介绍一种三相旋转磁场的简易演示方法

三相旋转磁场的建立和三相异步感应电动机的动作原理的演示需要三相交流电源,而一般中学不见得都有三相电源,这里介绍一种不用三相电源进行演示的办法。三相交流电流是在时间上相位互差120°的三种交流电流,这样的交流电流通入到空间互隔120°角的三个线圈(见图1),便能在其中建立起旋转磁场。如果在线圈的中心轴线处,支撑起能够自由迴转的闭合导体(如铝框、铜质小鼠笼),便能旋转起来。三相交流电流可以用三个相位差120°的旋转矢量来表示,即I_A,I_B,I_C(见图2)。在单相     

把单相交流电变换为三相四线制三相电源

一、基本电路图1所示为把单相交流电变换为三相四线制三相电源的线路图.该电源只有接三相对称电阻性负载，且电感与电容为理想元件时，才能输出三相对称电压和电流，这是与常用三相图1对称电源的不同之处.图1中变压器的原边电压为220V，副边为有中间抽头且两段电压比为1：2的次级绕组（或顺接的两个电压比为1：2的次级统组）.电感L为直流电阻很小的铁芯线圈，电容C为交流电容器.各元件有关参数由负载电阻的大小和所耗功率决定.二、工作原理该三相电源是由单相交流电经电容和电感移相形成的，其基本原理可由图2的位形图说明.图2在图1电路中…     

浅谈家用吊扇的调速方法

家用吊扇的核心部分是单相异步电动机,此绕组如图1,有一主绕组(工作绕组)与一串联电容器C的副绕组(启动绕组)相并联.这样做可使二绕组的电流在相位上相差90°,从而形成旋转磁场.转子的转动过程与三相异步电动机相似.     

高温超导体GdBa2Cu3O7－δ的穆斯堡尔研究

本文对掺0.5%Fe的高温超导氧化物GdBa₂Cu₃O_7－δ进行了大温度范围(1.4K－700K)的穆斯堡尔研究,分析了Fe的价态与环境.Fe在氧化物中存在四亚晶位(Fe(A)、Fe(B)、Fe(C)、Fe(D)),其中Fe(A)、Fe(B)和Fe(C)占据氧化物中Cu(1)的位置,只是氧配位不同;Fe(D)独占Cu(2)位置.Fe在亚晶位B和D上分别为高自旋4+和3+.在磁场的作用下,氧化物呈现织构效应.     

同基准16路电流型测温电路设计与应用

在许多实际的应用系统中,需要同时测量多点温度,为了解决多支路测温需要相同参考标准的问题,保证各路参数具有可比性;巧妙地设计同基准A/D转换电路,运用低导通电阻模拟开关构建矩阵开关进行分时切换各支路,有效地解决了多支路同基准测量问题;结合实际应用确定A/D转换器输入电路滤波电容大小与开关切换延时的关系;利用台阶电阻使A/D转换器的输入端的“零”电平得到抬升,偏离A/D转换器非线性段,解决了微小信号输入的测量精度;对于温度测量普遍使用的铂电阻传感器,利用模拟开关实现了铂电阻传感器静态下预热电流与测量状态下工作电流的电路转换,保证电路的信号稳定起到很好作用;在实际的应用系统中,检定数据和使用效果表明,同基准16路电流型测温电路具有高稳定度、高精度特点,适用于各种相参测量系统中使用。     

SiON钝化膜对硅衬底氮化镓绿光LED可靠性的影响

研制了4种不同表面钝化类型Si衬底GaN基绿光LED,分别标记为样品A、B、C、D.样品A无钝化层,样品B为台面SiON钝化,样品C为侧面SiON钝化,样品D为台面和侧面均钝化.将4种样品进行了常温60 mA(电流密度312 A/cm2)下168 h的加速老化,并对比了老化前后的I-V和光衰等特性.结果表明:侧边的Si...     

