一类载流导体的B的计算方法

本文把各种形状截面的密绕载流螺线管、各种横截面的无限大载流平板产生的磁感应强度Ｂ，看成是一些无限长载流细条（宽为ｄｌ）产生的ｄＢ的和．选择无限长载流细条的电流沿着细长条的“宽”方向；计算得到的ｄＢ特别简单，因而在计算Ｂ＝　ｄＢ时，与各种螺线管的截面形状、无限大载流平板的截面形状的复杂程度无关，一目了然地便可以看出Ｂ．     

空间曲线型线圈在各向同性空间磁感应强度的分布

空间磁感应强度的计算,对于基于电磁感应原理的电子产品的设计和仿真、电子产品的安全性能评估具有重要意义。本文主要研究空间曲线形式的线圈恒流条件下在各向同性空间任一位置磁感应强度的计算方法。本文通过毕奥-萨伐尔定律和叠加原理,应用向量叉乘的计算方法,推导出了空间曲线形式的线圈恒流条件下在各向同性空间任一位置磁感应强度,并给出了通用计算公式及公式的使用条件。应用本文所给出的通用公式,对典型平面线圈的空间磁感应强度公式进行了推导,计算了椭圆截面螺线管部分位置磁场强度的分布情况。本文得出的普遍公式计算简洁,对平面型和空间型线圈具有普遍的适用性。     

截面为任意形状无限长螺线管的磁场

应用毕奥一萨伐尔定律计算了截面为任意形状无限长载流螺线管的磁场的磁感应强度,它与截面为圆形的无限长载流螺线管的磁场相同。     

矩形截面有限长螺线管磁场的计算

如果将螺线管的表面电流看成是磁介质的磁化电流,那么螺线管的磁场就与介质的磁场完全相同。于是可以通过计算磁介质的磁场得到螺线管的磁场。根据公式B=μ0(H+M),磁介质的磁场或者磁感应强度可以分为两部分:一部分是磁化强度的贡献,另一部分是磁场强度。对于磁介质来说,由于没有传导电流,所以磁场强度的环路积分是零,而磁场强度对于闭合面的积分不是零。也就是说,这种情况下,磁场强度的方程与静电场电场强度的方程完全相同,因此可以用计算静电场电场强度的方法计算磁场强度,这就是处理磁场的等效的磁荷方法。利用等效的磁荷方法对矩形截面的有限长螺线管的磁场进行了讨论,给出了对称面上精确磁场的解析表达式,磁场的解析表达式中不包含积分和难以求和的级数,同时进行了数值分析。     

有限长厚壁载流螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式．用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式．另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场．     

霍尔效应实验对学生科研能力培养初探

大学物理实验教学中应注重实验与理论有机结合,本文推导了有限长通电螺线管轴线上磁感应强度理论公式,然后把计算得到的磁感应强度理论值与霍尔效应实验测得实验值进行了对比,以培养学生从事科学研究的基本能力.     

求任意形状截面无限长直载流螺线管磁场的一种方法

在电磁学中,无限长直载流螺线管的磁场是一个基本与核心的问题,为了得到这一系统的磁场,通常的做法是：先就圆截面情况计算,然后把截面为任意形状无限长直螺线管看成是由无数大大小小的圆截面螺线管叠加而成,由此得到螺线管内的磁场均匀而管外磁场为零的一般结论.这里给出了一种推导截面为任意形状无限长直螺线管内外磁场的直接方法.先计算螺线管表面一窄条的磁场,再算总磁场.这种方法物理图像清楚,数学过程简单,可以在教学中加以应用.     

有限K厚壁载流螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式.用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式.另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场.     

两个共轴螺线管间互感的计算

本文导出了计算圆柱形小螺距螺线管的自感和两个共轴的圆柱形小螺距螺线管间的互感的精确公式．在一定的条件下，本文还得到了一些有用的近似计算公式．     

通电螺线管2维磁场有限元计算

 通过对通电螺线管磁系统理论分析,实现了通电螺线管2维磁场计算。该算法是采用一次、二次插值函数计算螺线管模型磁场的有限元算法,用于求解螺线管内外任意位置处的磁感应强度分布。实现了螺线管及周期结构的计算,并将结果与Ansoft Maxwell 2-D的计算结果进行了对比。结果表明：较一次插值函数有限元算法相比,二次插值函数算法在对称轴上轴向磁感应强度的分布更准确,体现了该算法的优越性,具有显著的工程应用价值。     

