SO(12)大统一模型

在SO(12)的32维旋量表示及其共轭表示中填入了两个"双代"费米子, 考虑了其质量谱和Cabibbo角, 并简单讨论了在SO(12)群下不重复填充而容纳四代费米子的可能性.     

分立对称性与SO(2n)大统一模型

本文应用分立对称性S, 对SO(2n)×S大统一模型进行了系统的分析. 我们的结论是: SO(14)×S与SO(16)×S是比较好的代大统一规范群. 作为例子, 本文给出SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型. 它们容纳了四代通常费米子, 并保持SU(3)_c渐近自由. 模型保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果.     

满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型

本文反MAC (Most Attractive Channel)规则推广到半单超色规范群情形,构造了满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型.该模型给出唯一解,预言了4代夸克和轻子,没有例外粒子出现.本文引入了代规范群SU(2)_g讨论了不同代费米子质量简并性的破缺.     

代的问题和SO(14)大统一理论

本文提出了三个SO（14）规范群大统一模型。它们能容纳四代通常的费米子。模型A预言了第一代和第二代费米子具有V-A型荷电弱流,而第三代和第四代费米子具有y+A型荷电弱流。在模型B中,我们得到和实验接近的Weinberg值:sin²θ_w=0.225荷电中间玻色子和中性中间玻色子的质量都将比Weinberg-Salam模型中的大1.7倍。模型B预言了另一个质量为100GeV数量级的中性中间玻色子,它与第一、二代费米子的耦合类似于重光子的耦合。模型B的τ—ν_r耦合和模型C的四代轻费米子的荷电弱流都是V—A型。本文中所有的模型都能容纳质量关系:m_α·m_μ～m_d·m_τ,m_μ～3m_s,m_r～m_b,并给出第一Cabibbo角sinθ₁=（（m_d）/（m_s））^1/2。     

SO(10)模型中的一类Jackiw-Rebbi零能束缚态

本文讨论了SO(10)大统一模型的球对称磁单极以及在这个模型中的Jackiw-Rebbi型费米子-磁单极零能束缚态问题. 结果表明, 在这个理论中并不存在这样的零能束缚态.     

SU(6)大统一模型

本文提出的SU(6)大统一模型, 能容纳现代(V－A)耦合的普通费米子和现代(V+A)耦合的异常费米子. 通过引进一种分立对称性, 使得SU(6)通过Higgs机制自发破缺时, 费米子能得到低质量. 本文还做到了利用简单的Higgs场及其真空期望值, 使异常费米子的质量比普通费米子的质量重. 得到的sin²θw在大统一点的值为3/8.     

超重费米子——SO(10)磁单极零能束缚态问题

本文讨论了GUT中超重费米子——SO(10)磁单极零能束缚态的问题, 发现此零能束缚态可能存在; 由此推得, 在超重费米子情况下, 可能存在Rubakov效应.     

SU(9)亚夸克大统一模型

本文改进了大统一复合模型^[1]. 在整体超味手征群部分地破缺假定下, 给出低能下四代费米子, 实现了四代费米子的统一. 中微子可以自然地获得Dirac质量. 质子寿命, 低能弱中性流与实验符合.     

含G对费米子动力学对称SP(10)模型的Dyson玻色子实现

将费米子动力学对称模型包含G费米子对能够构造出SP(10)或SO(12)动力学对称群.本文用GeneralizedDyson玻色子映射方法求出SP(10)对称群精确的玻色子映像,其子群SU(5)生成元的玻色子映像与sdg相互作用玻色子模型(IBM)SU(5)生成元相同,唯象sdgIBMSU(5)极限能谱公式可由费米子动力学对称模型的微观参数描述.     

IBFM模型U(6/4)超对称SO(6)极限的能谱统计

用相互作用玻色子费米子模型(IBFM)计算了奇A核U(6/4)超对称SO(6)极限的理论能谱，对不确定核的最近邻能级间距分布和能谱刚性度进行了研究，并对影响能谱统计特征的因素进行了讨论. 结果表明，有限的玻色子数N的大小显著地影响能谱统计. 当N接近于真实核的玻色子数时，子群SOBF(5)的作用强度和自旋对能谱统计起重要作用. 然而，当N趋于无穷大时，能谱统计总是趋于Poisson分布.     

分立对称性与SU(N)大统一模型

本文应用分立对称性S, 对低秩SU(N)×S大统一模型的各种方案进行了全面系统的分析. 我们发现, 只有SU(7)×S与SU(8)×S是较好的代大统一规范群. 作为例子, 本文给出SU(7)×S与SU(8)×S两个具体的大统一模型. 它们容纳了四代通常费米子, 并保持SU_c(3)渐近自由. 模型保留了SU(5)模型中得到的全部好的结果.     

