AB(~1∏,J)+C(~(s_1)l_(1j_1))→AB(~1∏,J′)+C(~(s_1)l_(1j_1)′)+C(~(s_2)l_(2j_2)′)电子和转动传能的电子量子干涉

在我们以前的理论研究中,给出了AB(1∏,J) C(sli)→AB(1∏,J′) C(slj′)碰撞诱导电子和转动传能的理论模型.为了进一步在理论上研究AB(1∏,J) C(s1l1j1)→AB(1∏,J′) C(s1l1j1′) C(s2l2j2′)的电子和转动传能的电子量子干涉,以波恩奥本海默近似为基础,考虑各项异性Lennard-Jones相互作用势,给出了其理论模型.得出了衡量干涉程度的干涉角,对完全干涉的情况进行了讨论,得出了决定几率比的因素,此理论模型对理解和进行这种类型的实验是很重要的.     

The quenching of excited F(2 P 1/2) and Cl(2 P 1/2) atoms by N2(X 1Σ g + ) molecules

The rate constant for the quenching of excited F(² P _1/2) and Cl(² P _1/2) atoms in collisions with N₂ molecules were calculated. The electron interaction matrix between N₂(X ¹Σ _g ⁺ ) and F and Cl atoms in the ² P _j state calculated asymptotically taking into account quadrupole-quadrupole, dispersion, and exchange interactions was used. The dynamic problem of electronic transitions was solved using the modified wave number approximation, the exactly solvable semiclassical exponential nonadiabatic bond model, and the method of phase functions.     

High-Resolution Spectroscopy of Jet-Cooled (32)SO(2) and (34)SO(2): The ã(3)B(1)-;X(1)A(1), 2(1)(0) and 1(1)(0) Bands

Laser-induced excitation spectra of the two bands ?(3)B(1)-;X(1)A(1), 2(1)(0) and 1(1)(0) of (32)SO(2) and (34)SO(2) have been recorded in a supersonic jet at a resolution of 0.015 cm(-1). The rotational and electron-spin fine structure has been analyzed for both isotopic species. Analysis of the rotational and electron-spin fine structure yields precise values of the rotational constants A, B, and C and the spin constants alpha and beta for both (32)SO(2) and (34)SO(2) in the states ?(3)B(1) (010) and (100). No interaction between these two vibrational states with any nearby triplet state is observed for rotational levels with J 相似文献   

(1/2+1/2+1)腔型热阴极微波电子枪

 介绍了一种新型的轴耦合热阴极微波电子枪的设计，该枪采用了缩短首腔以及在首腔与主加速腔间插入耦合半腔的设计思想，在不破坏粒子束性能的基础上尽量减小反轰功率，给出了用Superfish 及Pamela软件进行物理设计以及粒子动力学计算的结果，在脉冲宽度为6μs, 重复频率为25Hz时，阴极上平均反轰功率为3.6W,达到设计要求。     

AB(~1∏,J)+C(~(s_1)l_(1j_1))→AB(~1∏,J′)+C(~(s_1)l_(1j_1)′)+C(~(s_2)l_(2j_2)′)电子和转动传能的电子量子干涉(英文)

在我们以前的理论研究中,给出了AB(1∏,J)+C(sli)→AB(1∏,J′)+C(slj′)碰撞诱导电子和转动传能的理论模型.为了进一步在理论上研究AB(1∏,J)+C(s1l1j1)→AB(1∏,J′)+C(s1l1j1′)+C(s2l2j2′)的电子和转动传能的电子量子干涉,以波恩奥本海默近似为基础,考虑各项异性Lennard-Jones相互作用势,给出了其理论模型.得出了衡量干涉程度的干涉角,对完全干涉的情况进行了讨论,得出了决定几率比的因素,此理论模型对理解和进行这种类型的实验是很重要的.     

NH2自由基(A~)2A1,(X~)2B1电子振动能级结构及(A~)2A1～(X~)2B1电子振动跃迁矩的理论计算

利用大振幅弯曲振动哈密顿和矩阵变换方法,考虑Renner-Teller效应 ,计算了NH2自由基(A~)2A1,(X~)2B1态电子弯曲振动和K型转动能级.由计算得到的态函数和基态电偶极矩,计算NH2自由基(A~)2A1～(X~)2B1电子振动相对跃迁矩和电子激发态(A~)2A1的荧光寿命,理论计算结果与实验值符合较好.     

