动态法拉第效应及其损耗机制

在磁光介质中，法拉第磁光效应的动态特性与静态特性具有明显的差别．交变法拉第旋转θ_t的实部θ′_t恒小于静态法拉第旋转θ_ｓ的实部θ′_ｓ，θ′_t＜θ′_ｓ，而虚部θ″_t＞θ″_ｓ．分析(BiTm)₃(FeGa)₅O₁₂磁光单晶薄膜法拉第效应的测量结果表明，在交流磁场频率ω＞10 关键词：     

球坐标系中矢量的微分

在球坐标（ｒ，θ，）中计算矢量的变化率，例如计算质点的加速度，需要先计算基底矢量ｅｒ，ｅθ，ｅ的微分ｄｅｒ ，ｄｅθ，ｄｅ，本文给出这三个微分．     

双层膜极向Kerr效应的增强与其本征值之间的关系

应用相干光迭加的普遍原理，从理论上导出了双层膜情况下，介质增强后的极向Ｋｅｒｒ角（θ_k）与磁光介质本征的极向Ｋｅｒｒ角（θ⁰_k）之间关系的解析表达式，指出了光经玻璃衬底面入射到磁光介质时测量的Ｋｅｒｒ角θ_k与磁光介质本征Ｋｅｒｒ角θ⁰_k的不同，提出了一种简便的测量θ⁰_k的方法，并讨论了Ｋｅｒｒ角θ_k介质增强的物理原因，从理论上导出了等离子体吸收边情况下，双层膜的Ｋｅｒｒ角θ_k增强的关系式。 关键词：     

交变磁场下法拉第效应研究

介绍了交变法拉第效应的磁光调制测量原理和方法，分析了亚铁磁材料法拉第Ｆｒａｄａｙ效应和磁光调制深度与交变磁场频率间的关系，证明了交变法拉第旋转幅值θ０的实部θ０小于静磁场下的θ＇ｓ，而虚部θ＇＇０大于θ＇＇ｓ，理论和实验结果相吻合，由此得出结论，采用具有磁圆二向色性的磁光材料做成的调制器不可能达到彻底的开关状态。     

材料性能细菌捕食仿生优化

E．Coli菌类捕食时要设法使单位时间内摄取的能量最大。进行非梯度优化时，可将目标J（θ）视为吸引剂和排斥剂产生的综合效应，则θ=[θ1,…θp]^T∈R^p就对应于细菌位置，用P（i,k,l)=(θ,^1(j,k,l)^1 l=1,2,…，S}表示菌群数为S中的第1个菌体在第j趋化步，k复制步和l次消除-驱散事件中的位置，     

球面沟槽多轴联动铣削的加工

本项研究是针对球面沟槽的铣削加工进行研究。球面沟槽共有α，β，γ，θ四种构型，均为球面向心等深槽，呈网络分布。该项研究基于五轴联动加工中心进行了球面沟槽铣削加工的研究。通过仔细分析图纸，攻克了难点，根据空间几何关系进行计算，推导出了α槽、β槽以及γ槽等与向心角θ和水平角w之间的几何关系式，以及在加工运动过程中，随着θ角的变化，机床坐标轴y、z与θ角的几何关系式。     

湍流外尺度对大气相干长度和等晕角的影响

根据实测的湍流结构常数的高度分布资料，分析了大孔径和小孔径两种情况下湍流外尺度Ｌ＿０对大气相干长度ｒ＿０和等晕角θ＿０的影响。计算结果表明，在Ｌ＿０为有限值情况下，ｒ＿０和θ＿０明显地增大了，对于大孔径望远镜，在红外波段，如波长为２．２μｍ，ｒ＿０和θ＿０更大，θ＿０甚至可达０．５ｍｒａｄ。     

"小角度近似"方法及其在物理解题中的应用

1小角度近似公式 根据数学知识,三角函数sinθ,cosθ,tanθ的级数展开为 sinθ=θ-θ3/3+θ5/5+…+(-1)nθ2n+1/2n+1+…cosθ=1-θ2/2+θ4/4-θ6/6+…+(-1)nx2n/2n+…tanθ=θ+1/3θ3+2/15θ5+17/315θ7+…+22n(22n-1)Bn/2nθ2n-1+… 表1列出了1°～8°情况下,θ弧度值、sinθ、cosθ、tanθ、1-θ2/2的值.     

F-θ镜头的光学设计

介绍一种适合于激光打标的聚焦镜头－F-θ镜头的光学设计.通过引入桶形畸变，得到的F-θ镜头的像高与入射角成正比，可实现打标速度的线性控制.优化设计得到的工作面积达500×500 mm2的F-θ镜头，结构简单紧凑、聚焦性能达到衍射极限.     