一种包括三代费米子的统一模型

提出了一种定义在10维时空上的SO(17)统一模型,通过相对于陪集空间SU(3)/U(1)×U(1)×Z₂的维度退化,得到了具有三代轻费米子的标准模型.     

Ar (3P0,2)与SO2反应产生SO (A″3Σ+)的光谱

在流动余辉装置上,研究了亚稳态Ar(3P0,2)与SO2的传能反应.在位于流动管不同位置的两个窗口处,观察到了320~600nm的不同的两组光谱序列.其中,下游窗口所测光谱与之前作者在Ar与SO2混合气体空心阴极放电实验中得到的光谱一致,确定为SO(c1Σ-→X3Σ-)的发射谱;根据基于最小二乘法编写的光谱模拟程序模拟的光谱结果,上游窗口所测光谱中位于SO(c1Σ-→X3Σ-)发射谱线长波方向上的光谱序列被归属为SO(A″3Σ+→X3Σ-),并得到SO(A″3Σ+)的光谱常数为:T00=(30460±18.0)cm-1,ωe′χe′=(7.7±0.8)cm-1,ωe′=(685±8.0)cm-1.     

强子作为非拓扑孤粒子的SU(5)大统一模型(Ⅱ)

本文讨论了前文提出的SU(5)大统一模型中费米子与规范场的相互作用.得到的弱电作用与标准模型一致;得到的孤粒子内部的规范作用近似于QCD理论.本文证明了实验上只能探测到电荷,而不可能探测到前文提出的内电荷;对分数电荷的根源提出了一种解释.按本模型,三代已知轻子仅仅弱、电作用是相同的,它们与未知规范场的作用并不相同.在对称性破缺前,sinθw=1/2.     

(2+1)维SU(2)四费米子耦合理论的Ward-Takahashi恒等式和质量谱

本文利用含复合场的Ward-Takahashi恒等式研究了(2+1)维SU(2)四费米子耦合的理论.在SU(2)手征对称性既有明显破缺又有动力学破缺时,得到了动力学所生成的费米子质量和束缚态的谱性质,并讨论了矢量流和轴矢流的性质.结果表明:束缚态π_α获得了质量并得到轴矢流部分守恒的结论;当费米子的流质量较小时,Goldberger-Treiman关系近似成立.     

强子作为非拓扑孤粒子的SU(5)大统—模型(Ⅰ)

提出一种新的包含三代已知轻子与夸克的SU(5)大统—模型.按本模型,强子可看作由夸克形成的非拓扑孤粒子;轻子与夸克本质上是相同的,它们之间的差别是由对称性自发破缺造成的;在强子内部,夸克质量很小,其性质与已知夸克相同;在强子外部,夸克的性质与已知轻子相同,只是质量很重,并将很快衰变.本文除了定义严格守恒的电荷Q0、费米子数F0外,还在孤粒子内部定义了近似守恒的内色荷、内电荷、内费米子数.已知SU(5)大统—模型的(L-B)守恒相应于本模型的F0守恒.     

代与额外Z0玻色子数的关系

三代标准模型的费米子不可能与一个额外的Z⁰玻色子在一个大统一模型中.包括三代费米的最小的大统一模型将包括两个额外Z⁰玻色子Georgi的关于重Dirac费米子的议论得到一个实现方式,这些就是新增加的费米子(不是bizarre的).Frampton的SU(9)与SU(7)模型在现有标度下的费米子是相同的.在这个破缺方式下质子衰变的困难可解决.     

费米子动力学对称群的玻色子实现

将费米子动力学对称模型扩展为包含较高角动量费米子对,一般导致的动力学对称群是SO(4i+2)或者SP(4k+2),本文讨论它们精确的Dyson玻色子映像表示以及泡利原理在玻色子映像中的体现问题.     

(2+1)维手征Gross-Neveu模型的顶角修正和相结构

本文在1/N展开下计算了(2+1)维手征Gross-Neveu模型的顶角修正和费米子质量修正,并根据手征Ward-Takahashi恒等式得到的费米子质量公式讨论了1/N阶的相结构.结果表明,利用手征Ward-Takahashi恒等式来研究手征对称性的破缺有利于讨论手征对称性的高阶性质.     

QCD类规范的南部模型中费米子与动力学产生的介子的密度效应

将两味(N_f=2)情况下的QCD类规范的南部模型应用到核物质中并得到了费米子的能隙方程.与四费米子相互作用部分相比,胶子部分对费米子质量约有1/4的贡献.手征序参量与QCD求和规则所预言的结果符合得很好.基于能隙方程,得到了标量与赝标量介子的一系列动力学性质,理论结果很好地符合了实验.