低温区HFC152a饱和蒸汽压的实验测定

一、引言 HFCl52a作为一种制冷剂已越来越引人们的重视,它不但是性能优良的的共沸混合物R500的成分之一,而且因其对大氧自臭氧层的破坏势(ODP)为零,己有大量的研究致力于用HFCl52a或HFCl52a与其它工质的混合物来替代CFCl2作为冰箱的工作介质。对HFCl52a的基础物性虽然已有一些实验结果及数据关联工作发表,但其适用范围大多都在273.15K以上,ASHRAE数据手册中给出的物性表虽然已达—100℃,     

新的HFC134a蒸气压方程

一、引言 CFCs物质对大气臭氧层的破坏作用已引起世界范围的关注,使得开发研究新的、无污染的CFCs物质的替代物逐渐成为一个十分紧迫的问题。在众多可能的替代物中HFCl34a被认为是最有可能代替R_(12)的理想工质。 HFCl34a开发研究的历史不长,因此关于它蒸气压方程的文献并不是很丰富。表l列出了最近二、三年间发表的四个HFCl34a蒸气压方程的一些情况。由表l可以看出,     

HFC32/HFCl43a/HFCl34a在空调/直接式蓄冷空调循环中替代HCFC22的研究

提出探讨了一种有希望替代HCFC22的三元混合工质—HFC32／HFCl43a／HFCl34a。理论制冷循环和水合性能分析表明。在推荐组成下该物系的热力学性质与HCFC22基本相当,理论制冷循环GOP和容积制冷量均略优于HCFC22,在空调循环蒸发工况下能够形成气体水合物。     

CFCl3分子2e和4a1轨道的电子动量谱研究

由于工业的迅速发展 ,使得空气质量急剧下降 ,因此对影响大气的分子进行深入研究变得非常必要 .本实验室已经对影响环境的甲烷[1] 、丙烷[2 ] 、CO2 [3] 等分子进行了电子动量谱研究 ,为环保提供了有用的数据 .CFCl3作为工业广泛应用的气雾剂和制冷剂原料 ,它的大量使用导致了大气中臭氧的减少[4 ] .前人已用光电子谱学的方法[5- 8] 研究了CFCl3,我们又用电子动量谱的手段对CFCl3分子进行了进一步的研究 ,即从波函数的层次上详细了解CFCl3的电子结构 .(e ,2e)电子动量谱学在研究分子的电子结构方面有非常独特的优越性[9- 12 ] ,它可以…     

CF3Cl，CF2Cl2 和CFCl3分子外价壳层轨道特性的电子动量谱学研究

通过比较相同电子成分轨道的实验和DFT-B3LYP/6-311+G*理论的电子动量分布,系统研究了CF3Cl,CF2Cl2 和CFCl3分子外价壳层的轨道特性.研究结果表明CF3Cl,CF2Cl2 和CFCl3分子的Cl（3p）孤对电子轨道随着Cl原子个数增多,分子内相互作用逐渐增强,Cl原子3p轨道电子动量分布的特征逐渐淹没;F孤对电子轨道和的电子动量分布在高动量区出现了一个弱结构,且随Cl原子个数增多和F原子个数减少逐渐消失,这可能是由于部分轨道C-Cl 键电子成分的贡献;除3a1轨道外,C-F成键轨道和的理论的电子动量分布均在低动量端低于实验结果,可能是由于“d-like” 轨道低动量端的扭曲波效应;3a1轨道理论的电子动量分布均在 范围内低于实验结果,可能是由于扭曲波效应和电子关联等效应的影响.     

