e、p、无形中常给学生造成这样一种错觉:对于椭圆和双曲线。在直角坐标系中有a、b、c,在极坐标系中川e、p,似乎它们之叫没有多大联系。这对于形成完善的认知结构及应用它们来解题,都是不利的。因此,在讲完统一的极坐标方程或讲完方程互化后,建议花点时间补讲这五个常数     

重要极限llim from (n→∞)(1+n1/2)~n=e的注记

利用平均值不等式对重要极限limn→∞ 1 +1nn=e给出一个较简捷的证明方法。利用证明过程中所得到的不等式还可求得e的任意精度的近似值。     

重要极限limn→∞(1+(1n))n=e的注记

利用平均值不等式对重要极限limn→∞(1 1/n)^n=e给出一个较简捷的证明方法。利用证明过程中所得到的不等式还可求得e的任意精度的近似值。     

圆锥曲线的另一分类标准

我们知道,平面内到定点F的距离与到定直线l(点F不在l上)的距离的比为常数e的点的轨迹为圆锥曲线,记为Γ,这里定点F为其焦点,定直线l为与F对应的准线,常数e为其离心率.根据离心率e的不同的取值范围,可以将Γ划分为椭圆、双曲线、抛物线三类:当0＜e＜1时,г为椭圆;当e＞1时,Γ为双曲线;当e=1时,Γ为抛物线.本文从圆锥曲线г在焦点弦端点处的两切线所成角的范围出发,给出圆锥曲线的另一个分类标准.     

圆锥曲线的几个统一性质

椭圆、双曲线、抛物线有统一定义：到一定点的距离与到一定直线的距离之比为常数e的点的轨迹是圆锥曲线．当0〈e〈1时,圆锥曲线是椭圆;当e=1时,圆锥曲线是抛物线;当e〉1时,圆锥曲线是双曲线．     

(x+a)(x+b)(x+c)(x+d)+e型多项式的因式分解

<正>四次多项式(x+a)(x+b)(x+c)(x+d)+e型的因式分解是因式分解问题中一类重要情形,对于比较一般的常数a,b,c,d,e情形,也并没有什么通用的办法,但当a,b,c,d依次间隔相同的值时,对某些相应特定的常数e(从因式分解的角度来说,e≠0,否则题目本身就已满足要求,无需再做变化),还是有一般性的处理思路的,具体办法是:先将前面四项相乘部分局部展开,展开手法是两两相乘,即将最     

论新常数μ、θ和新公式π=1/2e^θ^＊

引入一个新常数μ,它是调和级数与1nn,欧拉常数γ、1/2n之差的尾项的级数和．由于新常数μ和欧拉常数γ都同调和级数与Inn之差有关,因此可再定义一个新常数θ=1＋γ＋2μ,它和圆周率π、自然对数的底e之间可组成公式π=1/2e^＊．     

浅谈导数中一类需要逆构造的问题处理技巧

<正>原创技巧口诀1.系数(指f(x)和f′(x)的系数)只有常数e来构,和为积,差为商;2.系数(指f(x)的系数为常数,f′(x)的系数为x)既含常数又有x,就用xn,和为积,差为商.例1已知定义在R上的函数f(x)的导函数为f′(x),若2f(x)-f′(x)>0,且f(1)=e,则不等式f(x)e2x-1<1的解集为( ).     

非线性微分—差分方程的整函数解

本文考虑了非线性微分—差分方程fn(z)+q(z)eQ(z)f(k)(z+c)=p1eα1z+p2eα2z与fn(z)+q(z)eQ(z)△cf=p1eλz+p2e-λz解的增长性,其中n≥1,k≥1是两个整数,q(z)是非零多项式,Q(z)是非常数多项式.c,λ,α1,α2,p1,p2为非零常数,α1≠α2.特别地,...     

关于线性经验 Bayes 估计

Robbins 在假定 E(x|θ)=θ和 Var(x|θ)=a bθ cθ~2之下,给出了参数θ的线性经验 Bayes(l.e.B.)估计,此处 a,b,c 为已知常数.本文去掉了他的第二个条件,给出了一类新的 l.e.B.估计,并得到了这个估计的收敛速度.此外,对 Robbins 的l.e.B.估计,在做了适当修改之后,也给出了收敛速度.     

