关于Pb208附近原子核的γ跃迁(Ⅰ)——E2和E3跃迁

本文用组态混合及原子核表面振动计算了Pb²⁰⁸附近原子核的一些E2,E3跃迁。在选用的参数为C₂=1000Mev,C₃=350Mev,?ω₃=2.6Mev, ?ω₂=5Mev,的情况下,除Pb²⁰⁶中二个E3跃迁外,其他都得到了理论与实验相符合的结果。结果说明了组态混合主要是由剩余相互作用力引起的,而表面振动硬度和频率决定了E2,E3跃迁几率。     

关于Pb~(208)附近原子核的γ跃迁(Ⅱ)—M1跃迁

用组态混合的方法,对原子核Pb~(205)的M1γ跃迁进行比较仔细的分析,结论是在定性上与实验完全没有矛盾,可以解释全部理论上存在、而实验上尚未观察到的能级;在定量上,也与实验符合较好。     

关于Pb~(208)附近原子核的能谱(Ⅰ) Pb~(205)和Pb~(204)

利用独立粒子模型的观点、用分波的方法,将两体相互作用当作微扰来处理。并且认为在计算能谱中,三体以上核子之间的相互关连不重要,对Pb~(205)及Pb~(204)两个原子核的能级进行了计算。所得结果与实验符合得很好。     

关于Pb~(208)附近原子核的能谱(Ⅲ)—Pb~(208)和Tl~(208)

用分波法来研究Pb~(208)和Tl~(208)的能谱,其理论结果与实验符合得很好。在这儿,我们将Pb~(208)的第一激发态3~-解释为三级表面振荡的3~-能级。由此,Bi~(207),Pb~(206)里的几条能级便得到了解释。     

关于Pb208附近原子核的γ跃迁(Ⅱ)——M1跃迁

用组态混合的方法,对原子核Pb²⁰⁵的M1γ跃迁进行比较仔细的分析,结论是在定性上与实验完全没有矛盾,可以解释全部理论上存在、而实验上尚未观察到的能级;在定量上,也与实验符合较好。     

关於Pb~(208)附近一些原子核的能级

一.引言 根据壳模型理论,Pb~(208)是一个具有双壳层的原子核。1952年普鲁司利用j-j耦合理论,计算了Pb~(208)附近的一些原子核的能级。但是据估计,一般地说组态混合是很利害的,这一点说明了耦合理论的根据并不充分。按说二个核子之间既然有很强的吸引力,它们必然有更大的机率靠近在一起,这种位置上的相互关联对于相对     

关于Pb~(208)附近原子核的能谱(Ⅱ) Bi~(208)和Bi~(207)

本文是“关于Pb~(208)附近原子核的能谱的一个继续。对Bi~(208)及Bi~(207)计算的结果指出:实验与理论是十分符合的,从而再一次验证了独立粒子模型的观点及微扰方法在处理原子核能谱问题上的正确性。     

关于Pb208附近原子核的能谱(Ⅲ)——Pb208和Tl208

用分波法来研究Pb²⁰⁸和Tl²⁰⁸的能谱,其理论结果与实验符合得很好。在这儿,我们将Pb²⁰⁸的第一激发态3^-解释为三级表面振荡的3^-能级。由此,Bi²⁰⁷,Pb²⁰⁶里的几条能级便得到了解释。     

关于Pb208附近原子核的能谱(Ⅰ)——Pb205和Pb204

利用独立粒子模型的观点、用分波的方法,将两体相互作用当作微扰来处理。并且认为在计算能谱中,三体以上核子之间的相互关连不重要,对Pb²⁰⁵及Pb²⁰⁴两个原子核的能级进行了计算。所得结果与实验符合得很好。     

关于Pb208附近原子核的能谱(Ⅱ)——Bi208和Bi207

本文是“关于Pb²⁰⁸附近原子核的能谱(I)”的一个继续。对Bi²⁰⁸及Bi²⁰⁷计算的结果指出:实验与理论是十分符合的,从而再一次验证了独立粒子模型的观点及微扰方法在处理原子核能谱问题上的正确性。     

