Planck长度和统一引力—电磁的五维U1主丛理论

在统一引力和电磁的五维U₁主丛理论(它可视为Kaluza-Klein理论的一种新表述)中,闭合的且类空的第五维的半径被定出为Plank长度的2α^-1/2倍(α为精细结构常数)。这解释了第五维为什么难以直接观测到。 关键词：     

α-BeH2电子结构与光学性质的第一性原理研究

基于密度泛函理论,采用赝势平面波方法研究了α-BeH2的结构、电子和光学性质。基态下,α-BeH2的晶格常数a和体积弹性模量B0计算值与实验值及其它理论值一致。根据能带理论研究了α-BeH2基态下的能带结构、总态密度(DOS)和分波态密度(PDOS)。经过分析发现α-BeH2为直接能隙半导体材料,能隙为5.44eV,与文献相比,本文计算的结果偏低,这主要是利用第一性原理中的局域密度近似(LAD)或广义梯度近似(GGA)交换关联能函数计算材料的带隙宽度或者磁耦合的理论结果均会偏低。通过对基态α-BeH2的Mulliken电荷分布和集居数的分析发现：α-BeH2属于离子键和共价键所形成的混合键化合物;α-BeH2的电荷总数分别来源于各自的H 1s轨道,Be 2s和2p轨道。同时本文还分析研究了α-BeH2的光学介电函数、吸收系数、复折射率、反射系数和能量损失等光学性质。     

真实谱_0e~(-K(αb_1+b_2-αb_2))与杂化谱α_0e~(-Kb_1)+(1-α)_0e~(-Kb_2)匹配条件

α(0≤α≥1)取值不同,真实谱αb0e-K(αb1+b2-α)2对应厚度不同。0e-Kb1和0e-Kb2已知情况下,每一α值对应一杂化谱(α-0e-Kb1+(1-α)0e-Kb2。如果0e-Kαb1+b2-αb)2≈α0eKb1+(1-α)0e-Kb2,则只需选择合适的α,就可以得到期望的真实谱αb0e-K(1+b2-αb)2,而不需要制备厚度为b(b=b2-αb2+αb1)的样品。杂化谱与真实谱高度匹配的条件与Kb2数值和b1/b2比值有关。b1越接近b2,真实谱与杂化谱匹配越好;Kb2越小,真实谱与杂化谱匹配越好。     

用光散射研究部分相容聚合物共混物的相间过渡层(英文)

在光散射的理论中 ,密度均方起伏η2在两相完全不相容的体系中 (界面间也不存在相互粘附 )η2 =Φ1Φ2 (α1-α2 )。对于界面间有相互作用或形成一定的相容区时 ,η2将变小 ,则有η2 =(α2 -α1) 2 (φ1φ2 -φ3/6)。α1、α2 为两组元分别的极化率 ,φ1、φ2 为两组元的体积分数。本文根据部分相容的聚合物共混体系中的分散相尺寸γ和积分不变量θ,可计算出φ3,并提出相间弥散层的概念 ,进而计算出弥散层的厚度 d,从而发展了光散射理论。激光小角散射计算的弥散层厚度 d与 X光小角散射计算的界面层厚度σb是相对应的。在计算中应用相关距离 ac代替分散性尺寸γ是可行的 (也可用均方旋转半径 R2g代替 )。文中给出了 PA6/PP合金的弥散层厚度 d和界面层厚度σb的计算结果 ,同时给出了 HIPS/Pc BR合金在熔体动态过程中两相间弥散层厚度的变化     

五维时空中度规的计算

在四维R+R2引力理论中给出了Wheeler-Dewitt(W-D)方程,通过分离变量法得到了W-D方程的解.利用Kaluza-Klein理论将Robertson-Walker度规推广到五维时空,结合时空中的场方程得到宇宙项与能量之间的关系.     

关于介分子离子(αp,μ~-)和(αp,2μ~-)

应用ACQM理论和方法研究介分子离子(αp,μ~-)和(αp,2μ~-).发现(αp,μ~-)的基态(X~2Σ~+)为排斥态;(αp,2μ~-)为束缚态,平衡核间距R_e=0.0078bohr,能量极小值E=-551.78a.u.     

