具有非局域势的量子力学模型

利用超对称性(SUSY)量子力学讨论能够精确求解的具有非局域势的量子力学模型.并表示出能够精确求解的局域势模型的一个简单非局域的表示形式,精确地得到能量本征函数和本征值.     

非球谐振子势的精确解

严格求解了三维非球谐振,势的Schrodinger方程给出了精确的能谱方程和归一化的径向波函数.获得了径向幂次算符r^s的矩阵元和平均值的计算公式及其递推关系.     

含有非谐振势系统能谱的研究

非谐振势V(x)=λx4有着广泛的应用,对其能谱的研究有着重要的意义.采用超对称量子力学和变分法,求解含有非谐振势系统的能谱 关键词： 超对称量子力学 变分法 非谐振势     

相对论性非球谐振子势场中的赝自旋对称性

求解了非球谐振子势场中1/2自旋粒子满足的Dirac方程,Dirac哈密顿量包含有标量非球谐振子势S(r)和矢量非球谐振子势V(r).在Σ(r)=S(r)+V(r)=0和Δ(r)=V(r)-S(r)=0的条件下,解析地得到了Dirac旋量波函数的束缚态解和能谱方程,结果表明非球谐振子势 关键词： 非球谐振子势 Dirac方程 赝自旋对称性 束缚态     

环形非球谐振子势Klein-Gordon方程的束缚态

用分离变量方法讨论了在环形非球谐振子标量势和矢量势相等条件下的Klein-Gordon方程的束缚态解.给出了用广义连带勒让得多项式表示的归一化角向波函数和用合流超几何函数表示的归一化径向波函数，获得了精确的束缚态能谱方程. 关键词： 环形非球谐振子势 Klein-Gordon方程 束缚态     

He-HBr体系各向异性势及非弹性散射截面的理论研究

首先用BFW势函数形式拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的He-HBr相互作用能数据,得到了He原子与HBr分子各向异性势;并与ESMSV势进行比较,验证了拟合势的可靠性;然后采用公认的精确度较高的CC近似方法计算了He-HBr碰撞体系能量在150meV下He原子和HBr分子碰撞的转动激发微分截面和分波截面,总结了该碰撞体系非弹性散射截面的变化规律.研究表明:①拟合势较好地描述了He-HBr系统相互作用的各向异性特征;利用碰撞体系分子间势的量子化学从头计算结果,可解决势能参数难以确定的问题.②低激发态被激发的几率要远远大于高激发态被激发的几率;激发态越高,大角散射的几率越大.③尾部效应仅在低激发态中产生,高激发态不产生尾部效应.     

正负电子被汞原子非弹性散射的光学势模型方法计算

文中运用先学势模型计算了正负电子被重原子汞散射的总截面（能量０．１ｅＶ－４００ｅＶ），与实验进行了比较，并对理论值与实验值的差异进行了讨论，证明了光学势模型对重原子也是适用的。     

1keV-200MeV A>24核子唯象定域和非定域球形核光学势的最新进展

简要介绍了核子唯象定域和非定域球形核光学势的最新进展。The progress of 1 keV-200 MeV A 〉 24 nucleon local and non-local spherical optical potential is briefly introduced.     

改进的Woods-Saxon势在超重核合成中的应用

基于Skyrme能量密度泛函(SEDF)方法,提出了改进的Woods-Saxon势(MWS)来描述核-核相互作用。使用MWS势计算了大量的熔合反应的熔合势垒与基于SEDF方法的计算结果非常靠近。我们进一步用MWS势为合成超重元素的10个冷熔合反应与8个热熔合反应选择恰当的入射能量做了初步探索,发现将入射能量选择在平均势垒Bm和MWS势计算的势垒Bws之间更有利于超重核的产生,预言了合成120号超重元素的4个不同反应体系的最佳入射能量范围。     

一类环状非球谐振子势场中相对论粒子的束缚态解

提出了一种新的环状非球谐振子势, 在标量势与矢量势相等的条件下，给出了其Klein-Gordon方程和Dirac方程的束缚态解. Klein-Gordon方程的θ角向波函数以超几何函数表示，径向波函数可用合流超几何函数或广义拉盖尔多项式表示，能谱方程由径向波函数满足的束缚态边界条件得到. Dirac方程的旋量波函数可用Klein-Gordon方程的解构造. 关键词： 环状非球谐振子势 Klein-Gordon方程 Dirac方程 束缚态     

新环状非球谐振子势的Dirac方程束缚态解

提出了一种新的环状非球谐振子势, 在标量势与矢量势相等的条件下, 给出了Dirac 方程的束缚态解.通过分离变量得到Dirac方程相应的角向方程和径向方程,得出了用广义连带勒让德多项式表示的归一化角向波函数和用合流超几何函数表示的归一化径向波函数;获得了精确的束缚态能谱方程并对结果作适当讨论与结论.     