在极坐标下质点的轨道微分方程

本文根据直线来与曲线（ｃ）间的交角公式导出ｃｔｇ＝ｒ＇（θ）／ｒ（θ）的形式，由此微分方程可得到 ｒ（θ） 的积分式，便可直接求得极坐标形式的质点运动的轨 道方程．此法给解决质点运动轨迹的问题带来方便．     

全息照相实验问题探讨

全息照相理论比较复杂，特别是在对实验现象的解释上，一些教材写得不够清楚.本文利用近代全息理论，对实验现象进行深入细致的分析与讨论.一、全息理论1.几何描述如图1（a）所示布置记录光路.为使讨论的问题简化并有利于再现实像，令参考光垂直人射干版.从图1（b）可看出，相邻干涉条纹的间距（光栅常数）为式中θ0为两束相干光的夹角，λ为光波波长.再现时，让与参考光相同的再现光也垂直入射在图1全息片上.其衍射角θp由光栅方程决定如图2所示，当k=0时，θp=0，表明零级衍射沿着再现光方向；当k= 1时，θ＋1=θ0，表明 1级衍射沿着原物…     

薄膜应力测定的X射线掠射法

薄膜应力可用ｘ射线掠射法测量，２θ－ｓｉｎ²φ失去线性时，采用小角掠射，有可能使２θ－ｓｉｎ²φ恢复直线，并由斜率计算应力；２θ－ｓｉｎ²φ维持线性时，依次改变掠射角，可望对内应力沿膜厚分布做出评估。 关键词：     

激光引信中半导体激光器的准直及其测试

在理论上分析了单级单透镜光学系统对激光高斯光束发散角的影响。用单个平凸透镜对激光引信中的半导体激光器进行了准直，达到了激光引信光束准直的要求。通过CCD成像方法对准直后的光束发散角进行了测量，利用二阶矩算法计算出光束发散角。实验测得2个方向的发散角分别为θx=7.03°和θy=0.69°，验证了准直系统达到激光引信要求的θx＜10°和θy＜1°技术指标。     

酶表面上的分形反应

本文报道了酶反应中的分形几何效应，用模拟方法研究了催化中的表面标度关系，假设“聚集态酶”有ＤＬＡ形态。每个酶分子作为逾集团中的一个分形体，则酶表面的活性点几率分布的ＤＡＳ（ａ，Ｍ）∝ｅｘｐ（－Ａ／ｌｎＭ）（ａ－ａ０（Ｍ），分雏为Ｄｘ＝Ｉｎ（ｂ－θ）（ｂ－θ＋１）／２＋２θ）／Ｉｎｂ。这里Ｍ是定域质量，ａ０（Ｍ）＝ＢＩｎＭ，Ａ，Ｂ是常数，ｂ是回转半径，θ是酶集团表面“空位”数，模拟知“中毒”时间Ｔｐ     

用双棱镜等位移法测光波波长

一、引言在文献[1]中用“双棱镜位移法”测光波波长的方法，移动双棱镜于两个不同的位置d1与d2（固定D），分别测量相应两组干涉条纹的间距δ1与δ2。如图1．（D固定，θ给定）中不易测准的量d转化为易测准的相对差值Δd来测量，但式中的θ角需事先给定．若双棱镜的折射率n，棱角α均未知，还需用一定的实验方法测出并根据θ=2（n-1）α方能计算出θ角的值．棱角α很小（一般约30’左右），要测准也不太容易，因此，θ角的测量实际上对光波波长的测量同样引入了误差．本文在“双棱镜位移法”的基础上，采用“双棱镜等位移法”解决了上述问…     

分形结构超导体中分形子对正常态电阻率和Hall电导率的影响

根据电子－分形子相互作用，解量子输运方程，研究了分形结构超导体正常态的电阻率ρｘｘ、Ｈａｌｌ电导率σｘｙ和Ｈａｌｌ角θＨ，结果表明，ρｘｘ与温度Ｔ近似成直线关系；ｃｏｔθＨ与Ｔ＾２成正比。     

磁光Kerr效应的温度特性研究

从磁光Kerr效应的微观量子表述出发，分别研究了铁磁材料和亚铁磁材料的磁光Kerr效应的温度特性。结果表明，磁光Kerr转角θK与材料磁化强度随温度变化关系不同。铁磁材料θK对磁化强度M的级数展开式中仅含M奇次项。亚铁磁材料可以出现磁化强度M≠0而磁光Kerr转角θK=0情况。     

瓶颈开口角对二维颗粒流的影响

实验研究了平面传送带上颗粒流的特性，主要包括传送带出口处开口宽度以及瓶颈开口角度对颗粒流的影响.实验结果发现，改变瓶颈开口角度θ，当θ大于15°时，颗粒流量Q随着cosθ呈线性变化.同时，颗粒流量Q与传送带速度v以及开口大小R也密切相关，而在θ小于15°时，颗粒流量Q基本不随开口角度变化.     

衍射极小处的π突变

宽度为α的单缝夫琅和费衍射在衍射角θ方向上的合振幅 A_θ=A'_0(sinu/u)其中u=πasinθ/λ,A_θ的角分布如图1所示。我们看到,在每一个A_θ=0处的左右两侧,A_θ的正负号改变,即合振动的位相在每过一个衍射极小时,     

两质点两滑轮组成的两自由度问题的再研究

对文献[1]中提出的两质点两滑轮组成的两自由度问题，现采用简化物理模型，用牛顿力学方法分析绳中张力随右边B球摆角θ的变化，进而列出左边A球所受合外力随θ角变化的表达式，作出图像，可较为合理地解释其实验现象。