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采用超快半导体光电导开关的宽带太赫兹时域频谱系统,研究了 KTiOPO4 晶体在0.5~2.0THz波段的光学声子振荡特性;在晶体z轴平行于THz波电场振动方向时发现了明显的吸收峰.利用晶体中晶格振动模式(光学声子)对光谱的选择性吸收特性和多洛仑兹振子伪谐振介电模型,很好地拟合了KTP晶体的复介电常量曲线,得到了对应晶格弱振动的光学声子的频谱参量值.研究结果表明,位于ω1 /2π=1.76 THz的吸收峰是KTP晶体中沿z轴排列的K+相对于PO4和TiO6晶格振动造成的光学外振动模.同时也说明THz波对于晶格弱振动非常敏感,对于微弱的光学声子吸收峰的频谱分析更加精准. 相似文献
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116号元素和118号元素的合成 总被引:2,自引:0,他引:2
在俄罗斯Dubna的联合核研究所(JINR),物理学家们(包括来自美国Lawrence Livermore国家实验室的合作者)用一束钙-48离子轰击锎-249原子产生了少量的118号元素.这些元素原子核的质量为294个原子质量单位. 相似文献
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本文在Wendler、潘金声研究双层极性晶体时得出的声子振动极化场所满足的微分、积分方程及归一化条件的基础上,讨论周期性排列的层状极性晶体中声子振动极化场所满足的微分、积分方程,得到了SO声子的色散关系,SO声子和LO声子极化强度矢量.用声子产生、湮灭算符表出了声子振动能量及电子—声子的相互作用哈密顿量. 相似文献
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本刊曾在《物理新闻与动态》栏(2003,32(12):841)上报道过德国柏林技术大学关于在短时间尺度(几阿秒)下探测到水分子的化学式不是H2O,而是H1.5O,当时这个研究成果曾使物理学界很为震动,因而有更多的科学家投身于此项研究中,最近美国Ben Gurion大学的科学家们利用高能中子对纯净的D2O水进行轰击,并在短时间尺度内(10^-17—10^-18s)测量它的反常光散射, 相似文献
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按照现在的说法,陶(τ)轻子是在1974~1977年之间由美国科学家马丁·佩尔领导的实验组发现的。佩尔当时在斯坦福直线加速器中心(SLAC)工作,他一直坚信会有比缪(μ)轻子更重的轻子存在,并不遗余力地不断寻找,只是那时没人有信他。1974年发现了第一个e-μ事例,当时佩尔自己也将信将疑。 相似文献
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基于理论、实验和仿真相结合的方式,着重研究了金属/介质(MD)薄膜中声子热辐射的空间特性和各向异性。声子是由于晶格振动产生的元激发,是物质的内在属性。尽管声子不易调控,但是声子与其他光学激发的耦合会产生奇异的光学现象。特别是红外到太赫兹范围内的光子与极性介质中的声子强耦合产生表面声子激元(SPhP)。SPhP具有强局域、低损耗等特点,与等离子体(plasmon polaritons)形成互补,使得深亚波长光学成为可能。为了进一步了解声子吸收的内在理论基础,首先通过黄昆方程和超晶格连续介电模型在理论上分析了声子吸收。实验上,主要以SiO2声子作为研究对象,利用等离子体增强化学气相沉积(PECVD)方法,分别在Si/Al(150 nm)薄膜和Si衬底上制备出500 nm厚的SiO2薄膜。基于傅里叶红外光谱仪(FTIR),在垂直入射下得到热辐射光谱,通过热辐射光谱分析,并结合由时域有限差分算法(finite-difference time-domain,FDTD)计算得出的仿真光谱图,对比了MD薄膜结构和非MD薄膜结构中声子的热辐射,发现MD薄膜结构更能够有利于声子和SPhP的激发。根据Berreman效应,纵光学波(LO)声子只在倾斜入射时产生。光谱线没有呈现洛伦兹线型,因此,虽然LO声子在垂直入射时测得的热辐射图中不辐射,但同样影响横光学波(TO)声子辐射谱的线型。另外,利用FTIR对金属(Si/Al)/介质(SiO2薄膜)进行热辐射转角测试,对热辐射转角图分析证明,Si/Al/SiO2薄膜中SiO2声子遵循LST(lyddano-sachs-teller)关系,纵横声子成对出现,且两种声子的空间辐射特性不同。改变偏振,发现在S偏振和P偏振下,声子热辐射呈现不同的模式, 体现出声子的空间各向异性。并且,声子与光子耦合可以激发SPhP,反过来,SPhP可以增强声子的吸收。基于MD结构,能够激发并调控SPhP和声子辐射行为,为红外器件的实现奠定了基础。 相似文献
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桌上毛细管放电软X射线激光器1984年,美国利弗莫尔国家实验室(LLNL)和普林斯顿(Princeton)大学的科学家们首次观测到了软X射线的放大输出[1,2],X射线激光的研究进入了新阶段.但是,由于利弗莫尔国家实验室和普林斯顿大学实验室所用的设备... 相似文献
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本文测定了不同粒径的钛酸铅纳米晶的FT Raman光谱,确定了各光学声子模的归属,发现A1(1TO)声子峰的多重劈裂特征,支持了Foster等人的非谐性振动模型。粒径和温度的变化将使声子频率发生位移并带来峰宽的变化,A1(TO)模比对应的E(TO)模频移速度快,当由铁电相到达居里点时,二者将在某一较低频率处汇合。 相似文献
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以Foiles、Baskes和Daw提出的嵌入原子势(EAM)为基础,并结合Vinet-Rose形式的普适物态方程,建立了金属铜原子间的EAM势。在此基础上,用EAM势和第一原理微扰理论方法计算了高压下铜的声子谱和弹性系数。通过适当地调整嵌入原子势参数,这两种方法几乎能够给出完全一致的结果。而且,晶格振动声子谱和比热的理论值与实验值符合得也非常好。 相似文献
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为解释高温超导晶体的声子Raman偏振谱,本文提出两个A_(lg)-对称声子模相混的机制。对Y—Ba—Cu—O单晶,按偏振Raman谱强度比计算了两个A_(lg)-振动模的耦合系数。 相似文献
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一维晶格振动声子谱的全量子理论和"不变量本征算符"方法 总被引:1,自引:1,他引:0
建立一维晶格振动声子谱的全量子理论,其哈密顿量是自动包含了Born-von-Karmann边界条件的环链量子哈密顿量,然后用不变本征算符方法简捷地求出其声子谱. 相似文献