费米子数的时空性质

将4维 Minkowski 时空推广到5维时空,并将“基本”粒子静质量和时空自由度 x₅相联系,m=—i（（?）/（?）x₅）,我们讨论了5维非线性变换共形群 C（M₅）.对于C（M₅）交换,保持有 dx₁²+dx₂²+dx₃²-dx₀²+dx₅²=0不变.C（M₅）群和线性变换群 SO（5,2）同构.在此基础上我们分析了费米子数的时空性质,并给出了自旋为半整数（整数）的粒子费米子数为奇数（偶数）的这一实验规律.     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

Kerr-Newman度规中带电Bose子束缚态

本文指出, 无质量Bose子和Kerr-Newman黑洞不形成束缚态. 有质量的Bose子, 在0<α<√M²－Q²的情况下, 若E≠am+eQr₊/2Mr₊－Q²则无束缚态; 若E=am+eQr₊/2Mr₊－Q²则非束缚态存在的必要条件是(22)和(24)式. 在a=√M²－Q²的情况, 束缚态的能量E=√M²－Q²+eQM/2M²－Q², 当Q=0或者e=0时, 本文结论与de Felic^[1]和章世伟、苏汝铿^[2]的结果相符.     

原子核的单粒位阱(Ⅱ)非厄米选择

应用格林函数方法本文较仔细地研究了单粒位阱的非厄米选择u_αβ=M_αβ（ε_β）[或M_αβ（ε_α）],其中M_αβ（ω）=M_αβ^on（ω）+M_αβ^off（ω）表示质量算符.文中从另一个角度给出了M_αβ^on（ω）与M_αβ^off（ω）的定义并指出,质量算符插图可以分为三类项之和: （1）由M_αβ^off（ω）的极点贡献的项.这类项不可分离,只有它们需要另行处理; （2）可以由上述非厄米选择完全抵销的项,这提供了选择u_αβ的一个依据; （3）剩余项.这部分项可以简单地求和并且可以解释为单粒格林函数的振幅修正. 作为应用举例,文中讨论了粒子-空穴格林函数的重整化无规位相近似（RRPA）,给出了有关的计算公式.在RRPA中不仅顾及了G矩阵的偏离能壳性,而且还计及了单粒传播子的重整化,后者除M_αβ^off（ω）所含极点的贡献外考虑了所有其它效应.     

激光光束传输因子M2的一些问题

本文讨论与M²因子有关的一些问题,指出在近轴近似条件下由光束的二阶强度矩定义的M²因子满足M²≥1,其中只有对基模高斯光束等式才成立.由光束的功率通量值定义的M²因子(M_pc²)有可能小于1,M_pc²的大小取决于所定义的光斑半径内包含的光功率的百分数.通过计算光场的二阶矩,我们获得了轴向相干叠加的高斯光束的M²因子的解析解.     

截断平顶高斯光束M2因子的比较研究

使用熵束宽、渐近分析和环围功率法对截断平顶高斯光束的束腰宽度w、远场发散角θ0和M²因子作了比较研究.结果表明:按不同束宽定义得到的截断平顶高斯光束的w、θ0和M²因子不同,且与截断参量a/w0(a为光阑半宽度,w0为平顶高斯光束初始束腰宽度)有关.随a/w0的增加,三种方法计算得到的w、θ0和M²都分别趋于某常量.     

SU(2)×U(1)×S3模型及类K0-K0系统的混合和CP破坏效应

本文内容包括:(ⅰ)进一步给出SU(2)×U(1)×S₃模型的结果S₂≈S₃≈(m_s²)/(m_b²);sin δ≤(m_um_d)/(m_cm_s),并预言b夸克的主要衰变道是b→u+W,b夸克的寿命可能长到10^-9秒.(ⅱ)给出类K⁰-K⁰系统混合时的精确表达式ρ=错号事例数/对号事例数=(1/2)(|p/q|²+|q/p|²)([Γ²+(Δm)²]²-(γ1γ2)²)/([Γ²+(Δm)²]²+(γ1γ2)²);并给出CP破坏的精确表达式:A=(1-ρ')/(1+ρ')=(I_M12Γ₁₂^*)/(|M₁₂|²+1/4|Γ₁₂|²),这里ρ′=(负电错号事例数)/(正电错号事例数)。     

