利齐循环黎曼空间和利齐对称黎曼空间的一些性质

<正> §1.引言设Vn是基本形式为的黎曼空间,Rijkh,Rij,R分别表示Vn的曲率张量,利齐张量,数量曲率;Rijk,lh,Rij,l表示它们的共变导数（见[1]）。若Rijkh是循环张量,即     

循环和对称黎曼空间的全脐超曲面

<正> §1 引言设Vn是n维黎曼空间,它的度量形式为φ=gijdxidxj（i,j=1,…,n）。（1.1）若Vn的每个对称变换都是等距的,称Vn为对称空间,等价条件是Vn的黎曼曲率张量Rijkh是平行的,（见[1]28章或[2]11章）,即     

关千共形对应黎曼空间的一点注记

本文所用符号均同[1].除特别说明外,指标h,i,j,k,…取值范围为1,2,…,n(n≥5).1.预备事项 如果两个n维黎曼空间V_n和V_n的基本二次形式可化为且有关系(1.2) g_ii=1/ρ~2g_ii,ρ=ρ(x_i),则称V_n和(?)_n是共形对应的,经简单计算,V_n和(?)_n对应量之间具有如下关系:     

关于线素非正定的黎曼空间的共形变换群

1.设V_n是一个n维黎曼空间.Taub,A.H.曾经证明:定理T若V_n(n≥3)容有最大阶数r=1/2(n 1)(n 2)的共形变换群G_r,则V_n是共形平坦的;其逆亦真.这个定理的前半部分条件还可进一步减弱.当V_n的线素正定时,Nagano,T.,胡和生等已作过不少研究;最近,讨论了符号差为(n-2)的双曲型黎曼空间的共形变换群.本文采用方法,对线素非正定的一般黎曼空间改进上列定理T为:     

存在若干独立测地平行全脐超曲面族的黎曼空间

<正> 1.容有测地平行全脐超曲面族的黎曼空间的一些性质设Vn是具有正定基本形式φ=gijdxidxj,（i,j=1,…,n）（1.1）的黎曼空间,Vn-1; xi=xi(w1,…,wn-1)（1.2）     

关于可容纳n重正交极小超曲面系统的黎曼空间Vn

§1 引言:白正国先生曾导出可容纳 n 重正交超曲面系统的黎曼空间 V_n 所满足的一些关系式,并且指出三维欧氏空间中三重正交极小超曲面系统只能是平面系统,而三维正常曲率空间则不能容纳有三重正交极小超曲面系统。由此可见,并不是所有可以容纳 n 重正交超曲面系统的黎曼空间 V_n 都能容纳 n 重正交极小超曲面系统的。本文的目的在于导出可以容纳 n 重正交超曲面系统的黎曼空间 V_n 的另外一些性质,并进一步     

和二次射影循环空间测地对应的黎曼空间

设黎曼空间V_n和另一黎曼空间(?)_n(可以和V_n重合)测地对应,即成立     

半可约黎曼流形V_n在常曲率黎曼流形S_(n+1)中的局部嵌入

局部黎曼流形V_n如果带有正定的测度,我们称V_n为正常的黎曼流形若V_n的测度具有形式 ds~2=ds_1~2 ρ~2ds_2~2,这里二次形式ds_1~2、ρ仅是x_1,…,x_r的函数,ds_2~2仅是x_(r 1),…,x_n的函数,则我们称它为半可约的黎曼流形.今后我们仅讨论局部的正常半可约黎曼流形V_n. 显然,半可约流形V_n是二个黎曼流形直积V_r×V_(n-r)的最近似的拓广(见〔1〕). 局部半可约流形包含了局部的常曲率流形,KaraH亚射影流形,广义Karan亚射影     

黎曼空间等价问题的讨论

两个黎曼空间V_n和(?)_n是否等价的问题,在黎曼几何学中占有一定地位。由于V_n和(?)_n分别选取坐标系{x~i}和{(?)~1},设Y_n和(?)_n的度量张量的分量分别为g_ij和g_ij,现要找x~i与x~i之间的变换式,使g_ij与(?)_ii互相变化。否则,二者不是等价的。寻找变换式,实质上是解微分方程组。从理论上讲,根据微分方程论,如解存在,则V_n和(?)_n等价;解不存在,则V_n和V_n不等价,但解的表达式,即坐标变换式往往是很难具件给出的。本文仅对V_2与(?)_2的等价问题作出较详细的讨论,具体给出寻找坐标变换的一些切实可行的方法。这对研究曲面论中的等距等价问题颇有益处。     

共形平坦黎曼流形M~n到常曲率黎曼流形Sn+1(c)的等距浸入

<正> §1 引言设Mn和（?）n+1分别是n维和n+1维的黎曼流形,i:Mn→（?）n+1是等距浸入（见[1]第七章）,我们把Mn和像i（Mn）,点P∈Mn和像点i（P）∈i（Mn）（?）n+1看成一样,即把Mn看作（?）n+1里的浸入曲超面i（Mn）。在每个坐标邻域内,浸入i的方程可写成     

