关于非定常系统的虚功原理

近期在对虚功原理(也叫虚位移原理)的讨论中谈到的都是定常系统。如果对非定常系统的情况作一些分析,将对这个讨论有所帮助。本文阐述了非定常系统中虚位移原理的特征、证明的要点、并举例说明应用。1.非定常系统虚位移原理的特征,证明的要点虚位移原理具有理想约束的质点系在某位置平 ...     

应用虚位移原理时解除某些理想约束的新方法

用虚位移原理解题时,首先,使所研究的系统的各质点发生一虚位移,然后建立虚功方程。由于约束条件的限制,各质点的虚位移受到了一定的限制,即只能实现约束所允许的虚位移。本文主张取消某些理想约束,使得质点获得更多的自由度,而可以得到原来不能 ...     

广义虚位移原理

本文假设质点系具有双面理想约束.设系统 s 中的质点 M_i(i=1,2,…,n)的质量为m_i,对于惯性系的固定点 O 的矢径为 r_i,作用于 M_i 的主动力为 F_i;r_i、F_ir 的全体记为 r、F.1.广义虚位移原理广义虚位移原理 在完整或线性非完整系统上,增加(减去)一个主动力系 F 而不改变系统运动的充要 ...     

广义虚位移原理

本文假设质点系具有双面理想约束.设系统 s 中的质点 M_i(i=1,2,…,n)的质量为m_i,对于惯性系的固定点 O 的矢径为 r_i,作用于 M_i 的主动力为 F_i;r_i、F_ir 的全体记为 r、F.1.广义虚位移原理广义虚位移原理 在完整或线性非完整系统上,增加(减去)一个主动力系 F 而不改变系统运动的充要     

再论实位移与虚位移——从“无功约束”概念谈起

阐述了分析力学中"理想约束"与理论力学动能定理部分"理想约束"概念的区别,举例说明了由此同名可能导致的问题,并建议在动能定理部分使用"无功约束"或"零功约束"的概念,以保持力学概念的一致性和独立性;对微分形式的动能定理在广义坐标空间进行变换得到了以广义坐标微分为指标的和式形式,并通过与Lagrange方程的比较及实例论证了不能由此而得到系统动力学方程的原因.上述内容均从不同侧面反映了实位移与虚位移的本质区别,因此可作为对实位移与虚位移概念进行深刻理解的一种途径.     

ON THE REAL DISPLACEMENT AND THE VIRTUAL DISPLACEMENT——AN IN-DEPTH DISCUSSION STARTING FROM THE CONCEPT OF NULL-WORK CONSTRAINT

阐述了分析力学中“理想约束”与理论力学动能定理部分“理想约束”概念的区别,举例说明了由此同名可能导致的问题,并建议在动能定理部分使用“无功约束”或“零功约束”的概念,以保持力学概念的一致性和独立性;对微分形式的动能定理在广义坐标空间进行变换得到了以广义坐标微分为指标的和式形式,并通过与Lagrange 方程的比较及实例论证了不能由此而得到系统动力学方程的原因。上述内容均从不同侧面反映了实位移与虚位移的本质区别,因此可作为对实位移与虚位移概念进行深刻理解的一种途径。     

有限元分析中虚位移原理的表述形式

且前的表述形式能否用于有限元分析在一些有限元文献里,把虚位移原理表述成如下必要性命题形式: 如果变形体在发生虚位移以前是平衡的,则当变形体发生任一虚位移时,外力所作总虚功必等于应力在虚应变上所作的总虚变形功。并以此为据进行有限元的单元和整体分析。     

虚位移原理与变形体能量法的教学衔接

论述了理论力学教学中如何恰当处理质点系的虚位移原理与变形体能量原理的主要内在关联,由质点系虚功方程简便地导出虚功方程应用于变形体的一般形式,并由此导出卡氏第一、第二定理和莫尔定理的普遍形式,并给出了相应例题,为理论力学教学中讲授虚位移原理增添了重要新内容,同时为后续课程打下理论基础,实现了相关内容的自然衔接．     

谈虚位移原理

∑_i·δ_i是质系动能不改变的充要条件具有完整、定常、双面和理想约束的质点系,对任意的一组广义速度(?)_1,(?)_2,…,(?)_N,质点系动能不改变的必要而充分条件是:主动力(?)在体系的任何虚位移δ(?)上的元功之和等于零,即满足虚功方程 ...     