~6Li的d-α集团结构态的相移分析和广义本征值分析

本文用含有软排斥心的中心势和自旋-轨道非中心势的核子-核子(N—N)力和具有d-α集团结构的波函数,从单道共振群方法(RGM)相移分析和广义本征值分析两方面,统一研究了~6Li的(1~ ,0)基态、(3~ ,0)第1激发态、(2~ ,0)第3激发态、(1~ ,0)笫5激发态。结果表明:从相移分析和本征能量分析两方面都说明了~6Li的基态主要是l=0的d-α集团结构束缚态,而第1、3、5激发态主要是l=2的d-α集团结构非束缚态。     

α-BeH_2电子结构与光学性质的第一性原理研究

基于密度泛函理论,采用赝势平面波方法研究了α-BeH2的结构、电子和光学性质.基态下,α-BeH2晶格常数a和体积弹性模量B0计算值与实验值及其它理论值一致.根据能带理论研究了α-BeH2基态下的能带结构、总态密度(DOS)和分波态密度(PDOS).经过分析发现α-BeH2为直接能隙半导体材料,能隙为5.44eV,与文献相比,本文计算的结果偏低,这主要是利用第一性原理中的局域密度近似(LAD)或广义梯度近似(GGA)交换关联能函数计算材料的带隙宽度或者磁耦合的理论结果均会偏低.通过对基态α-BeH2的Mulliken电荷分布和集居数的分析发现:α-BeH2属于离子键和共价键所形成的混合键化合物;α-BeH2的电荷总数分别来源于H1s轨道,Be2s和2p轨道.同时本文还分析研究了α-BeH2的光学介电函数、吸收系数、复折射率、反射系数和能量损失等光学性质.     

6Li的d-α集团结构态的相移分析和广义本征值分析

本文用含有软排斥心势和自旋-轨道非中心势的核子-核(N-N)力和具有d-α集团结构的波函数, 从单道共振群方法(RGM)相移分析和广义本征值分析两方面, 统一研究了⁶Li的(1⁺, 0)基态、(3⁺, 0)第1激发态、、(2⁺, 0)第3激发态、、(1⁺, 0)第5激发态. 结果表明: 从相移分析和相征能量分析两方面都说明了⁶Li的基态主要是l=0的d-α集团结构束缚态, 而第1、3、5激发态主要是l=2的d-α集团结构非束缚态.     

经济简便的样品厚度任意可调的红外光谱测量技术

同一样品不同厚度(b1b2)的红外单光束谱0e-Kb1与0e-Kb2经线性组合得到杂化单光束谱φh=α0e-Kb1+(1-α)0e-Kb2,α为杂化因子。随α(0≤α≤1)取值不同,可以得到期望的φh的h对应样品的厚度b=b2-αb2+αb1。即不需要制备厚度为b的样品,就可以得到其单光束谱φb并且b的数值随杂化因子α而改变。只要选择合适的α,就可得到期望厚度b的光谱。通过提出新概念实现了红外样品厚度连续可调和精确控制的目标。     

3-[5-(α-萘)-2H-四唑-2-甲撐-4-苯基-1,2,4-三唑啉-5-硫酮13C-NMR的研究

本文研究了5-(α-萘)-四唑(Ⅱ),5-(α-萘)-2H-四唑-2-乙酸甲酯(Ⅲ),5-(α-萘)-2H-四唑-2-乙酰肼(Ⅳ),1-[5-(α-萘)-2H-四唑-2-乙酰]-4-苯基氨基硫脲(V)以及3-[5-(α-萘)-2H-四唑-2-甲撐]-4-苯基-1,2,4-三唑啉-5-硫酮(Ⅵ)的¹³C核磁共振谱和各种¹³C-NMR化学位移。根据化学位移理论、讯号强度以及同模型化合物化学位移的比较,辨认其归属。     

用能带理论研究GaAs(111)—(2×2)表面的原子结构

本文提出了一个由低能电子衍射能带理论计算所确定的GaAs(111)—(2×2)表面的空位模型。发现第一层间距d_1=0.203±0.005A(收缩75％±0.005A),第二原子层间距d_2=2.71±0.04A(膨胀11％±0.04A)和第三层间距d_3=0.78±0.02A(收缩4.4％±0.02A)。对此结构,在表面的As—Ga键长l_(AS_1)-Ga_1=2.449±0.001A,As的背键长l_(AS_1)-Ga_2=2.450±0.002A,其键角(α)为120.06°±0.04°,而悬挂键P的角(β)为93.56°±0.03°。     

