读者来信

编辑同志：读了文献［１］,觉得有不恰当之处．笔者对此作些讨论．文［１］的βＩｒ（ａ＋βｚ）３应改为βＩｒπ（ａ＋βｚ）３．利用文［１］的式（２）和式（５）,根据欧姆定律的微分形式ｊｆ＝σＥ＝１ρＥ可求出载流圆台导体（图１）中的电场分布Ｅ＝Ｉρπβｒ（...     

液晶自由能的简单推导

描述液晶向列相和胆甾相弹性性质的自由能密度,其形式为其中ｎ（ｒ）为空间ｒ处之指向（ｄｉｒｅｃｔｏｒ）,代表分子的平均取向,｜ｎ｜＝１．２π／ｑ０为胆甾相的螺距．在向列相中,ｑ０＝０．Ｋ１—Ｋ３为弹性常数．有关这些物理量的进一步讨论,参看文献［１－４］．这个简单的自由能的具体形式（从１９３３年起Ｏｓｅｅｎ［１］和Ｚｏｃｈｅｒ［２］初步考虑,其后１９５８年Ｆｒａｎｋ［３］比较完备的处理,以至后人?...     

NdvGdCOB晶体1331.0nm基频光运转和自倍频红光的观察

ＮｄｖＣａ４ＧｄＯ（ＢＯ３）３（简称ＮｄｖＧｄＣＯＢ）是一种新型自倍频晶体［１］。利用该晶体实现１０６０．０ｎｍ的自倍频绿光输出,因内外均已有报道［２］。我们利用Ｄａｔａｃｈｒｏｍ５０００型染料激光器泵浦该晶体成功地实现了１３３１．０ｎｍ基频光和６６５．５ｎｍ自倍频红光的输出。ＮｄｖＧｄＣＯＢ属单斜双轴晶体,具有明显的偏振吸收特性。生长该晶体所用原料为Ｃａ４Ｎｄ０．０８Ｇｄ０．９２Ｏ（ＢＯ３）３。晶体样品尺寸为３ｍｍ×３ｍｍ×８ｍｍ,通光方向为ｘ（ｘ轴与晶体的ｃ轴的夹角为１２°,ｚ轴与ａ轴的夹…     

稀土氟碳酸盐矿物的拉曼光谱研究

研究了氟碳钡铈矿Ｃｅ２Ｂａ［ＣＯ３］３Ｆ２、氟碳钙铈矿Ｃｅ２Ｃａ［ＣＯ３］３Ｆ２和氟碳铈矿Ｃｅ［ＣＯ３］２Ｆ等矿物的拉曼光谱特征。结果表明,钡稀土氟碳酸盐矿物（氟碳钡铈矿、氟碳铈钡矿、黄河矿）的Ｒａｍａｎ光谱特点是,ν１和ν２为单峰值,ν３和ν４为双峰值。钙稀土氟碳酸盐矿物（氟碳钙铈矿）的拉曼光谱带中ν１和ν４为双峰值,ν２和ν３为单峰值。稀土氟碳酸盐矿物（氟碳铈矿）的Ｒａｍａｎ光谱的特点是,ν１、ν２和ν４为单峰值,ν３为双峰值。     

用￣1H NMR法研究［Co（Xacac）＿2（Me－en）］ClO＿4的重氢化

应用￣１ＨＮＭＲ技术推定了新合成的二（３－取代Ｘ基－２，４－戊二酮）．Ｎ－甲基乙二胺合钴（Ⅲ）配合物：［Ｃｏ（Ｘａｃａｃ）＿２（Ｍｅ－ｅｎ）］ＣｌＯ＿４（Ｘ＝ＣＨ＿３、Ｃｌ、ＮＯ＿２）的Δ（Ｒ）∧（Ｓ）和Δ（Ｓ）∧（Ｒ）异构体的空间构型，测定了各配合物异构体手性配位氮原子上的重氢化速率常数ｋ＿Ｄ值（３４．０℃）．结果表明，取代基Ｘ对ｋ＿Ｄ值有着显著影响。     

关于一维无限深方势阱描述的一个注记

关于一维无限深方势阱描述的一个注记额尔敦朝鲁（内蒙古民族师范学院物理系，通辽０２８０４３）当前国内流行的许多量子力学教科书中，对一维无限深方势阱的描写出现多种形式，概括起来，至少存在以下四种不同的形式［１～３］：１）Ｕ（ｘ）＝０，０＜ｘ＜ａ∞，ｘ＜０...     

