三硼酸铯和硼酸铯锂晶体的晶格振动光谱研究

本文对新型非线性光学晶体三硼酸铯（ＣｓＢ３Ｏ５∶ＣＢＯ）和硼酸铯锂（ＣｓＬｉＢ６Ｏ１０∶ＣＬＢＯ）进行了晶格振动光谱研究。首先对两种晶体的基本晶格振动模进行了对称性分类,记录了两种晶体低温下的拉曼光谱和室温下的红外反射光谱,对晶体的晶格振动模进行了认定,将振动模归属于平面六元环（Ｂ３Ｏ６）和四面体（ＢＯ４）。然后比较了ＣＢＯ,ＣＬＢＯ和ＬＢＯ（ＬｉＢ３Ｏ５）三种晶体的晶格振动光谱,讨论了阳离子对振动光谱的影响。另外,还讨论了硼酸盐晶体晶格振动模ＬＯ ＴＯ分裂的大小与晶体非线性光学系数之间的关系。     

六氯铅铵晶体相变的拉曼散射研究

在５Ｋ～３００Ｋ温度范围内对六氯铅铵晶体进行了拉曼散射测量，该晶体在Ｔｃ＝７８Ｋ发生从立方结构（Ｏ＾５４）至三方结构（Ｃ＾２３ｉ）的二级相变，ＰｂＣｌ＾２－６八面体Ａ１ｇ模和ＮＨ＾＋４四面体Ａ１模的拉曼频移在Ｔｃ时出现极大值，八面体Ｔ２ｇ模，四面体Ｔ２模和外振动Ｔ２ｇ模在Ｔｃ以下发生连续分裂，另外在Ｔｃ以下观测到对应于高温相ＰｂＣｌ＾２－６八面体Ｔ１ｇ模的软模。     

光折变材料Cu∶KNSBN的晶格振动和d－d电子跃迁

比较了铜掺杂钾钠铌酸锶钡（Ｃｕ∶ＫＮＳＢＮ）和钾钠铌酸锶钡（ＫＮＳＢＮ）两样品的晶格振动和ｄ－ｄ电子跃迁谱，对于拉曼（Ｒａｍａｎ）谱，Ａ１（ｚ）对称类的差别较小，Ｅ（ｘｙ）对称类的差别最大；对于红外反射谱，两对称类的均差别较大，认为Ｃｕ２＋部分填充了晶格Ａ位和Ｃ位，可见光范围内，ｄ－ｄ电子跃迁谱表明Ｃｕ２＋在晶体中形成两个深能级２．５０ｅＶ和２．６４ｅＶ。     

掺镱钒酸钇晶体的晶格振动光谱

掺镜钒酸钇晶体是一种很有应用前景的晶体材料,由于它适合于半导体激光器泵浦的全固态激光器的要求而受到人们的普遍关注。拉曼光谱是研究材料的声子能谱分布的方法。本文根据群论对称性分类,计算了掺镜钒酸钇晶体的拉曼和红外活性振动模。选择不同几何配置的拉曼光谱,获得了不同的晶格振动模并计算了不同晶格振动模的散射效率。实验证明最强的振动模来自钒氧四面体的振动。     

He（2^3S）与N2O（X）Penning电离中的N2O^＋（A^2Σ^＋）生成速率及相…

在分子束条件下测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２Ｏ（Ｘ）→Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的Ｐｅｎｎｉｎｇ电离光学光谱，求得了Ｎ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）态的初生态相对振动布居。以Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋Ｎ２（Ｘ）→Ｎ＾＋２（Ｂ＾２Σ＾＋ｕ）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－为参考反应，测量了Ｈｅ（２＾３Ｓ）＋ＢＮ２Ｏ＾＋（Ａ＾２Σ＾＋）＋Ｈｅ（＾１Ｓｏ）＋ｅ＾－反应的速率常数ＫＮ２Ｏ＾＋（Ａ）     

NH4NO3掺杂Na^＋,K^＋,Ag^＋,Pb^2＋晶体相变拉曼峰强行为研究：掺杂效 …

从掺杂晶体（Ｎａ＾＋，Ｋ＾＋Ａｇ＾＋，Ｐｂ＾２＋）ｘ（ＮＨ４）１－ｘＮＯ３相变时，拉曼峰强与温度的变化关系着手，深入人了掺杂离子效应，揭示了其中的标度性质，本文分不下列算：（１）前言，（２）实验；（３）ｌｎＩｒ与Ｉｎ│Ｔ－Ｔｃ│之线性关系，（４）不同振动模对不同掺杂程度的反应；（５）ｖ１振动模对不同离子掺杂的刻画；（６）反转行为，（７）ｄｃ与Ｍ＾１／２的线性关系。（８）掺杂效应的标度性，（９）结语     

