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利用KM矩阵的非平庸相位变换不变量Δia, 我们讨论了标准模型中制约CP破坏大小的诸因素: ImΔia/γ(KM), 用来比较弱相位差的各量之间在数值上的差异, 强相因子的作用等等. 我们全都辅以具体例子加以说明. 相似文献
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本文给出了两种常用表象(作者称之为L·S表象与jj表象)下双强子系统物理基与对称基之间变换系数的一般表达式.对前者是两个SUmn(?)SUm×SUn同位标因子乘积,后者简单就是SUmn(?)SUn×SUm同位标因子.我们给出了L·S表象下的0s态六夸克系统且自旋同位旋仅取SU2×SU2全部变换系数. 相似文献
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我们提出一个包括两种基本费米子和一种基本标量粒子的轻子-夸克复合模型. 其中, 基本费米子无质量并且不带色, 基本标量粒子是色的三重态. SU(3)H定域规范作用将基本粒子束缚成轻子、夸克和弱玻色子等复合粒子. 轻子是由三个基本费米子组成的三体复合粒子, 夸克由一个基本费米子和一个基本标量粒子组成. 本模型基本粒子的数目较少, 存在为数不多的exotic粒子. 解释了轻子-夸克的对称性. 弱作用是超色单态之间的一种短距剩余作用, 它只在复合层次出现. 通过动力学对称破缺破坏了宇称守恒. 相似文献
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根据由格林函数方法导得的满壳层相邻核能谱所满足的方程,在取质量算符(按G矩阵展开)的一级近似下,应用Hamada-Johnston势,计算了A=15核的0s1/2、0p3/2、0p(1/2)空穴态和A=17核的0d5/2、1s1/2、0d3/2粒子态能谱与相应的跃迁振幅比,计算中严格顾及了G矩阵的能量相关性。文中对能谱方程自洽求解的收敛速度以及截断近似和选作表象的单粒谐振子势参数对计算结果的影响进行了考察。本文还讨论了质心伪态的消除问题,给出了引入质心谐振子势后计算G矩阵的具体公式。除Os(1/2)态外,本文算得的能谱均消除了质心伪态的影响。与以往重整化的Brueckner-Hartree-Fock(RBHF)计算相比,本文采用的方法计算简单,结果与实验符合颇好。 相似文献
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本文证明,SUN规范场联系了适当的Higgs场之后,必然能出现一个U1规范场.文中计算出这个U1规范场的对偶荷的量子化数值,并证明这个数值只依赖于Higgs场的拓扑性质.此外也指出N>2的情形和N=2的情形之间的实质性差别. 相似文献
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在SUL(2)(?)SUR(2)(?)U(1)理论中,我们讨论了可以在形为eiα的分立变换下不变的、一般的层子和Higgs粒子相互作用的拉氏量形式。由这些拉氏量我们得到了层子质量间的关系以及层子质量和Cabibbo角之间的关系。 相似文献
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本文把前文(Ⅰ)和(Ⅱ)发展的方法和获得的结果应用于原子核的相互作用玻色子模型(IBM). 我们采用SU6>U5>O5>O3表象, 把求IBM哈密顿量矩阵元的问题结为求d玻色子的一些基本矩阵元, 并针对d玻色子体系的现有几类物理基建立了两种求基本矩阵元的方法, 求出了相应的明显表达式. 相似文献
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FeSiF66H2O晶体的基态能级和零场分裂参量 总被引:7,自引:3,他引:4
由单晶的中子衍射方法得到FeSiF66H2O的晶体结构,这种晶体结构可以用SiF6-和Fe(H2O)++两个离子来描述,而局域三角对称的Fe(H2O)++离子反映了这种晶体的主要光谱性质利用不可约张量的理论,构成了晶体场和自旋轨道相互作用哈密顿完全对角化矩阵因此,由完全对角化的晶体场和自旋轨道相互作用哈密顿矩阵和电子顺磁共振的理论公式来求出晶体FeSiF66H2O中Fe2+离子的电子顺磁共振零场分裂参量D和Fa并研究了低自旋3L态对电子顺磁共振(EPR)零场分裂参量的贡献结果显示低自旋3L态对电子顺磁共振的零场分裂参量的贡献是较强的理论计算的结果与实验值是相符的. 相似文献
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应用由单粒子格林函数导出的本征方程, 严格顾及G矩阵的偏离能壳性, 得到的39Ca单空穴谱和41Ca单粒子谱与实验值符合颇好, 其中41Ca的单粒子谱较以往的RBHF结果有明显改进. 取含有能移的等效谐振子表象作为初始近似, 计算了单粒位阱uαβ=Mαβ(εβ)(Mαβ(ω)表示质量算符)的本征解, 亦得到颇好结果. 此外, 本文还考查了G矩阵中泡利算符的选取及谐振子能量零点的选取对能谱的影响. 比较Reid软心势与Paris势的计算结果表明Paris势是一个较好的核力势. 相似文献
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应用格林函数方法本文较仔细地研究了单粒位阱的非厄米选择uαβ=Mαβ(εβ)[或Mαβ(εα)],其中Mαβ(ω)=Mαβon(ω)+Mαβoff(ω)表示质量算符.文中从另一个角度给出了Mαβon(ω)与Mαβoff(ω)的定义并指出,质量算符插图可以分为三类项之和: (1)由Mαβoff(ω)的极点贡献的项.这类项不可分离,只有它们需要另行处理; (2)可以由上述非厄米选择完全抵销的项,这提供了选择uαβ的一个依据; (3)剩余项.这部分项可以简单地求和并且可以解释为单粒格林函数的振幅修正. 作为应用举例,文中讨论了粒子-空穴格林函数的重整化无规位相近似(RRPA),给出了有关的计算公式.在RRPA中不仅顾及了G矩阵的偏离能壳性,而且还计及了单粒传播子的重整化,后者除Mαβoff(ω)所含极点的贡献外考虑了所有其它效应. 相似文献
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本文用DWBA方法对两种入射能量Eα=31和和43MeV的64Zn(α, α′)64Zn*非弹性散射中可能的四极-八极双声子激发进行了研究. 考虑了核力势和库仑势, 零级近似核力势取为Woods-Saxon势, 由靶核振动引起的核力势的非球对称部分V1作为微扰. 在计算中, V1取到核表面集体坐标αλν的二级项, 总初态波函数Ψ(+)i取到V1的一级项,目在扭曲波格林函数中略去了作为中间态的吸收道. 此外在双声子激发机制中, 假设直接双声子激发的贡献是主要的, 相继双声子激发的贡献是次要的. 所得的理论角分布与实验符合得相当好. 由这样符合可推知64Zn的3.72和4.19MeV能级是四极-八极双声子激发能级, 其角动量和宇称分别为3-和5-. 相似文献
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