58,60,62,64Ni25.1MeV质子非弹性散射研究及其低激发态能谱和B(E2)比率的IBA分析

使用上海原子核研究所1.4m等时性迴旋加速器提供的25.1MeV质子束,测量了偶镍同位素弹性散射和第一激发态2+1的非弹性散射微分截面.用零程扭曲波玻恩近似(DWBA)作理论分析,得到^58,60,62,64Ni解决2+1态的四极形变参数β₂分别为0.23、0.28,0.25,0.21.采用相互作用玻色子近似(IBA)计算了这些核低激发态能谱及其约化电跃迁几率B(E2).并对IBA唯象参数作了初步的准粒子无规位相近似(QPRPA)微观计算.     

ZnS:Ho~(3 )的辐射跃迁和无辐射过程

本工作研究了Ho~(3 )离子在宽禁带半导体ZnS中的辐射跃迁和无辐射过程。用发射谱线的积分光强和激发态寿命获得ZnS:Ho~(3 )的强度参数Ω_λ,同时计算了九个激发态的辐射跃迁几率和能级寿命。另外,通过在不同温度下测定Ho~(3 )离子~5G_6,~3K_8,~5F_2,~5F_3和~5S_2(~5F_4)能级的发射光强和寿命的方法,研究了这几个激发态间的无辐射过程,其中~5G_6,~3K_8,~5F_2和~5F_3这四个能级是处于热平衡状态,而~5F_3与~5S_2(~5F_4)能级间存在五个声子((1/n)ω_(Lo)=351cm~(-1))参与的多声子弛豫过程。     

用Judd-Ofelt理论计算YAG:Er~(3 )晶体中Er~(3 )的光谱参数

本工作根据Jndd-Ofelt理论,利用28个吸收光谱支项,19组方程计算了实验与理论振子强度,均方根偏差仅为1.9×10~(-7).用最小二乘法拟合实验与理论振子强度所得到的三个Ω_λ唯像强度参数为:Ω_2-0.19×10~(20)cm~2;Ω_4=1.68×10~(-20)cm~2;Ω_6=0.62×10~(-2)cm~2.然后,计算了自发辐射电偶和磁偶跃迁几率,辐射寿命,荧光分支比与各激发态的辐射电偶和磁偶振子强度.并示出了0.3～0.2μm波段内的荧光光谱.     

原子核的U(6/20)超对称性及其Spin(6)极限

一、引言相互作用玻色子近似(IBA)模型成功地描写了某些偶偶核的性质。IBA模型有三种极限对称性:1)U(5)极限,相当于几何振动核,2)U(3)极限,相当于一种特殊的对称转动核,3)O(6)极限,相当于γ——非稳转动核。在这三种极限对称性下,可以求出IBA哈密顿量的解析解,而三种极限之间的中间结构可用数值计算来求解。近几年来,许多人用相同方法致力于研究奇核的性质,例如美国Drexel组在1983年9月苏州核集体激发态国际会议上就I(6/20)超对称性曾作过报告。相互作用玻色子-费米子近似(IBFA)模型可以求解奇质量核。这时哈密顿量为     

超核_Λ~(13)C、_Λ~(17)O低激发态的研究

本文从唯象的以Λ-α相互作用位和~(12)C、~(16)O的独立α粒子模型波函数出发,采用折迭位方法,求出了以Λ-~(12)C、Λ-~(16)O等效相互作用位的解析表示,在此基础上计算了超核_Λ~(13)C、_Λ~(17)O的低激发态能量和自旋轨道耦合效应所引起的_Λ~(13)C第一激发态的能级劈裂,并对Λ-~(12)C、Λ-~(16)O等效相互作用位和_Λ~(13)C、_Λ~(17)O的有关问题进行了分析和讨论.     

关于~(93)Mo中21/2~+晕阱的来源（英文）

本研究通过壳模型计算研究了N=51的同中子素~(91)Zr、~(93)Mo和~(95)Ru中高自旋晕态21/2~+的同核异能态现象。计算发现,低角动量的p_(1/2)轨道上的质子是仅在~(93)Mo中存在21/2~+晕阱的主要原因。同时,本工作还研究了N=52的同中子素~(92)Zr、~(94)Mo和~(96)Ru中10_1~+-12_1~+能级结构的系统性,发现~(94)Mo中的10_1~+-12_1~+能级间隙相对最小,考虑到与~(93)Mo的17/2_1~+-21/2_1~+能级相似的组态,这一结果为~(93)Mo中出现21/2~+晕阱提供了补充性的论证。     

K~±介子与~(40-48)Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Eikonal近似的框架下,用K±N散射分波相移和~(40-48)Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K~±与~(40-48)Ca的弹性散射微分截面;在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上,通过调整中子分布函数的参数,改善了理论计算值与实验值的符合.结果表明,~(40)Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度.这是与H.F.计算相容的,并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

