铅(208)集体3－态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生态坐标方法(GCM)^[1]a考虑集体3^－态与非集体粒子空穴对(ph)l⁺耦合模型计算了铅(208)3^－集体态的电四极知Q_[3－]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ^tr_3－随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q_[3－]=－0.098eb¹⁾,B(E3)=38w.u.²⁾. 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究.     

自旋巨共振和核实极化效应

对于自旋巨偶极共振,本文考虑了核场（Y₀δ₁）_1v和γ²（Y₂δ₁）_1v之间的耦合项的影响,这种耦合形式可以从张量算符给出.对于λ≥2的自旋巨共振,本文考虑了核场γ^λ+1(Y_λ+1δ₁)_λv的影响.     

铅（208）1+态的精细结构

采用粒子空穴组态与八极集体振荡声子耦合,然后对角化的方法计算了铅（208）1⁺态能谱和跃迁几率的展布情况.计算表明铅（208）磁偶极巨共振的精细结构随粒子声子间耦合常数交化较大.     

π引起的半相干散射和13C的9.5MeV能级的激发

本文在Glauber理论近似下讨论了在π-¹³C的非弹性散射过程中, ¹³C的9.5MeV能级激发的理论描述问题. 认为到9.5MeV能级的跃迁是半相干的一步过程. 对于初末态核结构, 选用了弱耦合的核模型, 在J^π=7⁺/2的假设和Γ^(v)=1/2Γ^(s)的近似下计算了180MeV的π^±在¹³C上非弹性散射(9.5MeV)的微分截面, 并与实验进行了比较, 发现符合不是太满意的, 我们认为矛盾主要是由于没有考虑自旋效应, 即跃迁核子的自旋状态改变的效应.     

1f7/2壳层不同种核子组态核能谱与两体自旋轨道耦合作用

本文采用中心力加两体自旋轨道耦合力作剩余相互作用, 用纯组态壳模型计算了1f_7/2壳层不同种核子组态原子核⁴³Sc,⁴⁴Ti,⁵²Fe,⁵³Fe,⁵³Co等能谱. 计算结果与实验值符合程度令人满意. 从而表明两体自旋轨道耦合作用对于1f_7/2壳层不同种核子组态原子核能谱的影响也是重要的.     

145Tb的高自旋态能级纲图

利用能量为161—175MeV的³²S束流,通过反应¹¹⁸Sn(³²S,1p4n)产生了¹⁴⁵Tb的高自旋态.进行了γ射线的激发函数、γγt符合测量.首先建议了由24条能级和42条γ跃迁组成的¹⁴⁵Tb核的能级纲图,并指定了各条能级的自旋值及部分低位能级的宇称.用一个πh_11/2价质子与¹⁴⁴Gd核芯激发态的耦合定性地解释了¹⁴⁵Tb的一些低位激发态.     

40Ca±1核的l-禁戒M1跃迁和有效g因子

用⁴⁰Ca区域的有效g因子计算了⁴⁰Ca±1核的l-禁戒M1跃迁强度。结果解释了³⁹K,⁴¹K的异常大的l-禁戒M1跃迁强度。对³⁹K,⁴¹K和³⁹Ca,⁴¹Ca的跃迁强度的差别作了定性的解释。     

OBEP在某些有限核的Hartree-Fock计算中的应用

本工作以忽略了自旋轨道耦合项和张量项的单玻色子交换势作为核子-核子的相互作用势, 用Hartree-Fock方法计算¹⁶O、¹²C和⁸Be的基态结合能、核半径和粒子波函数, 得到了令人满意的计算结果.     

6Li的集团结构态间的跃迁

本文用含有p态激发的双阱集团壳模型波函数,计算了⁶Li的集团结构态间的约化跃迁几率B（E2）和均方根半径2>^1/2,得到与LCCO相近的结果。     

90Nb和91Nb的高自旋态结构

用能量为80MeV的¹⁹F束通过反应⁷⁶Ge(¹⁹F,xn)布居了⁹⁰Nb和⁹¹Nb的高自旋态. 通过在束测量分析⁹⁰Nb和⁹¹Nb退激射线的符合级联关系, 发现了新的属于⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的跃迁, 建立了⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的高自旋态能级纲图. 通过经验壳模型计算指定了部分能级的组态, 并结合实验DCO比值和与相邻核素的系统比较, 确认了新能级的自旋和宇称.     

