关于Lekkerkerker格点分布定理的注记

<正> §1 引言我们用 x,c 等表示 n 维实矢量,用|x|=|(x_1,…,x_n)|=(x_1~2+…+x_n~2)~(1/2)表示矢量 x 的长.用∧表示 n 维格(Lattice),即下面诸矢量的集:u_1α_1+…+u_nα_n,(u_1,…,u_n 为整数),其中 α_1,…,α_n 是 n 维实欧氏空间的一组固定的线性无关矢量,称为∧的基底,并把|det(α_1,…,α_n)|称为格∧的行列式,记为 d(∧),它是不依赖于基底选取的不变量.我们还用∧_0表示以单位矢 e_i(i=1,2,…,n)为基底的格.     

关于 Davenport一定理的注记

<正> 用 x,a,c 等表示 n 维实矢量.用|x|=|(x_1,…,x_n)|=(x_1~2+…+x_n~2)~(1/2)表示 x 的模。又用∧表示 n 维格(Lattice),即下面全体矢量所成的集合u_1a_1+…+u_na_n,此处 a_1,…,a_n 为 n 维实欧氏空间的一组固定的线性独立矢量,而 u_1,…,u_n 为任意整数.a_1,…,a_n 称为格∧的基底.本文的目的为用 Brun 筛法证明     

高维非线性Schrdinger方程的Fourier谱方法

其中i=(-1)(1/2),△为Laplace算子,q(·)为实变量实值函数,u_0(x)和u(x,t)分别为关于x以2π为周期的已知和未知复值函数,J=(0,T](T>0),β为一实常数,e_j为R~m的第j个单位向量,x=(x_1,…,x_m)∈R~m. 方程(1.1)在非线性光学、等离子体物理、流体动力学及非相对论量子场论中用得很     

高维非线性Schrdinger方程的Fourier谱方法

其中i=(-1)(1/2),△为Laplace算子,q(·)为实变量实值函数,u_0(x)和u(x,t)分别为关于x以2π为周期的已知和未知复值函数,J=(0,T](T>0),β为一实常数,e_j为R~m的第j个单位向量,x=(x_1,…,x_m)∈R~m. 方程(1.1)在非线性光学、等离子体物理、流体动力学及非相对论量子场论中用得很     

抽象距离空间的不动点定理与抽象方程解的存在唯一性

E称作半序抽象距离空间,若E是半序集而且是抽象距离空间(见[1、2]),还满足相容性公理(列{u_n},{u_n}适合u_n≤v_n,u_n→ū,v_n→ū≤)与正规性公理(B:G(半序空间)→G增,对u_i(i=1,2,3)∈E,u_1≤u_2≤u_3sup{r(u_1,u_2),r(u_2,u_3)}≤B(r(u_1,u_3));x_n↓θBx_n↓θ。     

变量有界半定最小二乘问题

<正>1引言设A_i∈S~n,i=1,…,m,定义线性算子A:S~n→R~m,AX=(A_1·X,…,A_m·X)~T,其相应的伴随算子为A~*:R~m→S~n,且A~*y=sum from i=1 to my_iA_i.X∈S~n,b∈R~m.Malick.J在[6]中讨论了如下标准半定最小二乘问题(SDLS):     

奇异点处的拟Newton方法

1.引言 假定F是R~m→R~m的可微映射,x~*∈R~m是 F(x)=0 (1.1)的解. 如果在解点处Frechet导数是可逆的,只要F′(x)具有一定的性质,就可保证Newton迭代 x_(i+1)~N=x_i~N-F′(x_i~N)~(-1)F(x_i~N) i=0,1,… (1.2)产生的点列在||x_0-x~*||适当小时二阶收敛于x~*:     

密度估计的渐近无偏性与强收敛

<正> 设 X_1,X_2,…是独立同分布随机向量序列,其共同分布密度为 f(x),x∈R~m,特征函数为(?)(u),u∈R~m.1956年 M.Rosenblatt 在[1]中引进了依赖于 n 次独立观察的f(x)的估计量     

一类更新序列的母函数

数列f={f_1,f_2,…,f_n,…}称为f-序列,如果■(1)由f产生的更新序列u={u_0,u_1,u_2,…,u_n,…}依下式定义■记f=■,如果f=1,则称更新序列u为常返的.周知,u常返的充要条件是     

解0-1线性规划Surrogate对偶的一个方法

0—1线性观划不难化为以下形式: (P)minc~Tx s.t.Ax≤b,x∈X这里X={(x_1,…,x_n)~T|x_i=0,1,i=1,…,n},A是m×n矩阵,c~T=(c_1,…,c_n),c_i≤0,(i=1,…,n),b∈R~m.假定(P)是适定的,称x是决策变量,A、b、c是参数变量. 设非负乘子V∈R~m,问题     

