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冲击法测量是以冲击电流计为基本仪器0测量方法.冲击电流计是用来测量短时间内m冲电流所迁移的微弱电量,它可用于测量高阻电容、磁感应强度、磁性材料的特性等方面,8高校物理实验中占有重要的地位.而在这一乡实验中,冲击电流计和换向开关是不可少的计器设备.目前普遍使用的换向开关都是双刀刃掷开关,它的工作过程是先将电路断开,然后迅速接通.换向开关从开到闭,电流由一了。变为十人,有一个暂短的时间间隔.在这个时间旧隔里,电路发生了什么变化,这个时间间隔有多长,对测量带来多大的误差,如何改进?下面以冲击电流计测螺线… 相似文献
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《物理实验》2 0 0 0年第 1 2期“测量电介质的电容率”一文 ,笔者认为存在一些问题 .文中式 ( 2 )电量 Q表述为Q =∫∞0 i C( t) dt=∫∞0VC( t)R dt显然 ,原作者认为 i C( t) =VC( t) /R,这是不对的 .对一个由电容 C与电阻 R相串连组成的RC充电回路 ,如原图 1所示 ,据基尔霍夫电压定律 ,任何瞬间 ,它都满足i C( t) R VC( t) =VE所以流过电容的电流 i C( t)为i C( t) =VE - VC( t)R在充电过程中 ,电容上的电压 VC( t)为VC( t) =VE( 1 - e- tτ)所以i C( t) =VER- VER( 1 - e- tτ) =VERe- tτ由于 i C( t)表达式的错误… 相似文献
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J u s ti n T i meT e a c h i n g是建立在“ 基于网络学习任务” ( We b b a s e ds t u d ya s s i g nme n t ) 和“ 学习者的
主动学习课堂” ( A c t i v el e a n e rc l a s s r o o m)二者交互作用基础上的一种新型教与学的方法. 为研究学生对此教学法
的满意程度、 J i TT对课堂和学生学习的影响, 我们对实施J i TT教学模式的大学物理课堂的学生进行了问卷调查,
力图找出我们目前实施的J i TT教学模式的优势与不足, 以达到完善教学内容, 改进教学的目的 相似文献
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We study the semileptonic decaysBc-→(ηc,J/ψ)l-■lusing the PQCD factorization approach with the newly defined distribution amplitudes of the B c meson and a new kind of parametrization for extrapolating the form factors which takes into account the recent lattice QCD results.We find the following main results:(a)the PQCD predictions of the branching ratios of theBc→(ηc,J/ψ)l■decays are smaller by about 5%-16%when the lattice results are taken into account in the extrapolation of the relevant form factors;(b)the PQCD predictions of the ratio Rηc,RJ/ψand of the longitudinal polarization PτareRηc=0.34±0.01,RJ/ψ=0.28±0.01,Pτ(ηc)=0.37±0.01and Pτ(J/ψ)=-0.55±0.01;and(c)after including the lattice results,the theoretical predictions slightly change:Rηc=0.31±0.01,RJ/ψ=0.27±0.01,Pτ(ηc)=0.36±0.01andPτ(J/ψ)=-0.53±0.01.The theoretical predictions of RJ/ψagree with the measurements within the errors.The other predictions could be tested by the LHCb experiment in the near future. 相似文献
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报道了既不连续又不可逆一维映象中出现的一种具有新特征的激发(crisis)模式。这一新型激发产生于不连续性与不可逆性相互作用所导致的“映孔”与混沌吸引子的碰撞。映孔的出现可使迭代过程逃逸原来吸引子所占据的相空间区域,从而发生吸引子的突然扩张。数值计算结果表明,激发的特征时间<τ>与外控参量距其临界值距离的依赖关系为<τ>∝exp(U_0—U_(0c))~(-1/2),τ的不变分布P(τ)随τ增长呈现指数衰减关系。这种产生机制及主要特征与三种常见的激发相比均有新的特点。
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讨论了描述一类电子张弛振子的分段光滑映象中的两种不连续性导致激变的特性.一种激变发生的机理是一个混沌吸引子吸引域内的不稳定周期轨道与映象的不连续区碰撞;而另一种激变的机理是一个混沌吸引子与两个映象的不连续区构成的“映孔”碰撞.发现第一种激变的平均层流相长度的标度律为〈τ〉∝-1.8,层流相长度分布的标度律为P(τ)=1〈τ〉·exp-τ〈τ〉,而第二种激变的标度律分别为〈τ〉∝exp(k-1/2)和P(τ)=1〈τ〉exp-τ〈τ〉.
