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1.
在基波声压级(Lp1)为定值(148dB)的条件下,三次谐波变化曲线可用一“准周期”函数描述。其周期长度为驻波管的第一共振频率Δf=c0/2L。三次谐波的共振现象极有规律。共振峰处自身频率(f3=3f0)准确地与驻波管频率相吻合。而曲线谷值的自身频率并不与驻波管反共振频率相同。三次谐波在共振区必为峰值,在反共振区必为其谷值。而在其他频段则有尚待解释的现象。 相似文献
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突变截面驻波管属于失谐驻波管,即其高阶共振频率不是一阶共振频率的整数倍。通过对STAS的优化设计,利用STAS的失谐性质在一阶和二阶共振频率下激励分别获得了180 dB和177 dB的极高纯净驻波声场。尽管声压级已经很高,但在接下来的对一阶和二阶共振频率激励下的声波波形畸变和谐波饱和情况进行的实验研究中仍然没有观察到谐波饱和现象。与此同时,对三阶共振频率激励下的声场进行了实验研究,由于三阶共振频率激励下的大振幅非线性声场的二次谐波频率接近六阶共振频率,在声压级达到170 dB时观测到了三阶共振频率激励下的声波波形畸变和谐波饱和现象。 相似文献
3.
用多模干涉原理分析和设计了光通信波长(1.30μm~1.55μm)的Si1-xGex/Si滤波器,并用模的传播分析方法对其传输特性进行了研究。结果发现,在Ge含量x=0.04时,干涉区的脊高和宽度分别为6.35μm和8μm。如果多模干涉区长度LM=2302.5μm,可滤1.30μm而通1.55μm的波长。且具有31dB的对比度和0.01dB的插入损耗;如果多模干涉区长度LM=2512.5μm,可滤1.55μm而通1.30μm的波长。具有16dB的对比度和0.09dB的插入损耗。 相似文献
4.
锥形渐变截面驻波管是用锥形管代替突变截面驻波管突变截面部分的驻波管.为对比研究锥形渐变截面驻波管与突变截面驻波管的声学及其极高纯净驻波场性质,首先借助传递矩阵,对锥形渐变截面驻波管的声学性质进行了实验研究.研究表明,与突变截面驻波管一样,锥形渐变截面驻波管也属于失谐驻波管.利用其失谐性,在一阶共振频率激励下,锥形渐变截面驻波管获得了181 dB的极高纯净驻波场.在对锥形渐变截面驻波管和等长的突变截面驻波管的驻波饱和性质进行对比实验研究后发现,在一阶共振频率下,锥形渐变截面驻波管不仅能很好地抑制管内驻波场高次谐波的增长,而且能有效地降低管内驻波场的能量损耗,在相同扬声器激励电压下获得声压级更高的大振幅纯净驻波场.实验研究还发现,在三阶共振频率激励下,锥形渐变截面驻波管的大振幅驻波场三次谐波频率接近声压级传递函数谷值对应的声源端七阶阻抗共振频率,三次谐波随基波快速增长并表现出趋于二次谐波的饱和性质. 相似文献
5.
本文对一维大振幅驻波场进行了较为全面的实验研究,介绍了实验研究系统,着重讨论二次谐波的特性、实验研究结果表明:二次谐波的量值在基波产压级为定值的条件下是驱动频率的函数.其变化曲线可用一简谐函数近似描述之。大振幅驻波场在频域内可划分为四个区域。在称之为“稳定区”内,其二次谐波最小值可用马大猷教授所提出的“大振幅驻波理论”求得。理论与实验符合良好。用更进一步发展的理[8],能定性地对二次谐波的变化趋势作出圆满解释。 相似文献
6.