在Δ_(33)准门口态模型中π-~(12)C的弹性散射

本文在Δ_(33)准门口态模型近似下,计算了(3.3)共振区的π~--~(12)C弹性散射的T矩阵,着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响。这些参数反映了π~-核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质,理论结果与实验材料符合是满意的。特别有兴趣的是:为了符合实验材料,尤其是角分布,发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_(ΔLS)必须是正的,不同于核子的负值。     

_∧~(10)Be超核结构的研究

用~9Be+Λ二集团模型研究超核_Λ~(10)Be的结构.用~9Be的密度矩阵折叠Λ超子与~9Be集团间的ΛN相互作用,导出了折叠ΛN势的解析表达式.求解道耦合方程组得到_Λ~(10)Be的较低的激发态能谱.考虑到Λ超子在超核中的类胶作用会使芯集团更加紧密,在自由~9Be核的密度矩阵中引进了收缩因子S,调整S使重现_Λ~(10)Be结合能的实验值.计算并讨论了芯集团的收缩.     

π引起的半相干散射和~(13)C的9.5MeV能级的激发

本文在Glauber理论近似下讨论了在π-~(13)C的非弹性散射过程中,~(13)C的9.5MeV能级激发的理论描述问题。认为到9.5MeV能级的跃迁是半相干的一步过程。对于初末态核结构,选用了弱耦合的核模型,在J~π=(7~ )/2的假设和Γ~((v))(?)1/2 Γ~((s))的近似下计算了180MeV的π~±在~(13)C上非弹性散射(9.5MeV)的微分截面,并与实验进行了比较,发现符合不是太满意的,我们认为矛盾主要是由于没有考虑自旋效应,即跃迁核子的自旋状态改变的效应。     

~(16)O ~(24)Mg和~(20)Ne (24)Mg弹性散射的机制

本文考虑了两碰撞核间核子结团的转移机制,解释了象~(16)O ~(24)Mg和~(20)Ne ~(24)Mg这样一些4N核间的弹性散射微分截面后角振荡上升的反常现象.在原子核分子轨道模型的理论框架下,将交换势的强度作为唯一的可调参数,数值计算较自然地拟合实验结果.     

铜原子单激发态3d~(10)4p~2P_(1/2)的光电离（英文）

铜原子能级结构的理论计算具有非常大的挑战性。本文基于多组态Dirac-Hartree-Fock(MCDHF)方法和相对论组态相互作用(RCI)方法,通过三个大规模的关联模型计算了单激发态3d~(10)4p~2P_(1/2)、双激发态3d~94s(~3D)5s~4D_(3/2,1/2), 3d~94s(~3D)5s~2D_(3/2), 3d~94s(~1D)5s~2D_(3/2)以及离子态3d~(10)~1S0能级和波函数。结果表明,铜原子能级结构对有限组态空间的选择极其敏感,双激发态3d~94s(~3D)5s~4D_(3/2,1/2), 3d~94s(~3D)5s~2D_(3/2), 3d~94s(~1D)5s~2D_(3/2)和离子态3d~(10)~1S0与单激发态之间的能量差相对于已有实验结果均存在大约-0.4 e V的偏差,而计算得到的共振电子能量与实验结果符合得较好。此外,根据辐射跃迁矩阵元和非辐射跃迁矩阵元计算了双激发态的Fano参数q,并基于Fano理论得到了铜单激发态3d~(10)4p~2P_(1/2)的总光电离截面,该理论考虑了直接光电离与光激发自电离之间的干涉效应,即共振3d~94s(~3D)5s~4D_(3/2,1/2)、3d~94s(~3D)5s~2D_(3/2)和3d~94s(~1D)5s~2D_(3/2)具有明显的非对称的Fano轮廓,表明光电离过程与光激发自电离过程之间的干涉对双激发态共振附近的光电离截面轮廓有着极其重要的影响。     

基于3~3Σ_1~+共振耦合态制备超冷基态~(85)Rb~(133)Cs分子的实验研究

本文3~3Σ_1~+以为中间激发态,通过扫描光缔合光的频率得到了3~3Σ_1~+的不同振动态光谱。研究发现利用短程光缔合制备的超冷基态~(85)Rb~(133)Cs分子产率在3~3Σ_1~+(v=3)处较其他振动态更大,3~3Σ_1~+(v=3)转动常数较邻近的振动态有明显变化且与2~3Π_(0-)(v=14)的能量接近,这些特征显示了这两个振动态的共振耦合特性。优化光缔合光的功率和光电离光的能量后,我们得到X~1Σ~+(v=0)最低振动态超冷~(85)Rb~(133)Cs分子的产率为1.5×10~4/s。在考虑了分子波函数的宇称和跃迁选择定则后,我们发现3~3Σ_1~+(v=3,J=1)存在单步自发辐射制备超冷基态~(85)Rb~(133)Cs分子的通道,采用该通道可实现原子-分子相干转移直接制备超冷基态分子。     