电磁感应的讨论

一、电磁感应现象在1831年,法拉第发现了一种电与磁的效应(见图1)。若将一永磁铁A向螺线管B移动,则在电流计上发现有电流通过;若相反地再使永磁铁离开螺线管B,则在电流计上有相反方向的电流通过。当换用图2的装置时,同样有这种电与磁的效应发生。当把电键K关上或扳开时,即当线卷A接通电流或截止电流时,电流计C中都有电流通过,     

EAST低温系统又一新降温模式

EAST氦低温系统是EAST(Experimental Advanced Super-conducting Tokamak)先进超导托卡马克实验装置重要子系统之一;到目前为止,EAST已经成功进行了6次降温实验。第四次降温实验于2008年8月完成,这次降温实验与前几次降温实验很不相同。前3次的降温实验冷却磁体依赖四台透平膨胀机(透平A、B、C和D),透平B、C和D获得LHe去冷却PF和TF磁体、5&8对电流引线和busline到相应的温度。透平A用于制取80K的冷量冷却外冷屏。而此次降温是采用3台透平膨胀机(透平A、B和C),透平B和C与节流阀获得LHe去冷却PF和TF磁体、5&8对电流引线和busline到相应的温度。透平A还是用于制取80K的冷量冷却外冷屏。此次整个降温过程大概用了20天,比以前多耗时25%;文中给出了透平的启动过程、磁体冷却过程和一些操作经验。     

����IGBT��SUNISTŷķ����Դϵͳ

为充分利用SUNIST球形托卡马克欧姆场的双向磁通,延长等离子体电流平顶时间,对欧姆场的电源系统进行了改造。提出了一种基于多个IGBT并联大电流低频开关的H桥双向放电电路,研发了该双向放电电路的核心元件——3kV/10kA级的IGBT并联大电流开关。对单相电容准恒流充电电路与三相桥式电容换流充电回路进行了研究,合理地确定了双向放电主回路中两组储能电容器C1和C2的充电系统。经过安装、调试以及初步试验,在欧姆场线圈中得到了从正10kA到负6kA的双向放电电流,等离子体电流波形也有明显改善。     

281-332nmSO+2的光碎片激发谱研究

在超声分子束条件下,利用380.85nm的电离激光使SO2分子经由[3+1]共振增强多光子电离(REMPI)制备纯净的分子离子SO+2((X)2A1(000)),用另一束解离激光在281-332nm扫描获得了光解碎片激发(PHOFEX)谱.获得的光碎片SO+激发谱基本可以归属为SO+2((E),(D))←SO+2((X)2A1)序列跃迁.尝试性地标识了(X)2A1(000)到(D)电子态弯曲振动能级的跃迁,给出(D)电子态新的弯曲振动频率ν2=241.78±0.92cm-1和非谐常数X22=-1.71±0.01cm-1.结合可见光波长区(562-664nm)的PHOFEX连续谱讨论了SO+2的(E),(D),(C)电子态的对称性和它们的预解离动力学.结果表明:SO+2的(E),(D),(C)电子态附近可能存在着两个和解离限SO+(X2П)+O(3Pg)相关、对称性分别为2A2,2B2的排斥态α2A2和β2B2,由此得到SO+2的(E),(D),(C)电子态的对称性分别为(E)2B2,(D)2B1,(C)2A1,(D)2B1和α2A2排斥态的电子-振动耦合、(E)2B2和β2B2排斥态的电子-电子、电子-振动耦合导致了到SO+(X2П)+O(3Pg)的解离.     

物理奥林匹克竞赛实验专题

第 1期试题解答1 )如图 1所示 ,将第 3根火柴杆 C用橡皮泥固定在 BA的沿长连线上 ,距 A一定距离(比如 1 0 cm左右 .注意 :A和 B都不可接触 ) .眼睛在 AB延长线上应看不到 C.图 1　火柴杆 C的放置2 )如图 2所示 ,在 A,C之间放置小反射镜M,人眼来回晃动 ,观察镜中 A的虚像 A′,同时调整小镜位置 ,使 A′最终与 C重合 (视差法 ) ,这时用橡皮泥将小镜固定 .图 2　小平面镜 M的调整3 )如图 3所示 ,调整第 4根火柴杆 D在镜后的位置 ,并注意观察 B在镜中的虚像 B′,直至第 4根火柴杆 D与 B′重合无视差 ,固定 D.图 3　火柴杆 D的调整4)测…     