无限长载流螺线管磁场的初等计算

无限长载流螺线管外部的磁感应强度B是不等于零的.这一结论在某些教材[1]和文章[2]中已有较详尽的证明.本文给出计算螺线管内、外磁场的一种较为简单的初等方法. 通常的螺线管由缠绕在直园柱面上的螺旋形导线构成(见图一).若螺线管的半径为R,导线与园柱面母线方向成一角度α(对真实的螺旋线,a可以接近π/2,但aπ/2),将园柱面展开成为平面(见图2),由螺旋线的性质可以容易地得到其螺距d与a、R之间的关系: ZOR。_。_。、..、._…._d一——.螺线管单位长度上的匝数 dZHR”“”可见,。是受到a(或d)的制约的.由日二可知,一厘螺旋线导线的长度7…     

立方对称晶场中6S(3d5)态离子的磁相互作用及其自旋哈密顿参量的微观起源

基于完全对角化方法(complete diagonalization method,CDM),研究了6S(3d5)态离子在立方对称晶场中的磁相互作用,分析了自旋哈密顿参量(a,g,Δg)的微观起源.研究中除了考虑研究者通常考虑的SO(spin-orhit)磁相互作用外,同时考虑了SS(spin-spin),SOO(spin-other-orbit),OO(orbit-orbit)磁相互作用.研究表明:6S(3d5)态离子在立方对称品场中的自旋哈密顿参量起源于五种机理,即SO机理,SS机理,SOO机理,OO机理以及SO-SS-SOO-OO联合作用机理.文中研究了五种机理的相对重要性,结果表明:SO机理与SO-SS-SOO-OO联合作用机理在五种机理中最为重要.尽管SS,SOO,OO磁相互作用单独作用时对自旋哈密顿参量的贡献很小,但它们的联合作用SO-SS-SOO-OO机理对自旋哈密顿参量的贡献非常可观.此外研究表明:零场分裂参量a主要来自纯自旋四重态及自旋二重态与自旋四重态联合作用的贡献,而Zeeman g(或者Δg)因子主要来自纯自旋四重态的贡献.纯自旋二重态对白旋哈密顿参量a与g(或者△g)的贡献为零.在我们所选择的晶场区域,发现卜列关系始终成立:a＞0,a(-|Dq|)＜a(|Dq|),g(-Dq)=g(Dq),a(-Dq,-ξd,B,C)=a(Dq,ξd,B,C),△g(-Dq,-ξd,B,C)=△g(Dq,ξd,B,C).作为本文理论的应用,研究了四种典型的Mn2 掺杂晶体材料,即Mn2 :KZnR,Mn2 :RbcdF3,Mn2 :MgO,Mn2 :CaO,理论与实验测量符合很好.     

三点插值参数估计法及其在生产中的应用

一、问题的提出 已知可控测量条件X与随机测量结果y之间有如下形式的指数统计规律:试在下列实验条件下估计参数a1,a2,a3. 实验条件是,在现有实验设备、实验对象或实验费用的限制下,只可能提供三个互异实验点(即能够估计a1,a2,a3的最少实验点数目):(x1,y1),(x2,y2),(x3,y3),且xi     

平行光子晶体波导的传输特性及应用

采用时域有限差分法研究两平行光子晶体波导的传输特性及模场分布,利用耦合模理论计算光子晶体波导的耦合系数。计算结果表明,在不同的频率范围内两平行光子晶体波导之间表现出不同的耦合特性:在高频段(0.32~0.44)(ωa/2πc)的范围内两直波导表现出相互的能量交换,实现光耦合,耦合系数随入射波 频率增加而减小;而在低频段(0.29~0.32)(ωa/2πc)的范围内,两波导的传输谱图几乎重合。最后,提出一种采用固定波导耦合长度同时实现光分束及光均分器的方案,当耦合长度取34a时,可将频率为0.333 (ωa/2πc)和 0.357(ωa/2πc)的两入射波分束传播,同时将低频段中的任意频率波进行能量均分。     

