π-18O非弹性散射

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到¹⁸O的2⁺（1.98MeV）激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π^-和π⁺截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。     

(π+,d)反应中的S-波πN相互作用

本文在两核子吸收机制下讨论了B(π⁺d)c反应, 导出S-波πN相互作用下的(π⁺d)反应截面公式. 并在平面波近似下计算了¹²C(π⁺d)¹⁰C(0⁺,2⁺)的微分截面. 结果表明了氘核D-波分量的重要性; 中子对空间反对称的结构与对称性的结构对截面的贡献处于同等重要的地位.     

原子核中的△（1236）对（p,π+）反应的影响

我们假定了一个p→Δ⁰+π⁺的一核子模型,在平面波玻恩近似下,把Δ⁰波函数取为谐振子形式,计算了²⁶Mg（p,π⁺）²⁷Mg 反应的微分截面.为了比较,在同样近似下,对 p→n+π⁺的一核子模型,也做了计算.结果表明,两种机制给出的角分布,无论大小和形状都有明显的差别.对于Δ⁰波函数,我们还选取了高动量成分较大的 Eckart 形式,由计算结果看出,它比谐振子波函数有很明显的改进.这表明,（p,π⁺）反应对束缚态波函数的高动量成分很敏感.     

100—300MeV3He(π－,n)2H反应的微观描述

本文将G.E.Brown等研究π^－核散射的Isobar模型推广应用到中能(π,N)反应的描述上,用唯象近似方法处理多体效应, 探讨了非表态修正、核子关联波函数以及出射核子扭曲效应对反应微分截面的影响, 计算了100—300MeV³He(π^－,n)²H反应角分布, 所得结果与实验基本一致.     

π-核散射的△33准门口态描述

本文提出了π-核散射的Δ₃₃准门口态的概念。在这个简单的模型下,计算了T_π^1ab=163、220、240、254、303、380MeV的π^--¹⁶O弹性散射的微分截面和总截面,并与实验进行了比较,得到与实验大致符合的结果。     

π—18O非弹性散射的DWIA分析

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在¹⁸O上的非弹性散射到2⁺（1.98MeV）激发态的微分截面,分析了π^-对π⁺的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。     

π-核散射△33准门口态模型的分析

本文在π-核散射的Δ₃₃准门口态模型下,计算了不同入射能量的π-⁴He(T_π^1ab=110、150、180、220、260MeV)和π-⁴⁰Ca(T_π^1ab=115.5、163.3、241.0MeV)弹性散射的微分截面和总截面,结果与实验大致符合。对于π-⁴He散射,我们进一步考虑了自旋轨道耦合效应的修正,得到了与实验更好的符合。     

(p,π-)反应的两核子模型

本文提出了 A（p,π^-）B 反应的两核子模型,给出了反应矩阵元的约化和与核结构的关系.在平面波近似下,计算了入射质子能量为185 MeV 时的¹³C（p,π^-）¹⁴O（O+基态）的微分截面,定性地符合实验结果.     

MIT口袋模型中的π0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π⁰→2γ过程的宽度. 计算发现m_π→0是一个好的近似. MIT口袋模型给出, Γ(π⁰→2γ)∝m³_π/F²_π, 这种形式与Adler的结果相符合, 但数字结果显示, Γ(π⁰→2γ)的理论值是实验值的2.7倍, 这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差. 而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件, 从而对MIT口袋模型构成了一个检验.     

π核双电荷交换反应与核结构

用Glauber多次散射理论和相干涨落核模型,计算了能量在（3,3）共振区的π⁺介子在¹⁶O和¹⁸O靶核上引起的双电荷交换反应截面。理论计算的¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.和¹⁶O（π⁺,π^-）¹⁶Ne_g.s.反应截面的比值,很好的符合实验值。理论预言了¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne_g.s.微分截面角分布在角度为23°附近有极小值,实验表明了这个极小的存在。     

π在振动核上的散射

我们利用光学势计算了π与振动核的弹性和非弹性散射的角分布. 通过π⁺和π^－散射的比较探讨了中子和质子跃迁密度. 并且, 讨论了振动核低能级的虚激发对散射微分截面的影响.     

在e+e-湮灭中轴子（Axion）的产生及其实验建议

我们计算了在e⁺e^-湮灭中轴子的产生截面,建议利用β⁺放射源在e⁺e^-湮灭实验中寻找轴子。我们还进一步讨论了在这种实验中所用探测器的性能要求。     

关于产生S态（π+π-）s 原子的直通图

本文求出了梯形近似下（π⁺π^-）_s 态原子的相对论协变的 B-S 波函数,并通过应用这一相对论协变的 B-S 波函数和假设复合场论微扰展开中的最低次项——“直通图”为主,计算了过程π⁺+n→p+（π⁺π^-）_s的截面,讨论了直通图的一些性质.此外,这一计算对如下更有兴趣的过程或许提供了粗略的估计:μ⁺+n→（μ⁺π^-）+p.     

(π+,d)反应理论

本文在π介子的一核子吸收模型下,导出了（π⁺,d）反应的扭曲波玻恩近似的截面公式,在平面波近似下,对¹²C（π⁺,d）¹⁰C 反应作了估计.认为,这一类反应对于研究π吸收的过程和原子核的对结构都是值得重视的反应.     

单电荷交换反应的Isobar激发机制

用Isobar激发机制研究了到达同位旋相似态的单电荷交换反应¹³C（π⁺,π⁰）·¹³N_g.s.。计算了最低阶图的贡献,得到的总截面与实验很好地符合。     

π+-16O弹性散射的微观计算

本文用π核散射的微观描述,计算了T_π^lab=240、343MeV时π⁺-¹⁶O弹性散射微分截面,定性地符合实验。     

(0－3/2)电磁束缚系统的库仑裂解与衰变

本文利用(0－3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 分别计算了(π⁺Ω^－)原子的库仑裂解截面与衰变几率. 高能(π⁺Ω^－)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为σ=Z^4/3×2.9×10^－18cm², 衰变几率的计算结果为w[(π⁺Ω^－)→π⁺Λ⁰K^－]/w[Ω^－→Λ⁰K^－]=1+O(α).     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

α粒子模型下的π--12C散射

本文应用独立α粒子模型波函数,在Glauber理论下,计算了共振区内一系列能量（T_π=-120、150、180、220、260MeV）下的π^--¹²C弹性散射微分截面。理论与实验结果较好地符合。在截面对于波函数敏感的低能区域,本文结果比前人同类结果有明显改进。     

产生超对称态的几种可能途径

在以前工作的基础上,计算了飞行 K^-奇异交换反应⁹Be（K^-,π^-）_A⁹Be 和¹³C（K^-,π^-）_A¹³C 的角分布.在平面波冲量近似下,计算了协同产生反应到达超核 _A⁹Be、_A¹³C 的奇异相似态和超对称态的微分截面的相对比,并且估算了这些微分截面绝对值.根据这些计算,讨论了通过奇异交换反应和协同产生反应产生超对称态的可能性.