介子的瑞奇轨迹和SU(4)质量关系

把满足约束P_i²—m_i²—U（x²）=0（i=1,2）的二质点组的相对论力学应用于介子的SU（4）层子模型。在U（x²）为无限深球方势阱情况下,导出介子的质量谱。得到一组较精确的线性的质量关系。对于O^-介子,代替η’—η_s混合,提出了η’—η_c混合的猜测。指出瑞奇轨迹对J—M²直线有系统地偏离,得到新的轨迹为M²对ξ_nl²的直线,其中ξ_neπ为球贝塞尔函数的零点,l为轨道角动量,新轨迹与实验数据符合较好。     

四元轻子模型分析及非对角的中性流

由于中微子实验可能产生了中性和带电重轻子,我们讨论了每“行”有四个元素,如 v_e,e^-,E⁰,E^- v_μ,μ^-,M⁰,M^- v_τ,τ^-,T⁰,T^- ……的轻子模型.非对角中性流看来是不可避免的.然而在文章提出的SU（2）×U（1）模型中,μ→eγ,仍可用Bjorken-Lane-Weinberg机制压低,重轻子的产生截面基本上与实验符合.最后我们讨论了一些SU（3）×U（1）及具有更高对称性的模型.     

二价Ba2+、Pb2+和四价Ti4+在硼硅酸盐玻璃系统中对Li+/Na+离子交换的影响

本文讨论了在硼硅酸盐玻璃系统中引入二价Ba²⁺、Pb²⁺和四价Ti⁴⁺后,由于Pb²⁺和Ti⁴⁺配位结构的变化,引起Pb²⁺、Ti⁴⁺场强及其与O^2-离子间距的变化,对Li⁺/Na⁺离子交换产生影响,从而改变折射率差值(ΔN)和折射率分布.     

n+6Li散射态中6Li的集团结构和交换效应

本文有略去α集团外核子与α内核子交换的共振群方法计算了n+⁶Li系统的弹性散射相移和微分截面, 并通过这些计算研究了⁶Li的d+α集团结构和反对称交换效应. 所得的结果表明, ⁶Li的d+α集团结构显著, 因此合理地选取⁶Li的d+α集团波函数, 特别是d与α的相对运动波函数是很重要的; 由于⁶Li的d+α集团结构显著, 且α束缚得委紧, 所以略去了α与n和d之间的反对称交换能得到与冗长的标准共振群方法相一致的结果.     

关于W&#177;介子磁矩的唯象分析和一种新的实验建议

本文第一部分唯象分析了W^&;#177;介子的磁矩,从顶角表达式得到它的裸磁矩、电四极矩后,再从有效拉氏量出发,指出了在什么情况下W介子有反常磁矩和反常电四极矩.第二部分与HERA的高能e+p对撞机相应,计算了圆偏振硬γ光与高能电子对碰的γ+e→w+v过程,得到了截面dσ（±）/dt,σ^±)和不对称系数A随能量的变化,指出可以通过这实验,确切地判断W介子的磁矩.     

A formula used to subtract the effect of gamma-ray of the others to that of measured reaction in measurement of cross section of nuclear reaction and its application

According to the regulation of growing and decay of artificial radioactive nuclide, a formula used to subtract the effect of characteristic γ-ray of the others to that of measured reaction was deduced. And then the cross sections of ¹²⁰Te (n,2n)^119mTe reaction induced by neutrons around 14~MeV were measured by activation relative to the ⁹³Nb (n, 2n) ^92mNb. In the process of the cross sections measured to be calculated, it was subtracted that the effect of characteristic γ-ray of ¹²⁶Te (n, p) ¹²⁶Sb to that of measured ¹²⁰Te (n, 2n) ^119mTe reaction using the formula deduced. The experimental results were (689±37) and (750±41) mb at the neutron energies of (13.5±0.3) and (14.6±0.3)MeV, respectively. Measurements were carried out by γ-detection using a coaxial HPGe detector. As samples, spectroscopically pure tellurium powder has been used. The fast neutrons were produced by the T(d, n)⁴He reaction. The neutron energies in these measurements were determined by the method of cross-section ratios between ⁹⁰Zr (n, 2n) ^89m+gZr and ⁹³Nb (n, 2n) ^92mNb reactions.     