气轨上加速度的测量与挡光片的宽度

气轨实验中根据公式:a=(v_B~2-v_A~2)/(2S) (1)a=(v_B-v_A)/t (2) 计算加速度a时,将有理论系统误差,此茶统误差与挡光片宽度d有关,但不一定从减小宽度去消除。一、掘根公式(1)测量时设滑块在起始位置时,挡光片的第1前沿距光电门A为S_0(图1),挡光片的第2前沿距第丑前沿为d,即挡光片宽度,光电门A、B间距离为S。当滑块从静止开始以加     

酰基吡唑啉酮双席夫碱硼配合物的合成与光谱表征

合成了 3种 [B(PMαFP) 2 en]Ac ,[B(PMαFP) 2 pen]Ac ,[B(PMTHP) 2 en]Ac型硼配合物 (其中(HPMαFP) 2 en为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 )α 呋喃次甲基 ]乙二亚胺、(HPMαFP) 2 pen为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 )α 呋喃次甲基 ]邻苯二亚胺、(HPMTHP) 2 en为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 ) 2 噻吩次甲基 ]乙二亚胺 )。通过元素分析 ,红外光谱 ,电子光谱 ,核磁共振谱 ,摩尔电导等对新配合物的组成、结构和性质进行了表征     

几种2-取代-4,5-双(α-呋喃基)噁唑的结构与光谱性质

在密度泛函DFT-B3LYP/6-31+G水平上对2-甲基-4,5-双(α-呋喃基)噁唑(化合物A)、2-苯基-4,5-双(α-呋喃基)噁唑(化合物B)、2-α-呋喃基-4,5-双(α-呋喃基)噁唑(化合物C)和2-α-呋喃乙烯基-4,5-双(α-呋喃基)噁唑(化合物D)S0基态进行构型优化,并用单取代组态相互作用方法(CIS)优化其S1激发态结构。从理论上探讨了A,B,C和D四种化合物的前线分子轨道能量、吸收和发射光谱等性质与结构的关系,并与实验值进行了对比,发现理论计算数据能够与实验结果一致,特别是采用纯密度泛函DFT-OLYP方法计算发射光谱时,理论计算数据与实验结果相差比混合密度泛函DFT-B3LYP方法更小。计算结果表明,分子共轭体系越大,前线轨道间能隙越小,吸收光谱红移越显著。     

有重位点阵关系两相的复合点阵(Ⅱ) 两相空间点阵及其点阵平面的重合系数

本文用数论分析方法,给出有重位点阵关系两相空间点阵及其点阵平面重合系数求法的普遍而简便的公式。空间点阵的重合系数α_2~(3)=1/C~(1),点阵平面的重合系数α_2~(h)= (H~(2)C~(1)/C~(1),C~(1)为重位点阵基矢对应矩阵,H~(2)=[h_1~(2)h_2~(2)h_3~(2)].在C~(1)未知的情况下,空间点阵及其点阵平面的重合系数可以通过两相基矢有理对应矩阵φ及重合系数矩阵C来求,这时α_2~(3)=k_1~(2)k_2~(2)/d~3,α_2~(h)=(CH~(2),dk_1~(2))/d~2.求矩阵C比求矩阵C~(1)要方便得多。     

五维地震油气识别方法*

五维地震流体识别,即利用五维地震资料对复杂储层含流体特征进行识别和描述,为业内研究的前沿和重要难题。该文首先从岩石物理机制出发,研究了含流体各向异性储层参数与物性参数的关系,构建了高敏感参数的各向异性因子f^ani,并验证了该流体因子的合理性以及实用性。其次,利用各向异性反演算法尽可能地挖掘五维地震数据中丰富的方位各向异性信息,反演得到用来表征地下流体的各向异性因子,实了现五维地震流体识别。实际应用结果表明,基于新的各向异性因子及各向异性反演算法能够稳定可靠地从五维地震数据中获取储层流体特征,为五维地震流体识别提供了一套新的理论方法。     

