几种扭振复合超声变幅杆的研究

对左、右段为圆柱型、中间段为变截面杆的三段式复合扭振超声变幅杆给出了频率方程和参数计算通式据此得出中间段l2分别为指数型、类国雄型、类悬镇线型和类余弦型，而l1=l3≠0，或l1≠0；或l3≠0的各种组合复合杆的参数计算式，并算出了其参数值，给出了主要参数曲线．测试了十组典型试件的谐振频率和放大系数，实验结果与理论值基本一致，本法可组合成许多适应各种用途的扭振复合杆     

几种扭振复合超声变幅杆的研究

对左、右段为圆柱型、中间段为变截面杆的三段式复合扭振超声变幅杆给出了频率方程和参数计算通式据此得出中间段l2分别为指数型、类国雄型、类悬镇线型和类余弦型，而l1=l3≠0，或l1≠0；或l3≠0的各种组合复合杆的参数计算式，并算出了其参数值，给出了主要参数曲线．测试了十组典型试件的谐振频率和放大系数，实验结果与理论值基本一致，本法可组合成许多适应各种用途的扭振复合杆     

用脉冲光声法测量固体介质中声速

提出了一种利用脉冲光声技术测量固体介质中声速的方法,建立了由YAG激光器和超声探测器组成的实验系统,脉冲激光在固体表面产生脉冲超声波,通过测量脉冲声波在固体内多次反射后的出射信号及固体的厚度,即可算出固体介质中的声速.对黄铜及铝的测量结果表明,这是一种准确性较高的固体介质中声速测量方法.该测量方法可作为综合设计性物理实...     

用数字计时器测定单摆周期

单摆在摆角很小的情况下,振动周期为:T=2π(g/l)~(1/2)(1)测得单摆的振动周期T及摆长l,就可算出重力加速度g值,即:g=4π~2l/T~2(2) 通常,单摆的振动周期是用停表来测定。由于停表精度不够,特别是单摆振动周期的起讫位置不易判断,以致按停表的时刻提早或推迟,周期不易测准。如采用能测三次挡光时间     

高超声速类HTV2模型全目标电磁散射特性实验研究

针对临近空间高超声速飞行器目标探测与识别研究的需求,开展了高超声速飞行器非均匀等离子体电磁散射特性模拟测量研究.利用弹道靶设备发射高超声速类HTV2模型形成模拟的超高速复杂外形目标,弹道靶高精度阴影成像系统和雷达测量系统分别测量高超声速类HTV2模型姿态、全目标C波段/X波段电磁散射特性,获得了不同实验条件下模型全目标雷达散射截面积(RCS)等实验数据.研究结果表明:在不同实验状态下,包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型同一测量波段的RCS差别超过1个数量级,模型姿态角对包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型RCS影响较大,最大相差1个多数量级;在给定的实验条件下,模型尾迹C波段RCS远小于包覆等离子体鞘套的模型RCS,模型尾迹X波段RCS显著增强;高超声速类HTV2模型全目标C波段电磁散射能量主要分布在模型及其绕流区域, X波段电磁散射能量主要分布在模型及其绕流区域和等离子体尾迹区域.根据弹道靶实验条件,开展了包覆等离子体鞘套的高超声速类HTV2模型电磁散射特性数值仿真,仿真结果与实验结果之间的最大误差小于4 d B,验证了本文提出的非均匀等离子体包覆目标电磁散射特性建模方法的...     

Au52+离子的双电子复合速率系数

利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法计算了从类钴金离子的基态3s23p63d9(J=5/2)经过类镍的3l17nl″和3l164l′nl″电子组态的双电子复合速率系数,并考虑了级联辐射到可自电离能级退激的影响,给出了包含级联辐射在内的能级到能级的外推方法.     