Topcolor Assisted Technicolor Models and Single Top Quark Production via at the Tevatron

［1］C.T. Hill, Phys. Lett. B345 (1995) 483; K. Lane and E.Eichten, Phys. Lett. B352 (1995) 382; K. Lane, Phys.Lett. B433 (1998) 96. ［2］R. Raja, presented at the XXXII Rencontres de Moriond on Electroweak Interactions and Unified Theories, les Arcs, Savoie, France, March 15-22, (1997). ［3］M.E. Peskin, “Physics and Experiments with Linear Collider“, Proceedings of the Workshop, Saarilka, Finland (1991), eds R. Orava, P. Eerala and M. Nordberg, World Scientific, Singapore (1992); A.P. Heinson, Talk given at the XXXIst Rencontres de Moriond, “QCD and High Energy Hadronic Interactions“, les Arcs, Savoie, France,23rd-30th March (1996), Fermilab-Conf. 96/116-E, May (1996). ［4］R.D. Peccei and X. Zhang, Nucl. Phys. B337 (1990) 269;R.D. Peccei, S. Peris and X. Zhang, Nucl. Phys. B349(1991) 305. ［5］S. Dawson, Nucl. Phys. B249 (1985) 42; S. Willenbrock and D. Dicus, Phys. Rev. D34 (1986) 155; S. Dawson and S. Willenbrock, Nucl. Phys. B284 (1987) 449; C.-P.Yuan, Phys. Rev. D41 (1990) 42; F. Anselmo, B. van Eijk and G. Bordes, Phys. Rev. D45 (1992) 2312; R.K. Ellis and S. Parlce, Phys. Rev. D46 (1992) 3875; D. Carlson and C.-P. Yuan, Phys. Lett. B306 (1993) 386; G. Bordes and B. van Eijk, Nucl. Phys. B435 (1995) 23; A. Heinson,A. Belyaev and E. Boos, Phys. Rev. D56 (1997) 3114. ［6］S. Cortese and R. Petronzio, Phys. Lett. B306 (1993) 386;T. Stelzer and S. Willenbrock, Phys. Lett. B357 (1995)125. ［7］M. Smith and S. Willenbrock, Phys. Rev. 954 (1996)6696. ［8］T.G. Rizzo, Phys. Rev. D53 (1996) 6218; G. Mahlon and S. Parke, Phys. Rev. D55 (1997) 7249. ［9］E.H. Simmons, Phys. Rev. D55 (1997) 5494. ［10］A. Datta and X. Zhang, Phys. Rev. D55 (1997) 2530. ［11］YUE Chong-Xing, KUANG Yu-Ping and LU Gong-Ru,Phys. Rev. D56 (1997) 291. ［12］G. Buchalla, G. Burdman, C.T. Hill and D. Kominis,Phys. Rev. D53 (1996) 5185. ［13］K. Lane, Phys. Lett. B357 (1995) 624; YUE ChongXing, ZHOU Hong-Yi, KUANG Yu-Ping and LU GongRu, Phys. Rev. D55 (1997) 5541. ［14］L. Randall and E.H. Simmons, Nucl. Phys. B3S0 (1992)3; V. Lubicz, Nucl. Phys. B404 (1993) 559; V. Lubicz and P. Santorclli, Nucl. Phys. B460 (1996) 3. ［15］G.H. WU, Phys. Rev. Lett. 74 (1995) 4173; C.X. YUE,Y.P. KUANG, et al., Phys. Rev. D52 (1995) 5314; K.Hagiwara and N. Kitazawa, Phys. Rev. D52 (1995) 5374. ［16］C.X. YUE, Y.P. KUANG and G.R. LU, J. Phys. G23(1997) 163. ［17］W. Loinaz and T. Takuchi, Phys. Rev. D60 (1999)015005. ［18］M.B. Popovic and E.H. Simmons, Phys. Rev. D58 (1998)095007. ［19］B. Balaji, Phys. Rev. D53 (1996) 1699. ［20］K. Eicbten and K. Lane, Phys. Lett. B222 (1989) 129; K.Lane and M.V. Ramana, Phys. Rev. D44 (1991) 2678. ［21］Z.J. XIAO, L.D. WAN, G.R. LU, J.M. YANG, X.L.WANG, L.B. GAO and C.X. YUE, J. Phys. G20 (1994)901. ［22］G. Burdman and D. Kominis, Phys. Lett. B403 (1997)101. ［23］C.X. YUE, Y.P. KUANG, X.L. WANG and W.B. LI, hepph/0001133, Phys. Rev. D62 (2000) 055005. ［24］J.H. Field, UGVA-DPNC (120-173) hep-ph/9801413(1997); D. Chang and E. Ma, hep-ph/9909537. ［25］A.P. Heinson, “Future Top Physics at the Tevatron and LHC“, hep-ex/9605010; A.P. Heinson, A.S. Belayev and E.E. Boos, Phys. Rev. D56 (1997) 3114; M. Bohm, W.Hollik and H. Spiesbergerm, Fortschr. Phys. 34 (1986)687. ［26］G.R. LU, et al., Phys. Rev. D54 (1996) 1083. ［27］J. Morfin and W.K. Tung, Z. Phys. C52 (1991) 13. ［28］A. Axelrod, Nucl. Phys. B209 (1982) 349; G. Passarino and M. Veltman, ibid. B160 (1979) 151; M. Clements, et al., Phys. Rev. D27 (1983) 570.     