从(?)-同调球到(?)-紧致Hausdorff空间的(?)映射问题的一个定理

§0.序言及主要结果的陈述 在1947年,B.Knaster曾提出下列推测: 给定从(m n-2)-维的球面S~(m n-2)到m-维欧氏空间R~m的连续映射f:S~(m n-2)→R~m以及n个不同的点e_1,…,e_n∈S~(m n-2),是否存在一个旋转r,使得f(re_1)=…=f(re_n)? 对于这一问题已有不少人研究过:例如, 当m=1,n=3 且e_1,e_2,e_3(作为向量)互相垂直时,Kakutani给出了证明(我们称之为Kakutani定理)…。     

一类4-正则平面图的邻点可区别关联色数

所谓图R_n是指具有如下结构的平面图:R_n=(V,E),其中顶点集合V={u_1,u_2,…,u_n}U{v_1,v_2,…,v_n},边集合E={u_iu_(i+1),v_iv_(i+1),u_iv_i,u_iv_(i+1)|i=1,2,…,n},其中u_(n+1)=u_1,v_(n+1)=v_1.通过研究R_n的邻点可区别关联着色,给出了当n=4,n是3或者5的正整数倍时,R_n的邻点可区别关联色数.     

Fuzzy集值测度的Lebesgue分解定理

设R~m为m维欧氏空间,co_0表示R~m中全体非空紧凸集。对B_n∈co_0(n≥1),记     

多元调和函数论中Nevanlinna类的边界性质

§1.序言与结果设F(X)=(u_1(X),u_2(X),……,u_n(X))是空间E_n中某个区域上的一个共轭调和函数系,即是满足下面一般的Cauchy—Riemann方程的n个调和函数的向量,其中X=(x_1,x_2,…,x_n. E·M·Stein和G·Weiss,C·Feffeman和E.M.Stein等证明了     

密度的混合偏导数的核估计及其收敛速度

设 X_1,X_2,…是独立同分布的 m 维随机变量,其共同的概率密度(对 Lebesgue 测度而言)为 f(x),x∈R~m.设 f∈C_(kα),C_(kα)表示 R~m 中一族概率密度,其所有 k 阶混合偏导数存在、连续且绝对值不超过α.设整数 r=r_1+…+r_m,r_1,…,r_m≥0.本文考虑 f 的 r 阶混合偏导数     

Pareto 极值存在性定理

文献[1]讨论了实 Banach 空间 Z 中的闭凸锥 A 在具有性质(π)时,空间 Z 中任何一个非空∧-有界集 D 的弱∧-极值(Pareto 极值)存在性问题.当空间 Z自反,∧具有锐角性质时,∧-有界集 D 是否存在弱∧-极值?本文就这种情况进行了讨论,并在较弱的条件下得到了相应的极值问题的存在性定理.本文使用的方法是通过引进多值映射,将∧-有界集 D 的弱∧-极值的存在性问题转化成为多值映射的不动点存在性问题.设 Z 为实 Banach 空间,Z~*为 Z 的共轭空间,Z 的非空子集(?)称为是一个凸锥(以0为顶点)是指:(?)λ_1,λ_2∈(?),以及任意的非负实数α,β,有αλ_1+βλ_2∈(?).     

R~n×R~m上Calderón-Zygmund算子的H~p(0

朱学贤 《数学进展》1992,(2)

非齐性广义Morrey空间上双线性强奇异Calder\''{o}n-Zygmund算子及交换子

本文的主要建立非齐性度量测度空间上双线性强奇异积分算子$\widetilde{T}$及交换子$\widetilde{T}_{b_{1},b_{2}}$在广义Morrey空间$M^{u}_{p}(\mu)$上的有界性. 在假设Lebesgue可测函数$u, u_{1}, u_{2}\in\mathbb{W}_{\tau}$, $u_{1}u_{2}=u$,且$\tau\in(0,2)$. 证明了算子$\widetilde{T}$是从乘积空间$M^{u_{1}}_{p_{1}}(\mu)\times M^{u_{2}}_{p_{2}}(\mu)$到空间$M^{u}_{p}(\mu)$有界的, 也是从乘积空间$M^{u_{1}}_{p_{1}}(\mu)\times M^{u_{2}}_{p_{2}}(\mu)$到广义弱Morrey空间$WM^{u}_{p}(\mu)$有界的,其中$\frac{1}{p}=\frac{1}{p_{1}}+\frac{1}{p_{2}}$及$1相似文献   

南京大学1984年硕士研究生入学考试试题

1.给定线性方程组Ax=b,其中A为m×n实矩阵,b∈R~m,x∈R~n待定,试证明这个方程组对任意的b都有解的充分必要条件为:A的像空间R(A)=R~m,这时存在有右逆C使AC=I_m。 (18份)     

Stokes问题的混合有限元分析

在问题(ST)中,u=(u_1,u_2)~T是流体速度,p是压力. 设X_h及M_h分别为(H_0~1(Ω))~2及L_0~2(Ω)的有限元离散空间。且X_h(H_0~1(Ω))~2,M_h?