高能p-A碰撞Drell-Yan过程中的初态核效应

核遮蔽和能量损失效应是p-A碰撞中两种重要的初态核效应. 本文利用从轻子-原子核深度非弹性散射实验数据中抽取的束缚核子的部分子分布函数, 在色弦模型中研究了Drell-Yan双轻子对产生过程中的能量损失效应. 通过对FNAL E772和E866实验数据的χ²分析, 得到夸克在冷核中的能量损失率为－dE/dz=2.06GeV/fm. 这和该模型理论预言的结果(－dE/dz～2GeV/fm)一致. 通过将理论计算结果与实验数据进行比较, 发现考虑到能量损失后能很好的解释实验现象.     

高能强子–强子碰撞中硬软过程的比较分析

根据QCD中“圆锥定义”来确定喷注,对高能强子-强子碰撞中的硬、软过程作细致的分析.用Pythia产生蒙特卡罗模拟样本,得到的喷注赝快度分布在中心区有平台,喷注内部的粒子密度和横能密度,随离喷注轴的距离指数地下降,比较发现对整个事件样本,单事件平均横动量或最大横动量与多重数是正关联的,而对喷注事件它们是负关联的.引入两个物理量来描述喷注事件的硬、软程度.发现它们与单事件平均横动量是正关联的,而与多重数是负关联的.表明用单事件平均横动量比用多重数能更好地描述喷注事件的硬软程度.     

高能强子–强子碰撞中喷注性质的蒙特卡洛研究

在喷注“圆锥判定法”的基础上,对高能强子–强子碰撞中产生的喷注(微喷注)的性质进行了蒙特卡洛研究.采用以喷注动量为z轴的“喷注坐标系”,给出了表征喷注性质的各物理量在新坐标系中的分布情况.结果表明,圆锥判定法能够作为一种有效手段来对高能强子–强子碰撞和相对论重离子碰撞中发生的硬和半硬过程开展实验研究.由有喷注事件和无喷注事件的多重数分布可以看到,E_t=2GeV是用圆锥法确定喷注的合理的横能截断值.     

利用最大熵方法研究强子-强子碰撞的高能极限

利用最大熵方法研究了强子-强子碰撞的高能极限.定义了不同类型的熵并着重讨论了物理约束的作用.对高能极限下的平均多重数和这一极限与现有实验数据之间的内插作出了确定的预言.     

改进的核密度模型与强子-核Drell-Yan过程中的核效应

提出了改进的核密度模型，用唯象的方法找到了束缚核子内价夸克和海夸克的核效应的参数公式，其中利用了核密度与原子核的平均结合能之间的联系. 利用该模型所得到的束缚核子内部分子分布函数，对强子与核的Drell-Yan过程的核效应给出了满意的解释, 深化了对原子核内夸克分布受核效应影响的认识. 关键词： 核密度模型 核效应 强子-核Drell-Yan过程     

高能强子–强子碰撞中喷注内部动力学起伏的蒙特卡洛研究

用蒙特卡洛方法对CERN-SppS对撞机质子–反质子对撞中由圆锥法判定的(微)喷注内部的动力学起伏进行了研究.结果表明,喷注内部的动力学起伏近似地和SpS静止靶强子–强子碰撞中的动力学起伏一样,呈现为纵–横各向异性,而在横向平面内各向同性的特征.     

高能强子–强子碰撞中喷注的产生与演化过程的动力学起伏

用蒙特卡洛方法对630GeV/c质子–反质子碰撞中的无偏样本、喷注事件样本和喷注内样本中的动力学起伏进行了研究.结果表明,喷注事件样本和电子–正电子对撞的全事件样本相似,近似地有各向同性的动力学起伏,而喷注内样本则和电子–正电子对撞的喷注一样,有类似于强子–强子碰撞软过程的各向异性动力学起伏.这表明,强子–强子碰撞中喷注的产生和演化分别和电子–正电子碰撞中喷注的产生和演化有类似的动力学性质.     

含QCD修正的p-A碰撞Drell-Yan过程的核效应

在微扰QCD α_s级近似下,采用双重Q²重标度模型,计算了p-A碰撞Drell-Yan截面与p-N碰撞Drell-Yan截面之比,即核效应函数R_QCD(x_A,Q²).计算结果与没有QCD修正的R(x_A,Q²)值比较,在0.03≤x_A≤0.3之间都有不同程度的压低,与实验符合的情况有所改善.说明对核Drell-Yan过程核效应的研究,QCD修正是有一定意义的,并且在计入这种修正后,双重Q²重标度模型仍然是有效的.     

高能强子与原子核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面的计算

在对超高能区宇宙线产生的广延大气簇射的模拟计算中注意到,质子—空气核碰撞中的受伤核子数分布和非弹性截面对于簇射的纵向发展有着重要的影响.本文依据符合现有加速器能区的有关质子—质子作用截面的经验公式,对超高能区的质子与空气核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面做了计算.     

高能强子-强子碰撞中间歇程度对矩阶数、多重数和横动量的依赖性

本文仔细分析了高能强子-强子碰撞中,间歇程度对矩阶数、多重数和横功量的依赖性通过考虑α模型对多重数的依赖发现,只要在低能时间歇程度对多重数具有与高能情况相反的依赖性,那么,间歇程度对矩阶数在高能和低能时具有不同依赖性的实验现象便能得到很好的理解,这一事实可能表明:间歇程度更基本地依赖于横动量,本文的预言可以从对低能实验数据的分析中得到检验。     

高能强子-强子碰撞中间歇程度对矩阶数、多重数和横动量的依赖性

本文仔细分析了高能强子-强子碰撞中,间歇程度对矩阶数、多重数和横动量的依赖性通过考虑α模型对多重数的依赖发现,只要在低能时间歇程度对多重数具有与高能情况相反的依赖性,那么,间歇程度对矩阶数在高能和低能时具有不同依赖性的实验现象便能得到很好的理解,这一事实可能表明:间歇程度更基本地依赖于横动量,本文的预言可以从低能实验数据的分析中得到检验.     