三相电路有功功率测量方法探析

三相电路中总有功功率的测量是学术和工程的重要内容,其中三瓦计法、二瓦计法、一瓦计法的具体接法、物理本质、适用范围、相互关系是值得探讨的话题.本文基于总有功功率的定义逐一探析三瓦计法的4种接线方式、二瓦计法的3种接法.结果分析表明:三瓦计法适用于任意三相制电路,共N接法的单表读数物理意义清晰,共A、共B、共C 3种接法中读数的物理意义模糊、总有功功率应为三表读数的代数和;二瓦计法适用于任意三相三线制电路,共A、共B、共C 3种接法中单表读数无明确物理意义,总有功功率亦为两表读数之代数和;一瓦计法适用于任意三相对称负载;共A、共B、共C 3种接法是等价的,是电流相量封闭性、相名相对且有序性的必然结果.     

Elastic Constants of Superconducting MgB2 from Molecular Dynamics Simulations with Shell Model

[1]V. Russell, F.A. Kanda, and A.J. King, Acta. Cryst. 6(1953) 870. [2]A.S. Cooper, E. Corenzwit, L.D. Longinotti, B.T.Matthias, and W.H. Zachariasen, Proc. Natl. Acad. Sci.67 (1970) 313. [3]L. Leyarovska and F. Leyarovski, J. Less Common Met.67 (1979) 249. [4]J. Nagamatsu, N. Nakagawa, T. Murant, Y. Zenitani,and J. Akimitsu, Nature (London) 410 (2001) 63. [5]S.L. Budko, G. Lapertot, C. Petrovic, C.E. Cunningham,N. Anderson, and P.C. Canfield, Phys. Rev. Lett. 86(2001) 1877. [6]D.G. Hinks, H. Claus, and J.D. Jorgensen, Nature (London) 411 (2001) 457. [7]A.K.M.A. Islam and F.N. Islam, Physica C 363 (2001)189. [8]A.K.M.A. Islam, F.N. Islam, and S. Kabir, J. Phys. 13(2001) L641. [9]J.D. Jorgensen, D.G. Hinks, and S. Short, Phys. Rev. B 63 (2001) 224522. [10]G. Baskaran, Phys. Rev. B 65 (2002) 212505. [11]K. Presides, Y. Iwasa, T. Ito, D.H. Chi, K. Uehara, E.Nishibori, M. Takata, S. Sakata, Y. Ohishi, O. Shimomura, T. Muranaka, and J. Akimitsu, Phys. Rev. B 64(2001) 12509. [12]M. Born and K. Huang, Dynamical Theory of Crystal Lattices, Oxford University Press, Oxford (1954). [13]C.R.A. Catlow and W.C. Mackrodt, Computer Simulation of Solids, Springer-Verlag, Berlin (1982) p. 320. [14]M.P. Tosi, “Cohesion of Ionic Solids in the Born Model“,In Solid State Physics, Advances in Research and Applications, eds. F. Seitz and D. Turnbull, Academic Press,New York (1964). [15]F. Jensen, Introduction to Computational Chemistry,John Wiley and Sons, New York (2002) p. 387. [16]B.G. Dick and A.W. Overhauser, Phys. Rev. 112 (1958)90. [17]J.D. Gale, JCS Faraday Trans. 93 (1997) 629. [18]L. Fast, J.M. Wills, B. Johansson, and O. Eriksson, Phys.Rev. B 51 (1995) 17431. [19]J.F. Nye, Physical Properties of Crystals, Oxford University Press, London (1967). [20]J.R. Macdonald and D.R. Powell, J. Res. Natl. Bur.Stand. A 75 (1971) 441. [21]T. Vogt, G. Schneider, J.A. Hriljac, G. Yang, and J.S.Abell, Phys. Rev. B 63 (2001) R220505. [22]K.P. Bohnen, R. Heid, and B. Renker, Phys. Rev. Lett.86 (2001) 5771. [23]I. Loa and K. Syassen, Solid State Commun. 118 (2001)279. [24]K. Kunc, I. Loa, K. Syassen, R.K. Kremer, and K. Ahn,J. Phys. 44 (2001) 9945. [25]J. Tang, L.C. Qin, A. Matsushita, Y. Takano, K. Togano,H. Kito, and H. Ihara, Phys. Rev. B 64 (2001) 132509. [26]A.F. Goncharov, V.V. Struzhkin, E. Gregoryanz, J. Hu,R.J. Hemley, H.K. Mao, G. Lapertot, S.L. Budko, and P.C. Canfield, Phys. Rev. B 64 (2001) R 100509. [27]T. Ichitsubo, H. Ogi, S. Nishimura, T. Seto, M. Hirao,and H. Inui, Phys. Rev. B 66 (2002) 052514.     

