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从功能关系讨论受迫振动的振幅 总被引:3,自引:1,他引:3
本文通过由平衡位置到最大位移以及由最大移到平衡位置的两个四分之一周期中外力作的定量计算,根据功能原理,得到了各种情况下受迫振动的振幅均小于位移共振幅以及受迫振幅虽与强迫力频率有关但却稳定的结论,并给出了速度共振的振幅表达式。 相似文献
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应用功能原理讨论稳定受迫振动,得出受迫振动与强迫力之间的相位差关系式(9),定量讨论了在一周期中速度共振和振幅共振的能量,以及强迫力做功输入能量的阻力做功耗散能量的关系,从而得出了一些有意义的结论. 相似文献
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线性受迫阻尼振动发生共振的条件及特征 总被引:3,自引:0,他引:3
从线性受迫阻尼振动发生共振的条件及其特点出发,对其进行了详细的分析与讨论,得出:对于线性受迫阻尼振动系统,位移共振,速度共振,加速度共振中,只有速度共振是类简谐振动。 相似文献
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首先对3种不同情况下的阻尼振动系统进行定量地分析研究,再利用指数方程推导受迫振动的运动方
程,分析振子振幅、速度、初相位与驱动力角频率间的关系. 分析结果对实际教学和后续科研有一定帮助 相似文献
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受迫振动中的能量转换 总被引:2,自引:1,他引:2
振动系统在周期性的策动力F=F0cosωt的作用下,其稳态受迫振动为x=Acos(ωt ),和无阻尼自由振动位移变化完全一样,但是系统的总能量一般并不守恒,动能和势能在一个周期内的平均值Ek和Ep一般也不相等,为什么会有这种情况呢?受迫振动的能量转换是如何发生的呢?下面我们以弹簧振子的受迫振动为例来说明这个问题. 设一弹簧振子在策动力F=F0cosωt的作用下作稳态受迫振动.弹簧振子重物的质量为m,运动中所受阻力为-γυ,弹簧的倔强系数为k,其运动微分方程为其中:大家知道,方程(l)的稳态解为上式中稳态受迫振动初相。随策动力频率。变化情况见图… 相似文献
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利用变频器、同步电动机和磁性书写板来改进受迫振动与共振演示实验装置.本装置可以用来定量演示受迫振动,还可以用来研究共振的发生条件及描绘共振曲线. 相似文献
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在文献[4]的基础上,举例论证谐振动就是动、势能在平衡位置附近相互转化,因此,参考点一般应选取在平衡位置. 相似文献
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由于不同的非惯性系具有不同的加速度,导致单摆在不同的非惯性系中具有不同的振动周期,所以有必要掌握非惯性系下单摆振动周期的计算.基本的计算方法是利用非惯性系动力学方程,结合受力分析求解,但这种方法既要考虑惯性力,又需要进行力的分解,比较麻烦.本文通过引入惯性力势能,给出非惯性系机械能守恒定律,并利用机械能守恒定律对处于特定非惯性系中的单摆周期进行分析计算,得出非惯性系中单摆的振动周期不仅与单摆自身属性有关,而且与非惯性系的运动加速度或角速度有关的结论. 相似文献
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本文用Melnikov方法得到了含二次非线性项受迫振动系统的混沌阈值,分析了参数对阈值的影响,与以往用近似二维叠代和数值积分的结果进行了比较。
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