Oxidation of Si(100)2x1 and Gex Si1−x (100)2x1

High resolution electron energy loss Spectroscopy (HREELS), X-ray photoelectron Spectroscopy (XPS) and low energy electron diffraction (LEED) have been used to characterize initial stages of oxidation of Si(100)2x1 and Ge_x Si_1−x (100)2x1 surfaces. Different oxidation stages of Si were identified by measuring Si 2p core level shifts and characteristic vibrations of Si-O-Si complexes. The latter may be described in the framework of continuous random network models.Then,from the experimentally determined frequencies, force constants,average bond angles and bond lengths are determined. Complementary,marker experiments with atomic hydrogen as a probe in conjunction with HREELS were used to determine the local, atomic structure for different stages of oxidation from chemical shifts of Si-H and Ge-H stretching mode intensities, respectively.     

不等质量(1/2—1/2)或(1/2-1/2)电磁束缚系统的近似B.S.波函数

本文求解了不等质量(1/2—1/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程. 给出了这类系统的近似B.S.波函数. 利用复合粒子量子场论的微扰展开, 在精确到O(α)的量级下, 计算了Ξ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ的衰变率和分支比, 结果是wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ=1.12(1/秒)R=[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]/[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]≥4.7×10^－7. 类似地, 还讨论了Λ→(pμ^－)+ν_μ过程.     

AB(~1∑,J)+C(~(S_1)l_(1i_1))→AB(~1∑,J′)+C(~(S_1)l_((1j_1)′))+C(~(S_2)l_((2j_2)′))中电子传能与转动传能的量子干涉(英文)

本文为了进一步在理论上对AB(~1∑,J) C(~(S_1)l_(1i_1))→AB(~1∑,J′) C(~(S_1)l_((1j_1)′)) C(~(S_2)l_((2j_2)′))的转动传能量子干涉进行研究,提出了理论模型,此模型对理解和进行实验是非常重要的.在含时一级波恩近似的基础上,考虑各向异性相互作用势,推导出衡量干涉程度的干涉角,并讨论完全干涉的情况,得到影响几率比的因素.     

Stark效应诱导的类氢离子2s_(1/2)-1s_(1/2)跃迁几率的理论研究

基于微扰理论研究了静电场Stark效应诱导的类氢离子2s_(1/2)-1s_(1/2)跃迁,给出了Z=1—92类氢离子的Stark混合系数和2s_(1/2)-1s_(1/2)跃迁几率,讨论了Stark效应诱导的类氢离子2s_(1/2)-1s_(1/2)跃迁几率随原子序数的变化规律以及相对论效应对Stark混合系数和诱导跃迁几率的影响.结果表明,给定电场强度时,类氢离子的Stark诱导跃迁几率随着原子序数Z的增大单调减小.另外,相对论效应使得类氢离子的Stark诱导跃迁几率减小,甚至在Z=92时会减小到非相对论近似的55%.     

2(Ba_(1-x)Sr_xO)(1-y)P_2O_5·yB_2O_3∶Eu~(2+)的发光性能(英文)

合成了系列2(Ba1 -xSrxO) (1 -y)P2O5·yB2O3∶Eu2 样品,研究了样品在长波紫外区域的激发光谱和发射光谱。从激发谱可以看出:2(BaO)(1 -y)P2O5·yB2O3∶Eu2 在300 ~380 nm附近区域有很强的吸收带,在380 nm紫外光激发下,2(BaO)·(1 -y)P2O5·yB2O3∶Eu2 的发射带位于400 ~430 nm;在2(Ba1 -xSrxO)-(1 -y)P2O5·yB2O3∶Eu2 的系列样品中,当x>0.2时,随着x的增大,基质晶格在330 ~380 nm吸收带整体向低能方向移动了40 nm;在147 nm激发下的发射谱是主峰值位于478 nm的蓝绿光发射。     