再论变形体虚功原理

在现有结构力学教材中,关于虚功原理的表述大体上可以分为4大类: 虚功原理是一充分必要性命题; 虚功原理是一充分必要性命题但只证明必要性部分; 虚功原理仅仅是必要性命题,但它有2种``应用'------虚位移原理和虚力原理; 虚功原理仅仅是必要性命题,它和虚位移原理、虚力原理是有异同的. 即使是最近出版的``十一五'规划教材中,也还存在虚功原理是一充分必要性命题的提法. 为此,再次给出原理的正确阐述和证明,指出需要对虚功原理和虚位移原理加以区分,阐明它们之间的异同.     

不完全理想约束与用广义力表示的达朗贝尔原理

以广义理想约束力是否为零,把理想约束定义为完全理想约束或不完全理想约束,并遵循拉格朗日思想,把达朗贝尔原理改造成广义力形式．     

关于虚位移的Четаев定义

本文在指出了虚位移的Четаев定义在表达方式上的不足以后,重新表达了Четаев定义的思想.为此,先定义了新的变分δ_ч,然后提出了基于变分法则δ_ч的微分变分原理.讨论了 d-δ_ч运算的交换性,最后给出了变分法则δ_ч下的积分变分原理.     

不完全理想约束与用广义力表示的达朗贝尔原理

以广义理想约束力是否为零,把理想约束定义为完全理想约束或不完全理想约束,并遵循拉格朗日思想,把达朗贝尔原理改造成广义力形式．     

固体力学应力分析中的有限域法

本文给出了用有限域法进行了和学应力分析的一般原理，并与目前广泛采用的有限元不做了比较。文中的研究表明：有限域法与有限元法极为相似，前者使用单位位移加权，后者从虚位移原理出发；两种方法的实施过程也有共同点，它们都进行网络部分及逼近。     

论虚位移原理

本文简述了虚位移原理的形成与发展的历史要点,突出了拉格朗日把此原理看作静力学普遍原理的观点,根据平衡的经典定义表达了虚位移原理的最一般形式,并发展了拉普拉斯解除约束原理的思想,利用自由虚位移集合的分解式给出了虚位移原理的纯静力学的证明。     

关于牛顿力学的力和拉格朗日力学的力——————理论力学札记之九

讨论了牛顿力学和拉格朗日力学中的力. 在牛顿力学中着重讨论了主动力, 约束和理想约束 力. 在拉格朗日力学中着重讨论了广义力的两种分解方法.     

关于虚位移与虚位移原理──分析力学扎记之一

不用可能位移的术语,只用虚位移的术语．虚位移原理作为公理不需证明．给虚位移原理以全面正确的表述．     

一种刚体系统无初速释放瞬时加速度的求解方法

一种刚体系统无初速释放瞬时加速度的求解方法吴亚平（兰州铁道学院，兰州７３００７０）１基本方法对于具有完整，理想约束的非自由质点系，Ｄ＇Ａｌｅｍｂｅｒｔ－Ｌａｇｒａｎｇｅ原理可表为以下形式设系统有ｋ个自由度，则各点矢径ｒ＿ｉ，可用ｋ个广义坐标ｑ＿１，ｑ...     

平板弹塑性分析的杂交应力三角形有限单元

本文提出了采取分区域混合使用虚力原理和虚位移原理的方法推导有限元杂交模型,并用这种方法具体导出了一种增量型的杂交应力分层三角形板单元.本单元,导出时用了作者们早先给出的正交各向异性体增量型的塑性应力应变关系,并且以E.Reissner 厚板理论为基础,可用于对工程上各种厚度的板(壳)进行弹塑性分析.文中提出的混合使用虚力原理和虚位移原理的方法可使许多无变分原理的问题直接建立杂交模型.     

虚位移原理在运动学中的进一步应用

文献[1]介绍的虚位移原理应用于运动学的方法,可用来分析完整、定常约束情况下的非自由质点系运动速度的几何关系,而未涉及到加速度问题.本文进一步介绍用虚位移原理来求解非自由质点系加速度几何关系的方法.文献[1]指出,在完整、定常约束的情况下,假设...