超流Fermi气体在非简谐势阱中的集体激发

研究了非谐振势中超流Fermi气体的集体激发. 基于一维超流流体动力学模型, 采用变分法获得了体系从分子Bose-Einstein凝聚端渡越到Cooper对凝聚端时系统的两个低能激发模, 即偶极模和呼吸模. 分析发现: 在整个跨越区偶极模和呼吸模都发生了频移现象, 且在BCS端频移更加显著. 进一步研究发现在不同驱动振幅激发下超流Fermi气体质量中心和宽度变化呈现出了复杂动力学特性, 由于非谐振势的贡献,超流Fermi气体两低能模发生耦合, 使宽度变化产生量子拍频现象, 且拍频频率随着驱动振幅的增加而增大. 这种非线性耦合对外部驱动的响应在幺正区尤其显著. 关键词： 超流Fermi气体 非谐振势 集体激发     

新环状非球谐振子势的Dirac方程束缚态解

提出了一种新的环状非球谐振子势, 在标量势与矢量势相等的条件下, 给出了Dirac 方程的束缚态解.通过分离变量得到Dirac方程相应的角向方程和径向方程,得出了用广义连带勒让德多项式表示的归一化角向波函数和用合流超几何函数表示的归一化径向波函数;获得了精确的束缚态能谱方程并对结果作适当讨论与结论。     

MATLAB语言在色谱保留指数预测中的应用

简要介绍了当今世界先进的科学与工程计算软件MATLAB.MATLAB是一种高性能的数值计算的科学计算语言,具有程序开发环境简洁直观、数值稳定性好、函数资源丰富的特点.本文以具体计算方法为例,讨论了MATLAB在数值计算中的应用,得出MATLAB软件建立多元回归模型的优越性,预测了色谱保留指数.     

环状非有心势场中Schrdinger方程的精确解

提出了一个新的环状非有心势模型.利用Nikiforov-Uvarov方法求解了其满足的Schrdinger方程,得到了束缚态波函数的精确解及能谱方程.讨论了角向分量对径向分量的影响及相关参数取特定值时的特殊情况。     

动量相关作用在原子核阻止作为探针中的重要性

最近的研究工作表明原子核阻止强烈地依赖于两核子碰撞截面而较弱的依赖同位旋相关的平均场 (对称势 ) .故原子核阻止可以作为提取介质中同位旋相关核子 -核子碰撞截面的探针 .详细的计算表明动量相关作用在提高原子核阻止对两体碰撞的敏感性和减弱对称对称势的敏感性中起了重要作用. The role of momentum dependence equation of state on the nuclear stoppings coming from the isospin dependence of nucleon-nucleon cross section (two-body dissipation ) and the isospin dependence of the mean field (one-body dissipation) are studied by using the isospin dependence quantum molecular dynamics. A detail studies indicate that the difference between the nuclear stoppings coming from the isospin dependence and the isospin independence of in-medium nucleon-nucleon...     

非理想第二类超导体局域磁弛豫的计算模拟：非均匀钉扎势和表面势垒影响

从热激活模型出发,对非理想第二类超导的局域磁行为进行了计算模拟.讨论了超导体体内非均匀钉扎势和表面势垒对局域磁通运动的影响.计算结果表明,体内非均匀钉扎势对磁通线的运动产生大的阻碍,表面势垒明显抑制了磁通线的进入和离开样品.相对于样品的平均磁弛豫行为和平均磁滞回线,非均匀钉扎以及扫场速率的差异更强地显示在样品的局域磁行为. 关键词： 非理想第二类超导体 局域磁弛豫 非均匀钉扎 表面势叠     

对单胶子交换势的非微扰修正研究

对单胶子交换势的非微扰修正进行了系统研究,结果表明,要获得规范不变的修正形式,QCD真空胶子场必须取为协变规范.在协变规范下,给出了单胶子交换势的非微扰修正的新形式.     

Fe-Cr-V-Ni-Si-C系多元合金的原子间互作用势的构建及应用

使用第一性原理赝势方法及量子化学从头算方法计算的物理量以及最小二乘法拟合的数据构建了多元合金Fe-Cr-V-Ni-Si-C系的原子间互作用势，并利用该原子间互作用势计算了实验合金N5(Fe9.07Cr7.56V0.8Ni0.49 Mo0.96Mn1.52Si3.3C)，N6(Fe9.65Cr7.72V1.17Ni0.50Mo0.91Mn1.42Si3.3C)，N7(Fe9.81Cr7.65V1.58Ni0.46Mo0.86Mn1.35Si3.3C)，N8(Fe10.05Cr7.59V2.24Ni0.40M