掺杂铌酸锂双相位共轭镜光学谐振腔的最佳抽运比

在强抽运条件下建立了光折变双相位共轭镜光学谐振腔的稳态强度公式,研究了输出功率同两个相位共轭镜的抽运功率之比的关系.调节该比值可使光腔两端各自的和总的输出功率分别达到最大.用Ce:LiNbO_(?),单晶和He-Ne激光构成了光折变双相位共轭镜光学谐振腔.实验值与理论值基本符合. 关键词：     

甲酸钠/甲酸锂溶液的拉曼光谱研究

结合实际晶体的生长条件,探讨了不同温度、不同过饱和度下的甲酸钠和甲酸锂水溶液的Raman光谱,对谱峰进行认定和Gaussian多峰值拟合。分析温度、浓度、过饱和度及阳离子效应对溶液结构的影响,并比较分析甲酸锂溶液结构和一水甲酸锂晶体结构的差异。结果表明：在实验的条件下, 浓度、温度、过饱和度对溶液结构影响微小;阳离子对谱峰位置影响显著。     

X射线相位成像的最佳衬度

根据Zernike相衬观察法的基本思想和Fresnel–Kirchhoff衍射理论,采用傅里叶变换和卷积处理,考虑到临床实际,利用振幅近似和相位缓变条件,将X射线经过生物组织产生的相位改变转换成强度分布.在所导出的理论公式的基础上,作出相位衬度和吸收衬度与物平面到像平面距离的关系曲线.分析得到X射线相位衬度成像的最佳物像距离,并通过微聚焦X射线成像装置对蟑螂成像的实验加以验证,其结果表明理论所预言的成像最佳位置符合度较高.     

计算全息检测离轴非球面的离散相位计算

为了设计检测离轴非球面的计算全息图（CGH）,需要对采样点的相位进行计算。通过平移和旋转,将离轴非球面几何中心的法线作为检测光路光轴。在此基础上,采用光线追迹法,对离轴非球面上采样点的相位分布进行了研究,详细推导了离散相位的计算方法,给出了在3维空间坐标系中,离轴非球面上任意一采样点的相位计算公式,并通过计算、对比同一旋转对称非球面的相位分布对该算法进行了验证。结果表明该计算方法正确,且计算精度能够满足CGH的要求。     

高精度相位型计算全息图的设计

为了解决非球面及自由曲面的高精度检测问题,基于二元光学计算机全息图(CGH)模型基础,分析了该模型下相位型CGH各项误差对CGH检测精度的影响,同时结合工程实例,针对口径为846 mm×630 mm的自由曲面,设计了相应的相位型CGH,并实验验证了该设计的可行性。结果显示:在设计时应先将相位型CGH的各个衍射级次进行分离;改变CGH到干涉仪焦点距离以减小刻画畸变同时保证CGH尺寸;再将基板误差检测出来,并代入设计结果进行补偿标定;最后在编码时将占空比选择为0.5,刻蚀深度选择在0.3λ减小占空比误差、相位函数误差和振幅误差。     

双轴晶体中三波相互作用时的最佳相位匹配问题

本文论述了双轴晶体中和频、差频、参量振荡、参量放大等各种三波相互作用过程时相位匹配曲线及有效非线性系数的数值计算方法.从而只要知道某种双轴晶体对相应波长的主折射率及非线性系数后,便可求得最佳相位匹配角θ_(OPM)和φ_(OPM).本文报导了对六种双轴晶体的计算结果和对二种双轴晶体的实验情况.实验结果与计算结果十分一致.     

双轴晶体中二次谐波产生的最佳相位匹配条件

从二次谐波产生的理论出发，讨论了双轴晶体中二次谐波产生的相位匹配条件，推导了有效非线性光学系数的精确计算公式，以有机非线性光学晶体二苯甲酮为例，给出了对两种基波(1064μm和0808μm)二次谐波产生的相位匹配条件的数值模拟及相应的有效非线性光学系数的精确计算结果，并确定出相应的最佳相位匹配条件. 关键词： 二次谐波产生 最佳相位匹配 有效非线性光学系数 二苯甲酮晶体     

单频干涉仪瞬时相位计算的神经网络模型

用反三角函数表述的单频干涉仪瞬时相位的解析计算模型通常是分段或不连续的 ,不利于系统性能的综合分析。这里提出了基于神经网络的干涉仪瞬时相位的连续型计算模型 ,给出了网络学习方法。仿真研究结果表明 ,该模型对干涉仪瞬时相位的辨识精度优于 0 5° ,同时对干涉仪的光强波动有良好的鲁棒性 ;实验结果验证了这一点 ,为进一步提高单频干涉仪信号处理精度奠定了基础。此外 ,简要述及了该模型在其他测量领域 ,特别是速度 加速度测量领域的应用前景。     

二维相位计算单元的全光实现

相位的计算在二维傅里叶变换等光学计算中有着很重要的作用,在G-S算法等相位恢复算法中更是有着较多的应用.提出了一种全新的相位叠加方案,除了器件本身的光电转换特性外,不需要外加非光学的辅助单元,用全光的方式实现了相位的线性叠加.通过对该计算单元原理和基本构架进行理论分析和计算机仿真,证明了方案的可行性.设计的计算单元既可...     