本文描述了利用KTP晶体和腔的基波输出镜构成非线性镜实现1.08μmNd:YAP激光器的被动锁模。实验表明,这种新的锁模技术比用染料作可饱和吸收体的被动锁模技术有很多突出的优点,具有很大的发展潜力。实验测得锁模时基波1.08μm输出2.4mJ,二次谐波0.54μm输出0.5mJ(同样条件下的静态输出为2.5mJ),基波脉冲的平均脉宽为40ps。 相似文献
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1.3μmDFB半导体激光超短脉冲的产生及其压缩 总被引:2,自引:1,他引:1
本文首次报道1.3μm单模超短脉冲产生及压缩实验。通过梳状波电脉冲直接调制DCPBH-DFB半导体激光器,获得22ps单模光滑脉冲;然后利用G-T干涉仪压缩得到近变换极限超短脉冲。脉宽为9.3ps,峰值功率超过200mW,重复频率1GHz,时间带宽乘积为0.39,脉冲压缩比为2.4。最后对实验结果进行了讨论。 相似文献
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GexSi1—x/Si应变超晶格雪崩光电探测器的分析与优化设计 总被引:1,自引:1,他引:0
对GexSi1-x/Si应变超晶格雪崩光电探测器进行了分析与优化设计,优化结构为:i-Si雪崩区厚是1.8~2μm;p-Si区的掺杂浓度是10^18cm^-3厚为17nm超晶格总厚为340nm,它可探测1.3~1.6μm的红外光。 相似文献
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集成光学TM模偏振器的制作 总被引:2,自引:0,他引:2
用扩钛和质子交换相结合的方法在x切y传LiBnO3衬底上制成了TM模集成光波导偏振器。质子交换区位于扩钛波导的末端两侧。在质子交换区域Δne〉0,Δn0〈0,因此TE模辐射进入衬底。偏振器工作于1.3μm波长,消光比优于47dB,光纤0-波导-光纤插入损耗3.5dB。 相似文献
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本工作以疏波短声作为刺激声在35位受试者(58耳)分别测出诱发性耳声发射(EOAE)、行为反应(BR)及听觉脑干反应(ABR)的阈值.闭值的主要分布范围:EOAE为10-45dB(nHL),占总数的86%;为10-25dB,占88%;ABR为10-35dB,亦占88%.所有受试耳的三种阈值的相关系数r:EOAE-BR为0.415(p<0.002).EOAE-ABR为0.501(p<0.001),ABR-BR为0.702(p<0.001),均呈显著相关.若仅取BR、ABR或EOAE阈值≥25dB的耳作统计,则EOAE-BR间的r只有0.176及0.292;EOAE-ABR的r只有0.310及0.300,无相关(p>0.05),而ABR-BR间的r仍有0.533及0.720,(p<0.05),这些结果表明EOAE与听阈之间只有在后者正常或稍升高时才有一定的相关,当听阈上升较多时相关即不存在.EOAE可以作为听力学检查的一种辅助方法,但不能用它推算听阈. 相似文献
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报道一种用作光通讯光源的外腔锁模多量子阱结构半导体激光器,其脉冲宽度2~5ps,波长调谐范围为1.52~1.57μm,锁模频率0.5~1.0GHz平均输出光功率为1mW。 相似文献
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利用直流磁控溅射方法制备在ZrO2基片上的GdBa2Cu3O7-δ高温超导薄膜,我们制成了环形薄膜微波谐振器,并对它的品质因数Q值进行了测量,测量温区从80K直到150K。当输入到谐振器的功率等于1mW,并且当它处在81.2K时,谐振器在4.212GHz(最小插损点处的频率)起振;这时的有载品质因数Q值等于176,谐振点处的最小插损为-9.58dB;在谐振峰两侧比最小插损低3dB两点之间的频率差为 相似文献
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1.06μm激光辐照金盘靶的软X光转换 总被引:1,自引:1,他引:0
在1.06μm激光辐照金盘靶实验中,利用坪响应X光二级管探测器测量了软X光能量(0.1-1.5keV)角分布,得到了软X光转换效率。实验条件:激光波长λL=1.06μm,EL=60-500J,τpm≈800ps,f/1.7,IL=10^1^3-10^1^4W/cm^2。实验结果表明:软X光能量角分粗略呈α+bcosθ分布,软X光转换效率随激光强度的增加而降低。当靶面激光焦斑直径235μm,激光强度 相似文献
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研究了相对论效应引起的场量的非线性对谐波辐射源的影响;在入射光为长脉冲激光并计及各阶谐波间的耦合时,解析研究了三次谐波的振幅、频率、相位的变化及增长与饱和特性并计算了转化率,结果表明谐波间的耦合使幅值和转化率减少。 相似文献
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不等间距排列的球面高强度聚焦超声相控阵列 总被引:8,自引:4,他引:4
讨论了一种新型的不等间距排列的球面高强度聚焦超声相控阵列,通过阵元间的不等间距排列明显的降低了栅瓣,使在陈元间距在 4λ的情况下,栅瓣低于-20 dB.通过优化设计发现在 0.5 MHz的发射频率时,采用 231个直径为 10 mm的圆形阵元组成的球面阵列可以在轴向 10~ 15 cm,径向半径 2 cm的圆柱区域形成声强 800 W/cm2的高强度聚焦。同时还可形成多焦点,实现大肿瘤的超声热疗。 相似文献
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根据大截面单模脊形波导理论和双模干涉机制,在硅片直接键合、背面抛光减薄的SOI材料上,通过氢氧化钾各向异性腐蚀的方法,成功地研制出SOI波长信号分离器,在波长为1.3μm,其插入损耗为4.81dB,串音小于-18.6dB。 相似文献