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苦皮藤水解产物中的β-二氢沉香呋喃倍半萜多醇的NMR研究 总被引:4,自引:0,他引:4
苦皮藤根皮提取物经碱性水解和色谱分离得到4种β-二氢沉香呋喃倍半萜多醇化合物,并采用光谱方法,确证其结构分别为1β,2β,4α,6α,9α,15-六羟基β- 二氢沉香呋喃(1),1β,2β,4α,6α,8β,9α,15-七羟基β-二氢沉香呋喃(2),1β,2β,4 α,6β,9α,15-六羟基β-二氢沉香呋喃(3)和1β,2β,4α,6α,8α ,9β,15-七羟基β-二氢沉香呋喃(4). 化合物2和3为新化合物. 相似文献
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首次用高压高温方法,在3.2~4.0 GPa,1 000~1 300 ℃下,对CeO2-R2O3(R=Eu,Gd),CeO2-Tb4O11,Pr6O11-Tb4O7稀土氧化物进行合成实验,得到具有F型结构的CeEuO3.5,CeGdO3.5,CeTbO3.5;B型结构的CeEuO3,CeGdO3,CeTbO3,PrTbO3和P型结构的PrTbO3。PrTbO3是迄今自然界尚未发现,文献未见报导过的新物质。对上面的产物和NdYbO3、PrTmO3,利用高、低温X射线衍射实验,检测了其结构的稳定性,结果指出:从300 ℃直到1 000 ℃,发生由B型CeROx向F型CeROx(R=Eu,Gd,Tb)、B型PrTbO3向C型PrTbO3的结构转变。F型CeROx属于氧缺位萤石型结构。 相似文献
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采用原位粉末装管工艺,分别以Mg粉(99.5%),无定形B粉(99.9%)为原料,以纳米SiC(10—30nm)作为掺杂材料制备铁基MgB2线.首先将已混合的原料在丙酮介质中球磨,真空干燥后,将粉末填入铁管内,然后通过孔型轧制、旋锻和拉拔等冷加工工艺得到11m长外径Ф1.75mm铁基MgB2超导线.用扫描电镜,电子能谱,X射线衍射仪和超导量子干涉仪测试发现,样品微观结构整齐,晶粒大小均匀,内部仅含微量MgO,TC(onset)=35.1K,ΔTC=5.3K.纳米SiC掺杂后,其中C造成MgB2晶格畸变,形成有效磁通钉扎中心,C元素在MgB2中分布均匀.标准四引线测试结果表明,11m线均分10段后,各点的Jc(4.2K,10T)均超过1.0×104A/cm2,最高值达到1.2×104A/cm2.在10—18T范围各点临界电流值分布均匀,变化率小于10%. 相似文献
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对固体考虑热效应的爱因斯坦模型进行了修正。指出考虑热效应的通用状态方程中不应该包含零点振动项,方程参数不应该直接取为参考温度下的实验值VR,BR,B′R和γGR,而应该取为零温下的数值V0,B0,B′0和γG0;提出了一种从VR,BR,B′R和γGR求解V0,B0,B′0和γG0的方法。将提出的方法应用于三个典型的通用状态方程,包括Baonza、mMNH和Vinet方程。数值结果表明,利用相同的实验参数对三个方程解出的参数,以及预测的零压和低压下的热物理性质差异很小,而且都与实验数据符合很好。这些结果表明,在零压和低压下预测热物理性质的精确度不足以用来判断各种通用状态方程的适用性。 相似文献
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用LMTO法(线性Muffin-Tin轨道法),计算了金属铝的超高压电子结构及零温物态方程。Al的压缩比到10,压力达10 TPa。根据第一原理计算结果,在带结构方面,s带总是处于Fermi能以下,随着压力的增加,s、p和d的带宽增加,随后则杂化程度增加,所以s、d轨道的电子占据数连续变化。上述变化对压力的影响也是连续的,换言之,从s→d转变没有理由说明Al在0.5 TPa附近冲击Hugoniot的斜率的拐弯现象。而这一点则是与Altshuler的观点不同。物态方程的第一原理计算结果表明,bcc结构比fcc结构要软,但因差别不很大,即使发生fcc→bcc的转变,也不会引起Hugoniot的质的变化(拐弯)。Al的LMTO物态方程还表明,我们以前所采用的半经验的冷压误差可达30%。为此,根据LMTO结果,给出新的冷压表达式p=∑i=05aiδi/3,δ=Ω0/Ω,其中a0=-7.327 79,a1=18.754 3,a2=10.209 7,a3=-2.523 53,a4=-4.787 2,a5=6.065 94,拟合误差小于3%。 相似文献
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对CuO-Al粉末预制块经不同温度下反应,测试其温度随时间的变化曲线,利用X射线衍射仪对其反应后的试样进行物相分析,得出产生热爆的反应温度及不同温度下的反应产物。 结果表明,CuO-Al体系反应随介质温度升高,可分为3个不同阶段,温度小于1 200 K,不发生化学反应;温度为1 200~1 473 K时CuO-Al体系发生部分化学反应,其产物为Cu2O、CuAlO2 及Al2O3;温度高于1 473 K,CuO-Al体系发生化学反应,其产物为Cu和Al2O3,此阶段易出现热爆现象。 相似文献
