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用内转换电子穆斯堡尔谱(CEMS)和慢正电子束研究了含3%Y2O3的ZrO2中57Fe离子(100keV,3×1016at./cm2)注入态及其在氢气氛中退火的热力学行为.注入态以Fe3+,Fe2+和Fe0存在,它们分别是Fe3+-V(空位)复合体、二聚体和超顺磁颗粒.经400,500℃退火后,Fe3+-V分解,分别出现了α-Fe的前期相和α-Fe纳米颗粒.含Fe的ZrO2(Y)混合导电的出现可能是和Fe的不同价态及其相对含量有关
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聚乙烯醇(PVA)溶胶凝胶法制备出CoFe2O4纳米微粉,用X射线衍射研究了铁氧体纳米颗粒的结构.测量了CoFe2O4纳米颗粒80—873 K的变温穆斯堡尔谱,发现纳米颗粒的磁转变温度范围为793—813 K,比块体材料的磁性转变温度要低.CoFe2O4纳米颗粒的德拜温度θA=674 K,θB=243 K,比块体材料要小.CoFe2O4纳米颗粒超精细场Hf随温度的变化符合T3/2+T5/2定理.当温度较高时,平均同质异能移IS随温度的升高而减小,并呈线性关系.
关键词:
纳米颗粒
磁性
穆斯堡尔谱 相似文献
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YTi(Fe1-xCox)11在012型四方结构,居里温度随Co含量的增加而提高,本文为了揭示YTi(Fe1-xCox)11磁性与微观结构的联系,对这一系列化合物进行穆斯堡尔谱研究,在室温下,测量YTi(Fe1-xCox)11(其中x=0.0,0.2,0.4)的穆斯堡尔谱,最佳拟合结果证实在这种化合物中,Co原子优先占据j和f晶位,在所测样品中,超精细场在x=0.2处出现极值,这与YTi(Fe1-xCox)11饱和磁化强度测量结果相符合。并对YTi(Fe1-xCox)11,Y2(Fe1-xCox)14和YTi(Fe1-xCox)11的穆斯堡尔谱的实验结果进行比较,分析在YTiFe11中与Y2Fe14B中的3d电子能带结构的差异。
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在激光功率为40—160W、扫描速度为10mm/s、激光光斑为20mm照射条件下,用CO 2激 光辐照非晶Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9< /sub>产生微量晶化.利用透射穆斯堡尔谱 (TMS)技术分析了原始态和晶化后样品的超精细结构.确定了穆斯堡尔谱的基本参数——化 学位移(IS)、四极分裂(QS)、内磁场(Hhf)随激光功率变化的规律.分析表明,CO2关键词:
激光辐照
微量晶化
73.5Cu1Nb3 Si13.5B9')" href="#">非晶Fe73.5Cu1Nb3 Si13.5B9
穆斯堡尔谱 相似文献
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本文研究了TbFe2非晶态薄膜的磁性和电性,测量了Ms(T)(77—800K),ρ(T)(4.2—400K)和穆斯堡尔谱(18K,400K),得到居里温度Tc~400K,电阻极小值温度Tmin~360K,在T<360K范围内观察到温度系数为负的类Kondo效应,用Hesse和Window两种不同方法解出了室温穆斯堡尔谱的超精细场,得到了H=210kOe和H=25kOe两种分布,其中前一组给出了铁磁性,后一组可能与类Ko
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在近中性条件下,利用H2O2氧化Fe(OH)2胶体成功制备了Fe3 O4纳米颗粒.分别利用透射电镜(TEM),x射线衍射仪(XRD),振动样品磁强计(VSM)和超导量子干涉仪(SQUI D)对样品的形貌,结构,宏观磁性进行了表征和测量.TEM图像表明样品为球形颗粒,直径 大小约18nm,且分布较均匀.XRD结果表明样品为立方尖晶石结构.穆斯堡尔谱测量表明样品 室温下对应两套六线谱,样品的晶体结构存在缺陷,内磁场略小于块体Fe3O4的值. 宏观磁测量表明样品的饱和磁化强度可达67×10-3A·m2/g,在20 K出现了Verw ey转变.选择该法制备的Fe3O4纳米颗粒与共沉淀法得到的样品作 了磁性比较.宏观磁 测量表明共沉淀法制备的样品在外磁场为1T时仍未饱和,磁化强度仅为46×10-3A·m2/g,在178K出现了超顺磁转变温度,且在测量温度范围内没有发现Verwe y转变.
关键词:
亚铁磁
超顺磁
穆斯堡尔谱 相似文献
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同步辐射穆斯堡尔谱自从1985年取得突破后, 经历了20多年的长足发展, 已经成为穆斯堡尔谱学的一个成熟的分支。 目前同步辐射穆斯堡尔谱学由两个部分构成: 基于相干核共振散射机制的时域穆斯堡尔谱学和基于非相干非弹性核共振散射机制的X射线谱学。 第三代同步加速器的出现促进了时域穆斯堡尔谱学的发展, 测量得到穆斯堡尔激发态寿命τ期间衰变计数率与时间的关系, 观测到一些有趣的现象。 同步辐射穆斯堡尔谱既能做常规透射谱学研究, 测量各种超精细相互作用及fLM, δSOD等穆斯堡尔参数, 也能利用非弹性核共振散射测量固体的声子谱, 并且也能测出fLM和 δSOD及力常数等, 时域谱和非相干谱的测量精度都高于常规穆斯堡尔谱。 The idea of using synchrotron radiation as a Mössbauer source experienced a breakthrough in 1985, followed by steady development for more than 20 years. Synchrotron Mössbauer spectroscopy consists of two areas. The first one is the so called time domain Mössbauer spectroscopy based on coherent nuclear resonant scattering which permits determination of hyperfine interactions and other Mössbauer parameters such as fLM and δSOD. The other is incoherent nuclear resonant inelastic X ray scattering, which provides vibration information of atoms in a solid, i.e., the phonon density of states. All the experiments have better accuracy than that obtained in conventional Mssbauer spectroscopy. 相似文献
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利用电化学沉积方法在阳极氧化铝模板中制备了Fe89.7P10.3非晶 合金纳 米线阵列.利用x射线衍射仪、透射电子显微镜、振动样品磁强计和穆斯堡尔谱仪研究了样品的结构和磁性,发现纳米线阵列是非晶结构,且拥有垂直磁各向异性和高的矫顽力,Hc =304×104A/m.纳米线内部的平均超精细场和平均同质异能移分别为2 15×106 A/m和007 mm/s;而纳米线末端的平均超精细场(233×106 A/m )大于内 部的值,平均同质异能移(004 mm/s)小于内部的值.另外,纳米线内部Fe原子磁矩与线轴的夹角约为16°,而在纳米线末端Fe原子磁矩与线轴的夹角约为28°.这些结果表明,由于形状各 向异性,在纳米线中实现了无序非晶合金磁矩的有序排列.
关键词:
非晶合金
纳米线阵列
垂直磁各向异性
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