慢电子与K、Rb原子弹性碰撞截面的计算

本文采用文献[1]提出的慢电子散射物理模型,同时考虑到入射电子与靶原子间的极化作用和交换作用,用原子的解析波函数,推导出了入射电子与K、Rb原子相互作用的解析势函数.利用此势函数,本文用分波法计算了慢电子(k<0.9a.u.)被K、Rb原子弹性散射的微分散射截面、总截面和动量转移截面.计算结果与实验结果符合得比较好.本文计算的e~--K和e~--Rb弹性散射总截面在较低能量处均出现了Ramsauer极小值,对此我们作了一定的分析.     

慢电子与Cd和TI原子弹性碰撞总截面的计算

本文作者曾采用慢电子散射的等效势模型,用Slater函数作为靶原子中电子的波函数,计算了慢电子与比较复杂的Hg原子的弹性碰撞总截面(能量为10~(-8)～10ev)、微分散射截面(能量分别为1.4和2.4ev,角度为30～160°)和动量转移截面(能量为1～10ev),计算结果与实验符合得比较好。现在采用同样的方法,进一步对其在周期表位置上的两相邻原子Cd和Tl进行计算,以期望对慢电子与Cd、Hg和Tl原子弹性碰撞的规律性有所认识.由计算结果知,慢电子与Cd、Hg和Tl原子弹性碰撞的总截面除了在能量为0.5ev左右都有一极大值外,在能量很小处E约为10~(-6)ev左右都还有一极小值。对本文计算结果我们作了一定的分析和讨论。     

电子碰撞亚稳态氦电离截面的计算

在电子和激发态原子散射的物理过程中，靶的连续态是非常重要的通道，我们使用等价局部光学势模型计算了从电离阈值到２００ｅＶ能量范围的氦的２３Ｓ亚稳态的电离截面，并同实验结果作了比较。     

慢电子与汞原子弹性碰撞中的相对论效应

本文从中心力场下的狄拉克方程出发,推导了考虑相对论效应后慢电子与原子弹性碰撞的截面计算公式,通过将相对论效应以引入相对论修正势的形式计入到入射电子与靶原子相互作用势中,把等效势模型(Gou et al.1981)推广运用到了慢电子与重原子Hg的弹性碰撞截面计算,并着重研究了相对论效应在此碰撞过程中的作用。 采用非相对论Slater波函数描述靶原子,除了考虑库仑相互作用和相对论效应,同时还要考虑交换作用和极化作用,本文计算了入射电子能量在10~(-7)～10eV内的散射总截面,能量为1.4eV、2.4eV的微分散射截面,计算结果与实验基本符合。本文得到的E=10~(-5)eV处有一总截面极小值σ_(min)=108.61a_s~2,对了解能量低于0.1eV后的散射总截面情况是有益的。 相对论效应对靶原子势场、各散射分波相移、畸变波函数以及总散射截面的影响,本文作了详细讨论,计算结果和讨论表明,即使是慢电子与汞原子弹性碰撞,其相对论效应也是非常重要,应该加以考虑。     

慢电子与HCl分子弹性碰撞截面的计算

我们用HC1分子的单中心类氩波函数推导了投射电子与HC1分子之间相互作用的解析表达式,其中包含了投射电子与HC1分子间的静电库仑相互作用、极化作用及交换作用。我们应用上述解析表达式计算了投射电子在HC1分子场中运动的畸变波函数、分波相移(l≤5)、分波截面、总截面,及动量转移截面。在1.5eV附近总截面出现极小值。     

慢电子与He和Ne原子弹性碰撞的极化作用及散射截面计算

本文对慢电子与原子碰撞的一种常用的极化势模型进行了修正，使其在近区描述的入射电子使靶原子的极化作用更符合实际。用此修正后的极化势，在０．２－３０ｅＶ能量范围内，本文还计算了电子被Ｈｅ和Ｎｅ原子弹性散射的总截面和微分散射截面。结果有很大改进，与实验符合得较好，说明本文的极化势修正是合理的。     

慢电子与H2O分子弹性碰撞截面的计算

我们用H_2O分子的单中心类氖波函数推导了投射电子与H_2O分子之间相互作用势的解析表达式,其中包含了投射电子与H_2O分子间的静电库仑相互作用、极化作用及交换作用。我们应用上述解析表达式计算了投射电子在H_2O分子场中运动的畸变波函数、分波相移(l≤5)分波截面、总截面,动量转移截面及微分散射截面。     