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采用多晶LaB6材料制成平板二极管阴极,阳极采用钼材料,阴极采用热传导与热辐射加热,加热体为石墨。实验研究了不同阴极温度、不同真空度下的脉冲发射特性,并对热发射稳定性进行了分析。结果表明: 在动态真空系统中, 阴极发射面积为0.012 1 cm2, 工作真空度为2×10-4 Pa, 阴极温度分别为1 600, 1 650和1 700 ℃,在脉冲宽度为40 ms、重复频率为107 Hz的条件下,最大脉冲发射电流密度分别为34.0,44.0和53.8 A/cm2; 2×10-4,5×10-4和2×10-3 Pa压强下的发射能力没有明显的差异;脉冲宽度的变化不影响发射电流密度的变化。 相似文献
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采用飞片碰撞技术,在TNT/RDX(40/60)炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值,得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρk+A1(p-pJ)(p-爆压,单位GPa,ρ-密度,单位kg/m3,A=ρJ/ρkJ,pJ=27.06 GPa,ρJ=2.3×103 kg/m3,k=2.77,A1=2.7×10-3 GPa-1,下表J代表正常爆轰状态)。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。 相似文献
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采用第一性原理计算方法,计算了纤锌矿结构Zn1-xMgxO(x=0,00625,0125,025)的电子结构及吸收光谱. 计算结果表明,Mg的掺入使ZnO的电子结构发生了较大的改变,与Mg邻近的O原子得到电子的数目明显增大,进而O原子返回部分电子给邻近Zn原子. Zn-O间相互作用减弱,禁带宽度变大,这也从同一合金中Zn4s上移的程度得到证实. 其吸收光谱也随着Mg的掺入出现蓝移现象,其吸收边对应波长分别为379, 相似文献
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在激光能量130 mJ(靶面),脉宽60 fs,波长800 nm,对比度1∶10-6,激光与靶法线成45°夹角,P偏振,靶面激光峰值功率密度约为7.0×1017 W·cm-2,无预脉冲的条件下,采用电子谱仪与经γ标准源标定的LiF热释光探测器(TLD)相配合,测量了飞秒激光-薄膜靶相互作用中产生的超热电子能谱。根据所测的能谱,推算出超热电子的产额和激光能量转化为超热电子能量的效率,在靶法线方向分别为1.19×1010/sr和4.55%/sr,在激光反射方向分别为1.83×109/sr和0.76%/sr。结果显示,不同方向的超热电子产额和激光转化效率有所不同,原因在于激光-等离子体相互作用产生的超热电子构成各向异性的分布。 相似文献
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在1.0~5.0 GPa、700~1 750 ℃条件范围内,对固溶体0.6NaAlSi2O6-0.4CaMgSi2O6进行了研究,探讨了该固溶体在高温高压下的存在行为,研究了由非晶态玻璃向翡翠转化过程中p-T作用的相图,得到的透辉石翡翠的晶胞参数为a=0.943 9 nm,b=0.857 3 nm,c=0.523 3 nm,β=107.28°和V=0.417 02 nm3。本实验中合成的宝石级翡翠为色泽温润,具有玻璃光泽,半透明的极富观赏性的透辉石翡翠。 相似文献
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对不同尺寸圆波导TE11模,以及TE11和TM01不同比例混合模式的辐射情况进行了模拟研究,得到了E面、H面功率方向图,通过高功率微波远场测量常采用的假设方向图对称的方法,计算出E面、H面方向性系数,并与模拟得到的方向性系数进行对比。结果表明:TE11单模及TE11模与功率占5%,10%的TM01模混合情况下,H面方向性系数与模拟得到的方向性系数最大差值小于0.8 dB,E面方向性系数与模拟值最小差值大于1 dB。因此,在这些情况下,H面方向性系数更接近于方向性系数,采用H面方向性系数计算功率结果更接近实际值。 相似文献
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为了满足惯性约束聚变和电磁内爆实验对靶材料的需求,以W(CO)5/sub>为原料,利用超声化学法在线制备纳米WO3/sub>掺杂聚苯乙烯。所得样品用TEM,XPS,FTIR和TG进行了表征。测试结果表明,钨元素主要以WO3/sub>的形态存在,WO3/sub>粒径分布为20~50 nm,WO3/sub>微粒被聚苯乙烯完全包覆,掺杂后聚苯乙烯的热稳定性提高了70 ℃。在此基础上,对超声化学法的反应机理进行了探讨。研究表明:纳米WO3/sub>与聚苯乙烯分子链有一定的化学键结合,纳米WO3/sub>在聚苯乙烯基体中分布均匀。 相似文献