高能强子–强子碰撞喷注内部动力学起伏的自仿射分析

对CERN-SppS对撞机能区的质子–反质子碰撞事件中产生的喷注(微喷注)内部的动力学起伏进行了自仿射分析.按圆锥法判定由蒙特卡洛事件产生器产生的事件样本中的喷注(微喷注).通过一维阶乘矩的研究得到自仿射的赫斯特指数.按照所得到的赫斯特指数进行三维自仿射分析,在双对数图上得到较好的直线.从而进一步证明,喷注内部的动力学起伏近似地和SPS静止靶强子–强子碰撞中的动力学起伏一样,呈现为纵–横各向异性,而在横平面内各向同性.     

强子-强子碰撞的快度关联花样

本文利用强子-强子碰撞的PYTHIA模型, 模拟了质心系能量为s=22, 200GeV的质子-质子碰撞. 研究了快度空间中末态粒子在固定bin和任意bin中, 以及相邻bin中的关联花样. 结果发现, 相邻bin的快度关联在中心快度区最强, 向边缘区逐渐减弱; 固定bin和任意bin的关联在固定bin取不同快度位置时, 具有不同的花样.     

p-A Drell-Yan过程中的核效应

利用色偶极模型,在靶静止系中计算了800GeV质子与原子核碰撞的Drell-Yan过程的微分截面,并与E772实验结果进行了比较.结果发现:不考虑能量损失,只计及p-A碰撞中的核遮蔽效应,理论计算就与实验数据甚好符合.     

原子核碰撞的过程——核反应

前面介绍了原子核的结构和性质,那么它的内部结构和性质是如何知道的呢？老话说得好,要知道核桃仁的样子,就要把核桃敲开,仔细查看。所以,要知道原子核的内部结构,就要把原子核敲开。原子核是非常小的,其尺寸大约只有10^-14米,一般榔头打不着。原子核还非常结实,比如,要把一个铁-56原子核打散,就需要用大约8 MeV×56的能量。因此,只有用高速运动的原子核去撞击一个原子核了。国际上第一位对原子核研究进行变革的人是卢瑟福,1909年他利用放射性原子核²¹⁰Po发射的α粒子轰击非常薄的金箔,发现了原子核。后来,在1919年,卢瑟福又利用α粒子轰击纯的氮气,不仅发现了质子,还产生了氧同位素¹⁷O,核反应式是¹⁴N+α → ¹⁷O+质子。当然,¹⁷O的鉴别还是布兰克特在1925年完成的。1932年,查德威克利用⁹Be (α,n)¹²C反应,不仅变革了原子核,还发现了中子。近百年来,核物理学家利用不同能量的各种原子核轰击其他原子核,不仅深入研究了原子核的结构和性质,而且,还在实验室中合成和研究了近3200种新核素,发现了20多种新元素。     

重离子碰撞中原子核阻止的同位旋效应

利用含有3种对称势形式的同位旋相关的量子分子动力学,研究了中能重离子碰撞中原子核阻止的同位旋效应和随入射道条件的系统演化过程.计算结果表明,原子核阻止灵敏地依赖束流能量、碰撞参数、碰撞系统的质量和核子–核子碰撞截面的同位旋相关性,而3种对称势和碰撞系统的中质比对它的影响不很明显,但在大约费米能量以下能区,原子核阻止同时依赖于介质中核子–核子碰撞截面和对称势.故认为在费米能量以上能区直至150MeV/u,原子核阻止是提取介质中核子–核子碰撞截面的一个新的物理观测量.     

热力学火球模型与质子—原子核高能碰撞

我们试用一个简单的火球模型来解释在质子-原子核碰撞中R_A≡〈N_A〉/〈N_N〉对原子核“厚度”（?）缓幔的增长,其中N_A与N_N分别为质子-原子核和质子-核子碰撞的带电多重数。赝快度分布dN_A/d_η也作了讨论。在这个模型中,π介子是由碰撞中产生的火球衰变出来的。当入射能量E_lab（?）V/c_<sup>2时,这些火球膨胀至热力学平衡的时间很长,使得衰变时,火球已完全离开了原子核。因此多重数大大减低。这个模型在没有自由参数下,很满意地拟合了实验的质子-质子碰撞带电多重数与E_lab的关系,R_A与（?）的关系及R_乳胶与E（lab）的关系。假如引进一个角动量平衡参数,则可得出dN_A/d_η,除大η区外,与实验值拟合很好。     

高能核子在原子核散射的自旋效应

在Glauber理论的多次散射基础上,讨论了核子二体振幅包含自旋打翻项时,多次散射振幅的处理方法.这个方法,能够处理一般核结构组态对多次散射的影响,对核子与核作用的研究将是有益的.     

高能e~ e~-→e~ e~- 强子过程中的电弱干涉效应

在这篇文章中,我们用[2]中的结果讨论了与极化光子结构函数相关的电弱干涉效应,这个效应提供了对G-W-s(格拉肖-温伯格-萨拉姆)模型作进一步检验的可能并且导致对光子结构函数的更深入的了解。