Debye屏蔽势下的Na原子

结合自由Na原子的l-依赖模型势, 采用B-样条基组展开方法计算了等离子体环境中Na原子的的基态能量、振子强度、偶极极化率、四极极化率、八极极化率等随Debye长度的变化. 其中原子的等离子体效应采用Debye屏蔽模型. 计算结果与其他研究者的结果符合得很好; 在Debye屏蔽等离子体环境下下基态能量的结果与Sahoo [Sahoo S Ho Y K 2006 Phys. Plasmas 13, 063301]和Li [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303]用其他模型所得的结果基本一致; 电偶极、四极和八极极化率随Debye长度的变化趋势一致, 数值结果和Li和Kar [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303] 的数量级一致.     

Debye屏蔽势下的Na原子

结合自由Na原子的l-依赖模型势, 采用B-样条基组展开方法计算了等离子体环境中Na原子的的基态能量、振子强度、偶极极化率、四极极化率、八极极化率等随Debye长度的变化. 其中原子的等离子体效应采用Debye屏蔽模型. 计算结果与其他研究者的结果符合得很好; 在Debye屏蔽等离子体环境下下基态能量的结果与Sahoo [Sahoo S Ho Y K 2006 Phys. Plasmas 13, 063301]和Li [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303]用其他模型所得的结果基本一致; 电偶极、四极和八极极化率随Debye长度的变化趋势一致, 数值结果和Li和Kar [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303] 的数量级一致.     

四参数法计算氦原子基态能级研究

在求解氦原子径向Schr dinger方程时,设计了含有四参数的基态波函数,推导出含有四参数的氦原子基态能级表达式,分别采用Matlab 7.0最优化运算和Monte-Carlo法,计算了氦原子的基态能量,得到了相应的波函数.将计算结果与其它文献采用变分法所得计算值及实验值进行了比较,结果表明:这种方法不仅计算简便有效,准确性较高,而且所得氦原子基态空间波函数自动满足空间对称性的要求.     

第一性原理计算LiNBe(N=1～12)团簇的基态结构及其电子性质

从第一性原理出发利用密度泛函理论(DFT)计算了LiNBe(N=1-12)团簇的基态结构及其电子性质.计算结果表明:铍掺杂锂团簇LiNBe(N=1-12)的基态结构相当于Be原子取代LiN 1主团簇基态结构中一个Li原子的位置;当团簇尺寸N≥6时,杂质原子Be被束缚在主团簇笼子内;随着团簇尺寸增大,团簇的离解能和二阶能量差分均出现了奇-偶振荡;从结构稳定性上来看,Li6Be是个幻数团簇.     

应用变相法研究超冷镁原子的弹性散射特性

本文基于参考文献[5]构建的精确的基态Mg_2的势能曲线,应用变相法对超冷温度下Mg原子的弹性散射特性进行了系统的研究.计算得到Mg原子碰撞的散射长度和有效力程分别为25.9a_0和191.3a_0,其中a_0是玻尔半径;低能极限下镁原子间的弹性碰撞主要为s-波碰撞,同时计算得到的基态Mg_2支持束缚态的数目为19.计算结果与文献[5]和Numerov法所得结果一致.     

高离化类Li原子与类Be原子的能级与光谱计算

本文选用一套四参数的解析波函数,系统地计算了类Li原子与类Be原子的基态和有关的激发态的能量,计算结果要比Morse等人四参数波函数的计算值更好一些。在同时考虑相对论效应与电子自旋效应的情况下,我们研究了高离化类Li原子与类Be原子的结构,采用半经验的方法得到了计算高离化类Li原子与类Be原子的能量计算公式,计算结果与实验数据符合得很好。进而,本文又计算出类Li原子从(1s~2p)~2P态跃迁到(1s~22s)~2S态的辐射波数,以及类Be原子从(1s~22s2p)~1P态跃迁到(1s~22s~2)~1S态的辐射波数,研究了辐射波数v随原子序数Z的变化规律。     

软π Skyrme模型和核子的静态性质

本文在Skyrme模型的基础上引进软π效应, 推出了新的N、Δ质量分裂公式, 计算结果表明, 软π场的扰动, 对核子等一些强子的基态能量是不可忽视的, 得到的结果比文献[1]有较明显的改进.     

对元素基态电子组态表中几个“特殊”组态的解释

在Pauli不相容原理和能量最低原理的限制下,处于基态时原子中的电子按照 1s,2s,2 p, 3s,3 p,4 s,3d,4p,5s,4d,5p,6s,4f,5d,6p,7s,5f,6d的次序[1]填充,得出原子基态时的电子组态.但是,在元素基态电子组态表[2]中,有十九个“例外”,形成“特殊”的电子组态.其原因需要研究影响ns,(n—1)d,(n—2)f壳层能量的因素《特别是n很大时》. 量子力学中,作为中心力场近似的 Hartree-Fork自洽场方法,给出了多电子原子的能量公式[3] 式中,第一项是单电子原子实的能量(忽略了与所有其他别的电子的相互作用);第二项是两电子相互作用的库仑能,它表示电子密…     

氦原子及类氦离子基态能量的经验公式

通过对氦原子和类氦离子电离能数据的分析 ,找到了一个能够快速计算类氦体系基态能量的经验公式 ,验算了一些类氦离子 (Z=2— 1 5 )的基态能量 ,与实验测量值符合得很好。除了 Li 和 Be 的基态能量的相对偏差为 0 .4 46 %外 ,其他的都低于 0 .4 %。     

氦原子及类氦离子基态的二参数变分法研究

提出了一种计算氦原子及类氦离子基态能量和波函数的二参数变分法,包括试探波函数的设计和基态能量表达式的推导,并用Mathematica 5.0软件的优化计算功能方便快捷地计算出基态能量,将计算结果与实验结果和部分所列文献的结果进行对比.结果表明,本文所得精度较高,变分参数个数较少.同时强调交换对称性和量子态的交缠在双电子原子体系问题中的重要性.     