新型复合物Li…HF,Li…FH,Li…H2O和Li…NH3的一阶超极化率的从头算理论研究

在MP2/6-311 G(2df,2pd)水平上优化得到了几种小型碱金属—极性分子复合物的结构,利用有限场方法[HF,MP2,MP3,MP4(SDQ)]在15种基组上分别计算了它们的偶极矩(μ),极化率(α0),各向异性极化率(Δα)和一阶超极化率(β0).在MP4(SDQ)/6-311 G(2df,2pd)理论水平上,各复合物分子一阶超极化率分别为:Li…HF,β0=3957.575 a.u.;Li…FH,β0=12939.614 a.u.;Li…NH3,β0=34881.899a.u.;Li…H2O,β0=39820.410 a.u..而分子HF,NH3,H2O的一阶超极化率的值分别为1.224 a.u.,35.560 a.u.,20.130 a.u..结果表明,复合物分子中的额外电子对分子非线性光学性质有巨大的贡献.     

气轨上加速度的测量与挡光片的宽度

气轨实验中根据公式:a=(v_B~2-v_A~2)/(2S) (1)a=(v_B-v_A)/t (2) 计算加速度a时,将有理论系统误差,此茶统误差与挡光片宽度d有关,但不一定从减小宽度去消除。一、掘根公式(1)测量时设滑块在起始位置时,挡光片的第1前沿距光电门A为S_0(图1),挡光片的第2前沿距第丑前沿为d,即挡光片宽度,光电门A、B间距离为S。当滑块从静止开始以加     

甲氧基(CH_3O)的红外吸收光谱研究

为研究甲氧基CH_3O的红外吸收光谱,以Nd:YAG激光器为光源,使用间质隔离法对p-H_2间质中的CH_3ONO进行光解,在光解产物中观测到CH_3O和NO的红外吸收谱.其中CH_3O红外吸收谱线及分析所得的各自振动模式分别为:689.3/694.6 cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν6;945.9/951.7cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a2对称性的ν6;1041.8 cm~(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1224.7cm~(-1),振动模式为电子态E3/2e对称性的ν6;1235.5 cm~(-1),振动模式为电子态E1/2e对称性的ν6;1347.7cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν5;1365.4 cm~(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1427.5cm~(-1),振动模式为电子态E1/2对称性的ν2;1522.3 cm~(-1)振动模式为电子态E1/2e对称性的ν5.     

费米子算符的一些关系式

本刊83年4期上介绍了“玻色子算符的一些关系式”.与此相应,这里将介绍费米子算符的一些关系式. 一费米子消灭算符ai和产生算符a的代数性质,完全由费米子对易关系式确定“’ [ai,ai ] aiai ai ai=δij [ai,ai] aiaj ajai=0(1) [ai ,aj ] ai aj aj ai =0式中脚标i,j分别为第i和第j粒子的编号指标。由式(1)可知:不同单粒子(i≠j)的算符是反对易的;而同一单粒子的产生算符a 和消灭算符a有关系式 aa a a=1 (a )2a a =0(2) (a)2aa=0 (a )N=0(N为≥2的正整数,下同) aN=0实际上(a )’一0和a‘一0是费米子遵从泡利原理(没有两个费米子可占据相…     

甲氧基(CH_3O)的红外吸收光谱研究北大核心

为研究甲氧基CH_3O的红外吸收光谱,以Nd:YAG激光器为光源,使用间质隔离法对p-H_2间质中的CH_3ONO进行光解,在光解产物中观测到CH_3O和NO的红外吸收谱.其中CH_3O红外吸收谱线及分析所得的各自振动模式分别为:689.3/694.6 cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν6;945.9/951.7cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a2对称性的ν6;1041.8 cm^(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1224.7cm^(-1),振动模式为电子态E3/2e对称性的ν6;1235.5 cm^(-1),振动模式为电子态E1/2e对称性的ν6;1347.7cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν5;1365.4 cm^(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1427.5cm^(-1),振动模式为电子态E1/2对称性的ν2;1522.3 cm^(-1)振动模式为电子态E1/2e对称性的ν5.     

