P+注入KTP晶体形成平面光波导的特性研究

报导了能量为 2 .8MeV、剂量为 2× 10 15离子 /cm2 的P+ 离子注入形成的KTP平面光波导 .采用棱镜耦合法来测量光波导的暗模特性 ,发现了 6条TE模 .采用反射计算方法拟合在三种不同条件 (常温 ;2 0 0℃退火 30 0min ;77K冷处理 15 0min)下波导区内的折射率分布情况     

KTP和BBO晶体对1.06μm皮秒光脉冲的倍频效率

用５ｍｍ的ＫＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ４）和ＢＢＯ（β－ＢａＢ２Ｏ４）非线性晶体，对皮秒的ＣＰＭ，Ｎｄ∶ＹＡＧ脉冲激光的腔外倍频效应进行研究，获得倍频能量转换效率分别为４２％和３２％，证明ＫＴＰ倍频效率高于ＢＢＯ，结果与理论分析相符．     

晶体物理主轴坐标系对三阶有效非线性系数的影响

由于晶体的折射率主轴与其晶体物理主轴有着不同的配对方式，其三阶有效非线性系数计算公式将发生变化．考虑到配对方式的影响，首次得到变换后的三阶非线性系数的矩阵形式，然后推导出了任意配对方式下，晶体主平面上三阶有效非线性系数的最一般解析表达式．     

光子晶体光纤非线性系数的数值分析

利用全矢量有限元法对六重对称的全内反射型光子晶体光纤的非线性系数进行了数值分析，模拟了光子晶体光纤的非线性系数与纤芯材料折射率、空气孔直径、孔间距的关系，结果表明在其它参量相同的情况下，纤芯材料折射率的变化对光子晶体光纤的非线性系数有着明显的影响，尤其是在输入光波长小于1.0μm范围内,在波长为0.5μm处，当纤芯材料折射率为1．45时非线性系数为0．4047m^-1W^-1，但纤芯材料折射率为1．40时非线性系数高达1．792m^-1W^-1。     

CdGeAs2晶体红外双折射率和吸收系数的第一原理计算

基于第一原理赝势平面波方法,采用密度泛函理论的局域密度近似（LDA）方法计算了CdGeAs2晶体的介电函数,并由此得到红外波段的折射率ne 、no, 双折射率Δn和静态介电常数ε(0),将计算值同实验值作比较,结果一致.还计算了CdGeAs2 晶体的红外吸收系数,与实验测得的红外透过率谱进行了比较,计算值与实验值吻合较好. 结果对CdGeAs2晶体质量的改进和应用具有实用价值.     

甲酸锶晶体相变温度的光学测定法

当一细激光束通过某些具有多畴结构的晶体时,将会出现强的衍射带或其他形状的衍射花样,这些衍射花样是由晶体中准周期性排列的畴结构形成的空间光栅衍射的结果。晶体发生相变时,原畴消失,新畴产生和畴壁运动同时发生,因而使衍射花样和光衍射强度发生明显变化,利用这种变化可用光衍射法研究具有多畴结构的晶体相变,对于一般的透明晶体,当发生相变时,由于晶体结构的变化而产生应力,使晶体的均匀性发生变化,从而使通过晶体的光发生明显的散射,甚至消失,因此利用光散射法能提供某些晶体相变的信息。我们用此方法测定了无水甲酸锶晶体的相变温度和二水甲酸锶晶体的脱水始点温度,此结果与DSC方法所得到的结果一致。     

新型Nd:GdCOB晶体的非线性光学参数计算

讨论激光非线性复合功能晶体Nd:GdCOB的非线性光学性质．计算了1 064 nm的倍频 (SHG)、1 061 nm的自倍频(SFD)和808 nm与1 061 nm的自和频(SSFM)时的最佳相位匹配方向和相 关非线性系数,结果显示Nd:CdEOB的SHG、SFD和SSFM一类相位匹配方向不在主平面而是分别 位于(θ=66°,φ=132．5°)、(θ=66°,φ=132．3°)和(θ=68°,φ=117．7°),相应的有效非线性光学系 数deff分别为0．561 0、0．559 0和0．422 8 pm／V．     

反应性温度系数的计算方法

为了精确地计算反应性温度系数，采用动态规划的方法，求出了燃耗过程中控制棒的临界棒位。利用组件计算软件包ＴＰＦＡＰ，计算慢化剂（或燃料）在不同温度下组件的宏观截面。用节块格林函数法，求解三维中子扩散方程，求得慢化剂（或燃料）反应性温度系数。对于２００ＭＷ核供热堆在临界棒位下，作了三维反应性温度系数的计算，并与二维计算结果作了比较。结果表明，慢化剂温度系数的大小和控制棒插入有密切关系。二维无控制棒时计算的反应性温度系数比较接近三维带控制棒的计算结果，并且二维无控制棒的计算结果是一个保守的估值。     

