导体椭圆柱面的电荷及场强的分布

利用复变函数保角变换,将无限长导体椭圆柱面变换为无限长导体圆柱面,给出了无限长导体椭圆柱面电荷密度和空间电场分布.     

表面为椭球面或双叶双曲面带电导体的电位分布

本文通过对等位面方程的讨论，利用保角变换，得到了表面为椭球面或双叶双曲面的带电导体的电位分布表达式，这种方法可为有关复杂边值问题的求解提供一个行之有效的方法。     

关于均匀带电球面电场分布的讨论

本文采用场的迭加原理和球面坐标积分的方法证明了均匀带电球面面上的电场强度的大小，使得用高斯定理求出的该带电系统在空间的电场分布结论更加完整。     

孤立带电导体凹凸形尖端表面电荷与电场分布

从电荷分布的微观解释和导体表面电场的特性出发,对孤立带电导体凹凸形尖端处表面电荷与电场分布进行了定性分析;根据此带电导体的等势面与电力线正交的特性,给出了此带电导体尖端处的表面电荷与表面电场间的定量关系式,并进行了讨论.     

带电导体表面的电场强度

带电导体表面的电场强度有突变,本文论述了导体表面上一点的场强为σ/2ε0,即为导体外场强大小的一半。     

表面为单叶双曲面带电导体的电位分布

利用保角变换,首先在二维平面得到双曲线型的等位线簇方程．然后过渡到三维空间,从而得到表面为单叶双曲面(两实半轴相等)的带电导体的等位面簇方程．由此得到该电荷系统的电位分布表达式。     

不带电的二次曲面导体在均匀外电场中的静电分布

详细介绍了不带电的椭球导体在均匀外电场中静电分布推导过程。     

无限长恒流直导体外的电场分布

根据无限长直导体电位分布及其边界条件的特点,建立一电位分布与其完全等效的无限长同轴线的理想模型,把此同轴线中电场的分布拓延到无限空间中,进一步从理论上论证了载有稳恒电流无限长直导体外无径向电场分量的正确性[5],并指出这一结论满足能量守恒定律及其电磁场理论的边界条件.     

均匀带电圆盘的电势及场强分布

计算了均匀带电圆面的电势分布及电场强度分布，并给出了电势及电场强度分布曲线。     

均匀带电正方形线圈的空间电场分布

利用教材中一个常见例题的结论,将带电正方形线圈视为四段带电直棒,采取分段计算然后利用场的叠加原理,导出带电正方形线圈空间电场分布的普遍表达式,并讨论线圈平面上的电场分布情况。     

椭圆形线电荷的轴向电场分布

通过坐标变换求出了椭圆形线电荷的轴向场强及电位分布规律，并对结果进行了分析讨论。     

线-板式电除尘器场强正态分布模式假设及其检验

根据线-板式电除尘器的电场分布特征。提出线-板式电极问电场分布服从正态分布假设。在此假设下，以电晕区边缘和收尘极板表面作为边界条件，应用高斯定理导出线．板式电除尘器的电场分布理论计算式。该式与Oglesby等报道的线-板式电场的数值解有极好的一致性。研究表明，无论是单根还是多根电晕线，在电晕区外，所得场强分布式在整个线-板式电除尘器内处处连续可导。     

均匀带电半球面底面上的电场与电势

根据均匀带电球面内电势处处相等的特点和电势叠加原理两种方法求解了均匀带电半球面底面上的电势分布;运用电场强度公式计算出均匀带电半圆环轴线一点电场强度,并利用此结果结合Taylor展开得到均匀带电半球面底面上一点电场强度的级数解.     

电像法求解角域静电场

用几何电像法研究了二面导体角域中点电荷的电势和电场的求解,分析讨论了α角取哪些值时能用电像法求解,取哪些值时不能用电像法求解.分别计算了α等于π/2、π/3、π情况下像电荷的分布规律及电势分布规律.     

碳纳米管表面电荷电分布及尖端电场研究

碳纳米管具有一些特殊的物理性质，其中潜藏着重要的技术价值。从理论上具体研究了金属型碳纳米管周围的电势分布、纳米管表面电荷分布及其尖端附近的电场强度等静电特性，结果显示长径比小的碳纳米管尖端处所集聚电荷密度的相对值大，而长径比大的碳纳米管尖端处所集聚电荷密度的绝对值大，并且碳纳米管的尖端电场强度有很大的加强。这对理论上进一步探索碳纳米管的场发射机制有积极意义。     

鸟粪下落对输电线路绝缘子周围电场分布的仿真分析

输电线路的安全运行,对于整个电网的稳定性具有十分重要的意义。随着人们生态意识的提高,鸟类活动日益频繁,加剧了鸟害对于输电线路跳闸的影响。采用COMSOL Multiphysics对鸟粪下落时输电线路绝缘子周围电场分布进行仿真分析,得到了鸟粪下落对于绝缘子附近电场分布的影响。     

带电薄圆环片电场的空间分布

用叠加原理和数值分析法,利用Methmetica强劲的解析计算能力和卓越的数字绘图功能,对均匀带电薄圆环片的电场进行全面的研究,绘制出电场强度的空间分布图.