Quantum Nonlocality and Generation of Multi-mode Schrdinger Cat States

［1］J.S. Bell, Physics 1 (1965) 195. ［2］D.M. Greenberger, M.A. Horne, A. Shimony, and A.Zeilinger, Am. J. Phys. 58 (1990) 1131. ［3］K. Banaszek and K. Wodkiewicz, Phys. Rev. A58 (1998)4345. ［4］A. Einstein, B. Podolsky, and N. Rosen, Phys. Rev. 15(1935) 777. ［5］Z. Chen, J. Pan, G. Hou, and Y. Zhang, Phys. Rev. Lett.88 (2002) 040406. ［6］H. Jeong, W. Son, M.S. Kim, D. Ahn, and C. Brukner,Phys. Rev. A67 (2003) 012106. ［7］Z. Chen and Y. Zhang, Phys. Rev. A65 (2002) 044102. ［8］C. Chai, Phys. Rev. A46 (1992) 7187; N.A. Ansari and V.I. Man‘ko, Phys. Rev. A50 (1994) 1942; V.V. Dodonov,V.I. Man‘ko, and D.E. Nikonov, Phys. Rev. A51 (1995)3328. ［9］B.C. Sanders, Phys. Rev. A45 (1992) 6811. ［10］M.S. Kim and J. Lee, Phys. Rev. A61 (2000) 042102. ［11］C.C. Gerry, Phys. Rev. A54 (1996) R2529. ［12］H. Jeong and B.C. Sanders, Phys. Rev. A65 (2002)042305. ［13］N.D. Mermin, Phys. Rev. Lett. 65 (1990) 1838. ［14］S.B. Zheng, Quantum Semiclass. Opt. 10 (1998) 691. ［15］E. Solano, G.S. Agarwal, and H. Walther, quantph/0202071.     