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在Cs-H2混合系统中用激光将Cs原子激发到6P3/2能级,研究了CsH分子的形成机制.利用光学吸收法得到6P3/2态的密度及其空间分布,能量合并过程6P3/2+6P3/2→6D+6S1/2产生6D态原子;猝灭过程Cs(6P3/2)+H2(v=0)→Cs(6S1/2)+H2(v=2)产生H2(v=2)态.由6P3/2态原子密度及6D→6P3/2与6P3/2→6S1/2的荧光比得到碰撞能量合并速率系数,在不同的H2密度下,测量了转移荧光强度I895,得到了H2(2,J)态的产生速率系数kH2(2,J)=1. 相似文献
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法拉第电磁感应定律的数学表示=-dΦ/dt是用通过回路的磁通Φ对时间t的全导数形式d/dt来表示的,而从法拉第电磁感应定律推出的法拉第-麦克斯韦方程的微分形式×E=- B/ t是采用磁感应强度B对时间t的偏导数形式/t来表示的,本文对这两种导数形式及微分形式的由来作一论述. 相似文献
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一.基本关系的导出 设某量值s(k,y,z,t)在连续体中为x,y,z,t的函数,则其随质点运动的变化率可写成 ds/dt=s/t+u(s/x)+v(s/t)+w(s/z) (1)以上u,v,w,代表该质点在x,y,z三方向的分速;代表s数值在空间的陡度;其余符号与通常相同,将上式对x微分,得 (2)以连续方程 (3)中的u/x数值代入(2)式,此处ρ为连续的密度,In代表自然对数,则得 相似文献
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During the past few years,signs of lepton flavor universality(LFU)violation have been observed in b→cτ■ and b→sl+l-transitions.Recently,the D* and τ polarization fractions P_L~D* and P_L~τ in B→D*τ■decay were likewise measured by the Belle collaboration.Motivated by these intriguing results,we revisit the RD(*)and RK(*) anomalies in a scalar leptoquark(LQ)model,where two scalar LQs,one of which is a S U(2)L singlet and the other a S U(2)L triplet,are introduced simultaneously.We consider five b→ cτ■ mediated decays,B→D(*)τ■,B_c→ηcτ■,Bc→J/ψt■,and ∧_b→∧_cτ■,and focus on the LQ effects on the q~2 distributions of the branching fractions,LFU ratios,and various angular observables in these decays.Under the combined constraints of the available data on RD(*),RJ/ψ,P_L~τ(D*),and pLD*,we perform scans for the LQ couplings and make predictions for a number of observables.Numerically it is found that both the differential branching fractions and LFU ratios are largely enhanced by the LQ effects,with the latter expected to provide testable signatures at the SuperKEKB and High-Luminosity LHC experiments. 相似文献
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根据对应原理,得到了类氢原子能态平均寿命半经典的计算公式τ(n,l),然后利用相对论单通道量子数亏损理论进行推广,得到用来计算考虑总角动量J的激发态寿命公式τ(n,l,l+1/2)和τ(n,l,l-1/2),利用单通道量子数亏损理论得到了碱金属原子n、l远大于1时激发态寿命的半经典公式τ(n.l)=τ0(m+M/nm/v/+M)2v7l(l+1/2)/n4,其计算结果和实验数据符合的很好. 相似文献