156Tm核的高自旋态实验研究

利用122.5MeV的¹⁹F束流, 通过¹⁴²Nd(¹⁹F,5n)¹⁵⁶Tm熔合蒸发反应布居了¹⁵⁶Tm核的高自旋态, 测量了γ-γ符合及DCO比值, 建立了一个有29条能级, 33条γ跃迁的能级纲图. 新增加了20条γ跃迁, 18条能级. 将能级自旋推高到(34^－).     

原子核145Tb的多准粒子激发

利用能量为165MeV的³²S束流, 通过熔合蒸发反应¹¹⁸Sn(³²S, 1p4n), 布居了¹⁴⁵Tb的高自旋态. 基于标准在束核谱学实验测量结果, 首次建立了¹⁴⁵Tb的高自旋态能级纲图. 根据邻近N=80同中子素能级结构的系统性, 用弱耦合模型对¹⁴⁵Tb的低位能级结构进行了解释. 本工作在多粒子壳模型组态基础上对¹⁴⁵Tb的更高激发态进行了深入讨论. 为了使实验能级的组态指定更为直接方便, 采用了参数无关的半经验壳模型计算. 其结果清楚地揭示了球形核多准粒子的激发特性.     

红宝石能谱的理论研究

 本文用限制Hartree-Fock自洽场方法对红宝石进行了计算，得到了单电子分子轨道，在此基础上利用不可约张量方法求解红宝石价电子体系多体Schrodinger方程，得到了与实验相符的红宝石d－d跃迁能谱，标准误差为九百波数。进一步计算了在不同压力下红宝石d－d跃迁能谱。结果表明，能谱中R₁线（⁴A₁→²E）随压力增大产生红移，与实验定性一致。     

40Ca的同位旋标量巨共振态的研究

本文从核的多体理论出发考虑了(p-1h)和2p-2h之间的耦合, 计算了⁴⁰Ca的同位旋标量巨单极共振和巨四极共振的强度函数. 计算结果可初步解释相应的实验事实.     

π-核散射△33准门口态模型的分析

本文在π-核散射的Δ₃₃准门口态模型下,计算了不同入射能量的π-⁴He(T_π^1ab=110、150、180、220、260MeV)和π-⁴⁰Ca(T_π^1ab=115.5、163.3、241.0MeV)弹性散射的微分截面和总截面,结果与实验大致符合。对于π-⁴He散射,我们进一步考虑了自旋轨道耦合效应的修正,得到了与实验更好的符合。     

自旋1/2的正反费米子电磁束缚态的近似的B-S波函数

本文在梯形近似下,求解了自旋1/2的正反费米子电磁束缚态的Bethe-Salpeter方程.除得到标准的满足 Balmer 系的本征值外,还得到了明显具有相对论协变性,具有正确解析性,满足谱条件的近似的 B-S 波函数.以η⁰→γ+（e⁺e^-）和η⁰→γ+（μ⁺μ^-）为例,表明上述所得到的近似波函数能方便地用来计算相对论电磁束缚态的产生、湮灭和跃迁等问题.     

146Tb的多粒子激发特性研究

利用在束γ谱学技术、通过反应¹¹⁸Sn(³²S,1p3n)研究了¹⁴⁶Tb的高自旋态能级结构. 基于实验测量结果, 建立了激发能达8.39MeV的¹⁴⁶Tb核的能级纲图. 双奇核¹⁴⁶Tb相对于双满闭壳¹⁴⁶Gd核, 多一个质子和缺少一个中子, 它的低位激发态是二准粒子态, 更高的激发态是四准粒子态, 或二准粒子态与其偶偶核芯低位激发态的耦合. 利用经验壳模型对部分全顺排组态的激发能进行了理论计算.     

双奇核142Pm高自旋态能级纲图

利用能量为75—95MeV19F束流,通过反应¹²⁸Te(¹⁹F,5nγ)¹⁴²Pm研究了双奇核¹⁴²Pm的高自旋态能级结构.实验中进行了γ射线的激发函数、γ射线单谱和γγ符合测量.建立了激发能达7030.0keV的¹⁴²Pm的能级纲图,其中包括新发现的25条γ射线和13个新能级.基于实验测量的γ跃迁各向异性度,建议了¹⁴²Pm能级的自旋值.     

208Pb核表面多极振荡对1+态M1跃迁影响的问题

本文用生成坐标方法(GCM)^[1]探讨了²⁰⁸Pb核表面多极振荡对1⁺态M1跃迁影响的问题. 计算结果表明集体性最强的八极振荡态的影响是最主要的.     

在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射

本文在Δ₃₃准门口态模型^[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-¹²C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π^－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_ΔLS必须是正的, 不同于核子的负值.