光线速度方程的根与光线轴

详细分析了光线速度方程的根,并由此定出光线轴的位置.     

单轴晶光轴干涉图成因的理论分析

借助于数学工具和一种简单的实验装置,用直观的方法,使理论分析和图形相结合,从理论上解释了单轴晶光轴干涉图的成因,并给出了在白光照射下的干涉花样。搭建了实验光路,结果表明:若用单色光照射,干涉图为明暗相间圆环;若用白光照射,则为一个套一个的环状等色曲线。愈向视域边缘,干涉色级数愈高,等色曲线的数目愈多,密度愈大,表示晶体的双折射率愈大。实验结果与理论分析相吻合。     

分光计的调整──望远镜光轴与望远镜（或载物台）旋转轴严格垂直

本文详细描述如何调节分光计以使望远镜光轴与其旋转轴严格垂直。     

双轴晶体光轴角计算的新方法

介绍几何作图计算双轴晶体光轴角的方法、步骤和原理.利用几何作图求得双轴晶体的光轴角,并通过理论推导来证明其正确性.     

三维曲光轴坐标下的旁轴电子光学

从费马原理出发，应用微分几何的曲线坐标定义，给出了三维曲光轴坐标中电子在旁轴下的一级和二级近似轨迹方程式.借助于对电场和磁场的数值计算，可以分析电磁场分布和电子运动轨迹复杂情况下的电子光学性质.给出了对一种电子束扫描式扁平显像管电子光学系统的计算结果，并给以定性说明. 关键词：     

单轴晶体中光轴任意取向时寻常光与非常光间的离散

晶体器件（特别是非线性光学器件）的性能与晶体内o光与e光的离散有很大的关系。详细讨论了光在晶体表面折射时，对于任意光轴取向、任意入射角情况，如何确定o光与e光的离散。借助于转动晶体的方法，形象地描绘出e光相对o光的离散曲线。当入射角较大时，离散曲线的形状 随光轴取向变化很大：从简单的圆或椭圆到复杂的双闭合曲线。理论计算与实验结果很好地吻合。     

多视场电视观瞄具的光轴调校技术

针对如何实现多视场电视观瞄具光轴平行性和稳定性的调校,根据其光机系统结构,提出了CCD靶面与双光楔相结合的调校技术方案,通过设计和搭建安装基面与光轴平行的装调装置,用平行光管自准直法建立了统一的装调基准。通过分析双光楔调校原理,对调校技术方案进行优化,添加了双光楔配对和粗调误差控制的工艺要求。经过装调、测试验证,光轴平行性可达0.1 mrad,光轴稳定性可达0.05 mrad。     

多光轴光学系统光轴间平行性检测仪的研制

结合实际需要设计了一种精度高、便携性好,用于检测多光轴光学系统光轴间平行性的检测仪器。该仪器能够实现可见、红外与激光不同谱段任意两个光学成像系统间的光轴平行性检测。与同类其他仪器比较,该仪器的特点是光学系统结构均采用全反射设计,避免使用红外光学玻璃,在设计中减小和去除了影响仪器精度的一些因素,例如:去除了平面镜2个表面楔角的影响。仪器的主体采用完全对称的结构和积木式的组装方式,保证了仪器经温度循环实验和振动试验后检测精度优于5,满足使用要求。     

双轴晶体光轴角的计算

通过坐标变换把折射率椭球方程x~2/n_1~2 y~2/n_2~2 z~2/n_3~2=1从主介电坐标系Oxyz转换到另一个新的坐标系Ox′y′z′中,这个新的坐标系Ox′y′z′可以通过将坐标系Oxyz绕原点旋转得到.只要使新的折射率椭球方程与x′y′平面的交线是一个圆,就可以确定z′轴就是晶体的光轴.由此得出了双轴晶体光轴角的计算公式.     

关于激光测距机光轴平行性校正方法的改进

对激光测距机传统的光轴校正方法进行了改进：通过光轴平行性偏差与偏心环（框）旋转角度之间的校正模型计算出偏心环（框）需要调整的角度值,利用光轴校正装置可实现激光测距机光轴的校正。校正方法可分为半自动校正和全自动校正两种方法：半自动校正方法采用在激光测距机双偏心结构上加刻度环,通过套筒旋转双偏心结构一定角度,实现对光轴进行调整;全自动校正方法采用步进电机带动双偏心结构旋转达到对光轴进行调整的目的。通过对某型激光测距机进行实验研究,实验结果表明,采用提出的方法进行光轴校正后光轴误差均在最大允许误差范围内(0.25mrad),该值满足实际要求。     