莫斯科大学物理竞赛会的几个习题

1.从位朴一定高度的气球上自由降落雨个1物。第一个重物降落l秒邃以后,第二个重物开始降落。雨个重物用畏为93.1米的翻子速接起来。第二个重物降落后,再趣过多畏时周规被拉紧?粗过拐秒后,第二个重物距气球若干米?不补空气阻力。 解:视畏l=s,一勺,式中s:和勺分别是当扭被拉聚时,第一个重物和第二个重物所通过的路程。 2.有一个畏是l、底面梢是8的囿柱形固体。一定的力F垂直作用在圆柱的一个底面上 (圆1)。作用在圆柱的另一个底面土的力是。.”.,屏2四师,‘-一亘一了(t一1), 多由此,公+了 2了=10秒。因此,第二个重物降落的时简是9秒。多大?作…     

重玻璃高压声速测量与反向加载光分析技术

高压声速测量在冲击波物理研究中有重要的意义。高压卸载声速测量是研究材料动态力学性质和高压物理性质十分有效的手段。当同时测得纵波和体波声速后，就可以得到材料在动高压下的剪切模量。通过纵波声速向体积声速的跃变，可以判定冲击熔化的发生。由此不难明白，声速测量精度对冲击波物理研究的重要性。图1为典型的实验波形、Hugoniot、冲击温度和高压卸载声速测量结果。图1（a）中波形上数字为测量中心波长，t0和t1为冲击波到达时刻，t2为稀疏波赶上冲击波的时刻。     

流体中声速的计算方法

由流体中纵波波速 C=(B/ρ)~(1/2)导得计算声速的基本公式 C=(((?)p/(?)ρ)_S)~(1/2)后,着重讨论了式中压强 p 不显合熵 S 时声速的计算方法.其结果对流体有普遍意义,特别是对难以得到解析的等熵方程式的尤有实用价值. 波速 C 与波长λ、颇率 v(或周期 T)称为描述波动特征的三个基本物理量.在波动部分的教学中,既要深入讲清波速的物理内涵,从加强应用的角度出发还要使学生会计算波速.从计算方法讲,一是用公式 C=λv=λ/T;二式是用公式 C=(B/ρ)~(1/2).前者适用于各种波,后者仅限流体中的弹性机械纵波.     

类镍钨离子共振激发速率系数

本文利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法,细致研究了类镍钨离子从基态到3l-14l'(l=s,p,d;l'=0-3)各组态共106条单激发态能级,通过类铜双激发态3l174l'n"l"和3l175l'n"l"的电子碰撞共振激发速率系数.本工作的结果与R矩阵计算值相比较存在较大差别.     

对"测量电介质的电容率"一文的商榷及改进意见

《物理实验》2 0 0 0年第 1 2期“测量电介质的电容率”一文 ,笔者认为存在一些问题 .文中式 ( 2 )电量 Q表述为Q =∫∞0 i C( t) dt=∫∞0VC( t)R dt显然 ,原作者认为 i C( t) =VC( t) /R,这是不对的 .对一个由电容 C与电阻 R相串连组成的RC充电回路 ,如原图 1所示 ,据基尔霍夫电压定律 ,任何瞬间 ,它都满足i C( t) R VC( t) =VE所以流过电容的电流 i C( t)为i C( t) =VE - VC( t)R在充电过程中 ,电容上的电压 VC( t)为VC( t) =VE( 1 - e- tτ)所以i C( t) =VER- VER( 1 - e- tτ) =VERe- tτ由于 i C( t)表达式的错误…     

Au52+离子的双电子复合速率系数

利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法计算了从类钴金离子的基态3s23p63d9(J=5/2) 经过类镍的3l17nl"和3l164l'nl"电子组态的双电子复合速率系数,并考虑了级联辐射到可自电离能级退激的影响,给出了包含级联辐射在内的能级到能级的外推方法.     

类镍钨离子共振激发速率系数

本文利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法，细致研究了类镍钨离子从基态到3l^-14l＇（l=s，p，d；l’=0—3）各组态共106条单激发态能级，通过类铜双激发态3l^174l’n＇l＂和3l^175l’n＂l＂的电子碰撞共振激发速率系数．本工作的结果与R矩阵计算值相比较存在较大差别，     

广义Fibonacci时间准周期量子行走波包扩散的动力学特性

本文通过数值计算的方法研究了一维离散时间准周期量子行走的动力学特性,主要研究了两个自旋空间C算符按照广义Fibonacci准周期排列的量子行走,发现对两类广义Fibonacci准周期序列,波包扩散都是超扩散(即标准方差σ约为t~γ,0.5γ1),而且在给定的两个C算符下,第二类广义Fibonacci准周期序列的幂指数γ大于第一类广义Fibonacci准周期序列.通过对波包扩散的概率分布情形和标准方差的研究发现,第一类广义Fibonacci准周期序列的波包扩散更接近于经典随机行走(γ=0.5),而第二类广义Fibonacci准周期序列的波包扩散更接近于均匀量子行走(γ=1),这与两类广义Fibonacci准周期量子自旋链中量子相变时的特性相反.     