抗癌药物铂络合物构效关系的物理方法研究

本文用Ｘ射线衍射、傅里叶变换红外光谱、差热分析等物理方法研究了抗癌药物铂络合物特性、结构以及构效关系．研究结果表明：ｃｉｓ－［Ｐｔ（ＮＨ３）２Ｃｌ２］属简单斜方晶系,晶格常数ａ＝０．９２２１ｎｍ,ｂ＝０．８７７１ｎｍ,ｃ＝０．６８９０ｎｍ．草酸二氨合铂的结构为斜方晶系,其晶格常数为：ａ１＝１．０７２１ｎｍ,ａ２＝０．６４０２ｎｍ,ａ３＝１．８５７０ｎｍ,并用傅里叶变换红外光谱、差热分析、元素分析等方法对它们理化特性进行了研究     

La2O3—BaO系复氧化物的现场拉曼光谱研究

对于Ｌａ０．２Ｂａ０．８－ｘＣａｘ（Ｏ，ＣＯ３）其中ｘ＝０．０、０．２、０．４、０．６氧化物在９７３Ｋ及甲烷氧化偶联（ＯＣＭ）条件下，无Ｃａ＾２＋的样品可用表面ＢａＣＯ３和（ＬａＯ）２ＣＯ３的Ｒａｍａｎ谱及８１０ｃｍ＾－１附近的Ｏ２＾２－特征峰来表征；含Ｃａ＾２＋的样品，则表现了混合碳酸盐（Ｃａ，Ｂａ）ＣＯ３的特征，还有位于１１３５ｃｍ＾－１（ｗ）和８１０ｃｍ＾－１（ｗ）的Ｏ２＾－、Ｏ２＾２－瞬时     

压缩因子Z〉1的定容高压气体的压力与温度的关系

改良了文献［１］的近似处理方法，从求解新的非线性常微分方程中，导出了Ｚ＞１的定容高压气体在（Ｔ０，ｐ０）附近的压力与温度的关系。对照Ｒｅｄｌｉｃｈ－Ｋｗｏｎｇ方程的计算值表明，在｜ΔＴ｜＜１５Ｋ时，其压力的平均相对误差小于０．９％。     

α—碘酸锂晶体基础研究综述

碘酸锂（ＬｉＩＯ３）晶体在常温常压下有两种稳定存在的异型体：一种叫β－ＬｉＩＯ３,空间群为Ｃ４４ｈ（Ｐ４２／ｎ）［１］,点阵常数ａ＝９．７３３Ａ,ｃ＝６．１５７Ａ,属于中心对称类型;另一种叫ａ－ＬｉＩＯ３,其空间群为Ｃ６６（Ｐ６３）［２］,点阵常数ａ＝５．４８２Ａ,ｃ＝５．１７１Ａ,是电极性晶体．α－ＬｉＩＯ３不但作为一种优良的光学非线性材料［３,４］在国内外被广泛地应用,而且在我国将它用于?...     

（La2／3Ca1／3）（Mn（3—x）／3Gax／3）O3体系巨磁电阻效应和电特性的研究

采用固态反应法制备了（Ｌａ２／３Ｃａ１／３）（Ｍｎ（３－ｘ）／３Ｇａｘ／３）Ｏ３（ｘ＝０．００，０．１０，０．１５，０．２０，０．３０）体系的系列样品。通过系统地测量其零场和１．６特斯拉（Ｔ）磁场下样品的电阻率－温度关系以及一定温度下磁电阻率与磁场的关系，发现随Ｇａ＾３＋替代量的增加其磁电阻率峰和电阻率峰均向低温方向移动，磁电阻率峰值增大，并伴生磁电阻率峰展宽效应。作者认为，上述结果是由于Ｇａ＾３     

用速度成像方法测量碘原子的光电子能谱及角分布

使用离子速度成像（Ｉｏｎ Ｉｍａｇｉｎｇ－Ｖｅｌｏｃｉｔｙ Ｍａｐｐｉｎｇ）技术来测量光电子能谱及其角分布，对碘原子在２７７ｎｍ附近的（２＋１）多光子电离过程Ｉ＾＊（＾２Ｐ１／２）→Ｉ′（＾１Ｄ２）６ｐ［１］１／２→Ｉ＾＋和Ｉ（２Ｐ３／２）→Ｉ′（＾３Ｐ０）６ｐ［１］１／２→Ｉ＾＋进行了研究。与文献报道的结果相比，分辨率要好５倍，相对能量分辨率达到６％。还讨论了速度成像方法中速度分布校正和重构三维     

理想自旋系统的热容量

自旋系统是目前唯一可能实现负绝对温度状态的系统，由于自旋与自旋之间的相互作用十分微弱，所以此种系统可看成是理想的．本文对此种理想自旋系统进行了统计讨论，确定了系统的各种热力学函数，并给出了热容量Ｃ的表达式及其在 Ｔ＝±０Ｋ、±∞ Ｋ时的行为，这些结果与文献［１］、［２］、［３］中所涉及的结果是一致的     

T=±∞状态的特性

负绝对温度出现以来,有不少人对它进行了研究．例如,Ｒａｍｓｅｙ［１］最先对负温度１）情况下的热力学及统计物理学作了扼要的阐述,并指出负温度比正的更高．随后Ｈｅｃｈｔ［２］,Ｖｙｓｉｎ［３］及其他一些人［４］又对负温度下的平衡和稳定的条件以及有关的一些问题进行了研究．从这些研究的结果得出一个重要的结论：无论是Ｔ＞０,还是Ｔ＜０,都有Ｃｘ＞０,（１）这里Ｃｘ表示系统外参量Ｘ保持不变时的热容量．近?...     