光折变材料Cu;KNSBN的晶格振动和d—d电子跃迁

比较了铜掺杂钾钠铌酸锶钡和钾钠铌酸锶钡两样品的晶格振动和ｄ－ｄ电子跃迁谱，对于拉曼谱，Ａ１（ｚ）对称类的差别较小，Ｅ（ｘｙ）对称类的差别最大；对于红外反射谱，两对称类的均差别较大，认为Ｃｕ＾２＋部分填充了晶格Ａ位和Ｃ位，可见光范围内，ｄ－ｄ电子跃迁谱表明Ｃｕ＾２＋在晶体中形成两个深能级２．５ｅＶ和２．６４ｅＶ。     

Nd∶LiTaO_3背散射组态下的喇曼光谱异常

本文研究了掺钕钽酸锂晶体背散射几何组态下的喇曼光谱，与纯钽酸锂晶体的喇曼光谱相比，发现喇曼谱中不仅有Ｅ（ＬＯ＋ＴＯ）模向Ａ１（ＴＯ）模的转变，而且还有新振动模的出现和部分振动模强度的变化，本文用光折变理论结合掺杂后晶体微观结构的改变对实验结果作了分析和探讨．     

NH_4NO_3掺杂Na~+、K~+、Ag~+、Pb_(2+)晶体相变拉曼峰强行为研究:掺杂效应的标度性

从掺杂晶体（Ｎａ＋、Ｋ＋、Ａｇ＋、Ｐｂ２＋）ｘ（ＮＨ４）１－ｘＮＯ３相变时，拉曼峰强与温度的变化关系着手，深入讨论了掺杂离子的效应，揭示了其中的标度性质。本文分下列章节：（１）前言、（２）实验、（３）ｌｎＩＲ与ｌｎ｜Ｔ－Ｔｃ｜之线性关系、（４）不同振动模对不同掺杂程度的反应、（５）ν１振动模对不同离子掺杂的刻画、（６）‘反转’行为、（７）ｄｃ与Ｍ１／２的线性关系、（８）掺杂效应的标度性、（９）结语     

Nd：LiTaO3背散射组态下的喇曼光谱异常

本文研究了掺钕钽酸锂组体背射几何组态下的喇曼光谱，与纯钽酸锂晶体的喇曼光谱相比，发现喇曼谱中不仅有Ｅ（ＬＯ＋ＴＯ）模向Ａ１（ＴＯ）模的转变，而且还有新振动模的出现和部分振动模强度的变化，本文用光折变理论结合掺杂后晶体微观结构的改变对实验结果作了分析和探讨。     

拉曼峰强作为分子晶体相变的有序度

本文介绍以拉曼峰强为分子晶体相变有序度的概念，并以ＫＨ＿（１－ｘ）Ｄ＿（ｘ）Ｆ＿２和Ｋ＿（１－ｘ）Ｎａ＿（ｘ）Ｆ＿２为例说明晶格振动模在相变过程中的临界性质可以因此得到。晶格振动模的临界性质反映着掺杂体系的丰富信息。     

O（^1D）＋H2非绝热碰撞动力学的Ehrenfest模型研究

本采用Ｈ２Ｏ的二个＾１Ａ１态的双值多体项展式（ＤＭＢＥ）势能函数，用Ｅｈｒｅｎｆｅｓｔ模型方法研究了反应（１）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ和（２）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ（Ａ＾２∑＾＋）＋Ｈ的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应（１）的影响及Ｈ２振动能对反应（２）的促进作用。并求得反应（１）的室温速度常数为０．９４４×１０＾－＾１＾０ｃｍ＾３．ｍｏｌｅｃｕｌｅ＾－＾１．ｓ＾－＾１。     

钛酸铅薄膜拉曼散射和表面效应

研究了钛酸铅薄膜的拉曼光谱，发现了新的软模，满足居里－外斯关系，Ａ１（１ＴＯ）和Ｅ（１ＴＯ）的强度随温度增加而反常增强，ＸＲＤ和ＸＰＳ研究了晶格结构，包括晶格参量，化学计量比和氧空位。     

钛酸铅薄膜拉曼散射和表面效应(英文)

