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浅谈非均匀磁场对平面载流线圈的作用 总被引:1,自引:0,他引:1
关于平面载流线圈在非均匀磁场中所受的力,通常教科书给出的公式为F=Pm·■B,此公式显然只适用于小线圈.本文通过对一道习题的分析,总结了载流线圈在磁场中受力的规律,并用虚位移法推出了一个较为普遍的公式:F=I■Φm,即处于非均匀磁场中的载流线圈所受合力 F的大小与线圈所载电流I成正比,与线圈磁通量的梯度■Φm成正比. 相似文献
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利用文献[1,2]给出的结果,提供了六层加测混合型摇摆器中永磁体磁场的计算公式和软铁磁场计算的积分方程式.对周期长度λw=1.6cm,磁极间隙g=0.5cm的情况,计算了单向聚焦和双向聚焦两种不同构形的磁场分布,并得到了g/λw=1/3条件下,峰值磁场Bw超过1特斯拉的设计指标。 相似文献
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Bi系银衬底厚膜的制备及其传输电流性质 总被引:2,自引:1,他引:1
采用物理沉积法制了名义组分为Bi1.8Pb0.4Sr2Ca2Cu3Oy的银夹板厚膜成相的影响表现为热处理过程中银夹板阻止了厚膜中的物质尤其是Pb的挥发,使厚膜处于低氧压状态,加速了80K相向110K相的转化,测量了银衬底厚膜在外加磁场平行和垂直于厚膜表面的传输临界电流密度Jc与磁场H的关系。典型数据为Jc=2.31×10^4A/cm^2(77K,0T),3.6×10^2A/cm^2(77K,1T) 相似文献
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对曙光一号自由电子激光实验方案和结果进行了系统的理论分析和数值计算。首先用实测的束流发射度ε_N=0.36~0.63rad·cm论证了电子束可以不经调制而由束流传输段直接进入摇摆器达到有效产生自由电子激光。其次用编制的三维电子束传输程序模拟2kA强流束从加速器出口到摇摆的器入器传输过程。最后根据实测参数,使用CEBQ程序和WAGFEL程序,对曙光一号ASE实验、功率放大实验和磁场失谐曲线进行的计算表明,曙光一号束流发射度大约在印ε_N=0.61~0.8rad·cm附近;ε_N=0.8rad·cm时,上述实验与曲线的理论计算基本一致;曙光一号双向聚焦摇摆器设计是成功的;从功放结果分析,磁控管输入摇摆器的TEO1模的功率约为50W,并对下一轮实验提出了改进意见。 相似文献
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首次报道了单功能化氮氧杂大环化合物的合成和晶体结构,该化合物晶体属三方晶系,R3空间群,其晶胞参数为;a=3.5194(1),c=1.0397(1)nm,V=11.153(6),Z=18,Mr=552.8,Dc=1.482g/cm^3,最终偏差因子R=0.0491,R=0.0597。 相似文献
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为研制百焦耳级KrF激光放大器,发展MOPA系统,我们用自探测法在百焦耳级电子束泵浦KrF激光装置上进行了激光放大器的增益与吸收的测量。泵浦率约为0.67MW/cm ̄2,激光介质为89.6%Ar:10%Kr:0.4%F_2的混合气体,总气压0.25MPa,实验测得激光放大器的小信号增益系数g_0=6.6%cm ̄(-1)、非饱和吸收系数α_n=0.93%cm ̄(-1)、饱和光强I_s=2.5MW/cm ̄2。 相似文献
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介绍了堆泵浦 ̄3He-Ar-xe激光实验中放大管的设计及混合气的组成。经聚乙烯慢化体慢化后的CFER-H脉冲堆的热中子注量率为6×10~(14)n/cm ̄2·s,根据慢化体结构设计了内充气体组份为 ̄3He:Ar:Xe=34.7:34.7:0.267,6oomm×Φ34mm的放大管,在约1.4×10 ̄(16)裂变每脉冲下进行 ̄3He-Ar-Xe(λ=1.73μm)激光激射实验,获得毫瓦级功率输出。 相似文献
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利用拉曼散射和红外吸收光谱研究了Y1-xNdxSr2Cu2.7Mo0.3O7-δ(x=0,0.2,0.5,0.8,1.0)系列样品的声子振动性质。实验结果表明,对x=0的样品,在拉曼光谱中主要出现323,443,522和578cm-1几个特征峰,在中红外吸收光谱中出现522,580和646cm-1特征峰。随着样品中Nd组分的增加,323cm-1峰向低波数发生位移,而522和646cm-1峰则向高波数发生位移。本文对这些振动模进行了指认,并对其随不同样品组分的变化行为进行了讨论 相似文献
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HL—1M装置多发弹丸加料实验观测 总被引:9,自引:2,他引:7
首次在HL-1M装置上投放使用的多发弹丸加料系统,能一次注入多达4粒Φ1.0mm的氢弹丸,弹丸速度在500-800m.s^-1之间。弹丸注入后,得到离子体密度峰化系数nc(0)/〈nc〉=1.8能量约束时间与喷气加料放电的相比提高30%以上的实验结果。观察到了弹丸注入等离子体引起弹丸消融物沿磁力线流动的图像变化,电子温度分布和MHD行为的演变过程以及新的边缘等离子体特性。 相似文献
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1.06μm激光辐照金盘靶的软X光转换 总被引:1,自引:1,他引:0
在1.06μm激光辐照金盘靶实验中,利用坪响应X光二级管探测器测量了软X光能量(0.1-1.5keV)角分布,得到了软X光转换效率。实验条件:激光波长λL=1.06μm,EL=60-500J,τpm≈800ps,f/1.7,IL=10^1^3-10^1^4W/cm^2。实验结果表明:软X光能量角分粗略呈α+bcosθ分布,软X光转换效率随激光强度的增加而降低。当靶面激光焦斑直径235μm,激光强度 相似文献