氟氧化物玻璃陶瓷中铒激活中心的双光子三光子与四光子近红外量子剪裁发光（英文）

研究了掺铒的氟氧化物玻璃陶瓷的双光子、三光子与四光子近红外量子剪裁发光。我们测量了掺铒的氟氧化物玻璃陶瓷的X射线衍射谱、吸收谱、从可见到近红外的发光光谱与激发光谱。当Er3+浓度从0.5%增加到2.0%,发现铒离子的~4I_(15/2)→~2G_(7/2),~4I_(15/2)→~4G_(9/2),~4I_(15/2)→~4G_(11/2),~4I_(15/2)→~2H_(9/2),~4I_(15/2)→(~4F_(3/2),~4F_(5/2)),~4I_(15/2)→~4F_(7/2),~4I_(15/2)→2 H11/2,~4I_(15/2)→~4 S_(3/2) ,~4I_(15/2)→~4F_(9/2),与~4I_(15/2)→~4I_(9/2)红外激发谱峰的强度增加了大约5.64,4.26,2.77,7.31,6.76,4.75,2.40,11.14,2.88,和4.61倍,同时,铒离子的~4I_(15/2)→~2G_(7/2),~4I_(15/2)→4 G9/2,~4I_(15/2)→4 G11/2,~4I_(15/2)→2 H9/2,~4I_(15/2)→(~4F_(3/2),~4F_(5/2)),与~4I_(15/2)→~4F_(7/2)的可见激发谱峰的强度减小了1.36,1.93,3.43,1.01,2.24和2.28倍。也就是说我们发现红外发光与激发的强度都增强了2~11倍,与此相伴的可见的发光与激发强度都减小了一到三倍。而且,1 543.0与550.0nm发光的激发谱不仅在峰值波长而且也在波峰形状上非常相近。上述实验结果证实了所看到的现象为多光子近红外量子剪裁发光现象。为了更好的分析量子剪裁的过程与机理,还测量了主要的可见与红外发光强度随激发强度的改变;发现所有可见和红外发光强度都基本上是随激发强度成线性变化关系;其中,可见的发光强度随激发强度的改变呈略大于线形一次幂的变化关系,它是由于小的激发态吸收造成的;而1 543.0nm红外发光强度随激发强度的变化呈略小于线形一次幂的变化关系,它即是量子剪裁发光的特征现象。还发现~4I_(9/2)能级的双光子量子剪裁主要由{~4I_(9/2)→4 I_(13/2),~4I_(15/2)→~4I_(13/2)}ET~(r31)-ET~(a01)交叉能量传递所导致;~4 S_(3/2) 能级的三光子量子剪裁主要由{~4 S_(3/2) →~4I_(9/2),~4I_(15/2)→~4I_(13/2)}ETr53-ETa01和{~4I_(9/2)→~4I_(13/2),~4I_(15/2)→~4I_(13/2)}ET~(r31)-ET~(a01)交叉能量传递所导致;~2H_(9/2)能级的四光子量子剪裁主要由{2 H9/2→~4I_(13/2),~4I_(15/2)→~4 S_(3/2) }ETr91-ETa05,{~4 S_(3/2) →~4I_(9/2),~4I_(15/2)→~4 I_(13/2)}ET~(r53)-ET~(a01)和{~4I_(9/2)→~4I_(13/2),~4I_(15/2)→~4I_(13/2)}ET~(r31)-ET~(a01)交叉能量传递所导致。上述研究结果对目前的全球热点新一代量子剪裁太阳能电池很有价值。     

一种错误的误差传递公式

中学物理实验参考资料《有效数字和误差》(山西人民出版社,1984年)练习题五2—(4)题中(p.71)给出函数式 f=ab/(a-b)(ab) (1) 在练习题答案中又给出了(1)式的偶然误差传递式(p.76),f的相对误差δf为δf=Δa/a+Δb/b+(Δa+Δb)/(a-b) (2) 公式(2)是一个错误的误差传递公式。因为根据误差传递理论,间接测量偶然误差进行算术合成时,任意函数的通用误差传递式(相对误差)为ΔF/F=|     

