制备奇偶SU(2)相干态腔场纠缠态

利用一个参量频率转换过程，在腔中制备双模SU(2)相干态，然后在一系列全同的SU(2)相干态腔场注入一个A型三能级原子，使之与腔场的一个模发生拉曼相互作用，通过系列原子一腔场相互作用生成腔场一原子纠缠态，通过对原子进行选择性测量，可获得奇偶SU(2)相干态腔场纠缠态。     

双模SU(2)相干态场与两个耦合原子相互作用的动力学

研究了SU(2)相干态场与两个原子非简并双光子相互作用系统中原子的动力学行为 和双模场的非经典性质,并讨论了双模场的总光子数,配分参量以及原子间偶极相互作用对 它们的影响. 关键词：     

叠加的奇偶SU(1,1)相干态的统计性质

研究了将两个SU(1,1)相干态｜ζ,k〉和｜ζ,k〉叠加起来得到的新的量子态的统计性质．偶SU(1,1)相干态｜ζ,1/4〉和奇SU(1,1)相干态｜ζ,3/4〉分别对应于压缩真空态和压缩单光子数态．适当选取SU(1,1)态的相位角和叠加时的相对相位,得到的新的量子态比单个SU(1,1)相干态表现出大大增强的正交分量压缩和光子反群聚效应．也说明了怎样准备这样的叠加态． 关键词：     

叠加激发双模SU(2)相干态的量子统计特性

构造了叠加激发双模SU(2)相干态|ψ＞=Cm(| M,ξ;m＞+eiφ| M,ξ*;m＞),用数值方法研究它的量子统计特性.结果表明:叠加激发双模SU(2)相干态两场模的光子统计分布保持反关联特征,而且呈现奇特的光放大特性;b模光场的亚泊松分布得到比较大的加强,而a模光场的亚泊松分布特性则有轻微减弱;两场模的反聚束性均得到增强;随激发量子数m的增大,两场模间的反关联性减弱.     

利用原子-腔场的拉曼相互作用制备双模SU(2)薛定谔猫态

利用一个参量频率转换过程,在腔中制备双模ＳＵ（２）相干态,然后注入一个与腔场的一个个模发生拉曼相互作用的Ａ型三能级原子,通过原子－腔场相互作用生成腔场－原子纠缠,通过对原子进行选择性测量,腔场－原子纠缠态将塌缩到纯态,即双模ＳＵ（２）薛定谔猫态。     

利用Raman相互作用制备双模SU(2)薛定谔猫态

首先将腔场制备成双模SU(2)态，然后不断注入与腔场发生Raman相互作用的V型三能级原子，通过原子一腔场相互作用生成腔场一原子纠缠，依次通过对原子进行选择性测量，利用波包塌缩原理，即可获得双模SU(2)场纠缠态。     

PauI阱的含时广义SU（1,1）相干态

利用参量相关的Ｂｏｇｏｌｉｕｂｏｖ变换公式,导出描写Ｐａｕｌ阱系统含时哈密顿的精确本征态－－广义ＳＵ（１,１）相干态,讨论了关于这些态的粒子数涨落和平方振幅压缩特性。     

奇偶相干态的SU2变换

本文以奇偶相干态为基矢,通过SU_2变换,构造了a~2的各正交归一本征态组,并讨论了它们的非经典效应与SU_2群参数的关系.     

单模加光子双模SU(2)相干态的非线性高阶差压缩

本文研究了单模加光子双模SU(2)相干态|M,ζ;m〉=Ama m|M,ζ〉的非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)效应.数值计算结果表明:对于单模加光子双模SU(2)相干态,光场存在着非线性高阶差压缩??—N(=1,2,3,4,…)次方X压缩效应,且随着光场总光子数M的增加,N次方X压缩效应增强,但增大场模光子增加数m或增大N次方X压缩的压缩阶数N,N次方X压缩效应减弱.     