对关联对于Pb~(208)附近α衰变的影响——α约化宽度的绝对值的计算

本文利用BCS波函数及投影波函数计算了_84Po的偶-偶同位素及_85At的奇-偶同位素的α约化宽度γ_α~2的绝对值。文中仔细研究γ_α~2的绝对值及相对趋势和参数b,R_0,G的关系;b为谐振子势阱参数,R_0为道半径,G为对关联相互作用常数。 计算结果的分析表明:(1)对关联有利于α的形成,它可以使α约化宽度的绝对值增加一个数量级,且可以使相对趋势与实验符合得更好。(2)BCS波函数的粒子数不守恒的缺点,对于满壳外粒子数不多的核的α衰变来说相当严重。用了粒子数守恒的投影波函数,绝对值可以增加1—2倍,且可以使相对趋势变好。(3)考虑了阻塞效应后,宽度约减小10％,使奇A核的阻碍因子的理论值和实验值一致。(4)绝对值对参数的选择很敏感,而相对趋势对参数则不太敏感,要使理论的绝对值接近实验值,必须取R_O在8f以内。     

原子核的单粒位阱(Ⅰ)——一个定理

本文证明了一个定理并讨论了它的一些应用。定理给出了单粒子能量与分离能的严格关系。     

对关联对Pb~(208)附近α衰变的影响(Ⅱ)——Po奇A同位素的α约化宽度

本文研究了Po奇A同位素α约化宽度的相对趋势和绝对值对核模型波函数和半径R_0的关系,利用了单组态波函数、BCS波函数、不考虑阻塞效应的投影波函数(简称不阻塞PBCS)和考虑阻塞效应的投影波函数(简称阻塞PBCS)等四种波函数进行了计算,半径R_0的范围从8f—9.5f。计算结果表明,单组态和BCS的结果不好,不阻塞 PBCS最好,阻塞PBCS其次。Po~(211)的α约化宽度和邻近的偶A同位素Po~(210)的α约化宽度之比和R_0关系不大,在20%的范围内和实验值一致。取半径R_0=8f左右,利用不阻塞PBCS波函数,可使α约化宽度随A变化的相对趋势及绝对值大小与实验结果有良好的符合。     

铅(208)集体3~-态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生成坐标方法(GCM)~([1]_α)考虑集体3~-态与非集体粒子空穴对(ph)_(l~ )耦合模型计算了铅(208)3~-集体态的电四极矩Q_([3~-])、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ_(3~-)~(tr)随核的径向距离r的变化曲线。结果是:Q_([3~-])=-0.098eb,B(E3)=38w.u.。计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算,其结果与实验符合,说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究。     

原子核的单粒位阱(Ⅰ)一个定理

本文证明了一个定理并讨论了它的一些应用。定理给出了单粒子能量与分离能的严格关系。     

铅(208)集体3－态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生态坐标方法(GCM)^[1]a考虑集体3^－态与非集体粒子空穴对(ph)l⁺耦合模型计算了铅(208)3^－集体态的电四极知Q_[3－]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ^tr_3－随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q_[3－]=－0.098eb¹⁾,B(E3)=38w.u.²⁾. 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究.     

QCD微扰理论和原子核(Ⅰ)强子的能级移动和质量差

讨论了禁闭情况下(在强子中)的QCD微扰,由层子—胶子相互作用导出了单胶子交换的等效位。在此基础上用MIT袋模型及高斯型波函数近似计算了强子的能级移动和质量差,并与半经典处理及实验结果相比。结果表明在强子中QCD微扰理论是可行的,半经典处理结果正是微扰计算的最低阶项,由此微扰理论给出了袋模型中处理相互作用的新途径。     

N体散射——(Ⅰ)跃迁振幅的代数结构和积分方程组

本文引进了一种对研究N体散射有用的辅助数学工具,据此建立了几种型式具有连接核的耦合积分方程组。     

电子和原子核散射研究原子核结构(英文)

本文综述了近年来我们组利用电子散射结合相对论平均场模型对奇特核结构的研究。我们发展了相对论平均场框架下的磁电子散射方法,并用其研究一些中子晕及质子晕核的基态组态,例如,23O,17,19C和23Al。研究发现,原子核不同组态的弹性磁形状因子彼此差别很大。其次,我们发展了相对论平均场框架下的弹性库伦电子散射方法,并用该方法研究了奇特核的电荷分布。研究发现,丰质子核中扩展的电荷密度分布可以通过库伦电子散射来测量。这种方法还被进一步推广用于计算弹性宇称不守恒电子散射,研究了一些典型原子核的中子密度分布,例如,Ca同位素链,N=50同中子素链以及N=Z的双幻核。结果表明,宇称不守恒非对称度的振幅主要由质子和中子形状因子极小值之间的距离决定。这些结果为下一代电子-核对撞机上的电子散射实验提供了有用的参考。