磁化水防垢机理的探索

磁化水防垢效果与磁场处理条件有一定的关系,但井不是唯一决定的因素,水质也起了重要作用．一、水质分析各种天然水内都溶解有一定数量的杂质,其主要成份是钙、镁等盐类．所谓硬度就是指这两种盐类的含量．它们在水中常以两种形式存在：（１）钙、镁的碳酸盐：有碳酸钙（ＣａＣＯ３）、碳酸镁（ＭｇＣＯ３）、重碳酸钙［Ｃａ（ＨＣＯ３）２］和重碳酸镁［Ｍｇ（ＨＣＯ３）２］等．这些盐形成的硬度叫做碳酸盐硬度．（２）钙?...     

多晶β氧化铝固体电解质的电导及激活能的测定

β氧化铝１）（Ｎａ２Ｏ·９—１１Ａｌ２Ｏ３）是近十年来发展起来的一种快离子导体２）材料,３００℃的电导率达到０．１－０．３Ｑ－１·ｃｍ－１,钠离子迁移数接近于１,电子电导可以忽略,可用作钠硫电池、钠卤素电池或电解制钠的固体电解质隔膜．从１９６６年美国福特公司Ｋｕｍｍｅｒ［１－２］等人报道这种材料以来,许多国家都相继进行了研究．对多晶β－Ａｌ２Ｏ３的导电模型和测试方法已进行了许多研究［３－７］?...     

＝4．03GeV下τ~±→π~＋π~－π~±υ_τ衰变的测量

利用北京谱仪（ＢＥＳ）在４．０３ＧｅＶ正负电子对撞能量下获取的数据，［研究了，τ＋τ－产生过程．借助双标记方法分析了τ±→π＋π－π±υτ衰变事例．测定分支比Ｂｒ（τ±→ａ１±υτ→ρ０π±υτ，ρ０→π＋π－＝（７．３±０．５）％，Ｂｒ（τ±→Ｋ＊±υτ→Ｋｓ０π±υτ，Ｋｓ０→π＋π－）＝（０．６±１．５）×１０－３．并由Ｄａｌｉｚ投影分布的分析，确认ａ１的主要衰变方式ρπ．同时，也观察到ａ１衰变中以Ｓ波贡献为主的现象．采用Ｋｕｈｎ模型拟合实验数据，得到：ｍａ１＝１．２４±０．０２ＧｅＶ，Γａ１Ｔ＝０．５７±０．０７ＧｅＶ．     

四氯合铜酸苯铵盐的结构及其红外与拉曼光谱研究

制备了四氯四铜酸苯铵盐（Ｃ６Ｈ５ＮＨ３）２ＣｕＣｌ４单晶，Ｍｒ＝１８７．２６，由四园衍射数据确定了晶体结构，晶体属单斜晶系，空间群Ｐ２１／ａ，ａ＝０．７１８４（１），ｂ＝０．７４４８（２），ｃ＝１．５０７０（４）ｎｍ，β＝１００．６７（２）°，Ｖ＝０．７９２４ｎｍ＾３，Ｚ＝２，Ｄｘ＝１．６５０ｇｃｍ＾－３，（Ｍｏ，Ｋａ）＝０．０７１０６９ｎｍ，μ＝４．０５６ｍｍ＾－１，Ｆ（０００）＝３８９，Ｒ＝０     

闪光灯泵浦Nd：YCOB自倍频激光器

ＮｄＣａ４ＹＯ（ＢＯ３）３（简称ＮｄＹＣＯＢ）是一种新型的自倍频晶体［１～３］。根据测定的吸收光谱,它有５条较宽的吸收带,因而极适合于用脉冲氙灯进行泵浦。作者利用脉冲氙灯泵浦ＮｄＹＣＯＢ实现了基频光和自倍频光的运转。实验中所用晶体掺杂的摩尔分数为０．...     

e~＋e~－湮没中L＝1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献［２］中给出的基本关系，得出Ｌ＝１激发态重子对∑（１３８５），∑＋，（１５３０）和的衰变贡献，进而用γ共振能量下的实验值Ｒ１＝（１５３０），Ｒ２＝∑（１３８５）／∑和Ｒ３＝∧（１５２０）／∑（１３８５）作输入，估算了Ｌ＝１的各激发态重子的产生比例．