双参数形变量子振子系统的Glauber相干态

本文构造了双参数形变量子振子系统的Glauber相干态|α>_q,s,讨论了|α>_q,s的完备性、粒子数分布、振子强度分布、最小测不准关系、相干性和Poisson统计性质。     

双模SU(2)相干态场与两个耦合原子相互作用的动力学

研究了SU(2)相干态场与两个原子非简并双光子相互作用系统中原子的动力学行为和双模场的非经典性质,并讨论了双模场的总光子数,配分参量以及原子间偶极相互作用对它们的影响.     

双参数变形光子相位算符与双参数变形自旋相干态

本文构造了双参数变形光子相位算符,研究了它与双参数变形自旋相干态之间的关系,得到了一些新的结果。     

UNCORRELATED TWO-MODE SU(1,1) COHERENT STATES

We have constructed a new kind of two-mode bosonic realization of SU(1,1) Lie algebra, on the basis of which the SU(1,1) generalized coherent states in the two-mode Fock space are derived. These two-mode SU(1,1) coherent states, which are called uncorrelated two-mode SU(1,1) coherent states, include three special cases. For these states, we study the mean photon number distribution and their non-classical properties, which are photon anti-bunching, violations of Cauchy－Schwarz inequality and two-mode squeezing.     

Peremolv SU(1,1)相干叠加态的二阶量子关联特性研究

本文首先讨论了Barut-GirardelloSU(1,1)相干叠加态在Bargmann指数k≠1/2时的二阶量子关联特性。发现随着Bargmann指数的增大,Barut-Girardello奇相干态呈现反关联的区域变大。然后提出并研究了PeremolovSU(1,1)相干叠加态。Peremolov奇相干态可呈现反关联,并且随着Bargmann指数的增加,反关联程度变弱,反关联区域变小。     

关于广义线性相干光处理系统的讨论

本文讨论了文献[1]和[2]所提出的广义线性系统的性质,并指出对于这一系统,存在与它等效的系统。此外,进而证明了模片(mask)之间的间距z₁不是一个实质性的参量。 关键词：     

混合自旋(S=1,1/2)模型具有再次近邻反铁磁相互作用晶格基态

本文发展文献[1]的方法到两种不同自旋的原子(S_a=1,S_b=1/2)构成的晶格中,计算了简单立方晶格在具有再次近邻反铁磁相互作用下在外磁场中的基态自旋结构、能量和相界。从文中给出的相图可知:这种晶格有两种反铁磁自旋结构,有四种亚铁磁自旋结构。 关键词：     

利用双参变形自旋相干态计算量子代数SU(2)q,s的Clebsch-Gordan系数

利用量子代数SU(2)_q,s的双参数变形自旋相干态,通过引入量子代数SU(2)_q,s的不可约表示张量积空间的Bargmann表示,导出了这一表示中不可约表示基底、双参数变形自旋相干态以及算符的表达式.最后导出了量子代数SU(2)_q,s在双参数变形自旋相干态下的Clebsch－Gordan系数.     

第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模相干态|{Z_j}〉_q与多模虚相干态|{iZ_j}〉_q这两者的线性叠加所组成的第类两态叠加多模叠加态光场|φ^₆(2)〉_q.利用多模压缩态理论,研究了态|φ^₆(2)〉_q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)在腔模总数q与压缩阶数N这两者之积取偶数亦即qN=2p的条件下,如果p=2l(l=1,2,3,…,…),则无论各模的初始相位和∑_j=1^qφ_j、态间的初始相位差(θ_pq^(R)-θ_pq^(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和∑_j=1^qR_j²等如何变化,态|φ^₆(2)〉_q总是恒处于等阶N-H最小测不准态.2)在qN=2p的条件下,如果p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…),则当∑_j=1^qφ_j、(θ_pq^(R)-θ_q^(I))、∑_j=1^qR_j²、[(θ_pq^(R)-θ_q^(I))-∑_j=1^qR_j²]等分别满足一定的量子条件(或者在一些特定的闭区间内连续取值)时,态|φ^₆(2)〉_q总可呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应.