一阶共形平坦空间的几个性质

<正> 本文根据白正国教授的《可等距嵌入任何常曲率黎曼流形1》论文中的一个结果,得到非常曲率一阶共形平坦黎曼流形的Ricci张量的结构形式,即Rαβ=Eaαβ+Fvαyβ,显然有vα=aαβvβ是其Ricci主方向,作为一个结果,我们概括为定理1。由此,我们给出了一阶共     

常曲率黎曼流形中的Einstein极小超曲面

本文讨论了常曲率黎曼流形中的极小Einstein超曲面,主要结论是:设N是曲率为C的m维常曲率黎曼流形S~m(c)中的Einstein极小超曲面1°当m为偶数时,N必是全测地的;2°当m为奇数时,N是全测地的或其主法曲率为,从而N是局部黎曼乘积。     

关于局部对称共形平坦黎曼流形

给出局部对称共形平坦黎曼流形的分类。它们是常曲率黎曼流形或常黎曼流形的黎曼乘积。指出截面曲率恒为正的或负的局部对称的共形平坦黎曼流形都是常曲率黎曼流形。从而,一些推广文章失去意义。     

共形平坦空间的共形平坦超曲面的一个特征

关于共形平坦空间中的共形平坦超曲面的特征性质,迄今为止的最好结果是由白正国教授获得的,这就是 定理A 设V_n(n>3)是共形平坦空间C_(n 1)的正常超曲面,则V_n是共形平坦空间C_n的充要条件是V_n的n个主法曲率至少有n-1个相等。 我们知道,如果V_n是黎曼空间V_(n 1)的超曲面,V_(n 1)和V_n分别有局部坐标y~a和x~i,则成立下面的Gauss方程:     

关于一阶四维爱因斯坦空间

§1 引言如果一个黎曼空间 V_n 关于它的 Ricci 张量 R_(ij)为均匀的,即满足关系式R(ij)=R/n g_(ij),(1.1)其中 R 为 V_n 的尺度曲率,g(ij)为尺度张量,则 V_n 称为爱因斯坦空间;如果它又是一阶的,即它自己不是平坦空间但能安装在一个 n+1维的平坦空间 S_(n+1)中,则必存在对称     

黎曼流形的Killing张量场

关于紧的黎曼流形中的Killing张量场,已有‘若干研究,例如Mogi,Yano, Bochner,Hsiung,C.C.等.后者把前人一些结果推广到带边的紧的流形去,本文把熊的一些结果再.加以改进.即不限于流形的边而对紧的黎曼流形中的某些超曲面进行研究.最后把所得结果应用到拟常曲率流形,得出相应的结论.     

常曲率黎曼流形中的广义旋转极小超曲面

设S~(n+1)(K_0)是具有正常数截面曲率K_0的n+1维黎曼流形,若n维紧致连通广义旋转流形V~n=V~r×p~2S~(n-r)(K)极小浸入在S~(n+1)(K_0)中,则V~n或是S~(n+1)(K_0)的全测地超曲面S~n(K_0)或是V~r是S~(n+1)(K_0)的r_1(相似文献   

关于一阶爱因斯坦空间的一个定理

如所知,如果黎曼空间V_n的度量张量g_(ij)和利齐张量R_(ij)满足关系R_(ij)=(R/n)g_(ij) (i,j=1,…,n),(1)则V_n称为爱因斯坦空间.上式中R是数量曲率.关于一阶爱因斯坦空间E_n,Fialkow.A,曾证明:定理A 平坦空间内的正常爱因斯坦超曲面E_n(n≥4)是超球面,超平面或可展超曲面.即此E_n是常曲率的.所谓正常超曲面V_n是指行列方程|Ω_(ij)-g_(ij)|=0的初等因子是简单的.     

关于一阶半对称空间

设g_(ij),R_(hijk),R_(ij),R分别是黎曼空间V_n的度量张量,曲率张量,Ricci张量,数量曲率。记号“,”表示关于g_(ij)的共变微分。 若V_(n)的曲率张量满足方程R_(hijk,lm)-R_(hijk,ml)=O (1)则称V_n为半对称空间。 若V_n是一阶的,即V_n可安装到一个平坦空间F_(n 1)中作为后者的非平坦超曲面,则成立下面的Gauss-Codazzi方程     

拟常曲率空间的一个积分公式

1 引言于1972年,B.Y.Chen 和 K.Yano 在研究常曲率黎曼空间伪脐超曲面时,得到了一种特殊的共形平坦空间,今称之为拟常曲率空间。其后王运达于1981年发表了“拟常曲率空间的某些性质”一文,得到了拟常曲率空间 M_n 为 S 流形,对称空间等的充要条件,本文