低能正电子与氖,氩原子弹性碰撞截面的理论计算

本文把Khara与Moiseiwitsch极化势推广应用到多电子靶原子散射,并利用等效势模型计算了低能正电子与氖、氩原子弹性碰撞截面,我们的计算结果与别人理论计算及实验都符合的比较好。     

电子碰撞激发氢原子和氦离子散射微分截面的计算

本文详细介绍计算电子碰撞激发散射截面的扭曲波玻恩近似（DWBA）理论模型,并对低能DWBA模型进行修正。利用修正的DWBA模型计算了电子碰撞激发氢原子和氦离子1s-2s 和1s-2p的散射微分截面。将关于氢原子由基态到n=2态的电子碰撞激发散射微分截面与绝对实验测量数据比较,发现二者符合得很好,这验证了我们对DWBA修正的正确性。本文工作为拟合强场诱导的氦原子非序列双电离关联电子动量谱提供了有效的理论方法。     

类氦离子的电子碰撞电离微分截面

本文主要利用扭曲波玻恩交换近似方法(DBE)计算类氦离子在电子碰撞下,相应不同的末态电子能量分配的电离截面(能量微分截面)。发现对这些微分截面在不同靶电荷及入射能量下,都可用带两个参数的高斯函数αexp(β(x—0.5)²)很好地拟合。还给出两个拟合参数随靶电荷和入射能量的变化曲线,以及讨论了在库仑波玻恩交换近似(CBE)和DBE两种不同近似下所得参数值的差别。计算结果也表阴,在低靶电荷和低入射能量时用DBE计算的必要性。 关键词：     

慢电子与Kr,Xe和Rn原子弹性散射截面的计算

根据文献〔1〕中提出的慢电子散射的等效势模型,本文采用Slater波函数来描述原子核外电子的形为,导出了入射电子与Kr、Xe和Rn原子之间较为简单的等效势。对慢电子与Kr、Xe和Rn的弹性散射总截面、动量转移截面和微分散射截面进行了计算。对e-Kr和e-Xe的散射,我们的计算结果与其他理论和实验数据符合的较好。对于e-Rn散射,我们发现也存在着Ramsauer-Townsend效应。研究表明,本方法特别适用于慢电子与复杂原子之间的散射。     

电子与原子弹性碰撞中交换势的研究

本文在用等效势模型计算电子与原子弹性碰撞的基础上,从量子力学基本原理出发,探讨了一种适用于多电子原子Li的不含参数的交换势模型,进而对e-Li弹性散射截面进行了计算,获得了较好的结果。     

氢分子与氦原子碰撞转动激发截面理论计算

当入射氦原子能量为０．０５ｅＶ时，计算了氦原子与氢分子碰撞的弹性散射和第一转动激发截面，用密耦方法计算了５０个分波，得到的分波截面收敛得很好。     

电子碰撞原子弹性散射的扭曲波解

使用Ｓｌａｔｅｒ型轨道参数描述束缚电子，连续电子与靶之间的相互作用，采用静势近似，充分利用Ｒ－矩阵程序包中的现有资源，首次在“二区”近似图象下，建立了我们自己的计算扭曲库仑波函数的计算方法，并编制了标准程序。     

慢电子被氧原子弹性散射的截面计算

采用Ｈａｒａ ｆｒｅｅ－ｅｌｅｃｔｒｏｎ－ｇａｓ ｅｘｃｈａｎｇｅ ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ（ＨＦＥＧＥ）交换势和本文作者提出的极化势，用等效势模型计算了能量在０．１３６－１２ｅＶ内的ｅ－Ｏ弹性散射总截面和动量转移截面，结果与Ｔｈｏｍａｓ和Ｎｅｓｂｅｔ的理论计算结果以及实验结果作了比较。     

电子碰撞激发氢原子和氦离子散射微分截面的计算（英文）

本文详细介绍计算电子碰撞激发散射截面的扭曲波玻恩近似(DWBA)理论模型,并对低能DWBA模型进行修正.利用修正的DWBA模型计算了电子碰撞激发氢原子和氦离子1s-2s和1s-2p的散射微分截面.将关于氢原子由基态到n=2态的电子碰撞激发散射微分截面与绝对实验测量数据比较,发现二者符合得很好,这验证了我们对DWBA修正的正确性.本文工作为拟合强场诱导的氦原子非序列双电离关联电子动量谱提供了有效的理论方法.     

原子的电子碰撞电离截面的高精度计算

本文详细描述了电子-原子碰撞电离截面的高精度计算的有关问题,着重论述了包含三个库仑散射波函数的6重积分如何简化成2重积分的方法。