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1.
In the framework of the U
q
( su(2)) quantum algebra, we
investigate the entanglement properties of two-spin systems, of
arbitrary spins j
1 and j
2, defined in an entanglement of
deformed spin coherent states of each of the spins. We derive the
amount of entanglement and we give conditions under which bipartite
entangled states become maximally entangled. Using these conditions,
we construct a large class of Bell states for any choices of the
parameters that specify the spin coherent states. 相似文献
2.
利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场|Ψ I(ab)〉 q的 Nj次方H压缩特性.结果发现:当各模压缩幂次数之和为偶数时,态|Ψ I(ab)〉 q的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的 Nj次方H压缩效应,进而揭示了压缩简并产生的根源. 相似文献
3.
本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ Ⅰ(ab)Ⅰ> q的偶数阶等阶 N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数 N取偶数情况下,只要构成态|Ψ Ⅰ(ab)Ⅰ> q的两个量子光场态的强度(即平均光子数)不相等,则当各模的初始相位φ j(a)、φ j(b)(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θ pq(bI)-θ nq(aR))以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[R j(a)R j(b)cos(φ j(a)-φ j(b))]等满足一定条件时,态|Ψ Ⅰ(ab)Ⅰ> q可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方Y压缩效应.这一结果与现有文献报道的结果截然不同. 相似文献
4.
We construct randomized entangled mixed states by using the formalism of phase states for d-dimensional systems (qudits). The randomized entangled mixed states are a special kind of mixed states that exhibit genuine multipartite correlation. Such states are obtained by the application of randomized entangling operators to an arbitrary pair of qudits of a multiqudit system. The study of the entanglement of randomized mixed states is of great importance in quantum computation since any experimental implementation of entangled states in a realistic environment can be made by imperfect entangling gates. We give a brief review of some necessary background about unitary phase operators and phase states of a multi-qudit system. Evolved density matrices arise when qudits of the multi-qudit system interact via a Hamiltonian of Heisenberg type. The randomized entangled states associated with evolved density matrices are derived via the action of an entangling operator on a pair of two qudits {i, j} of the multi-qudit system with some probability p. The randomized entangled mixed states for bipartite, tripartite and multipartite systems are explicitly expressed and their Kraus decomposition properties are discussed. 相似文献
5.
本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ Ⅱ(ab)> q的任意奇数阶等阶 N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数 N=2p+1的条件下,无论p=2m还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|Ψ Ⅱ(ab)> q的两个不同的量子态|{-Z j(a)*}> q与|{-iZ j(b)*}> q的各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且 R j(a)(2p+1)= R j(b)(2p+1),则当各对应模的初始相位φ j(a)与φ j(b)、各对应模的初始相位差(φ j(a)-φ j(b)),态间的初始相位差(θ nq(aR)-θ nq(bI))以及光子干涉项的幅度 =R j(a)R j(b)等分别满足一定的量子化条件时,态|Ψ Ⅱ(ab)> q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶 N次方Y压缩效应.这一结果,与现有报道的结果截然不同. 相似文献
6.
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态|{- Zj(a)*}> q与多模虚共轭相干态的相反态|{-i Zj(b)*}> q这两者的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ Ⅱ(ab)> q,利用多模压缩态理论研究了态|Ψ Ⅱ(ab)> q的任意偶数阶等阶 N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数 N取偶数,即 N=2 p的条件下,无论 p=2 m( m=1,2,3,…,…),还是 p=2 m+1( m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|Ψ Ⅱ(ab)> q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即R j(a)≠R j(b)和φ j(a)≠φ j(b)( j=1,2,3,…,q),并且
,则当满足一定的量子化条件(或者在一些闭区间内连续取值)时,态|Ψ Ⅱ(ab)> q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方Y压缩效应.2)在 N=2 p且 p=2 m+1( m=0,1,2,3,…,…)的条件下,若R j(a)=R j(b)和φ j(a)=φ j(b)( j=1,2,3,…,q),态|Ψ Ⅱ(ab)> q则可呈现出等阶 N次方Y压缩简并现象. 相似文献
7.
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由三个强度不等的多模相干态光场|{Z j(A)}> q、|{Z j(B)}> q和|{Z j(C)}> q的线性叠加所组成的第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场|ψ l(ABC)> q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ l(ABC)> q的第一正交方分量(即磁场分量)的广义非线性等幂次 N次方Y压缩特性.结果发现:①在上述各多模相干态光场中各模的强度和各模的初始相位各不相等的情况下,态|ψ l(ABC)> q的第一正交分量-磁场分量在一定的条件下,总可呈现出周期性变化的、任意等幂次的 N次方Y压缩效应;②当上述各多模相干态光场的强度和各模的初始相位相等时,态|ψ l(ABC)> q的磁场分量的 N次方Y压缩现象消失,态|ψ l(ABC)> q可恒处于等幂次 N-Y最小测不准态. 相似文献
8.
