玻意耳-马略特定律分组实验仪器的装配法

高二物理实验三中验证玻意耳-马略特定律所用的玻璃管(一端封闭)的内径不宜太大,内径大了,管内水银柱容易断开。根据已往经验,玻璃管的内径最好不超过0.6毫米。可是内径小了,灌水银又成了问题,因为没有这样的小漏斗,如果用注射器把水银打进去,管内空气亦无法逸出。那末,怎样才能把水银灌进去呢?可先把玻璃管用酒精灯烘热到200℃左右(烘     

物体形状与流体阻力的演示

本文介绍的用于演示质量和横截面积都相同的物体在流体中所受的阻力跟其形状间关系的实验．制作简单,现象明显．取四根相同的粗玻璃管,长约４０厘米、管直径约３厘米（可用废日光灯管截取,并洗净荧光粉）．再用黄泥（或橡波泥）按图１制成质量相同、横截面积相等,不同形状流线体,干后将其表面均匀涂抹一层液体石蜡（防止在水里受损）,四个流线体的横截面积应稍小于玻璃管的内径．　　将四根玻璃管的一端塞上胶塞,用火漆熔化密封．在玻璃管中装满水,分别将四个流线体放入管内,玻璃管的另一端同样用胶塞、火漆密封．最后,将放有流线…     

微型管内流动特性的实验研究

以四氯化碳作为工质,流经内径分别为0.168 mm、0.399 mm、0.799 mm不锈钢管及内径分别为0.242 mm、0.315 mm、0.520 mm石英玻璃管,测量压降与流量的关系,从而获得摩擦因子f与雷诺数Re的关系。实验结果表明, 当雷诺数Re小于1600-1800时,除内径为0.168 mm的不锈钢管外,别的内径的微管内的摩擦因子与经典层流理论值几乎一致,而内径为0.168 mm的不锈钢管由于更大的相对粗糙度(8%-10%左右),其f值比经典理论值高约5%-10% 左右。当雷诺数Re越过1800时,f的值明显偏离经典层流理论值。     

关於双曲管氣压表

构造普通双曲管气压表之构造如图1,管内斜线部分为水银,A、B、C三段玻璃管较其它部分为粗,A、B两管的中心轴线在同一直线上,两管之内径相等,且有均匀之截面积(毛细管作用两边相同)。A、C两管上端开口,与大气相连,管顶F部分为真空。     

水在玻璃管内流动时的带电现象

本文介绍液体在管内流动时的一个带电机理,并且用水在玻璃管内流动时的带电现象证明了这个带电机理。一、原理液体在管内流动时的带电现象是一个熟知     

气流对水面的冲击效果

通过实验研究了在气流冲击下水面的凹陷情况,并通过理论计算予以解释.结果表明凹陷的体积和深度主要与气流速度、玻璃管内径和玻璃管底部到水面上的距离有关的结论.     

对2201气垫式弹簧振子的改进

２２０１气垫式弹簧振子的气源是Ｊ２６１３皮唧．由于皮唧提供的气量小且不均匀，因此，实验很难成功．我们把皮唧换成Ｊ２１２６小型气源，但气源的出口口径大而振子的进口口径小，我们用橡皮塞和玻璃管将两者连通，做法如下．先在橡皮塞中间钻个孔，将一根玻璃管插入（玻璃管与振子上的乳胶管配套），然后将橡皮塞塞入气源的送气管内，并用铁丝扎紧（使其不流气），再将玻璃管的另一端与气垫的乳胶管连接．通过改进后，由于供气足，实验效果及佳．对2201气垫式弹簧振子的改进@顾新梅$浙江湖州师范学校!313000     

帕斯卡定律的演示

帕斯卡定律演示器可全面定量地演示帕斯卡定律,效果明显。一、液体对压强的传递材料“高橙”瓶(容量2.5L)两个,穿孔(孔径5～6mm)的橡胶塞七个,内径5～6mm长约270mm的玻璃管两根,内径5～6mm长约100mm玻璃管两根,内径6mm长约700mm的橡胶管一根。制作过程 (1)将两根长约440mm的玻璃管弯成如图1所示的形状。将一根长约440mm的玻璃管弯成如图2所示的形状。     

测定大气压强和饱和汽性质的演示仪器

一、实验器材两端开口的厚壁玻璃管两根,长1米,内直径约4毫米;内径稍大的短玻璃两根,长约4厘米;弹性较强的橡胶管一根,长1.2米,内直径略比玻璃管的外直径略小些,以便能套紧在玻璃管上,较软的短橡胶管两根,长6厘米,内径与长胶管一样;内直径约为3厘米长40厘米两端开口的玻璃管一根;直径相同的橡胶塞一只;滴定管夹连支架一只;厚纸板一块;螺旋止气夹两只;水银500克;少量的乙醚及酒精。     

测定空气的密度

设计了测量空气密度的简易装置:将塑料桶用带有玻璃管的橡皮塞封上,将直玻璃管和另一个水平放置的内含有一段小水柱的玻璃管用橡皮管相连,上下移动塑料桶,读出直玻璃管中小水柱移动的距离,即可计算出空气密度.     

