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活塞环是内燃机中重要零件.活塞环接触压力分布与相应的自由形状之间关系,已有多种理论论述,这些理论均采用特定压力分布假定.本文从薄圆环弯曲的基本微分方程出发,推导了在任意压力分布时活塞环自由形状,且编制了相应计算程序,对设计制造新型活塞环有指导意义. 相似文献
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对于一般三维轴对称旋转等离子体的平衡,1983年E.Hameiri曾给出其方程,它包括一个Bernoulli型积分,和一个复杂的非线性偏微分方程。后者包含五个任意一元函数。本文在假定密度是角向磁通的函数后,把偏微分方程简化为: L(f) a(f) R~2b(f) R~4c(f)=0 它仍然包含五个任意一元函数。这个方程可作为一种讨论三维轴对称旋转等离子体平衡的基础.如果c(f)=0,方程则化为Grad-Shafranov型方程.c(f)=0给出几个任意函数的一个关系。因此这时方程只包括四个任意一元函数。这样,我们就建立了有流动时的平衡与静力学平衡的比拟。对于纯环向旋转情形,1980年E.K.Maschke等曾给出其平衡方程,这是一个包含四个任意一元函数的非线性偏微分方程。本文未作任何假定,把它化为Grad-Shafranov方程,其中包括四个任意一元函数。从而也建立了纯环向旋转平衡与静力学平衡之间的比拟。如果再假定密度是磁通的函数,则可得到一个与上面方程类似的基本方程。 相似文献
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变率配点法——加权残值法(MWR)的一种新方法 总被引:3,自引:0,他引:3
1.引言微分方程一般性地表示为当在Hilbert空间的n维子空间中求一近似解时,可设(?)=sum from i=1 to nα_iφ_i,方程的残值可表示为: 相似文献
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浸没的球面各向同性球壳的自由振动 总被引:1,自引:0,他引:1
本文引入三个们移函数并用球面调和函数展开,可将球面各向同性弹性力学的基本方程转化成一个独立的二阶常微分方程和另一个耦合的二阶常微分方程组,采用液动压力表示流体与壳的相互作用,可以把无限大不可压缩流体中任意厚度球面各向同性球壳的自由振动频率计算归结为一个代数循征值问题,文中计算了若干种情况下球壳的频率,在各向同性情形与有关文献作了比较。 相似文献
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本文推导粘弹介质中圆孔孔径时变时的应力和位移.由粘弹解与弹性解的对应关系得到粘弹时变应力解.用直接解方程法求径向位移,最终归结为求解关于待定函数的l阶非齐次微分方程.将半径时变函数泰勒展开,用幂级数解法得到一般情况下的解.在寻找定解条件时,采用了对待定函数的光滑化处理,认为在t=0的微小邻域内函数仍满足微分方程,通过积分得到与待定系数数目相同的定解条件,从而获得本问题径向位移解析解.对Maxwell粘弹模型的求解证明了该法的可靠性.文中解适用于任意粘弹模型和孔径任意时变的情况. 相似文献
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由于直接配点法在求解边值问题时边界上的求解精度较低,本文提出了Hermite梯度重构核近似配点法(HGCM)来改进边界求解精度。重构核近似是无网格法中一种常用的近似函数,但是其在求解高阶导数时格式复杂且非常耗时。HGCM采用梯度重构核近似构建形函数的任意高阶导数,提高了计算效率;通过Hermite配点法构建离散方程,提高了边界求解精度。这种方法在求解对应变系数四阶偏微分方程的功能梯度材料板的静力问题时精度高,计算效率高,并可进一步推广应用于高阶偏微分方程描述的边值问题。 相似文献
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基于Von Karman板理论,应用三分区模型,建立了考虑横向剪切效应时具任意脱层的正交对称铺设轴对称层合圆板在径向压力荷载作用下的非线性运动微分方程。对未知变量在空间上采用Bessel函数,应用Galerkin法,得到无量纲的仅关于时间函数的运动微分方程,并应用谐波平衡法对此方程进行求解,算例中讨论了不同脱层半径、脱层深度对具脱层的正交对称铺设轴对称层合圆板非线性幅频响应的影响。 相似文献