类锂离子C3+激发态(1s22p)2P光电离的计算

文中首次运用R-矩阵方法,在三态密耦近似下计算了类锂离子C3+激发态(1s22p)2P光电离截面,主要给出了不同过程和不同分波的光电离截面.计算结果显示了光电离过程中非常丰富的Rydberg系列共振结构.     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻双Λ超核_(ΛΛ)~6He,_(ΛΛ)~5He, _(ΛΛ)~5H,_(ΛΛ) ~4He和_(ΛΛ)~4H的结合能

在手征SU(3)夸克集团模型下,通过共振群方法(RGM)计算了双Λ超核~6_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)H, ~4_(ΛΛ)He和~4_(ΛΛ)H的结合能．结果表明,假定双Λ超核具有双Λ集团和壳心核集团构成的两集团结构,得到的~6_(ΛΛ)He超核的结合能与实验值基本吻合,表明手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述重子谱、N-N和Y-N相互作用及轻Λ超核的结合能,也能较好地描述Y-Y相互作用及双Λ超核的结合能．使用相同的模型参数,计算了轻双Λ超核~5_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)H, ~4_(ΛΛ)He和~4_(ΛΛ)H的结合能,指出了它们存在的可能性．     

用射线方法计算浅海混响平均强度(Ⅱ)

本文推广前文所述计算均匀层浅海远程混响强度的方法,使之能对由两个等速层L_1(靠近海底)、L_3(靠近海面)和一夹于其间的梯度层L_2所构成的非均匀浅海进行计算.在这种混合层中的声线按其能否穿透梯度层L_2可分为两类.考虑到在远程情况下所有有效声线的掠射角都较小,从而可近似地求得计算混响所需的各声线的掠射角.文中计算了收发合置于上层L_3时的海底和海面混响强度I~+_3b、I~-_3b和I~+3s,这里“±”表示梯度a(?)0.远程的计算结果表明I~+_3b～r~7/2(对均匀散射)、I~+_3b～r~-4(对兰贝特散射)、I~_3b～r~-5(对两种散射),I~+_3s～r~-1(对均匀散射).对收发合置于下层L_1的情况可作类似的计算,不会遇到更多的困难。     

夫兰克-赫兹实验中的气体击穿现象与空间电荷影响

实验采用充汞夫兰克-赫兹管(F-H管)测定汞的第一激发态(6~3P_1态)电位。当_电子在加速场中所获得的能量小于原子第一激发态的能量时,电子与原子的碰撞只能是弹性碰撞,根据理论计算,碰撞后电子损失的动能与原有动能的比值为δ=4mM/(m+M)~2cos~2θ=4r/(1+k)~2cos~2θ(1)式中k=M/m为原子与电子的质量比,因k》1, δ_max=4k/(1+k)~2=4/k→0即弹性碰撞时,电子几乎不损失能量。而当电子在加速场中所获得的能量等于或大于原子某一激发态的能量时,原子将被激发,这时碰撞为非弹性碰撞,据计算     

重离子引起的单质子转移反应~(40)Ar(~(11)B,~(10)Be)~(41)K

测量了50MeV的“B束在~(40)Ar上的弹性散射角分布和单质子转移反应~(40)Ar(~(11)B,~(10)Be)~(41)K的微分截面.用光学模型拟合了弹性散射截面.用包含反冲效应的精确有限程扭曲波玻恩近似(EFR-DWBA)分析了微分截面,提取了谱因子.     

关于Pt偶同位素的i_(13/2)中子对

本文对偶Pt同位素i_(13/2)中子对作了一个较细致的系统的分析.实验数据和用不同κ、μ参数所得到的Nillson推转模型结果间的比较,给出如下重要性质:1)改善的κ、μ参数能够很好符合~(185)Au数据,对Pt同位素一般地似乎也是合适的,但尚需更多的实验与理论数据检验.2)仅仅有vi_(13/2)排列不能解释~(184)Pt中大的上弯现象,而πh_(9/2)排列应该同样也起作用.3)实验数据与理论计算之间的偏离表明,一种包括ε_2,ε_4及γ三维势能面的计算是必需的.     

用高能核子非弹性散射研究核力有效势

本文用扭曲波玻恩近似法及多体高能近似法,处理了原子核对高能核子的非弹性散射现象。在具有可靠的靶核激发态波函数的情况下,可利用这些理论处理方法研究核内两核子间的有效势,本文具体就碳核对185MeV入射核子的非弹性散射进行了计算。在计算中利用了粒子-空穴模型核波函数。在采用了具有各种交换性质并包含自旋轨道耦合项的有效势后,用一组合理的位阱参数,由多体高能近似法计算的理论值可与几个微分截面及极化实验曲线同时符合。