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为解释高温超导晶体的声子Raman偏振谱,本文提出两个A_(lg)-对称声子模相混的机制。对Y—Ba—Cu—O单晶,按偏振Raman谱强度比计算了两个A_(lg)-振动模的耦合系数。 相似文献
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用Raman和IR光谱研究乙酰胺和Ag(Ⅰ)-C(Ⅱ)离子的作用。结果发现,Ag(Ⅰ)和Cu(Ⅱ)离子可增强对乙酰胺光谱频带的识别能力,原在AA中被掩盖的某些谱带,由于Ag-Cu离子的进入而得到了辨认。 相似文献
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NIR FT-Raman研究铝酸钠溶液的碳酸化过程 总被引:2,自引:0,他引:2
本文用NIRFT-Raman光谱仪原位跟踪了铅酸钠溶液的碳酸化过程,观察到此过程的Raman光谱呈现振荡现象和非重线性,认为在碳酸化过程中,可能产生Al2(OH)离子和进一步缩聚形成的离子。 相似文献
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关于ESE避雷针的初步分析 总被引:2,自引:0,他引:2
《物理与工程》1998,(Z1)
关于ESE避雷针的初步分析郭昌明(上海市气象科学研究所,上海200030)(收稿日期:1998-05-12)PRELIMINARYEVALUATIONABOUTESEAIR┐TERMINALROD由于传统避雷针的不完善,存在一些副作用,无疑是要设法改... 相似文献
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胰蛋白酶溶液的激光拉曼谱柯惟中,余多慰(南京师范大学南京210097)RamanSpectraofTrypsininAqueousSolution¥KeWeizhongandYuDuowei(NanjingNormalUniversityNajing... 相似文献
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设计了一种多道激光Raman光谱检测系统,由Ar^+激光器、外光路、多色仪和光学多道分析仪(OMAⅡ)组成,通过对CCl4、C6H6、C6H12的Raman光谱的检测表明,与单道激光Raman光谱检测系统相比,多道系统大大缩短记录Raman光谱的时间,但每道的积分时间可延长至10-50s,将多道探测器的工作温度降低到5℃,可获得信噪比高、灵敏度高、质量好的Raman光谱。采用微分软件处理Raman 相似文献
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氮化铝结构的高温Raman光谱分析 总被引:2,自引:2,他引:0
本文测量了氮化铝在不同温度下的Raman光谱 ,并确定了氮化铝的光学声子模E2 1、A1(TO)、E2 2 、E1(TO)、A1(LO)和E1(LO)Raman散射峰的频率 ,它们分别为 2 5 2cm- 1、6 1 4cm- 1、6 5 8cm- 1、6 72cm- 1、894cm- 1和 91 2cm- 1,其中光学声子模A1(TO)、E2 2 的Raman散射峰比较明显。随着温度的升高 ,A1(TO)、E2 2 散射峰的频率向低波数方向变化 ,表明氮化铝粉末压制体中存在的压应力逐渐减小 ;这两个散射峰的半高宽逐渐增大 ,说明随着温度的升高 ,存在氮原子和铝原子的扩散使得氮化铝粉末压制体中晶体结构逐渐发生变化。由于氮化铝粉末本身在空气中易与水蒸气发生反应 ,生成的Al(OH) 3 或AlOOH在加热过程会发生分解 ,干扰样品高温Raman光谱测量。 相似文献
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We report on generation of coherent optical phonon oscillations in 150 microm thick bulk GaN. With photon energy far below the band gap, the generation mechanisms of coherent phonon modes of A1(LO), high- and low-frequency E2 are revealed to be the impulsive stimulated Raman scattering. We find that one among the two degenerate E2 modes is selectively detected with a proper choice of probe polarization. Dephasing times range from 1.5 to 70 ps for different modes, and phonon-three-photon absorbed carrier interactions are compared between the A1(LO) and the E2 mode. 相似文献
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PZT基多元系压电陶瓷在三方相含量与四方相含量相等的准同型相界处(MPB)具有极为优异的压电性能。文章采用拉曼散射方法研究了0.5PZN-0.5PZT陶瓷体系中三方-四方相共存与弥散相变现象。研究发现,与纯PZT相比,0.5PZN-0.5PZT体系拉曼谱呈明显宽化特征,表明体系弛豫性较强,依据介温谱计算出弥散因子γ高达1.71。通过对拉曼谱峰进行Gauss函数拟合,定量计算三方相R1模式与四方相E(3TO)和A1(3TO)模式相对强度,以及四方相E(4LO)和A1(3LO)模式与三方相Rh模式相对强度,结果表明0.5PZN-0.5PZT体系三方相与四方相含量相等,组成位于准同型相界,该结果得到XRD相分析验证。电学测量表明0.5PZN-0.5PZT陶瓷压电性能优异:kp=0.66, d33=425 pC/N,适宜作为压电致动器材料使用。 相似文献