光束传输的Schrodinger形式理论研究

将光束传输的波动方程写成轴坐标依赖的Schrodinger方程的形式 ,利用量子力学方法分别讨论了力学量的平均值、变分法的试探函数和ABCD定律 .借鉴量子力学的平均值理论 ,给出了表征传输稳定性的势函数的定义及其与光束质量因子的普遍关系、傍轴光束和中心对称的非傍轴光束的束宽和曲率半径的普遍关系、傍轴光束束宽二阶微分和判断傍轴光束质量因子守恒性与势函数是否存在势阱的一般关系式 .对于同样的试探函数 ,讨论了本方案与变分法的关系 ,进一步揭示了部分傍轴光束参数的物理意义 .根据非傍轴光束平均值的定义讨论了非傍轴光束的ABCD定律 ,还分别讨论了束宽对纵坐标的二阶微分为常数的介质、平方律介质和动量表象中的常数折射率介质 .     

光束传输的Schr(o)dinger形式理论研究

将光束传输的波动方程写成轴坐标依赖的Schr(o)dinger方程的形式,利用量子力学方法分别讨论了力学量的平均值、变分法的试探函数和ABCD定律.借鉴量子力学的平均值理论,给出了表征传输稳定性的势函数的定义及其与光束质量因子的普遍关系、傍轴光束和中心对称的非傍轴光束的束宽和曲率半径的普遍关系、傍轴光束束宽二阶微分和判断傍轴光束质量因子守恒性与势函数是否存在势阱的一般关系式.对于同样的试探函数,讨论了本方案与变分法的关系,进一步揭示了部分傍轴光束参数的物理意义.根据非傍轴光束平均值的定义讨论了非傍轴光束的ABCD定律,还分别讨论了束宽对纵坐标的二阶微分为常数的介质、平方律介质和动量表象中的常数折射率介质.     

神奇的常数——e

法国著名数学家拉普拉斯说：“阅读欧拉,读懂欧拉,他是我们所有人的大师．”其实,拉普拉斯的名言可以改为：“学习e,研究e,它是数中之大师．”正如高斯在他同时代人中赢得了“数学王子”的称号,e也可冠以“常数王子”的称号．当然,欧拉是会同意的,要不然他怎么会用自己名字（Euler）的第一个字母表示呢？其实,e最初被表达为下式的极限     

常数“e”漫谈

我们第一次认识数学常数e=2．71828…是在中学数学教科书上：“在科学技术中常常使用以无理数e=2．71828…为底的对数,以e为底的对数叫做自然对数,为了简便,N的自然对数log_eN简记为lNN”．早在17世纪,苏格兰数学家、业余天文学爱好者纳皮尔(J．Napier)在进行繁重的天文学数据计算时就发明了对数,并实现了将乘除法     

在创新思想指导下编制的一道解析几何开放题

椭圆、双曲线第一定义 :平面上到两个定点F1,F2 距离之和等于常数 ( >|F1F2 | )的动点的轨迹叫椭圆 ,两距离之差的绝对值等于常数 ( <|F1F2 | )的动点的轨迹叫双曲线 .圆锥曲线第二定义 :平面上到定点的距离与到定直线的距离的比等于常数e的动点的轨迹叫… ,换言之 :平面上到定点F的距离与定直线l的距离的e倍相等的点的轨迹叫… .在创新思想指导下 ,将第一、第二定义剪辑后再嫁接 ,提出开放的新问题 :若动点M到定点F的距离与M到定直线l的距离的e倍的和 (或差的绝对值 )等于常数 ,动点M的轨迹是什么呢 ?以定直线l为x轴 ,过定点F且与l垂…     

半导体器件数值模拟的块中心差分法

此处(1.1)～(1.3)分别是电位势方程,电子浓度(e)和空穴浓度(p)方程,其中α是由介电常数和电子电荷决定的正常数,N(x)表示掺杂分布,r,r_p是正常数,μ(x),μ_p(x)表示迁移率,R(e,p)=(ep—1)/(e+p+2)表示电子和空穴的产生复合率,△是拉普拉斯算子,是梯度算子,v是区域Ω边界Ω的外法线方向,p_0(x),e_0(x)是已知的初始浓度函数。     

关于一类算子的BMO有界性

王斯雷教授证明:如果f∈BMO(R~n),g(f)是f的Littlewood-Paleyg-函数,则或者g(f)(x)=∞, a.e., 或者g(f)(x)<∞, a. e., 在后者,g(f)∈BMO(R~n)且存在仅依赖于空间维数的常数C,使