Nd:YAG晶体发光的浓度和温度特性

在8K低温下测量了温梯法生长的不同浓度Nd：YAG晶体的高分辨吸收谱，Nd掺杂的摩尔分数分别为0．01，0．02和0，03，YAG在不同浓度下都存在明显的卫星线结构。对不同浓度Nd：YAG晶体荧光光谱的研究发现，摩尔分数为0．02的Nd：YAG晶体具有最强的荧光强度，从6K到300K的不同温度下对不同浓度Nd：YAG晶体的^4F3/2能级的荧光衰减进行了测量。实验发现，不同浓度Nd：YAG的衰减曲线都表现出明显的非指数形式，高浓度Nd：YAG晶体的荧光寿命呈现出明显的温度依赖特性，这主要归因于Nd^3 离子间相互作用和能量转移速率随Nd浓度的增加而增大。     

碱卤晶体的热膨胀系数

本文利用 Vinet 等人提出的普适能量函数和 Grüneisen 第二定则,计算了12种NaCl型结构碱卤晶体的热膨胀系数,得到和实验一致的结果。     

任意折射率剖面光纤的数值计算

本文首先应用变分原理推导了任意折射率剖面光纤的泛函表达式,并用有限元方法求解变分方程,得到该光纤问题的数值解.然后,利用微型计算机计算了光纤中导模的归一化截止频率、归一化径向相移常数、场模函数、群时延以及光纤的色散和带宽等参数.所得结果表明:本理论和计算机计算程序正确,并具有相当高的计算精度,足以满足工程使用的要求。例如,对均匀光纤,计算出的所有导模的归一化截止频率值的相对误差为10~(-3)10~(-5)。     

偶氮样品折射率变化的测量与计算

测量了偶氮染料甲基红掺杂PMM A薄膜的反射光谱,并对测量结果进行了修正.利用修正后的反射光谱进行了k-k变换,获得了样品的折射率分布.对样品进行了不同状态下吸收光谱的测量,利用k-k变换获得了样品在不同状态下折射率的变化分布.     

半无限一维光子晶体在满足平均折射率等于零时的表面态

运用传输矩阵方法和Bloch定理，研究了以色散介质为背景，半无限一维光子晶体在满足平均折射率等于零条件下的表面波特性，发现在一定的堆积次序下存在群速度为负的表面态，此时表面波的波矢和能流方向相反，并讨论了该情况下表面态的模式简并情况。     

TiAl＋Nb系Nb原子有序占位方式的计算

运用原子间相互作用的对势模型了不同配比下Ｎｂ在ＴｉＡｌ点阵的各种可能有序占位结构的结合能，找到了各配比的最低能量Ｎｂ原子有序占位方式，总结了不同Ａｌ含量下的Ｎｂ原子有序占位规律。     

晶体二阶有效非线性系数在全卦限中的对称性

从分析二阶有效非线性系数公式入手，针对各类单轴、双轴晶体，讨论了其二阶有效非线性系数在其折射率主轴坐标系八个封限中的变化情况，给出了相应的对称性结果。为寻求晶体中的最佳相位匹配方向提供了理论依据。     

TiO2薄膜折射率的调控方法

采用电子束蒸发技术及其辅助工艺制备了TiO2薄膜,利用X射线衍射(XRD)、X射线光电子能谱(XPS)和原子力显微镜(AFM)对薄膜的组织结构进行了表征,采用紫外可见分光光度计研究了TiO2薄膜的折射率变化.结果表明:传统电子束蒸发镀制的TiO2薄膜的折射率低于块体值,通过调节氧气压、沉积速率和衬底温度可在1.97～2...     

压电晶体最大特征系数切向判定方法

利用特征系数最大的压电晶体切型，可以获得较强的压电效应．给出了一种利用最优化方法确定特征系数最大的压电晶体切向的计算方法．压电晶体各系数矩阵的矩阵元随不同的旋转切割方向而变化，对二次旋转切割，它们是两个旋转角的连续函数．以压电系数为例，给出了二次旋转后各矩阵元的表达式和部分矩阵元随两个旋转角变化的三维曲面．各矩阵元的绝对值均存在一个最大值，有些最大值比原始坐标系中的最大值要大．针对LiNbO3晶体的压电系数矩阵，利用所给出的方法计算了每一矩阵元的最大值和相应的切割方法(2个旋转切角)．     

磁流体的折射率可调谐特性分析

从理论上分析出温度和磁场是影响磁流体折射率的两大因素,并根据菲涅尔反射原理设计具有独立传感探头的磁流体折射率特性测量方案,实验得出温度和磁场对磁流体折射率的影响特性.结果表明:对于浓度一定的磁流体,在零磁场作用下,折射率随着温度的升高线性下降,灵敏度为-802×10-5℃-1;温度恒定时,在外加平行磁场作用下,磁流体的折射率随着磁场强度的增大而增大,且结果具有良好的一致性.得到的磁流体的可调谐折射率特性为磁流体填充到光子晶体光纤(光栅)中实现磁场和温度传感提供了理论基础.     

双轴晶体有效非线性系数在坐标平面的解析表达

本文介绍了双轴晶体五种点群有效二阶非线性系数d_(eff)~Ⅰ、d_(eff)~Ⅱ在光率体主轴坐标平面上的解析表达式.这样,不必对相位匹配曲线上每个点都进行数值计算,只需查表就可知道在坐标平面上有效非线性系数的大小.