不同形状的电流阻挡层对GaN基LED光效的影响

电流阻挡层(CBL)可以改善发光二极管(LED)的发光效率和输出光功率,其形状对电流的阻挡作用有影响。本文通过等离子体增强化学气相沉积设备(PECVD)在InGaN/GaN多量子阱外延片上制备了SiO2薄膜,并腐蚀出不同结构作为电流阻挡层:A组形状与P电极形状相同,B组为Y形CBL,C组为点状CBL。通过对这3组芯片与常规芯片的对比,发现加入CBL对小功率LED的电压特性影响比较小,并且电流阻挡层形状与金属电极形状相同时对光效的提高最大,可以提高14.6%。     

三相同轴超导电缆通流不平衡度优化研究

三相同轴超导电缆各相半径不同,影响电磁参数对称性,造成三相电流的不平衡,增加了交流损耗。为此,提出一种二分型粒子群优化算法,实现对三相均流的优化。该方法将电缆C相超导层和屏蔽层分为半径相同、节距和绕制方向不同的两段,通过调整节距和绕制方向,三相电流矢量不平衡度可降到5%以内,且屏蔽层电流几乎为0。为了防止电缆因短路等故障电流冲击而损坏,电缆结构中加入与三相超导层并联的铜保护层,在故障发生时大多数短路电流从铜保护层流过,从而起到保护超导电缆的作用。设计了一根10 kV/1 kA的二分型三相同轴超导电缆,研究了铜保护层的分流特性,最后制作了5 m长的电缆样缆,并对样缆在77 K运行温区下进行了三相通流试验,试验结果验证了算法的有效性。     

物理下册期中测试练习题

一、填空 1.一个电子所带电量为一——C,若一个带电体带了3.2×10叫C的正电荷,那么它失去了 个电子。电流的一、导体一——和——一的乘积成正比. 9.路端电压随负载电阻的增大——.假设电源没有内阻,则负载电阻增大时,路端2.不带电的绝缘导体B放在带负电荷的 电压 .绝缘导体A的电场中,导体 .B上感应电荷的分布如图l(≯ ;[=j一所示,那么导体B左端的电 『I l『势 右端的电势,导体』土2三∑B内部各点的场强 . … 。 3.1eV— J.电子由静电场中的点A移到点B,电场力对电子做功10eV,那么。质子从点A移到点B,电场力对它做功一——eV. 4.两只…     

B_nC_mN_(3-n-m)微团簇结构和红外光谱的DFT研究

基于密度泛函B3LYP/6-311 G(2df)理论,本文对BnCmNl(n m l≤3)团簇进行结构优化和简谐振动频率计算.结果表明,硼碳氮双体团簇BnCmNl(n m l=2)的基态分别为B2(3∑g),BC(4∑-),BN(3∑),C2(1∑g),CN(2∑),N2(1∑g),其键能遵循顺序:N-N>C-N>C-C>B-N>C-B>B-B;三体团簇BnCmNl(n m l=3)的基态中,B2C(C2v,1A1)、C2B(Cs,2A′)、N2B(C2v,2A1)采取环状结构,而BCN(C∞v,1∑)、B2N(D∞h,2∑u)、C2N(D∞h,2∏g)、CN2(D∞h,3∑g)则采取直线结构.分析表明相对强键和芳香环的形成是主导硼碳氮三体团簇同分异构体稳定性的决定因素.在相同的理论水平上,所有基态都给出预测的红外频率和相应的振动强度.     

基于红/绿/蓝/青/黄/暖白6色LED的白光光谱优化方法

提出了一种基于脉冲宽度调制(PWM)的红/绿/蓝/青/黄/暖白(R/G/B/C/Y/WW)6色发光二极管(LED)的白光光谱优化方法。该方法根据光谱叠加性原理,采用1931 CIE-XYZ三刺激值建立了G+WW,B+C,R+Y各混合光源色坐标与光通量贡献率ρ_(G+WW)(r_1),ρ_(B+C)(r_2),ρ_(R+Y)(r_3)的函数关系,在不同光通量百分比r_1,r_2,r_3下,通过优化遍历范围计算得到相关色温为2700, 4000, 5500, 7000 K时合成白光的最优显色指数R_a为96.4,97.0,97.3,97.4,并采用R/G/B/C/Y/WW 6色LED进行实验验证。结果表明:R/G/B/C/Y/WW LED模块可实现相关色温在2700～7000 K范围内的白光调节。当光通量设定为500 lm时,相关色温的最大相对误差为1.96%,一般显色指数R_a最大相对误差为1.24%,发光效率可达146.81～152.40 lm·W~(-1)。