有限长通电螺线管空间的磁场分布

本文计算了有限长通电螺线管空间的磁感应强度分布，给出了解析表达式，并绘出了它们的空间分布图。     

疏松型螺线管电流轴线上磁场的数值计算

应用数值模拟方法，细致地分析了疏松型螺线管电流轴线上的磁场随螺距和轴线上位置的变化关系，计算结果表明，当螺距较大时，其磁场分布与密绕螺线管电流的磁场分布相差很大，磁场沿轴线和垂直于轴线的方向都有分量，螺距越大，垂直于轴线方向的磁场分量越大；但当螺距较小或距螺线管中心较近外，磁场几乎与密切螺线管电流产生的磁场相当，可用表述密绕螺线管电流的轴线上磁场的简单公式来近似。     

有限尺寸矩形截面螺线管轴向分量磁场的理论及模拟计算研究

在多层多匝矩形截面螺线管轴向分量磁场解析表达式难以求得的情况下,利用单匝矩形线圈及单层多匝矩形截面螺线管轴向分量磁场的解析表达式,采用切片求和的方法,求得了可用于软件编程的矩形截面螺线管轴向分量磁场分布的表达式,并编写了相应的Matlab计算程序.最终,利用所编写的计算程序,对各类小型加速器中应用较多的束流轨道校正磁铁轴向分量磁场的分布进行了计算,并与三维静态电磁场计算软件CST EM Studio的模拟结果进行了对比,两者符合较好.     

无简并微扰公式的递推形式在Lipkin模型中的应用

本文给出了量子体系无筒并态微扰公式的递推形式．在微扰计算收敛的情况下，利用它可以方便地计算任意级的微扰近似．列出了在Ｌｉｐｋｉｎ可解模型下的理论计算结果．     

利用离子输运的标度特性计算离子在固体中的射程分布

利用低能轻离子在固体中的输运量可近似由离子标度输运截面单值描述这一标度特性,取得了计算低能轻离子在重靶中射程分布的普适公式,具体地,在用离子输运双群模型计算得到射程分布前四阶矩后,建立这些与标度输运截面之间的近似单值对应关系,在此基础上,拟合得到计算射程分布的前四阶矩以及射程分布的公式.通过与实验值和MonteCarlo计算结果的比较,检验了本文给出的普适公式.利用本文的结果可以较好描述低能轻离子在固体中的射程分布,同时又有很高的计算效率. 关键词：     

直接计算载流密绕直螺线管任一点的磁场

本刊在84年11期上刊登了“论证安培环路定律的两点补充”一文.该支引用了参考文献[1]中的结果,即载流密绕宜螺线管内的磁感应强度为　0nI,管外为零,从而得出包围国电流时安培环路定律　B·dl=u0∑I亦正确.但[1]用毕奥-萨伐尔定律只计算直螺线管轴线上的磁场,管内任一点和管外的磁场则是在忽略轴向电流的近似条件下由磁感应线推理求得的.显然,利用这个结果去论证安培环路定律是欠严格的.本文介绍一个直接计算载流密绕直螺线管任一点的磁场的方法. 设螺线管的半径为a,其轴线沿z轴,单位长度的匝数为u,每匝的电流为I,源点(a、θ’、z’)处的电…     

Born近似散射幅的分波法推导

本文给出一种不同于通常教科书的推导散射振幅的Ｂｏｒｎ近似公式的方法．通过求解径向运动方程，我们得到了微扰的辏力场Ｕ（ｒ）产生的相移δｌ，再根据计算散射幅的分波法一般公式，并利用Ｇｅｇｅｎｂａｕｅｒ加法公式，推出了 Ｂｏｒｎ近似下的散射幅．     

用费曼模型求截面为任意形状的无限长载流螺线管的磁场

利用载流线圈的费曼模型，根据截面为圆形的无限长载流螺线管的磁场分布和场叠加原理，求出截面为任意形状的无限长载流螺线管的磁场分布．     

中低能区α粒子与Li原子碰撞中电子俘获总截面的计算

采用Ｌｉ原子价电子的有效势模型和两态轨道展开方法主要计算了中低能区（３０ｋｅＶ￣２００ｋｅＶ）α粒子与Ｌｉ原子碰撞过程中价电子俘获的部分截面，提出了利用部分截面计算总截面的近似公式。计算结果表明，中低能区价电子的俘获截面对总截面有很大的贡献，理论结果与实验很好的符合。     

螺线管磁场测试仪中心磁场测量的不确定度评定和仪器定标

讨论了螺线管磁场测试仪中心磁感应强度的不确定度评定方法，并对仪器进行定标。