研究了钛酸铅薄膜的拉曼光谱，发现了新的软模，满足居里－外斯关系。Ａ１（１ＴＯ）和Ｅ（１ＴＯ）的强度随温度增加而反常增强。ＸＲＤ和ＸＰＳ研究了晶格结构，包括晶格参量，化学计量比和氧空位。     

偏硼酸钡晶体晶格振动的群论分析与喇曼光谱

本文对新型紫外倍频晶体偏硼酸钡(β-BaB_2O_4)的晶格振动进行了群论分析。该晶体的空间群为C_3~4(R3)。用位置对称性方法对它的振动模的对称性进行分类,得到:P=126A+126E,全部振动模均为极性晶格振动模。我们还计算了各种几何配置下晶体的喇曼散射效率。同时,本工作首次获得偏硼酸钡晶体在各种不同几何配置下的喇曼散射光谱。运用群论分析的结果,利用“层状分子性结构”模型,对谱图出给了初步识别。     

相方相BaTiO3及BaTiO3：Ge的拉曼散射特性研究

本文报道了在室温下ＢａＴｉＯｅ及ＴｉＯ３：Ｃｅ的拉曼谱的特点，着重讨论了前向散射配置下两个Ａ１（ＴＯ）模（位于２７５ｃｍ＾－１和５１６ｃｍ＾－１左右）出现在Ａ１（ＴＯ）谱中的原因，通过设计特别的前向散射实验得到了此配置下由于晶体出射两对入射光的反射造成的背向散射的强度。在ＢａＴｉＯ３的前向散射谱中扣除了背向散射面对人入射光的反射造成的背向散射的强度。在ＢａＴｉＯ３的前向散射谱中扣除了背向散射信号后     

Nd:LuVO_4晶体的拉曼光谱研究

采用不同的几何配置测量了Nd:LuVO4晶体的室温拉曼光谱,根据群论对称性分类计算了该晶体的红外和拉曼活性振动模并与实验结果做了比较,指认了测定的特征谱线。测量并分析了Nd:LuVO4晶体A1g全对称类的高温拉曼光谱,讨论了拉曼频移随温度变化的关系,认为晶体的热膨胀是引起拉曼频移变化的主要原因。     

KTiOPO＿4晶体纵横模劈裂的喇曼谱

在室温下测量了ＫＴｉＯＰＯ＿４单晶的偏振喇曼散射谱，应用９０°散射及背散射得到了各模的峰位值，其中Ｂ＿１（ＬＯ）模、Ｂ＿２（ＬＯ）模的喇曼谱测量尚未见报道过。根据ＬＯ－ＴＯ劈裂的实验结果，计算出该晶体极化模的有效电荷、振子强度及沿对称轴方向的静态介电常数。     

新型蓝光衬底材料LiAlO2晶体的生长的缺陷分析

ＬｉＡｌＯ２和ＧａＮ的晶格失配率只有１．４％，是一种很有希望的ＧａＮ外延生长衬底材料。本文利用温度梯度法生长出透明的ＬｉＡｌＯ２单晶，并通过化学浸蚀、光学显微镜、透射电子显微镜、同步辐射Ｘ射线貌相术对晶体中的缺陷进行了检测。结果表明：ＬｉＡｌＯ２在钼坩埚中无籽晶自由凝固结日地，是沿（１００）方向生长。用温度梯度法生长的ＡｉＡｌＯ２晶体质量良好，晶体中无气泡和包裹物，在ＬｉＡｌＯ２（１００）方向晶面     

新型蓝光衬底材料LiAlO_2晶体的生长和缺陷分析

ＬｉＡｌＯ２和ＧａＮ的晶格失配率只有１．４％，是一种很有希望的ＧａＮ外延生长衬底材料。本文利用温度梯度法生长出了透明的ＬｉＡｌＯ２单晶，并通过化学浸蚀、光学显微镜、透射电子显微镜、同步辐射Ｘ射线貌相术对晶体中的缺陷进行了检测。结果表明：ＬｉＡｌＯ２在钼坩埚中无籽晶自由凝固结晶时，是沿（１００）方向生长。用温度梯度法生长的ＬｉＡｌＯ２晶体质量良好，晶体中无气泡和包裹物。在ＬｉＡｌＯ２（１００）晶面上测得的位错密度为（３．８～６．０）×１０４ｃｍ－２，晶体中的主要缺陷为亚晶界或镶嵌结构，可能是由于温场不稳定、生长速率太快造成的。