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如以如H_i(ω)(i=1,2)表示输入输出换能器(含匹配电路)的频率特性,R_i(ω)(i=1,2)表示二者对声表面波的反射系数,T(ω)表示声表面波传播路径的频率特性,则声表面波器件的主信号响应、三次行程信号(TTE)响应以及考虑了TTE影响之后器件的总响应分别为: H_d(ω)=H_1(ω)H_2(ω)T(ω) (1) TTE(ω)=H_1(ω)H_2(ω)T~3(ω)R_1(ω)R_2(ω) (2) H(ω)=H_d(ω)+TTE(ω)=H_d(ω)[1+T~2(ω)R_1(ω)R_2(ω)(3) 设/R_i(ω)/=r_i(ω),arg{R_i(ω)}=φ_i(ω)。二者与外电路有关。在良好匹配下,r_i(ω_0)=1/2(通常小于此值),在调谐情况下运用,φ_i(ω_0)=π。通常r_i(ω)≤r_i(ω_0),且随着频偏的增大而减小的速度大于H_i(ω)。如以两换能器间的间距为x,则一般情况下T(ω)=Texp[jωx/v](v为基片中声表面波的速度)。T<1,且随x的增大而降低。但一般器件x为几十个波长,故T总是接近于1而变化不大。如令 θ(ω)=2ωx/v+φ_1(ω)+φ_2(ω) (4) 相似文献
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飞片冲击起爆HNS-Ⅳ炸药是直列式传爆序列的重要研究方向。考虑到能量加载方式(一般为电爆炸驱动、微装药驱动和激光驱动)和飞片材料对冲击起爆的影响,根据文献测量的飞片阈值速度拟合得到了HNS-Ⅳ炸药p~nτ和James判据的系数。同时,利用ANSYS/LS-DYNA程序模拟了铜叠氮化物爆炸驱动飞片冲击起爆HNS-Ⅳ炸药的过程,并根据数值模拟结果修正了HNS-Ⅳ炸药p~nτ和James判据的系数。结果表明,HNS-Ⅳ炸药的p~nτ(其中p为压力,τ为脉冲作用时间)判据应该调整为p~(2.08)τ1.54GPa~(2.08)·μs(0.001μsτ0.14μs,3.8GPap28.0GPa),James判据应调整为0.215/Σ+0.108/E1(Σ为比动能,E为能通量)。调整后的起爆判据与数值模拟结果相一致,并具有更高的实用性。 相似文献
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Diffusion activation energy versus the favourable energy in two-order-parameter model:A molecular dynamics study of liquid Al
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In the present work, we find that both diffusion activation energy Ea(D) and Ea(Sex) increase linearly with pressure and have the same slope (0.022±0.001 eV/GPa) for liquid Al. The temperature and pressure dependence of excess entropy is well fitted by the expression -Sex(T,P)/kB=a(P)+b(P)T+c(P)exp(Ef/kBT), which together with the small ratio of Ef/kBT leads to the relationship of excess entropy to temperature and pressure, i.e. Sex≈-cEf/T, where c is about 12 and Ef (=Δ E-PΔV) is the favourable energy. Therefore, there exists a simple relation between Ea(Sex) and Ef, i.e. Ea(Sex)≈cEf. 相似文献
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<正>在曲照军等的文章中[1]作者声称他们能够解决腔场影响原子问题.在此我们显示出既然他们用于得到相互作用表象的哈密顿的变换不完备所以他们没有解决该问题.我们知道此相互作用的哈密顿量可表示为(h=1)H=ωa■a+ωmb■b+ω0/2σz+g1(a■σ_+σ+a)+g2a■a(b■+b),(1)这里a和a■是单模量子化场的产生与湮灭算符,而b和b■为量子谐振子的产生与湮灭算符,g1是单模辐射场与原子的乡耦合系数,g2是单模辐射场与振动边界的耦合常数.曲照军等人把哈密顿量(1)分解成自由和相互作用两个哈密顿量H=H0+HI.这里 相似文献