光电设备中球罩的视轴误差研究

光学窗口是光电设备中必不可少的光学元件,对处于大视场成像或全方位扫描工作模式的光电系统,常采用曲面形式的同心球罩作为光学窗口。球罩加工过程中的球心偏差和装配过程中与光电系统入瞳中心的偏差都会对光电系统的视轴角度带来误差。推导了球罩加工、装调误差对光电系统视轴影响的数学表达式,分析了各误差对光电系统视轴的影响,得到了球罩的各误差环节对光电系统视轴影响的规律,对球罩的设计和在光电系统中的使用具有重要的意义。     

Ray Tracing Through Diffractive Optical Elements Based on the Principle of Fermat

ＲａｙＴｒａｃｉｎｇＴｈｒｏｕｇｈＤｉｆｒａｃｔｉｖｅＯｐｔｉｃａｌＥｌｅｍｅｎｔｓＢａｓｅｄｏｎｔｈｅＰｒｉｎｃｉｐｌｅｏｆＦｅｒｍａｔＺＨＡＯＬｉｐｉｎｇＷＵＭｉｎｘｉａｎＪＩＮＧｕｏｆａｎ（ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＰｒｅｃｉｓｉｏｎＩｎｓｔｒｕ...     

无人机空中光轴基准安装误差及磁偏差测量方法研究

测定飞机与目标定位有关的机载设备的安装误差、磁偏角等固定误差,是无人机实际目标定位前必做的一项工作.现有测定、校正方法繁琐且实用性差.给出一种不同于现有工序,在无人机空中实际目标定位前,在空中利用飞行器本身光电平台的光轴作为基准,对预先测定好经纬度的地面目标进行定位,反向推算来测量出飞机的固定安装误差及磁偏角,再进行校...     

两非球面反射镜非扫描式软X射线投影光刻系统

提出了一个软Ｘ射线投影光刻，缩比为６：１，由两非球面镜构成的光学系统。该系统在波长为１３ｎｍ时，可获得Φ３０ｍｍ的平像场和优于０．１μｍ的光刻线条分辨率，其最大畸变为０．４％。     

Reconstruction of Optical Surfaces from Ray Data

We present a reconstruction algorithm to compute the topography of one or two optical surfaces of an arbitrary shape. The surfaces are constructed from a set of first order partial differential equations. The data consists of information on ray deflection by the surfaces. The algorithm can be used for lens design, to analyze an unknown lens, or for quality control purposes.This paper was originally presented at the 2nd International Conference on Optical Design and Fabrication, ODF2000 which was held on November 15-17, 2000 at the International Conference Center, Tokyo, Waseda University, Japan.     

空间激光通信移动平台的自抗扰视轴稳定控制

分析空间激光通信移动平台角运动和框架偏转之间的速度耦合关系,给出克服移动平台角运动的视轴稳定方法,针对视轴稳定系统中存在的非线性、多干扰问题,应用自抗扰控制法对三轴视轴稳定系统进行分散独立控制,采用模糊理论对自抗扰控制器的相关参量进行自整定.仿真和模拟实验表明:在1Hz条件下,相对于参量辨识控制法,模糊自抗扰控制法的抗扰动隔离度提高了7.4dB;在模拟扫频实验条件下,将1~2Hz与2~4Hz的扰动实验区间进行比较,模糊自抗扰控制法的抗扰动隔离度下降仅2.2dB.模糊自抗扰控制具有较好的快速响应性、较小的超调和频率适应性,能够满足系统稳态准确度的要求,并能克服平台角运动耦合、不确定性扰动问题.     

三棱镜最小入射角的理论和实验研究

从理论和实验两方面系统地讨论了棱镜偏向角与最小入射角的关系，并由MATLAB绘出最小入射角与棱镜顶角A、材料折射率n的关系曲线。     

Particle Size Distribution of Nanospheres by Monte Carlo Fitting of Small Angle X‐Ray Scattering Curves

A method for recovering the size distribution of spherical particles from small angle scattering data by using a Monte Carlo interference function fitting algorithm is presented. The method is based on the direct simulation of the small angle scattering data upon the assumption of non‐interacting hard sphere ensembles (“dilute” solution approximation). The algorithm for retrieving the particle size distribution does not require any additional parameters apart from the input of the scattering data. The fitting strategy necessarily implies positive particle size distributions, while preserving the advantage of the indirect transformation method for data desmearing. Furthermore, the present approach does not use any regularisation procedures of the best fit solution and favours smooth particle size distributions. The Monte Carlo procedure has been tested against several simulated cases with various types of mono‐ and bi‐modal size distributions and different noise levels. In the special case of non‐interacting spheres, the Monte Carlo fitting algorithm had the same retrieving ability as the well assessed indirect transformation, structure interference and maximum entropy methods. Finally, the algorithm was applied to retrieve the distribution of spherical nanopowders produced by gas‐to‐particle conversion both as free powder and as reinforcing second‐phase agent in polymer nanocomposites.