用EBK量子化方法对原子能级的计算

本文用半径典EBK量子化方法及双参数变分法计算了Li、Be原子。类Li、类Be离子的基态能量,得到了计算这些原子能级的一些关系式,用这些关系式计算的结果,与实验的误差均不超过1％。我们的计算结果接近于量子力学的计算值。     

用质点源方法计算二维系统电磁脉冲问题中的初级电流

本文用质点源方法求解了二维SGEMP问题中的初级电流,在麦克斯韦方程组,次级电子的能量方程、速度方程和其他计算条件与文献[1]相同的条件下,得到的初级电流和电磁脉冲的结果与[1]的结果符合较好。     

强光场中基态氢原子

根据文献[11]中的微扰方法,利用变分原理计算了光场中基态氢原子的能级.同高频近似给出的非微扰结果相比符合得较好,同高频近似不同,现在的方法能同时并解析地给出能量本征值和波函数 关键词：     

Be^+离子和Li原子极化率和超极化率的理论研究

利用相对论模型势方法计算了Be^+离子和Li原子的波函数、能级和振子强度,进一步得到了基态的电偶极极化率和超极化率,并详细地分析了不同中间态对基态超极化率的贡献.对于Be^+离子,电偶极极化率和超极化率与已有的理论结果符合得非常好.对于Li原子,电偶极极化率与已有的理论结果符合得很好,但是不同理论方法计算给出的超极化率差别非常大,最大的差别超过了一个数量级.通过分析不同中间态对Li原子基态超极化率的贡献,解释了不同理论结果之间有较大差异的原因.     

混合自旋(S=1,1/2)模型具有再次近邻反铁磁相互作用晶格基态

本文发展文献[1]的方法到两种不同自旋的原子(S_a=1,S_b=1/2)构成的晶格中,计算了简单立方晶格在具有再次近邻反铁磁相互作用下在外磁场中的基态自旋结构、能量和相界。从文中给出的相图可知:这种晶格有两种反铁磁自旋结构,有四种亚铁磁自旋结构。 关键词：     

氦原子和类氦离子基态能量的变分计算及相对论修正

采用一个包含坐标伸缩系数的简单有效的变分波函数,同时考虑到核的运动,利用Mathematic a语言开发了一个用变分法计算三体问题的程序,对氦原子和类氦离子(H^-,He,Li ⁺,Be⁺⁺,B³⁺,C⁴⁺,N⁵⁺,O ⁶⁺)的非相对论基态能量和解析波 函数进行了变分计算.在此基础上,对非相对论哈密顿量进行相对论和辐射修正,并考虑到有 限核电荷半径的影响,得到了氦原子和类氦离子高精度的基态能量值. 关键词： 氦原子 类氦离子 变分法 基态能量 相对论修正     

氦原子基态能量的Hylleraas变分计算

本文给出了基于Hylleraas波函数变分计算氦原子基态非相对论能量的详细过程,得到了含参数的基态能量表达式,并编写了相应的Mathematica程序来完成变分,计算所得的基态能量的理论值和实验数据符合得很好,误差小于0.04‰.由于计算过程直观简单,在教学过程中亦可采用.     

研究类氦原子基态能量的参数微扰法

考虑了类氦原子中电子对核的屏蔽效应,建立了含有屏蔽效应参数的哈密顿算符,并应用微扰理论研究了类氦原子基态能量.通过参数微扰法计算的类氦原子一级近似基态能量与变分法得到的能量完全相同,比无参数微扰法计算的能量更加接近实验值.参数微扰法为研究多电子原子能级和原子能级精细结构提供了一种新的方法.     

He原子非相对论基态能量的变分计算

本文指出了一种现象:当忽略原子核的运动时,He原子非相对论基态变分能量的计算值将会低于实验值.考虑对原子核运动的修正后,通过使用一个带松弛坐标参数k的变分波函数对He原子的非相对论基态能量进行了变分计算,得到比较满意的结果.此计算与变分原理一致.     

Li2Bn(n=1—10)团簇的几何结构和电子性质

应用密度泛函理论(DFT)B3LYP方法在6-311+G(d)水平上计算并分析了Li2Bn(n=1-10)团簇的几何结构及电子性质.同时,讨论了团簇的平均结合能、能级间隙、二阶能量差分和极化率.研究表明: Li2Bn(n=1-10)团簇基态大多为立体构型. 能级间隙和二阶能量差分结果表明Li2B8是幻数团簇.对平均线性极化率和极化率的各向异性不变量研究表明,基态Li2Bn团簇的电子结构随B原子的增加虽然趋于紧凑,但尚未形成特定的堆积方式.