从岩石中吸收水的植物

<正>一些生活于干燥环境的植物,能够从没有任何液体水的石膏晶体中吸收水分。西班牙比利牛斯生态学研究所(Instituto Pirenaico de Ecología)的帕拉西奥(Sara Palacio)和同事展示了一种以石膏栽培的特殊植物(Helianthemum squamatum),这是一种在西班牙东北部和其他地区都能找到的小型常绿灌木,能够从石膏中吸收水分。石膏是一种硫酸钙水合物(Ca SO4·2H2O),也能     

激活了的Ba_2ZnS_3的发光特性

曾经报道过一种BaS-ZnS系的玻璃相(1),并且,因为BaS和ZnS都是著名的磷光体基质材料,所以有这样一个想法:用它们可能产生一种磷光体玻璃。详细地研究BaS和ZnS相互作用并没有制出磷光体玻璃,然而制备了Ba_2ZnS_3化合物。这种化合物能轻易地用灼烧克分子量为2∶1的BaS和ZnS的办法合成,例如在800℃,N_2气氛中灼烧30分钟。用X光研究告诉我们化合物Ba_2ZnS_3是具有晶格指数a=12.05(?),     

近红外光谱法快速评定牛肉品质

应用近红外反射光谱技术(NIRS),采用偏最小二乘法(PLS),建立了牛肉理化特性的近红外预测模型。从屠宰加工厂选取经48 h排酸后的里脊、眼肉、腿肉、臀肉、外脊等部位的牛肉样品114份,采用多元散射校正(MSC)、一阶导数、标准正态变量(SNV)预处理方法,谱区为950～1 650 nm,建立牛肉水分、脂肪、蛋白质3个化学参数以及pH、肉色(CEI L*,a*, b*)和剪切力(WBSF)3个物理参数的校正模型。其校正相关系数(R2)分别为0.947 2(水分),0.924 5(脂肪),0.934 6(蛋白质),0.620 2(pH),0.820 3(L*),0.864 6(a*),0.753 0(b*),0.475 9(WBSF)。校正标准差(RMSEC)分别为0.313 3(水分), 0.221 0(脂肪), 1.243 2(蛋白), 0.744 6(pH),1.778 3(L*),1.394 2(a*),1.763 9(b*),1.074 3(WBSF)。应用所建立的模型对30个实际牛肉样品的理化参数进行预测,并对预测值与实测值进行t检验,检验结果显示预测值与实测值差异不显著,说明模型适合于快速评价牛肉的品质。从预测的准确度看,化学指标预测的精确度明显高于物理指标。     

TGC测器的γ灵敏度测量

欧洲核子中心的大型强子对撞机探测器预计工作在 1 0 34 /(cm2·s)亮度 ,这将导致实验大厅的本底非常严重 .薄气隙室将作为 ATLAS实验中的前端 μ子触发器 .按照模拟计算 ,实验大厅薄气隙室周围的主要本底是中子和光子 .报告了薄气隙室探测器的 γ灵敏度的实验测量 .使用 γ能量从20ke V到1.8Me V的放射性 γ源 .目前测量的灵敏度小于 1 % ,与用 EGS4模拟计算结果相吻合. The Large Hadron Collider (LHC) at the European Laboratory for Particle Physics (CERN) is expected to operate at the luminosity of 10 34 /(cm 2 ·s), and the resulting background condition in the experimental hall would be quit severe. Thin Gap Chamber (TGC) will be used for forward muon triggering in the ATLAS experiment. According to a simulation, the main source of the background around TGC in the experimental hall is neutrons and photons. The sensitivity measurement for TGC...