AsH(X~3∑~-)及AsH_2(X~2B_1)自由基的分子结构与解析势能函数

运用Gaussian 03程序包中的单双迭代三重激发耦合簇理论和相关一致五重基优化了AsH_2的基态结构,并在优化结构的基础上计算了它的离解能和振动频率.结果表明:AsH_2基态的平衡构型具有C_(2v)对称性,键长R_(As-H)=0,1508 nm,键角∠HAsH=91.2231°,离解能D_e(Has-H)=2.8795 eV,振动频率ν_1(α_1)=1013.3361 cm~(-1),ν_2(α_1)=2225.1347 cm~(-1),ν_3(α_1)=2233.7565 cm~(-1).这些结果与实验值较为相符.对H_2的基态使用优选出的cc-pV6Z基组、对AsH的基态使用优选出的cc-pV5Z基组进行平衡几何与谐振频率的计算并进行单点能扫描,且将扫描结果拟合成了Murrell-Sorbie函数.与实验数据及其他理论结果的比较表明,本文关于AsH(X~3∑~-)自由基光谱常数(D_0,D_e,R_e,ω_e,B_e,α_e和ω_eX_e)的计算结果达到了很高的精度并最为完整.采用多体项展式理论导出了AsH_2(C_(2v),X~2B_1)自由基的解析势能函数,其等值势能图准确再现了它的离解能和平衡结构特征.首次报导了AsH_2(C_(2v),X~2B_1)自由基对称伸缩振动等值势能图中存在的两个对称鞍点,对应于反应AsH+H→ABH_2,势垒高度约0.1512×4.184 kJ/mol.

Abstract：

The CCSD(T) theory in combination with the cc-pV5Z basis set is used to determine the equilibrium geometry, dissociation energy and vibrational frequencies of AsH_2 (C_(2v), X~2B_1) radical. By comparison, excellent agreement can be found between the present results and the experiments. The values obtained at present are of 0.1508 ran for the equilibrium bond length R_(As-H), 91.2231° for the bond angle ∠ HASH, 2. 8795 eV for the dissociation energy D_e (HAs-H) and 1013.3361 cm~(-1), 2225.1347 cm~(-1) and 2233.7565 cm~(-1) for the vibrational frequencies ν_1(α_1), ν_2(α_1) and ν_3(α_1), respectively. The equilibrium geometry,harmonic frequency and potential energy curve of the AsH(X~3∑~-) radical are calculated at the CCSD(T)/cc-pV5Z level of theory. The ab initio results are fitted to the Murrell-Sorbie function with the least-square method. The spectroscopic parameters are in excellent agreement with the experiments. The analytic potential energy function of the AsH_2 (C_(2v), X~2 B_1) radical is derived by using the many-body expansion theory. This function correctly describes the configuration and dissociation energy of the AsH_2 (C_(2v), X~2B_1) radical. Two symmetrical saddle points have been found at (0.160 nm,0.296 nm) and (0.296 nm,0.160 nm) ,respectively. And the barrier height is equal to 0.1512×4.184 kJ/mol.     

脉冲强磁场系统最佳设计的理论

本文综合考虑了线圈、电源和电路诸因素,并据此第一次建立了一个设计标准电容器放电型脉冲磁体(绕组线圈、Bitter线圈或单匝线圈)通用的理论。只要给出设计指标:B₀,2α₁,1/2T,σ,λ和V,就可以由本理论算出磁体的最佳结构参数和电源的设计参数(i₀,F(α,β),α₂,b,L,C,N,l,S(或d),R和I_max)。本文并对最佳磁体结构进行了物理探讨。 关键词：     

圆锥复数及其在物理学中的应用

圆锥复数是一种泛复数,由它可以非常方便地导出伽里略变化、洛伦兹变换和欧几里得变换,以及相应的速度变换规律,而这些规律分别是研究低速运动、高速运动和超光速运动的基础.下面简要地介绍圆锥复数的性质及其在物理学中的应用. 考虑某虚单位ω,它可用来定义泛复数 a=α+βω,(1)这里α,β均为实数.若ω分别取i,j,κ 且满足以下诸式 a=α+βi(i满足 i~2+1=0),(2) a=α+βj(j满足j~2-1=0),(3) a=α+βK(K满足K~2=0,(4)我们把(2),(3),(4)式的α分别称为椭圆数(简记为C)、双曲数(简记为H)和抛物数(简记为P),并统称为平面泛复数或圆锥复数. …