本文利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ Ⅰ(ab)> q的广义非线性等阶 N次方H压缩特性.结果发现:在腔模总数q与压缩阶数 N这两者之积q N为偶数亦即q N=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…)还是p=2m+1(m=0,1,2,…,…),当两非对称态中各模的初始相位和 =φ j(a)、 =φ j(b)、态间的初始相位差(θ pqbI-θ nqaR),以及各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[R j(a)R j(b)]cos(φ j(a)-φ j(b))]等满足一定条件时,态|Ψ Ⅰ(ab)> q可分别呈现出周期性变化的奇数模-偶数阶、偶数模-奇数阶和偶数模-偶数阶的等阶 N次方H压缩效应. 相似文献
9.
本文构造了由多模虚共轭相干态{iZ j(a)*}> q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZ j(b)*}> q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场 |Ψ (ab)> q.利用多模压缩态理论,对态|Ψ (ab)> q的等阶 N次方Y压缩特性进行了详细研究.结果发现:该态在一定条件下可呈现出周期性变化的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方Y压缩效应,而在特殊条件下,则呈现出等阶 N次方Y压缩简并现象. 相似文献
10.
提出一种任意两粒子纠缠态1→2普适远程克隆方案. 此方案仅需一个特殊的四粒子纠缠态作为量子信道, 就可使处于空间不同位置的两个接收者分别以5/6的保真度得到任意输入态的近似拷贝, 该保真度远高于已有方案中的保真度. 将方案推广到任意两粒子纠缠态1→ N( N>2)普适远程克隆的情况, 可使处于不同地点的N个接收者分别以(2 N+1)/(3 N)的保真度得到输入态的近似拷贝. 另外, 提出一种以上述单个特殊四粒子纠缠态作为量子信道, 在多目标量子比特受控非门和
关键词:
量子纠缠态
普适远程克隆
保真度 相似文献
11.
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即 q模)虚相干态|{i Zj}> q及其相反态|{-i Zj}> q的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场|ψ 2(2)> q.利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高阶压缩理论,首次对态|ψ 2(2)> q的两种非线性高阶压缩(即 N次方Y压缩和N次方H压缩)效应进行了详细研究。结果表明:1)当 N为奇数时,如果各模的初始相位满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在其态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取某一特定值,而各模的初始相位在其腔模压缩区内连续变化时,态|ψ 2(2)> q就会呈现出周期性变化的、任意阶的 N次方Y压缩效应。2)当 q·N为奇数时,如果各模的初始相位和满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在上述的态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取上述的某一固定值,而各模的初始相位和在其腔模和压缩区内连续变化时,态|ψ 2(2)> q就呈现出周期性变化的、任意阶的 N次方H压缩效应。3)与文献10相比,态|ψ 2(2)> q与态|ψ(2)1> q这两者之间的压缩情况正好相反。 相似文献
12.
根据线性叠加原理,用多模相干态|{Z j*}〉q,|{-Z j*}〉q及其复共轭|{Z j*}〉q和|{-Z j*}〉q组成了两种四态叠加多模叠加态光场|Ψ oe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等 N次幂H压缩,结果发现:态|Ψ oe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q具有完全相同的等 N次幂H压缩规律;当压缩幂次 N与腔模总数q之积,即q N为偶数时,态|Ψ oe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q恒处于等幂次 N-H最小测不准态或呈现"半相干态效应";当q N为奇数时,在不同条件下,态|Ψ oe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q可以呈现三种不同状态:第一正交分量呈现等 N次幂H压缩;第二正交分量呈现等 N次幂H压缩; 可呈现"半相干态效应". 相似文献
13.
Entangled quantum states are an important component of quantum computing techniques such as quantum error-correction, dense coding, and quantum teleportation. We describe how to generate fully entangled states in the Hilbert space C
N
C
N
starting from a unitary matrix and show that they form an orthonormal basis in this space. 相似文献
14.
A blind quantum signature scheme with χ-type entangled states is proposed, which can be applied to E-voting system. In this scheme, the particles in χ-type state sequence are used for quantum key distribution first, and then for quantum signature. Our scheme is characterized
by its blindness, impossibility of forgery, impossibility of disavowal. In addition, our scheme can perform an audit program
with respect to the validity of the verification process in the light of actual requirements. The security of the scheme is
also analyzed. 相似文献
15.
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z j*}〉 q(j =1,2,3,…,…,q)、多模复共轭相干态的相反态|{-Z j*}〉 q和多模虚相干态|{iZ j}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5(3)〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 :当压缩次数N=2 p且p=2m+1(m=0,1,2,…,…)时,在一定的条件下,态|ψ5(3)〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次2(2m+1)次方Y压缩效应 . 相似文献
16.