一阶准相位匹配周期性极化铌酸锂倍频产生18 mW绿光连续输出

通过高压脉冲电场极化 ,制备了周期为 6 5 μm、长为 12mm、宽为 10mm、厚为 0 5mm的一阶准相位匹配周期性极化铌酸锂 ;由 1 1W连续 1 0 6 μmNd∶YAG激光器抽运 ,在 5°时产生了约 18mW、0 .5 32 μm的倍频连续绿光 ,其对应的二次谐波转换效率约为 1 6 % ,二次谐波的归一化转换效率约为 1 5 %cm- 1 W- 1 ,相当于 79%的周期性极化铌酸锂的理想非线性系数。测量了抽运光功率与倍频光功率的关系     

锂原子光电离截面的无穷阶计算

利用多体微扰理论,把基态锂原子K和L壳层电子的光电离过程中的电子相关效应计算到了无穷阶。用Feynman图技术讨论了基态关联效应和混相近似效应,并计算了与无穷阶末态关联的耦合效应。计算结果与实验和其他理论结果吻合得很好。     

掺杂铌酸锂He—Ne相位共轭激光器的稳态输出特性

实验研究了以Ce:Fe:LiNbO_3晶体为相位共轭镜的He-Ne外泵浦相位共轭激光器的稳态输出特性.并建立了在强泵浦条件下的理论公式.理论与实验曲线在趋势上相一致.     

锂洞原子双激发态的鞍点能量计算

采用鞍点截断变分方法和鞍点复数转动技术,计算和分析了锂洞原子双激发共振态[1s(2s2p)3P]2P0的鞍点能量和波函数.计算结果表明这种理论计算方法是获得高精度的能量值的重要保证.     

InSb的锂嵌入形成能第一原理计算

InSb材料在近来的锂离子电池负极材料研究中受到了重视.使用基于局域密度泛函理论的第一原理赝势法，计算了锂离子电池非碳类负极材料InSb各种锂嵌入情况时的形成能以及相应的电子结构.讨论了锂嵌入时的体积变化、能带结构、电子态密度以及电荷分布等性质.计算发现，闪锌矿结构的InSb材料，锂嵌入到主体材料的间隙位置时的形成能平均每个锂原子都在2.2eV左右. 关键词： InSb 锂嵌入形成能 电子结构 第一原理计算     

锂原子同位素位移的计算(英文)

本文应用Grasp92程序包计算了~(5,7)LiI的2~2P_(3/2)到2~2S_(1/2)和2~2P_(1/2)到2~2S_(1/2)跃迁的同位素位移.2~2P_(3/2)到2~2S_(1/2)跃迁的同位素位移为10307 MHz,2~2P_(1/2)到2~2S_(1/2)跃迁的同位素位移为10207 MHz.这些理论结果和实验是相符合的.     

锂里德堡态的d-f间隔的共振计算

应用全实加关联方法计算而得到的锂原子的1s2nd (n=3–5) 态 和 1s2nf (n=4–6) 态的能量，我们可以通过量子亏损理论得到量子亏损函数，它随着能量平缓地变化。利用这些函数可以分别构造一个系统方程去求解锂原子1s2nd和 1s2nf (n=7–11)里德堡态的能量和量子亏损。我们计算了nd和nf 中心能级 (n=7–11)的间隔并和文献中已有的实验和理论数据做了比较。     

原子间(锂-锂,氟-氟)位能曲线的ab initio计算

使用先进的量子化学ab initio程序MONSTERGAUSS和各种基函数组,在较大的核间距内计算了锂-锂,氟-氟原子间的位能曲线。并采用组态相互作用(CI)方法计算了基态锂分子(Li₂ ¹∑_g⁺)和基态氟分子(F₂ ¹∑_g⁺)的平衡核间距及总能量。计算结果与其它理论和实验结果进行了比较。     

反射系数相位法计算谐振腔外观品质因数的局限性

 分析了反射系数相位法原理中所采用的完全耦合电路和实际等效电路之间的差异,指出采用反射系数相位法计算谐振腔外观品质因数失效的原因是：传输线与谐振腔只通过部分电感耦合;π模双间隙腔中存在耦合槽。定量计算表明：当谐振腔中耦合电感与非耦合电感之比小于0.1,或者缝模频率小于2π模频率时,反射系数相位法就会失效。结合实际谐振腔的参数值进行分析得出：导致反射系数相位法失效的最主要原因是传输线与谐振腔只通过部分电感耦合,并且耦合电感太小。     

反射系数相位法计算谐振腔外观品质因数的局限性

分析了反射系数相位法原理中所采用的完全耦合电路和实际等效电路之间的差异,指出采用反射系数相位法计算谐振腔外观品质因数失效的原因是：传输线与谐振腔只通过部分电感耦合;π模双间隙腔中存在耦合槽。定量计算表明：当谐振腔中耦合电感与非耦合电感之比小于0.1,或者缝模频率小于2π模频率时,反射系数相位法就会失效。结合实际谐振腔的参数值进行分析得出：导致反射系数相位法失效的最主要原因是传输线与谐振腔只通过部分电感耦合,并且耦合电感太小。