AB(1∑,J)+C(S1l1i1)→AB(1∑,J'')+C(S1l1j1'')+C(S2l2j2'')中电子传能与转动传能的量子干涉

本文为了进一步在理论上对AB(1∑,J)+C(S1l1i1)→AB(1∑,J')+C(S1l1j1')+C(S2l2j2')的转动传能量子干涉进行研究,提出了理论模型,此模型对理解争进行实验是非常重要的.在舍时一级波恩近似的基础上.考虑各向异性相互作用势,推导出衡量干涉程度的干涉角,并讨论完全干涉的情况,得到影响几率比的因素.     

不等质量(1/2—■/2)或(1/2-1/2)电磁束缚系统的近似B.S.波函数

本文求解了不等质量(1/2—■/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程。给出了这类系统的近似B. S. 波函数,利用复合粒子量子场论的微扰展开,在精确到O(α)的量级下,计算了■的衰变率和分支比,结果是■(1/秒)■类似地,还讨论了■过程.     

立方相Na_(1/2)Bi_(1/2)TiO_3和K_(1/2)Bi_(1/2)TiO_3的电子结构和结构不稳定性的第一性原理比较研究

采用基于密度泛函理论的第一性原理方法比较研究了Na1/2Bi1/2TiO3和K1/2Bi1/2TiO3的电子结构、离子位移势能面和Γ声子等性质.结果表明,Na1/2Bi1/2TiO3和K1/2Bi1/2TiO3的电子结构很相似,价带由O 2p电子态主导并包含部分Ti 3d和Bi 6p电子态,导带低能部分由Ti 3d空轨道构成;K取代Na后其Ti—O和Bi—O键的键强略有增加.两者的离子位移势能面也很接近,O离子的偏心位移对结构不稳定性起主导作用,且K取代Na后其作用增强.Γ声子都存在3个软模,分析表明软模主要来自O6基团的振动,K取代Na后A2u软模发生硬化.     

2s_(1/2)—1d_(3/2)壳层原子核能谱的壳模型分析

本文对2s_(1/2)-1d_(3/2)壳层原子核(A=30—40)能谱作了系统分析,计算仅限于由2s_(1/2)和1d_(3/2)支壳层产生的情态,但考虑了它们之间的全部组态混合效应。计算是采用多粒子壳模型的Talmi方法,将二体矩阵元当作参数,其值由实验确定。文中详细分析了Si~(30),Si~(31),P~(30),P~(31),P~(32),S~(32),Ar~(37),Ar~(38),K~(38)等原子核能谱,理论与实验符合颇好。     

相互作用能量参数对A(B_(1/2)~1B_(1/2)~2)O_3系统有序畴形成的影响

本文利用有序-无序相变理论讨论了A(B_(1/2)~1B_(1/2)~2)O_3系统中的有序-无序相变,半定量地研究了在A(B_(1/2)~1B_(1/2)~2)O_3系统中相互作用能参数对形成B~1:B~2=1:1有序畴的影响,理论计算结果与实验结果基本一致。     

B_2C(~1A_1)和BC_2(~2A′)的结构与解析势能函数

采用单双取代的二次组态相互作用方法,分别选用6-311 G(d,p)和6-311G(df,pd)基组,对B2C和BC2分子的结构进行了优化,得到这两个分子的基态结构为C2v和Cs,基态电子状态为1A1和2A′,同时还得到了它们的平衡几何结构、离解能、谐振频率和力常数.在此计算的基础上,运用多体展式理论方法推导出B2C和BC2分子的解析势能函数,其等值势能面图准确再现了B2C和BC2分子的结构特征及势阱深度.由此讨论了B BC→B2C,B CC→BC2分子反应的势能面特征.     

H_2(X~1∑_g~ )—H_2(E~1∑_g~ )系统的相互作用

采用显含电子对相关坐标的波函数,在微扰论的框架下计算了E~l∑_g~ 态氢分子与基态氢分子取cross构型时的中长程相互作用。结果表明,该相互作用在分子间距6.5α_0附近存在着一个活化能势垒,在4.5α_0附近显示出较强的化学键行为。