TDGL方程的微扰理论

在一阶近似下,获得了微扰对TDGL(TimeDependentGinzburgLandau)方程的静态孤子解的影响,即求得了孤子参数随时间慢变量的变化情况和一阶修正的一般表达式,以及一个特例的具体表式 关键词： 静态孤子 孤子微扰论     

微扰Burgers-KdV方程的孤子解

对于一个其耗散项可看作微扰的Burgers-KdV(B-KdV)方程u_t+uu_x+βu_xxx=εu_xx,|ε|?1,考虑一级近似和行波情形,建立一套求通解的直接扰动方法,利用零级方程的单孤子解,获得一级方程的孤子型通解,它包含任意多个不同的孤子解,每个孤子解分别描述一个位于半无限空间的孤子阵列,分析表明,耗散使得“亮孤子”变矮变窄,“暗孤子”变浅变窄. 关键词：     

KdV方程的直接微扰方法

系统地讨论了含修正项的KdV方程的直接微扰方法.从反散射变换所得的不含修正项方程的严格多孤子解出发,导出了线性化算子的零本征值的所有本征函数——平方Jost函数.引入了它们所对应的伴随函数和定义了内积.计算了应有的正交关系,并自然得到单位元的平方Jost函数的展开式.利用广义的Marchenko方程,证明了平方Jost函数的完备性.同时得到展开式中的积分是沿实轴从－∞到∞,但在原点附近将从上方绕过.这不同于过去所得的Cauchy主值积分.为最明确显示这一差别,在单孤子情况下又用平方Jost函数的显式,直接作了验证．同时指出,以前由于取Cauchy主值积分导出的KdV方程所特有的孤子尾,在采用从上方绕过原点的积分时,则事实上并不存在． 关键词：     

广义Landau-Ginzburg-Higgs方程孤子解的扰动理论

利用扰动方法研究了一类广义Landau-Ginzburg-Higgs方程.引入一个同伦映射，将原方程的解表示为渐近展开式，然后用相应的线性方程的解来近似地表示.讨论了方程的解与得到的近似解的关系. 关键词： 孤子 扰动 同伦映射     

槽中双孤子互作用的微扰求解

孤子运动的Miles方程是一个具特征的非线性Schrdinger型方程.借求孤子解的微扰法,导出所遵循的矩阵方程,和孤子解的修正量δu(x,λ).并据双孤子解,计算了它的周期互作用状态 关键词： Miles方程 微扰双孤子解     

一类Landau-Ginzburg-Higgs扰动方程孤子的近似解

利用解析方法研究了一类Landau-Ginzburg-Higgs方程. 由广义变分迭代理论得到了相应方程的解,从而得到了对应方程孤子的近似解. 关键词： 孤子 扰动 变分迭代     

MKdV方程的微扰理论

求得了含微扰的MKdV方程u_t+6u²u_x+u_xxx=εR［u］一级近似解的一般表达式,以及一个特例的具体表达式. 关键词：     

非线性广义Landau-Ginzburg-Higgs方程孤子解的变分迭代解法

利用扰动方法研究了一类非线性广义Landau-Ginzburg-Higgs方程.首先引入一个泛函，计算它的变分，求得Lagrange乘子.然后构造了原方程解的迭代关系式，得到了近似解. 关键词： 孤子 扰动 变分迭代     

Sine-Gordon方程的微扰问题

运用经典摄动理论中的多重尺度法和数学物理方法中常用的拉普拉斯变换法,求解了sine-Gordon方程的微扰问题,得到了不含长期项的一级修正解和孤子参数随时间的缓慢变化关系- 关键词：     

微扰的耦合非线性薛定谔方程的近似求解

将直接微扰方法应用于可积的含修正项的非线性薛定谔方程，通过近似解与精确解的比较确定了直接微扰方法的可靠性.继而，将该方法应用于微扰的耦合非线性薛定谔方程，并获得了该微扰方程的可靠的近似解. 关键词： 直接微扰方法 微扰 耦合非线性薛定谔方程 近似解     

亮孤子微扰论的一种直接方法

发展了一种基于分离变量法的非线性Schordinger方程的微扰论直接法。导出了微扰对亮孤子的一阶效应,即导出了孤子参数随时间的缓慢变化及微扰对孤子的一阶修正     

KdV孤子的含时微扰理论

研究了周期性含时微扰对KdV(Korteweg de Vries)孤子的影响. 将微扰项展为时间变量的傅里叶级数,发现其常数项是导致长期项的根源. 在一阶近似下,消除长期项,求出了孤子参数(高度、宽度和速度)随时间的缓慢变化. 傅氏级数中的其他项决定了微扰对孤子波形的一阶修正. 关键词： KdV孤子 孤子微扰论     

一类广义Sine-Gordon扰动方程的解析解

利用同伦映射方法研究了一类广义Sine-Gordon方程. 首先引入一个同伦变换. 然后构造了原方程解的迭代关系式. 最后得到了问题的解析解. 关键词： 孤子 扰动 同伦映射     

A Hopf-like equation and perturbation theory for differential delay equations

We extend techniques developed for the study of turbulent fluid flows to the statistical study of the dynamics of differential delay equations. Because the phase spaces of differential delay equations are infinite dimensional, phase-space densities for these systems are functionals. We derive a Hopf-like functional differential equation governing the evolution of these densities. The functional differential equation is reduced to an infinite chain of linear partial differential equations using perturbation theory. A necessary condition for a measure to be invariant under the action of a nonlinear differential delay equation is given. Finally, we show that the evolution equation for the density functional is the Fourier transform of the infinite-dimensional version of the Kramers-Moyal expansion.     

Novel perturbation expansion for the Langevin equation

We discuss the randomly driven systemdx/dt= -W(x) +f(t), wheref(t) is a Gaussian random function or stirring force withf(t)f(t)=2(t–t), andW(x) is of the formgx ¹⁺². The parameter is a measure of the nonlinearity of the equation. We show how to obtain the correlation functionsx(t)f(t)···x(t( n)) _f as a power series in. We obtain three terms in the expansion and show how to use Padé approximants to analytically continue the answer in the variable. By using scaling relations, we show how to get a uniform approximation to the equal-time correlation functions valid for allg and.     

Direct perturbation method for perturbed complex Burgers equation

So far, Lou's direct perturbation method has been applied successfully to solve the nonlinear Schr?dinger equation(NLSE) hierarchy, such as the NLSE, the coupled NLSE, the critical NLSE, and the derivative NLSE. But to our knowledge, this method for other types of perturbed nonlinear evolution equations has still been lacking. In this paper, Lou's direct perturbation method is applied to the study of perturbed complex Burgers equation. By this method, we calculate not only the zero-order adiabatic solution, but also the first order modification.