多孔表面推迟高超声速边界层转捩的机理

利用线性稳定性理论分析（LST）结合直接数值模拟（DNS）研究高超声速多孔表面边界层流动的失稳特征,分析多孔表面推迟高超声速边界层转捩的机理.在Ma=6,Re=2.0×10⁴（参考长度为入口处边界层位移厚度）条件下获得平板边界层及不同孔隙排列情形下平板边界层的典型流动特征,并采用LST方法分析光滑平板及多孔平板扰动的增长率及累计放大率.研究表明三维顺排及错排多孔表面都可以抑制第二模扰动的发展,推迟高超声速边界层转捩,但顺排多孔表面推迟高超声速边界层转捩能力更强.     

内地核中碳含量的第一性原理研究

基于第一性原理GGA-PBE方法计算了零温下Fe3C的状态方程和声速.使用半经验方法确定了 Fe3C在高压下的晶格和电子格林爱森(Grüneison)参数.将Fe3C的0-K等温线外推至内地核条件,发现需要3.1wt％碳才能解释内地核的密度亏损问题.计算出的Fe3C的纵波声速(Vp)高于纯铁,且横波声速(Vs)与纯铁相...     

指针式“加速度计”

在物理教学中,加速度是一个非常重要的概念.目前课堂演示和学生实验测加速度一般采用以下两种方法,一、用打点计时器由打点周期算出加速度.二、用光电门配合毫秒计,记录通过给定小距离的时间,从而计算出平均速度,再由位移算出加速度.这两种方法有共同的缺点:第一,加速度是经过比较复杂的计算过程而得到的,影响了学生研究F=ma关系式的目的.第二,由于加速度是从位移,速度计算出来的,学生会认为有了位移才能     

基于POD方法的高超声速边界层转捩判定方法

高超声速边界层转捩是高超声速飞行器设计的关键基础问题之一.为了研究高超声速边界层转捩, 在风洞中, 对平板模型进行了M=5的实验, 在模型中心沿流动方向使用PCB脉动压力传感器对脉动压力时间序列进行采集.文章将本征正交分解(proper orthogonal decomposition,POD)方法引入高超声速脉动压力数据处理中, 发展了单点POD分析方法.经验证, 使用该方法重构数据的均方根(root mean square, RMS)峰值位置可表征转捩位置, 实用性强.      

带区近似中的π-π高能散射行为和复l平面的奇异性

本文是在带区近似下研究非弹性中间态对复l平面奇异性和交叉道高能行为的贡献。处理的方法是应用迭代来求解Chew,Frautschi和Mandelstam所提出的高能联立方程组。文中给出了表示s道高能振幅f(s,t)和t道分波振幅f_l(t)的n次迭代结果的一般公式。在上述f(s,t)的迭代公式中,Chew,Frautschi和Mandelstam提出的愈来愈发散的困难实际上并不出现。一次迭代的结果给出:i)总截面在能量不是非常高时将缓慢下降,但最后仍趋于常数;ii)衍射角分布将有一较长的尾部,随着能量增加,长尾部分将向小角度范围扩张;iii)在t道复l平面中出现割线,割线位于实轴上,右端当t=0时在l=1处,随着t减少,右端向左移动,在s道小角度范围,移动速度约为真空极点的一半。高次迭代结果定性上与一次迭代相似。     

内地核中C含量的第一性原理研究

基于第一性原理GGA-PBE方法计算了零温下Fe3C的状态方程和声速. 使用半经验方法确定了Fe3C在高压下的晶格和电子格林爱森（grüneison）参数. 将Fe3C的0-K等温线外推至内地核条件,发现需要3.1wt% 碳才能解释内地核的密度亏损问题. 计算出的Fe3C的纵波声速（Vp）高于纯铁,且横波声速（Vs）与纯铁相当,表明碳不是内地核中主要的轻元素.