高能质子与原子核散射的N产生效应

提出了对包含 N^*产生中间态的 Glauber 多次散射理论的分离变数处理方法,并把它用于研究质子与原子核的非弹性散射.计算了1 GeV 质子引起的¹²C^*（4⁺,14.08 MeV）激发态的非弹性散射微分截面.理论值与实验结果作了比较.表明 N^*产生效应对高能质子散射的影响是值得重视的.     

Glauber方法和高能下核-核非弹性散射

在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C¹²上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C¹²的α⁺和3^－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.     

高能核-核非弹性散射和炮弹核结构的影响

在Glauber理论基础上, 在刚性炮弹近似下, 给出了核-核非弹性散射振幅. 具体计算了1.37GeV的α+C¹²非弹性散射2⁺(4.44MeV)和3^－(9.64MeV)的微分截面, 并讨论了炮弹核α的不同密度分布对散射的影响.     

转动模型和高能散射

本文用轴对称的转动模型和唯象的Woods-Saxon势; 以"集体坐标和高能集团散射理论"为骨架, 计算了1GeV附近的质子与原子核¹⁵²Sm、¹⁵⁴Sm、¹⁷⁶Yb的0⁺、2⁺、4⁺、和6⁺之间的散射微分截面. 计算结果与实验值符合得比较好.     

质子-原子核弹性散射的相对论性研究

用含有相对论性的光学位的Dirac方程研究质子与原子核弹性散射的各个观察量. 讨论含有罗仑兹标量和矢量的相对论性光学势的Dirac方程描述散射态的处理方法. 用严格的分波法求解方程并进行计算. 结果与500MeV质子和²⁰⁸Pb, ⁴⁰Ca, ⁴He的弹性散射实验数据进行比较. 看到它与微分截面、分析本领和自旋转动函数的符合都很好, 并对这些结果作了讨论.     

π在振动核上的散射

我们利用光学势计算了π与振动核的弹性和非弹性散射的角分布. 通过π⁺和π^－散射的比较探讨了中子和质子跃迁密度. 并且, 讨论了振动核低能级的虚激发对散射微分截面的影响.     

重离子引起的单质子转移反应40Ar(11B, 10Be)41K

测量了50MeV的¹¹B束在40Ar上的弹性散射角分布和单质子转移反应⁴⁰Ar(¹¹B, ¹⁰Be)⁴¹K的微分截面. 用光学模型拟合了弹性散射截面. 用包含反冲效应的精确有限程扭曲波玻恩近似(EFR-DWBA)分析了微分截面, 提取了谱因子.     

高能质子在4He上的弹性散射和极化

本文用包含核子自旋效应的 Glauber 理论,计算能区在0.35—23.1 GeV 间的 p-⁴He 弹性散射和极化角分布,结果表明,加上自旋效应之后,能解释微分截面的实验结果和定性的符合极化角分布.     

重离子弹性散射中原子核短程关联效应的研究

本文在刚性炮弹近似下,利用Glauber多重散射理论,研究了原子核中短程关联对高能重离子弹性散射的影响。计算了1.37 GeV的α-¹²C的弹性散射,并与实验结果进行了比较。结果表明,短程关联对微分截面的影响在较大角度是重要的。     

K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Elikonal近似的框架下, 用K^±N散射分波相移和^40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K^±与^40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, ⁴⁰Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H.F. 计算相容的, 并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

高能质子-核弹性散射的相对论描述

本文在相对论Dirac方程的框架下, 讨论了费米子被核散射的问题, 在Eikonal近似下, 具体计算了500MeV的质子在He⁴、Ca^40,48、和Pb²⁰⁸弹性散射的微分截面、分析本领和自旋转函数、理论结果和实验的符合是令人满意的.     

13N的一个可能的类晕的质子2p态

假设¹³N是单粒子的2p态的结构,用Glauber多重散射理论计算了1GeV的质子在¹³N上弹性散射的微分截面,研究了¹³N的类晕结构.与¹³C的情况不同,虽然目前还没有关于p-¹³N弹性散射微分截面的实验材料与我们的理论结果相比较,但是这个理论结果可以作为对未来的实验测量工作的一个指导,特别是对兰州近代物理研究所的晕核实验研究工作有参考和指导价值.参照先前我们对¹³C晕核结构的理论预言和进而的实验证实,本文的计算结果清楚地表明:¹³N可能存在着一个类晕的质子皮结构.因此,实验上测量p-¹³N弹性散射的微分截面就是当前需要马上进行的一个实验研究工作.     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

重离子碰撞中多重散射机制的研究

我们试图在刚性炮弹近似下,用Glauber方法研究高能核-核碰撞过程。本文具体处理了137GeV的α粒子和¹²C的弹性散射,认为α-¹²C的散射是由α粒子与靶核¹²C内的核子-核子多重散射过程。我们没有引入任何可调参数。计算的微分截面与实验结果进行了比较,符合是满意的,从而支持了多重散射的机制。     

π—18O非弹性散射的DWIA分析

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了180MeV和230MeV的π在¹⁸O上的非弹性散射到2⁺（1.98MeV）激发态的微分截面,分析了π^-对π⁺的截面比,研究了中子分布半径对微分截面的影响,我们的结果与实验定性符合。     

入射动量为800MeV/c的π±介子在碳原子核上的非弹性散射

在GlaubeR多重散射理论的框架下, 使用跃迁密度方法分析了入射动量为800MeV/c的π^±介子在¹²C上的非弹性散射的最新实验材料. 比较了不同参数得到的理论结果与实验值的符合程度, 考虑了库仑效应对π^－核非弹性散射微分截面的影响.     

d+6Li散射态的QRGM分析

本文利用工作[1]中得到的结果, 即⁶Li集团结构显著和可以略去与α集团的反对称交换效应, 计算了d+⁶Li的弹性散射相移和微分截面. 这个工作表明, 在d+⁶Li弹性散射中, 也可以忽略与α集团的反对称交换效应, 而得到与严格的共振群方法基本一致的结果.     

π-18O非弹性散射

我们在程函扭曲的DWIA框架下,用跃迁密度方法计算了230MeV的π到¹⁸O的2⁺（1.98MeV）激发态上的非弹性散射微分截面,分析了π^-和π⁺截面比,研究了中子半径的变化对微分截面的影响。我们的理论计算结果与实验符合较好。     

π+-16O弹性散射的微观计算

本文用π核散射的微观描述,计算了T_π^lab=240、343MeV时π⁺-¹⁶O弹性散射微分截面,定性地符合实验。     

高能α粒子与原子核的散射

本文以"两个复合粒子系统的高能散射理论"为骨架,计算了1.37GeV的α粒子与¹²C和Ca的同位素的弹性和非弹性微分截面.计算结果与实验值符合得比较好.发现在弹性散射中虚发的贡献是重要的.