Multi-qubit pure states play an important role in the application of quantum entanglement. In this paper, we find that the maximally multi-qubit pure states have a simple recurrence relation. The existence recurrence relation of multi-qubit maximally pure states of N-qubit for N = 2,3,⋯ ,8 are demonstrated. Further, some new characterizations of the multipartite maximally entangled states are found with the recurrence relation. These results may open a new window for constructing maximally multi-qubit states. 相似文献
17.
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的 N-Y最小测不准态、 N-H最小测不准态、 N-Y压缩最小测不准态以及 N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Z j}> q及其相反态|{-Z j}> q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ 1(2)> q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ 1(2)> q的 N次方Y压缩及 N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当 N为偶数时,态|ψ 1(2)> q恒处于 N-Y最小测不准态;当 N为奇数时,态|ψ 1(2)> q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的 N次方Y压缩效应.2)当q· N为偶数时,态|ψ 1(2)> q恒处于 N-H最小测不准态;当q· N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ 1(2)> q则可呈现出周期性变化的、任意阶的 N次方H压缩效应.3) N次方Y压缩及 N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数R j以及压缩阶数 N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强. 相似文献
18.
本文根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{- Zj}〉 q及多模虚相干态|{ Zj}〉 q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrdinger猫态光场| Ψ(2)〉 q,利用新近建立的多模压缩态理论,研究了态| Ψ(2)〉 q的N次方Y压缩效应。结果发现:①当压缩阶数 N=2 p且 p=2 m( m=1,2,3,…,…)时,态| Ψ(2)〉 q总是恒处于 N-Y最小测不准态;②当压缩阶数 N=2 p且 p=2 m+1( m=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位 φj,态间的初始相位差 θpq(I)- θnq(R)以及各单模相干态光场的平均光子数之总和
等满足一定的量子化条件,则态| Ψ(2)〉 q可呈现出周期性变化的、任意阶的 N次方Y压缩效应;③当压缩阶数 N=2 p′+1时,无论 p′=2 m( m=0,1,2,…,…)还是 p′=2 m+1( m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位 φj满足一定的量子条件,则当两态叠加几率幅满足 rpq(I)= rnq(R)时,态| Ψ(2)〉 q就恒处于 N-Y测不准态,始终不呈现 N-Y最小测不准态和 N次方Y压缩;而当 rpq(I)≠ rnq(R)时,态| Ψ(2)〉 q始终不呈现 N-Y测不准态、 N-Y最小测不准态和 N次方Y压缩效应。 相似文献
19.
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由受量子相位调制的多模(即q模)虚相干态|{i m1Zj}〉 q及其相反态|{-i m2Zj}〉 q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场| ψm1,m2(2)〉 q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态| ψm1,m2(2)〉 q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)无论态间的初始相位差(θ m2-θ m1)、各模的初始相位 φj、腔模总数 q、压缩参量 Rj以及两态叠加的几率幅 rm1和 rm2等取何值,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1和m2与压缩阶数N的关系满足一定的量子化条件,态| ψm1,m2(2)〉 q就恒处于等阶 N-Y最小测不准态.2)当态间的初始相位差(θ m2-θ m1)在态间压缩区[2 kθπ-π/2+ { Rj2[( m2- m1)π/2]},2kθπ+π/2+ { Rj2[( m2- m1)π/2]}]内取值时,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子 m1和 m2与 N的关系式以及各模的初始相位 φj等满足一定的量子化条件,态| ψm1,m2〉 q就可呈现出周期性变化的,任意阶的等阶 N次方Y压缩效应.3)利用相位调制因子 m1、 m2与压缩阶数 N之间的解析关系式,可直接确定出| ψm1,m2〉 q呈现等阶N次方Y压缩效应时的压缩阶数N.4)文献2、11、15关于等阶N次方Y压缩的研究结果,仅仅是本文所得普遍性结果在相位调制因子 m1和 m2取不同值时的特例. 相似文献
20.
We consider entangled state production utilizing a full optomechanical arrangement, based on which we create entanglement between two far three-level V-type atoms using a quantum repeater protocol. At first, we consider eight identical atoms (1,2,? ,8), while adjacent pairs (i,i +?1) with i =?1,3,5,7 have been prepared in entangled states and the atoms 1, 8 are the two target atoms. The three-level atoms (1,2,3,4) and (5,6,7,8) distinctly become entangled with the system including optical and mechanical modes by performing the interaction in optomechanical cavities between atoms (2,3) and (6,7), respectively. Then, by operating appropriate measurements, instead of Bell state measurement which is a hard task in practical works, the entangled states of atoms (1,4) and (5,8) are achieved. Next, via interacting atoms (4,5) of the pairs (1,4) and (5,8) and operating proper measurement, the entangled state of target atoms (1,8) is obtained. In the continuation, entropy and success probability of the produced entangled state are then evaluated. It is observed that the time period of entropy is increased by increasing the mechanical frequency (ωM) and by decreasing optomechanical coupling strength to the field modes (G). Also, in most cases, the maximum of success probability is increased by decreasing G and via decreasing ωM. 相似文献
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