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To investigate the pressure dependence of the AlN phonon frequencies Raman spectra of single-crystalline bulk AlN under hydrostatic pressure up to 10 GPa were recorded. The Raman peak positions of the A 1 (TO), E 1 (TO), E 2 (high), A 1 (LO) and quasi-longitudinal optical (QLO) phonons were plotted as a function of pressure. The experimental data was fitted using the traditional parabolic fit (M. Kuball et al . (2001) Appl. Phys. Lett., 78, 724 [1]) and fits to physical models, density, volume, etc. The mode Grüneisen parameters of the different phonons were determined for each fit and significant differences are found between the various fits. Results are compared with recent theoretical calculations (J.-M. Wagner et al . (2000) Phys. Rev. B, 62, 4526 [2]). 相似文献
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采用量子力学的微扰理论,对GaN基量子点结构的喇曼频移进行分析。在喇曼实验中,观察InGaN/GaN量子点结构的E2和A1(LO)的模式,并发现实验中样品的喇曼频移与GaN的体材料相比,有着明显的红移。 相似文献
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铁电陶瓷材料在外场加载下的畴变所引起的材料结构变化,是导致材料性能衰变和破坏的主要原因,Raman光谱技术是一种研究铁电材料畴变和微结构变化的无损伤性及原位微区的观测方法。采用传统固相法合成Zr/Ti原子比为53/478的掺镧锆钛酸铅(PLZT)铁电陶瓷材料 ,采用X射线衍射仪和扫描电子显微镜及Precision_LC铁电测试系统分别对试样进行结构形貌表征和铁电物理性能测试,利用自制的应力加载装置与Raman光谱仪联用,实现不同压应力场作用下试样的原位Raman谱测试,考察和分析Raman谱软模E(2TO)和E(3TO+2LO)+B1的峰强和峰位随散射偏振方向的变化规律。结果表明,不同压应力场下Raman软模E(2TO)和E(3TO+2LO)+B1的峰强均随散射偏振角度呈现正弦式的变化规律,在60°偏振角度上软模峰强最大,在150°偏振角度上软模峰强最小。随着压应力场的增加,在0°和60°偏振角度获得的软模峰强随应力场的增加呈现明显的下降趋势,而在90°和150°偏振角度获得的软模峰强基本不变。压应力场变化对PLZT陶瓷的Raman软模E(2TO)和E(3TO+2LO)+B1的峰位均不产生影响。 相似文献
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Duque JG Telg H Chen H Swan AK Shreve AP Tu X Zheng M Doorn SK 《Physical review letters》2012,108(11):117404
We exploit an energy level crossover effect [Haroz et al., Phys. Rev. B 77, 125405 (2008)] to probe quantum interference in the resonance Raman response from carbon nanotube samples highly enriched in the single semiconducting chiralities of (8,6), (9,4), and (10,5). UV Raman excitation profiles of G-band spectra reveal unambiguous signatures of interference between the third and fourth excitonic states (E(33) and E(44)). Both constructive and destructive responses are observed and lead to anomalous intensity ratios in the LO and TO modes. Especially large anomalies for the (10,5) structure result from nearly identical energies found for the two E(ii) transitions. The interference patterns demonstrate that the sign of the exciton-phonon coupling matrix elements changes for the LO mode between the two electronic states, and remains the same for the TO mode. Significant non-Condon contributions to the Raman response are also found. 相似文献