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根据Jacobson的液体分子自由程理论和液体声速与分子自由程的关系,推导出多元有机混合液声速的温度系数、压力系数和非线性声参量B/A的计算公式,并根据组成多元有机混合液各组分特性参量(密度、自由程、非线性声参量B/A、等压膨胀系数、等温压缩系数等),利用给出的公式对声速的温度系数、压力系数、非线性声参量B/A进行了数值计算,并将计算结果与实验结果进行了比较. 相似文献
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通过液体声速与表面张力系数之间的关系及理想混合液的基本假设 ,导出理想混合液表面张力系数的表达式 ,讨论了二元混合液的表面张力系数 ,给出了计算混合液表面张力系数的新方法 . 相似文献
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弱相互作用二元混合液中的声速计算 总被引:1,自引:0,他引:1
本文在给出超额摩尔绝热压缩系数计算公式的基础上,给出了弱相互作用液体混合物的声速计算公式。对36组弱相互作用二元混合液进行了声速值的计算,结果表明计算值与实验值符合很好,并讨论了二元混合液中声速出现极小值的现象。 相似文献
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一气体分子平均自由程是热学中的一个重要概念,现行普通物理教材中有关气体的一些物理常数,如声速、粘滞系数、导热系数、扩散系数等,都和分子平均自由程有直接关系.气体分子平均自由程最早是1858年克劳修斯引入的,现在常用的克劳修斯平均自由程公式为式中d为分子的有效直径,n_0为单位体积内的分子数.1859年麦克斯韦导出了气体分子的速度分布公式,考虑了分子的速度分布因素后,将平均自由程公式修改为,l称为麦克斯韦平均自由程.1873年范德瓦耳斯在研究实际气体的状态方程时,为引入体积改正数b,曾提出分子平均自由程应为比麦克斯韦的平均自由… 相似文献
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本文叙述了充液聚焦球内低声速液体的声速测量,测得了声速与温度、混合比的关系曲线。用Wood混合液声速公式和测量结果导出了低声速液体的声速与温度、混合比的经验公式,解释了测量声速曲线和公式声速曲线出现的差异,本文对充液聚焦球内低声速液体的设计提供了实验基础和理论依据。 相似文献
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从已得的F113、CCl4及其混合液体的声速经验公式,计算了F113、CCl4及其混合液体的声速.绘出了定混合比下的声速与温度的关系曲线和定温度下的声速与混合比的关系曲线.给使用这些声速者提供参考. 相似文献
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一、引言 气体分子动力论初等理论最主要的结论有:(1)扩散系数D=1/3vλ;(2)粘滞系数η=1/3ρυλ;(3)导热系数κ=1/3ρυλCv;(4)声速;后三者都与压强无关.式中v是气体分子平均速度,它和成正比;λ是分子平均自由程,它和成正比,n0是单位体积内的粒子数,d是分子有效直径;ρ是气体密度,它和n0成正比.在粘滞系数和导热系数中,ρ与λ是以乘积形式出现的,因此和n0无关,只和温度有关.这些结论在常压下是基本正确的.但在高压下,实验表明:声速、粘滞系数、导热系数均和压强有关.以声速为例,豆0大气压以上时,声速随压强增加的趋势开始表现出来,20大气… 相似文献
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在输运过程中,通过与输运方向垂直的截面的分子,其平均自由程为全部分子平均自由程的两倍,有文对此作了证明[1].本文拟从另一角度予以征明,这能更容易地看清其实质, 1.如图,设输运方向沿z,取对应的两微元截面 在N0个分子中,自由程大于z的分子数为 自由程介于z~z+dz的分子数为这-dN个分子的自由程之和为-dN·z= N0个分子中自由程大于z的分子的自由程之和为(用了罗彼塔法则). 显然,自由程大于z的诸分子的平均自由程为(+z)· 在z处dV=dSdz内于dt时间受碰的分子数为 这些受碰的分子中只有一部分朝dS=0射来,设为K,ndSdz·dt,K,为比例系数; … 相似文献
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利用液体声学模型,根据美国国家标准局提供的二氧化碳声速、密度、摩尔体积和绝热压缩系数数据,计算了气态、液态和超临界态二氧化碳在不同温度和压力条件下的摩尔声速、摩尔压缩系数及Van der Waals 常数. 分析发现,在较宽的温度和压力范围内,液体中的声学模型能够很好地运用于超临界态二氧化碳的研究. 并在液体声学模型适用范围内,计算了超临界二氧化碳在不同温度及压力状态下的表面张力、粘度、自扩散系数,为超临界流体技术提供了参考数据,并分析了这些参量的变化规律.
关键词:
超临界二氧化碳
声速
摩尔声速
摩尔压缩系数 相似文献
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利用液体声学模型,根据美国国家标准局提供的二氧化碳声速、密度、摩尔体积和绝热压缩系数数据,计算了气态、液态和超临界态二氧化碳在不同温度和压力条件下的摩尔声速、摩尔压缩系数及Van der Waals 常数. 分析发现,在较宽的温度和压力范围内,液体中的声学模型能够很好地运用于超临界态二氧化碳的研究. 并在液体声学模型适用范围内,计算了超临界二氧化碳在不同温度及压力状态下的表面张力、粘度、自扩散系数,为超临界流体技术提供了参考数据,并分析了这些参量的变化规律. 相似文献