Weinberg-Salam模型中W±矢量中间玻色子的磁矩

本文讨论了Weinberg-Salam模型中W^±矢量中间玻色子(VIB)的磁矩问题. 首先在规范对称性没有自发破缺的假定下, 利用规范不变性得出正规顶角母泛函的方程, 求出三线VIB正规顶角满足的Ward-Takahashi恒等式, 证明了它的张量结构形式与裸的VIB三线耦合项相同, 因而表明这时W^±介子不存在反常磁矩及反常电四极矩. 对于有自发破缺的"实际"情况, 通过在标量场作用项中引入明显破缺项的办法,目对VIB的质量延拓问题完成整个讨论, 进而给出了上述结论在这时仍然成立的证明.     

微光高速电影摄影

低照度、低对比下的高速摄影不断增长的需要促进了新型摄影系统的发展,其中在镜头与高速运动胶片之间加入象增强器所构成的微光高速摄影可使摄影的灵敏度有显著的提高。它具有高光增益、高成家质量的优点。同时由于高速电子快门取代了机械快门,使此类摄影系统面目一新。由于高的光增益,使此摄影系统的信息记录能力大大增加,高速摄影的信息量I为: I=PFn²[log₂(1+SN)]g^2/3其中g=t_p/t_e((时间间隔)(曝光时间))当采用微光高速电影摄影时,它的信息量Γ为: Γ=PFn′²[log₂(1+S/N)](Gg)^2/3 I′/I=(n′/n)²G^2/3G通常为5×10到10⁴倍本章讨论了微光高速摄影系统中主要器件和主要技术。介绍了国外此摄影系统的发展水平与动向以及我国的应用前景。     

关于产生S态（π+π-）s 原子的直通图

本文求出了梯形近似下（π⁺π^-）_s 态原子的相对论协变的 B-S 波函数,并通过应用这一相对论协变的 B-S 波函数和假设复合场论微扰展开中的最低次项——“直通图”为主,计算了过程π⁺+n→p+（π⁺π^-）_s的截面,讨论了直通图的一些性质.此外,这一计算对如下更有兴趣的过程或许提供了粗略的估计:μ⁺+n→（μ⁺π^-）+p.     

12C+124Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法, 对72MeV的¹²C离子轰击近球形靶¹²⁴Sn的(¹²C,α×n)和(¹²C,⁸Be×n)反应进行了研究. 测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性γ>, 据此推算出¹²⁴Sn核俘获⁸Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5(h)和39(h), 与全熔合临界角动量l_cr=34.4(h)之比近似等于1, 甚至稍大于1. 实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点, 而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.     

关于单粒子位阱理论的一点注记

对应于（N±1）核的断续（d）与连续（c）能谱,单粒子格林函数的Lehmann表示G_αβ（ω）可以分为两部分之和: G_αβ（ω）=G_αβ^d（ω）+G_αβ^c（ω）。虽然G_αβ^d（ω）为半纯函数,但G_αβ^c（ω）却含有支点割线。在前几文关于非厄米单粒子位阱u_αβ=M_αβ（ε_β）[M_αβ（ω）为质量算符]的讨论中,我们只明显地考虑了G_αβ^d（ω）。这相当于引进了切断近似。本文进一步讨论了G_αβ^c（ω）的影响。文中证明了,由此除可多得少许新结论外,以前所得结果均依然正确。     

在K0-K0系统理论中的一个重要问题

利用对K⁰-K⁰系统相位无关的描写公式, 讨论了在计算M₁₂时的B参量的符号及K-M矩阵中sin δ的符号(都应大于零). 也讨论了精确的ε表达式中的奇异性的意义. 这个奇异性在文献中常见的公式里不存在.     

二维色动力学的红外结构和电磁形状因子

本文讨论了1+1维 QCD 理论的一个模型.在这个模型里,应用’t Hooft 的1/N 展开技巧,并考虑到非阿贝尔规范理论的红外结构的影响,段定了g²（t）～(1/(t^k-1)),从而给出层子的传播函数和介子的 Bethe-Salpeter 方程以及波函数的性质和特点.进一步计算了介子的电磁形状因子和深度非弹过程的结构函数。计算结果表明,如果实验上给出的电子与介子深度非弹行为和电子与质子深度非弹行为接近,则要求标征红外行为的 k 应不大于2.