1897年10月：电子的发现

19世纪中叶的科学家在巡回各地演讲时,都会用一个被认为是霓虹灯始祖的装置来取悦观众。他们会取出一个两端都嵌有电线的玻璃管,将管内大部分的空气抽出,并加上高压,这样玻璃管内就会闪出可爱的荧光图案。科学家原本认为霓虹光是阴极放出的某些射线所产生的,但最后是由一位在剑桥大学卡文迪许实验室的英国教授所做的基本研究解开了此谜底。     

对共鸣管实验的改进

用音叉和玻璃管来演示空气柱的共鸣现象是高中物理声学部分的一个实验。笔者根据多年的实践经验,采用如下方法较理想。实验装置如图所示。其中玻璃管的长度约为30cm左右,口径约为2cm左右。如果实验室不备有此管,可采用废旧8W日光灯管改制。改制的方法是将废旧灯管两端灯丝小心卸下,用砂子冲刷管内荧光物质,冲刷干净以后用水冲洗透明,再用砂石磨平灯管两端。管底端通过软木塞、导管与大号注射器相连,管身一侧可贴上有标度的纸条,用来记录空气柱的长度。将管固定于铁架台上,往管内注水,由于注射器容量可达90ml,通过活塞足以使管内空气柱的长度在30cm     

演示用水银压强计的改进意见

在许多物理演示实验里(例如托里拆利实验、玻意耳-马略特定律、饱和汽和未饱和汽的性质、……等等),都要利用水银柱的高度或高度差来测定流体的压强,实质上也就是要利用不同形式的水银压强计。压强计里水银柱很高,水银用量就多。由于水银是一种较贵的金属,一般中学里备量不多;同时,由于它的比重很大,过粗的水银柱会造成演示操作的不便。所以一般的托里拆利管或水银压强计总是选用内径较小的、管壁较厚的玻璃管,这又造成了演示的可见度不大的缺点。但是,水银压强计比起其它压强计来有它很多的优点,因此,如何克服它的缺点确是一个值得考虑的问题。如果把水银管的内径增大,在管内放入另     

可调式驻波实验演示器

人教版高二物理第十章第六节“驻波”的演示实验如图1所示，在盛水容器中插入一根两端开口的粗玻璃管，管口上方放一个正在发声的音叉，慢慢向上提起玻璃管，当管内空气柱达到一定长度时，可以听到空气柱发出较强的声音．但该实验在实际操作中，发现有如下不足：     

对“充水玻璃管中气泡运动实验”的商榷

苏科版初中物理教材中通过研究充水玻璃管中气泡的运动规律的实验来探究匀速直线运动规律,但按照教材实验步骤进行操作,观察到的气泡形状与教材配图所示不同,且无法得到预期效果.为此进行了相关实验研究,并对实验过程进行视频拍摄和回放分析,展示了气泡的实际形状,找出了实验难于成功的原因,即教材采用的玻璃管内径太大、长度太小,并提出了修正方案.     

全景结构光视觉测量通用畸变校正模型

现有的结构光视觉测量系统中,相机和结构光投射器安装在玻璃管内部以实现全景测量,但玻璃管会导致光发生折射而带来畸变。针对上述畸变,分析了光线在两个圆柱形表面折射的过程,研究了两个异面的折射平面所带来的畸变,建立了一种全景结构光视觉测量通用畸变校正模型。采用全景结构光视觉测量系统对内径为288.50 mm的铝管进行测量,基于全景结构光视觉测量通用畸变校正模型计算铝管的内径。实验结果表明,系统的重复性精度为0.047 mm,测量精度为0.23 mm,系统具有较好的稳定性和可靠性,所提出的全景结构光视觉测量通用畸变校正模型具有较高的准确性。     

托里拆利实验的改进装置二则(二)

将两根玻璃管分别插入橡皮塞的两个小孔内 ,长玻璃管的另一端套上一段大小适度的橡皮管 ,用细线扎紧不漏气 ,如图 2 .在瓶内倒入适量的水银 ,塞紧橡皮塞 .将广口瓶向着长玻璃管的方向慢慢倾斜 ,同时将长玻璃管上的橡皮管管口向上 ,使之高于广口瓶内的水银面 ,这时长玻璃管灌满了水银 ,橡皮管内也有少量的水银 .此时 ,玻璃管内的空气被全部排出 ,然后用夹子在玻璃管附近有水银的橡皮管处夹住 ,再把橡皮管折过来用夹子夹紧 ,防止漏气 .慢慢将广口瓶、玻璃管竖直放置 ,玻璃管的上方将出现真空 .当水银柱稳定后 ,用刻度尺测量出玻璃管内水银面与…     

小通道气液两相流电容测量方法研究

本文设计了一套用于小通道气液两相流的电容测量系统,并对内径为1.6 mm、2.5 mm和3.6 mm的玻璃管气液两相流进行了实验研究.文中首先对电容方法在小通道下的应用做了探索性尝试,设计了用于小通道气液两相流的电容传感器;然后利用所设计的电容传感器对小通道气液两相流弹状流电容动态数据进行采集、处理和分析;最后利用相关原理对气弹速度的测量进行了研究.研究结果表明所提出的电容方法可用于小通道气液两相流的分析研究中,是一种有效的小通道气液两相流参数检测手段,并为小通道两相流检测的研究提供了一定的借鉴.     

毛钱管实验中的一点改进

我在高中一年级物理课自由落体运动的教学中,在课堂上演示毛钱管(牛顿管)的实验时,坐在后边较远处的学生提出,玻璃管反光,看不清管内的物体运动情况.这对观察,分析实验效果很不利.为了增加实验的可见度,把毛钱管的半面涂上了白漆,做     

微细圆管内气体流动阻力特性的进一步研究

本文采用短管重现长管中流动状态的方法,实验测量了内径为84．7μm的微细管内气体流动的沿程压力分布。结果表明,当管内气体具有较大的马赫数时,其沿程压力偏离直线分布而下降较快;在层流状态下,与大尺度不可压流动相比,微细管内气体流动具有较大的平均范宁摩擦系数Cf;管径的测试误差为沿程压力测量误差的主要来源。