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层状弹性半空间非轴对称动力问题的奇异解 总被引:1,自引:0,他引:1
在柱坐标系下,利用关于方位角的Fourier变换及关于径向的Hankel变换,将弹性力学基本方程组转化为非齐次的一阶常微分方程组的标准形式.采用求解微分方程组的矩阵法,建立了介质层的传递矩阵.由层间完全接触条件,导出了在任意埋藏源作用下层状弹性半空间频域奇异解,时域奇异解可通过关于频率的Fourier积分得到.该方法可应用到固体、流体层的情况 相似文献
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对于任意曲线座标下的叶轮机械三元流动基本方程,我们在文献[3]中介绍了使用张量等方法的一般性的推导及比较。本文第一部份介绍将r,z正交座标下的方程,经过座标变换,得出了任意曲线座标下的速度、F力、旋度、及偏导数等关系后,导出在任意曲线座标下的叶轮机械S_2流面运动方程。 相似文献
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Xiaoming Lai Baomin Bian Ling Yang Anzhi He 《力学学报》2010,42(1):122
流体力学自相似运动的外延判据不太完备,对微分方程组做无量纲化处理后,得到以空间相
对坐标\xi和距离$r$为自变量的理想气体一维自相似运动微分方程的基本物理特
征量解函数,它们具有Y(\xi ,r ) = y ( \xi )r^{C_Y }的形式,即对于确定
的\xi, 特征量函数Y ( \xi ,r )具有空间标度不变性. 这种标度不变性是理
想气体一维不定常流自相似运动的存在条件. 相似文献
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1、计算表格 取正六面体球面电极(图1)。C为z~+向电极球面与z_0轴的交点。ABDE为z~+全电极,EFGD为上半电极,ABGF为下半电极,CH为经度角φ的零位。取余纬角θ,则AB线的方程为ctgθ-COSφ=0。作电极碗错位计算时,任意函数F(θ,φ)sinθ在上半和下半电极面积上的积分是 相似文献
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本文研究线性特征值问题Aφ-λBφ=0,其中A、B为线性对称运算子且B正定,提出了能够求得特征近似值,同时求得其上下限的广义最小二乘法,证明了特征值上下限定理,导出了特征值的第一上限、第一下限、第二上限、第二下限。本文方法可以求解微分方程的特征值及微分方程组的特征值、矩阵特征值等问题,后两类问题的两个算例结果精度很高。 相似文献
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各向异性板结构横向弯曲一般解析解 总被引:25,自引:0,他引:25
提出了一种求解四阶线性椭圆型偏微分方程黑社会问题的新方法:复级数展开法,产散于求解各向异性板横向弯曲问题,运用得级数展开法首次给出承受任意载荷具有任意边界的各向异性矩形、圆形板横向弯曲一般解析解,同时对各向异性板对称性进行了探讨,指出当板边界约束、载荷呈中心对称时,矩性板挠度呈中心对称,文中亦给出一些数值算例。 相似文献
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目前叶轮机械的三元流动理论和计算都有了很大的进展,发展了各种各样的求解方法。这些方法基本上分成两大类:一类是矩阵法,另一类是流线曲率法。这两种方法表面上求解过程很不相同,但本质上都同属于差分法一类。目前的矩阵法是对任意二元流面(S_1或S_2流面)上运动方程组化成流函数φ的偏微分方程,然后直接进行差分离散化,进而迭代求解。流线曲率法是在假设初始流线形状的基础上(从而通过数值微分和积分——通常的三次样条曲线办法是典型的一种办法——求得流线上的斜率、曲率等 相似文献
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本文首先简要介绍Bcklund变换理论的发展过程,然后介绍一种寻找微分方程Bcklund变换的新方法——wahlquist-Estabrook过程。该方法是目前处理微分方程Bcklund问题的最有效方法.尽管该方法在理论上可应用于任意维数的偏微分方程组,但是实际上它所能处理的主要是二维问题。例如,在应用该方法处理完整Navicr-Stokcs方程(四维问题)时,所得到的是无意义结果.但是,在应用该方法处理定常二维Navicr-Stokcs方程时,确实可以得到正常的Bcklund映射,以及Bcklund变换. 相似文献